Система координат горизонтальная

Физический маятник. Тяжелое твердое тело произвольной формы, вращающееся только под влиянием силы тяжести Р вокруг неподвижной горизонтальной оси, не проходящей через центр масс тела, называется физическим маятником. Примем за ось г неподвижной системы координат горизонтальную ось подвеса маятника, а за начало координат возьмем точку О пересечения этой оси с плоскостью, перпендикулярной оси шод-веса и проходящей через центр масс С тела (рис. 379). При этом точку О назовем точкой подвеса физического маятника. Обозначим расстояние ОС от центра тяжести до точки подвеса через а. Положение маятника будем опре- [c.682]

Расположение пластинок в системе координат. Горизонтальную срединную плоскость располагают так, чтобы она совпадала с плоскостью хОу прямоуголь- [c.158]

На картинной плоскости ГГ выбирается система координат О иу, ось О и которой горизонтальна, а ось 0 v — вертикальна. Площадь картинной плоскости П ограничивается кадровым окном — рабочим полем картинной плоскости, имеющим форму квадрата со стороной 2Ь. Пирамида с вершиной в точке 5, основанием которой [c.195]

Согласно теории аксонометрических проекций, пространственная система координат на плоскости задается с помощью трех лучей, исходящих из одной вершины и образующих определенные углы с вертикалью и горизонталью изображения. Например, для прямоугольной изометрии один луч располагается вертикально, а два других — под углом 30° к горизонтальной прямой. Такая система координат удобна для изображения объемного тела (рис. 3.2.2,а), она обозначает передний-нижний трехгранный угол условного объема (система закрытого типа). Если объектом изображения является пространственная сцена, то более удобно использовать систему координат открытого типа (см. рис- 3.2.2,б). [c.107]

Рассмотрение того же черт.. 304 позволяет сделать вывод о том, что если заданы система координат xyz, направление проецирования Т и плоскость П, то аксонометрическая проекция точки и ее вторичная проекция однозначно определяют положение точки в пространстве. Действительно, проведя через вторичную проекцию /< точки А прямую, параллельную J, и определив точку пересечения этой прямой с координатной плоскостью хОу, найдем горизонтальную проекцию А, точки А. Положение же точки А в пространстве определяется пересечением двух прямых А А и А Л, первая из которых проходит через А параллельно J, а вторая — через /(, перпендикулярно плоскости хОу. [c.143]

Вертолет, зависший неподвижно над поляной, сбрасывает груз и в тот же момент начинает двигаться со скоростью по, направленной под углом а к горизонтальной поверхности. Найти уравнения движения и траекторию груза относительно вертолета (оси относительной системы координат направлены из центра тяжести вертолета горизонтально по курсу и вертикально вниз), [c.154]

Измерения поля скорости показаны на рис. 7.36,а,6 в виде проекций на секущие горизонтальные и вертикальные плоскости (система координат соответствует рис. 7.34). Как и в случае вдува незакрученной струи, в поперечном сечении наблюдается образование пары вихрей, закрученных в противоположные стороны. Один из вихрей (правый) по сути является самой закрученной струей, а второй (левый) сворачивается под действием набегающего потока и начинает развиваться непосредственно от кромки сопла. На горизонтальных сечениях поля скорости заметна асимметрия распределения, обусловленная закруткой вдуваемой струи. В центральной части имеется значительное (до [c.363]

В прямоугольной системе координат положительные значения величин откладывают на осях, как правило, вправо и вверх от точки начала отсчета, причем независимую переменную откладывают на горизонтальной оси (абсцисс). [c.429]

Это уравнение позволяет связать на эквивалентной схеме для горизонтального движения два тела зависимым источником скорости. Коэффициент k может быть определен через координаты точек Л и С в подвижной полярной системе координат [c.101]

Помимо системы координа с горизонтальной осью абсцисс Ах целесообразно пользоваться системой координат, ориентированной по стойке механизма или по оси звена с последующим переходом от одной системы к другой методом преобразования координат. [c.102]

