Медь упругие постоянные

Медь упругие постоянные —, 116. [c.670]

Измерение упругих постоянных меди между 4 и 300 К вычисление 0q. [c.376]

Подставляя в выражение (140) типичные численные значения (для приближенной оценки принимаем порядок величин нелинейных упругих постоянных, найденных для меди) гр = 7 эВ v = 0,3 г = 10 Ь >0 = 2Ь fx - 83 rH/M" (8300 кгс/мм") + Щ [c.97]

Подставляя в выражение (152) типичные численные значения (для приближенной оценки принимаем порядок величин нелинейных упругих постоянных, найденных для меди) г = 7 эВ v =0,3 г = 105 Го = 26 р, = 83 ГПа (Pj + 2и) 10 mVH , находим потенциал деформации для точек М тонкого слоя, примыкающего к поверхности [c.100]

Проведенные исследования в этой области дали положительные результаты для определения упругих постоянных латуни, сплавов железа и алюминия, монокристаллов германия и кремния, никеля, твердых растворов меди и поликристаллического сплава магний— кадмий. Ультразвуковые методы позволяют определять модули Юнга и сдвига на одном и том же образце, что открывает большие возможности для исследования упругих постоянных экспериментальных сплавов и установления для них взаимосвязей модулей с другими характеристиками межатомного взаимодействия. Так же как и при контроле жидкостей, скорость распространения ультразвука в жидких металлах в основном определяется величиной коэффициента адиабатической сжимаемости, а последний -относится к числу физических величин, которые в значительной степени зависят от строения жидких металлов. Поэтому, зная скорость, распространения ультразвуковых колебаний в данном металле, можно рассчитать величину модуля Юнга, модуля Пуассона и модуля сдвига. Для точного измерения интервала между ультразвуковыми импульсами достаточно иметь длину образца, равную 25 мм. [c.223]

Для вычисления компонент напряжений принимались следующие исходные данные = 0,8 8оп — 10 м. Считалось, что криволинейный квадрат изготовлен из меди с упругими постоянными материала G = 0,3846 10 МПа v = 0,3, а шайба — из стали при G = = 0,8425 10 МПа v = 0,33. [c.43]

Таким образом, поведение рассматриваемой упругой среды будет характеризоваться уже тремя постоянными. Значения этих величин, например, для меди [c.667]

Надо заметить, что величина модуля упругости материала Е даже для одного и того же материала не является постоянной, а несколько колеблется. Для некоторых материалов величина модуля оказывается одинаковой как при растяжении, так и при сжатии сталь, медь), в других случаях — различной для каждой из этих деформаций. В обычных расчетах этой разницей пренебрегают и принимают для громадного большинства материалов одно и то же значение Е как при растяжении, так и при сжатии. [c.33]

Для получения количественных характеристик ползучести обычно проводят испытания цилиндрических образцов на растяжение при постоянной нагрузке и при постоянной температуре. Иногда употребляются устройства, поддерживающие постоянное растягивающее напряжение, когда изменение площади поперечного сечения образца вследствие деформации ползучести становится заметным. График зависимости относительного удлинения образца от времени при постоянной нагрузке называется кривой ползучести. На рис. 143 приведена серия кривых ползучести для красной меди, полученная Дэвисом. На этих графиках по оси ординат отложены значения пластической части деформации, причем начало отсчета для каждой кривой смещено на величину деформации (упругой или упруго-пластической), возникающей в начальный момент при приложении нагрузки. Видно, что с увеличением напряжения (значение его помечено на каждой кривой) скорость пол- [c.228]

На основании целого ряда опытов Дж. Гест делает следующие заключения. Предел упругости может иметь место при весьма различных значениях наибольших напряжений и наибольших растяжений, и только разность между наибольшим и наименьшим главными напряжениями сохраняет приблизительно постоянную величину. Среднее по величине главное напряжение не оказывает на предел упругости никакого влияния. Следовательно, по отношению к пределу упругости для стали, железа, меди опыты Дж. Геста подтверждают справедливость третьей гипотезы. [c.77]

Анизотропия упругих свойств экспериментально просто выявляется при исследовании монокристаллов. Например, модуль нормальной упругости монокристаллов меди может колебаться в зависимости от направления их деформации от 6800 до 19600 кгс/мм . Для поли-кристаллических образцов, состоящих из большого числа различно ориентированных зерен, определяемые среднестатистические значения упругих констант примерно постоянны и не зависят от направления (у меди, например, =12100 кгс/мм ). [c.30]

Коэффициент теплопроводности металлов и сплавов. В современной физике теплопроводность металлов рассматривается как перенос энергии преимущественно свободными электронами. При этом не исключается передача тепла при помощи колебательных движений атомов или в виде упругих звуковых волн, но эта доля тепла незначительна По сравнению с той долей тепла, которая передается электронным газом. Такое представление хорошо согласуется с уже давно установленной закономерностью, согласно которой отношение коэффициента теплопроводности к коэффициенту электропроводности металлов при заданной температуре есть величина постоянная (закон Видемана и Франца). Это положение для чистых металлов достаточно хорошо подтверждается экспериментом лучшие проводники электричества являются и лучшими проводниками тепла (серебро, медь, золото). [c.269]