У переносной и относительной скоростей точки С известны только направления. Переносная скорость точки С, равная скорости поступательного движения кулисы, направлена горизонтально (параллельно оси х неподвижной системы координат Оху). Относительная скорость точки С направлена вдоль кулисы по вертикали АВ. [c.114]

Решение. Поместим начало О системы координат Оху в начальном положении точки М. Ось Оу направим вертикально вниз, ось Ох—горизонтально. На точку УИ действуют две силы сила тяжести Р и сила сопротивления F. Предполагая, что скорость точки имеет положительные проекции, составим уравнения движения точки [c.302]

Ось у подвижной системы координат Ох у г направим по стержню, а ось х — горизонтально, перпендикулярно к стержню. Си- [c.130]

Строим оси координат. Удачный выбор системы координат может упростить уравнения равновесия. Можно пользоваться и косоугольной системой координат, например, направив одну ось горизонтально, а другую— под углом 60° по В А. Мы направим оси, как указано на чертеже. Тогда [c.80]

Видим, что координата 91 циклическая. Это — проявление возможности поступательного перемещения всей системы по горизонтальному направлению. Импульс pi есть постоянный параметр, вычисляемый по начальным условиям. Система канонических уравнений Гамильтона принимает вид [c.636]

Решение. Задачу удобно решить в прямоугольной декартовой системе координат, начало которой выберем в точке бросания, а ось Ог направим по вертикали вверх, тогда Ох и Оу будут лежать в горизонтальной плоскости. [c.222]

В данном случае потенциальная энергия П силы веса Р выражается через аппликату 21с центра тяжести в неподвижной системе координат П = Mgг , если отсчитывать потенциальную энергию от ее нулевого значения в горизонтальной плоскости х у . [c.457]

Потенциальная энергия /7, если принять ее равной нулю, когда центр масс находится в горизонтальной плоскости Ох у , определяется через координату центра масс 2 в неподвижной системе координат выраже-пиеМ [c.488]

Абсолютная, относительная, прямоугольная, (не-) подвижная, сферическая, (не-) галилеева, цилиндрическая, горизонтальная, экваториальная, эклиптическая, галактическая, астрономическая. .. система координат. (Не-) инерциальная, (не-) подвижная, условно неподвижная, сопутствующая. .. система отсчёта. [c.81]

Ох и Оу разместим в горизонтальной плоскости. Эти оси не показаны на рис. 55. Ось 0 подвижной системы координат, как и раньше, направим по оси симметрии тела ОС (рис. 55). Ось Ог направим по линии узлов, ось 0% лежит в плоскости О г. Как известно, мгновенная угловая скорость тела является результатом сложения трех вращений вокруг осей Ог, Оц и 0 с угловыми скоростями ф, 0 и ф соответственно. [c.431]

Составление уравнений движения. Уравнения движения составим в форме уравнений Лагранжа 2-го> рода, выбрав в качестве обобщенной координаты угол фь отсчитываемый от горизонтальной оси х системы координат Охуг [c.106]

Аналитический метод решения. Для составления уравнений равновесия необходимо выбрать оси координат. Выбираем систему координат так, чтобы проектирование сил в выбранной системе координат было наиболее удобным и выражения проекций были возможно проще. В данной задаче начало координат возьмем в точке О, равновесие которой мы рассматриваем. Направим ось Ох горизонтально вправо, а ось Оу — вертикально вверх (рис. 38, б). [c.57]

Возьмем начало неподвижной системы координат в точке О, соответствующей положению центра вала электромотора при вертикально вверх направленном стержне. При этом ось Ох направим горизонтально, а ось Оу — вертикально вверх. [c.590]

Координаты точки С в системе координат Оху, где х — горизонтальная ось, направленная влево от центра чаши О, ось у — вертикальная ось, направленная вниз, выражаются формулами [c.174]

Предположим теперь, что нагон начал двигаться с постоянным ускорением ао, совпадающим по направлению с его первоначальной скоростью. По отношению к системе координат ХОУ, связанной с рельсами, груз будет продолжать двигаться с первоначальной скоростью, так как на него не действуют никакие силы в горизонтальном направлении. Поскольку вагон движется все быстрее и быстрее, то подвешенный на нити груз будет отставать от вагона. В итоге нить с грузом отклонится из положения 1 в положение 2, т. е. на такой угол, при котором результирующая сил Р и Ря обеспечит грузу ускорение ао. По отноше- Рис. 64 [c.83]

Заменяя по формулам sin 0 = у г os 0 = х/г, г = Ух + if, выражения (4.107) легко записать полностью в декартовой системе координат. На рис. 4.51 показано распределение напряжений в горизонтальном и вертикальном сечениях. [c.118]

В прямоугольной системе координат ориентируем плоскость хОу горизонтально, нормально к ускорению силы тяжести g (рис. 4.2). В этих условиях проекции единичных массовых сил будут X У =0 2 = —g. [c.49]

Магнитное поле Земли характеризуется вектором напряженности Т. Проекции вектора Т на оси прямоугольной системы координат образуют составляющие геомагнитного поля Z — вертикальную, — северную, У — восточную. Часто применяется также горизонтальная составляющая + [c.1184]

По отношению к этой системе координат положение летательного аппарата определяется тремя углами рыскания ф (курсовой угол), тангажа и крена у. Угол ф (рис. 1.1.4) образуется проекцией связанной оси Ох на горизонтальную плоскость х Ог . (Ох ) и осью Ох угол представляет собой угол между осью Ох и горизонтальной плоскостью х Ог (осью Ох ) угол у образуется при повороте летательного аппарата вокруг продольной оси Ох (угол между осью Оу и ее проекцией на вертикальную плоскость — осью Оу ). [c.13]

Г ассмотрим получение двух картин кого чертежа (рис. 1.10, а). Одна из плоскостей проекций всегда располагается горизонтально. Она называется горизонтальной плоскостью проекций и обозначается буквой П,. Другая плоскость, вертикальная, называется фронтальной плоскостью проекций и обозначается буквой Пт. Линию их пересечения принимают за ось Ох декартовой системы координат, ось Оу принадлежит П[, гольные проекции Л на плоскости проекций П , И2 соответственно называются, горизонтальной проекцией и фронтальной проекцией Л-2 точки А. [c.16]

В полярной системе координат положительное направление угловых координат должно соответспзовать направлению вращения против часовой стрелки, а начало отсчета углов (угол 0 ) должно находиться на горизонтальной или вертикальной оси (рис. 34.4). [c.429]

Поскольку прямая общего положения пересекается с плоскостями П, и Пз, то ее можно задать следами. Каждый след (рис. 16) задается двумя параметрами (координатами) и, следовательно, положение прямой в пространстве определено четырьмя параметрами. На эпюре (рис. 17) проекции и /2 прямой общего положения / проходят через проекции горизонтального М и фронтального N следов. Выделим на прямой / произвольный отрезок [АВ Для этого в пространстве необходимо указать дополнительно параметр положения отрезка (ЛВ] на прямой I, например, длину отрезка МА и длину АВ , являющуюся параметром формы отрезка. В результате отрезок [ЛВ] определен пятью параметрами положения и одним параметром формы (см. рис. 17). Эти параметры могут быть реализованы заданием координат концевых точек отрезка в системе координат Охуг, связанной с плоскостя- [c.24]

Пример 1.5. Качение диска по абсолютно шероховатой плоскости. Рассмотрим движение без скольжения однородного кругового диска по неподвижной горизонтальной плоскости. Необходимые системы координат введены в 1.2. Снова имеется пять обобщеннь(х координат, но число степеней свободы уже не будет равно пяти, как это было в случае абсолютно гладкой плоскости. Отсутствие скольжения приведет к двум кинематическим связям и число степеней свободы будет равняться трем. Получим уравнения связей. [c.27]

Обруч радиусом Я, массой М, весом Р вращается вокруг горизонтальной ОСИ- Ог, проходящей через точку обруча О, перпендикулярно к плоскости обруча. На обруч насажено колечко В массой т, скользящее по обручу. Найти малые колебания системы относительно положения равновесия, при котором три- точки О, С, В С — центр обруча) находились на одной вертикали. В точке О поместим начало неподвижной системы координат Огху, ось Оу направлена вниз, находится в плоскости обруча, ось Ох перпендикулярна к оси вращения Ог и тоже, следовательно, находится в плоскости обруча. Положение системы при движении будет определяться углом 0 между Оу и ОС углом ф между вектором СВ и вертикалью, проходящей через С параллельно оси Оу. Координаты точки С обозначим х , у -, точки В Хд, Уд. [c.518]

Отнесем положение маятника к системе координат Охр2(рис. 191). Оси Ох и Оу разместим в горизонтальной плоскости, ось Ог направим по вертикали вниз. Длину стержня ОМ обозначим а. Применим общую теорию движения точки по заданной поверхности, рассмотренную в 224. Найдем [c.432]

За полюс полярно системы координат принять начало де-ь артовой системы координат, за полярную ось — горизонтальную прямую, С()внадаю1цую с осью х. Траекторию точки, а также векторы ее скорости и ускорения при t = 0 изобразить графически. [c.33]

Возвращаясь к рассматриваемому примеру относительного движения математического маятника в поступательно перемещающейся с заданным ускорением системе координат, определим равновесное направление нити маятника, подвешенного в вагоне, двужушемся по прямолинейному горизонтальному пути с постоянным ускорением (замедлением) Шо, а также период малых колебаний маятника около равновесного положения. [c.428]

Движение стержня происходит под действием силы тлжести mg и реакций Nx и Nb степы и пола Na имеет горизонтальное, а Ne — вертикальпоо направления. Пусть а — длина стержня, а х, у — координаты его центра тяжести С в нокаяанпой на рпс. 113 системе координат Оху. Дифференциальные уравнения движения стержня имеют впд [c.184]

Чтобы сделать результат и истолкование опыта Траутона и Нобля более наглядными, мы рассмотрим упрощенную модель этого опыта. Представим себе два шарика, укрепленных на концах упругого изолирующего стержня, подвешенного горизонтально на нити, прикрепленной к точке О (рис. 129). Оба шарика заряжены разноименными зарядами одинаковой величины е. Стержень покоится в системе координат К Пусть в системе К длина стержня равна I, а угол, который он образует с [c.291]

В однобазисном способе закрепляют две точки на полу цеха или па уровне подкрановых путей. С этих точек споербом круговых приемов измеряют горизонтальные углы на визирные марки, устанавливаемые на головке рельсов. Приняв направление базиса за ось абсцисс или ординат, вычисляют в условной системе координаты точек рельсовых осей. Последовательность таких базисов представляет собой ломаную линию (способ "ломаного" базиса). В этом случае измерения производят с каждой точки такой линии, а каждый ее прямой отрезок принимается за самостоятельную координатную ось. Следовательно, каждому отрезку "ломаного" базиса будет соответствовать своя условная система координат. Для вычислетрг [c.71]

Вариантом однобазисного способа является предложенный Р.Ариольдом [48] полярный метод определения координат осевых точек рельсов, предусматривающий использование электронного тахеометра Реката, ЭВМ и специальной измерительной каретки. Сущность способа состоит в следующем (рис.34). На полу цеха выбирают две точки А и В с таким расчетом, чтобы они располагались в начале и конце подкранового пути и ли пм А В была приблизительно параллельна рельсовому пути. В условной системе координат полярная ось АВ принимается за ось х, перпендикулярная ей линия - за ось у. Управляемая измерительная тележка (рис.34, б) имеет отражатель, расположенный горизонтально или вертикально, предназначенный для определения планового и высотного положения телеяоси. [c.72]

Устройство (рис.52) содержит лазерный прибор 1, сконструированный на базе нивелира 2H-I0KJI и приставки лазерной ПЛ-1. Прибор снабжен экраном 2 с нанесенными на нем горизонтальной и вертикальной осями координат. Экран установлен так, чтобы плоскость его была перпендикулярна к лазерному лучу, проходящему через начало системы координат 0. В комплект устройства входят две стойки с опорной пластиной 3 и уровнем 4, одна из которых снабжена двумя зеркалами i и б, а вторая - экраном с осевой вертикальной линией. [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...