Ползучесть. При умеренно высоких температурах под постоянной длительно действующей нагрузкой в твердых телах наблюдается непрерывное течение. Когда образец из легированной стали, нагретый до 500° С, медленно пластически деформируется под постоянной растягивающей силой достаточной величины, то это явление называют ползучестью. В технических лабораториях подобные длительные испытания на ползучесть при растяжении обычно продолжаются в течение нескольких месяцев. С механической точки зрения ползучесть металлов при умеренно высоких температурах относится к явлениям вязкости аморфных тел, описанных вкратце в гл. И, хотя законы, выражающие зависимость скоростей ползучести от напряжений, для этих двух групп твердых тел различны. Обычно деформация ползучести в изображается на графике в зависимости от времени I, причем нагрузка сохраняет постоянное значение. Пример таких кривых ползучести б=/(г) для различных значений напряжений а представлен на фиг. 19 по данным опытов Гейзера (исследовательская лаборатория Вестингауза), полученным для свободной от примеси кислорода меди при 200°С. Общая деформация ползучести состоит из упругой деформации е =(з/ и пластической части деформации г". При сравнительно малых напряжениях обычно можно различить 3 различных участка кривой ползучести. Первый участок заметно искривлен и отражает стадию первичной ползучести. В течение второй стадии ползучести кривая ползучести почти совершенно выпрямляется. Прочные металлы могут деформироваться годами с постоянной скоростью. Хороший пример прямолинейного участка кривой ползучести дан на фиг. 20, воспроизводящей ползучесть углеродистой стали с содержанием 0,35% углерода при 454° С [c.35]

Включение дополнительного слагаемого в (4.12а) по сравнению с Гуковским идеально упругим телом а " хе отображает постепенную релаксацию напряжения в неупругом теле типа вязкой жидкости при постоянной деформации если в банке с густым медом провернуть ложку, а затем ее зафиксировать, то деформированный мед будет оказывать сопротивление (создавать напряжение) после фиксации, но недолго напряжение релаксирует-ся. Другим аналогом может служить не вполне упругая пружина длиной /, сжатая (растянута) на фиксированную величину Л/ с течением времени усилие, необходимое для поддержания неизменного А/, постепенно уменьшается (релаксирует). [c.110]

Определить напряжения, которые возникнут в составном кольце преды дущей задачи от вращения кольца с постоянной скоростью п оборотов в минуту Решение. Так как медь имеет большую плотность и меньший модуль упруго сти, чем сталь, то медное кольцо при вращении будет давить на стальное кольцо Пусть X означает давление на 1 см поверхности соприкасания между двумя коль цами. Тогда соответствующие напряжения определятся из уравнений (а) преды дущей задачи. В дополнение к этим напряжениям необходимо принять во внн мание напряжения, возникающие от центробежных сил. Обозначая через 7с и Ум веса единицы объема стали и меди и пользуясь уравнением (15), получим [c.39]

Пример 1.7. Для бруса постоянного поперечного сечения F=10 см , жестко закрепленного обоими концами (рис.1,7,а) определить реакции заделок и величину нормальных напряжений в стальной и медной его частях, Модули продольной упругости для стали и меди соответственно =2 10"Яа = Ы0 Яа. [c.18]

Овертон и Гофни [89] измерили упругие постоянные меди при температурах от 4,2° К до комнатной. На основании экстраполированных к O " К значений упругих констант (см. п. 9) и теоретических вычислений де-Лонэ [c.338]

Борн и Карман ), используя полученные при комнатной температуре значения упругих постоянных, обнаружили очень хорошее совпадение наблюдённых и вычисленных характеристических температур для алюминия, меди, серебра, свинца, хлористого натрия и хлористого калия для температур выше 25 К- Такое же совпадение Гопфом и [c.125]

Лехнером ) было найдено для фтористого кальция и сернистого железа, а также Шредингером ) для железа и углерода. Эйкен ) показал, однако, что если вместо этого взять значения упругих постоянных при абсолютном нуле, то такое совпадение обычно пропадает. Таблица XXXV содержит сравнение вычисленных таким образом и наблюдённых значений 0 для меди, серебра и алюминия. Замечаем, что 0д вычисленная по данным при абсолютном нуле, больше наблюдённых значений. Различие такого характера нужно ожидать во всех тех случаях, когда наблюдённое 0 совпадает с вычисленным по данным для комнатной температуры, так как упругие постоянные с понижением температуры возрастают. [c.125]

Шнейдер и Бэртон [4006] аналогичным способом определили упругие постоянные алюминия, меди, стали, а также полистирола, плексигласа и некоторых смол (см. также Кришнан [3331]). Сривастава [4159—4165а] определил подобным методом при использовании импульсной методики упругие постоянные различных типов гелей (см. также [2359] и [2906]). [c.376]

Тем не менее реальные упругие среды и тела в широкой полосе частот колебаний имеют гораздо более сложные зависимости Со (и) и т]((й), которые не всегда удается адекватно описать с помощью моделей, составленных из идеальных пружин и демпферов. Так, большинство металлов в широком диапазоне частот имеют почти независящие от частоты модули упругости и коэффициенты потерь. Сталь, медь, алюминий, свинец и многие другие материалы имеют примерно постоянный коэффициент потерь, >i((o) = onst, на частотах от сотен герц до десятков и сотен килогерц [282], и ни одна из рассмотренных выше моделей не может считаться удовлетворительной в этом практически важном диапазоне частот. [c.215]

При более высоких температурах в качейтвё уплотняющих материалов применяются металлические кольцевые прокладки, обладающие хорошей пластичностью, высокой температурой плавления и низким давлением насыщенного пара. Такие прокладки изготавливают из алюминия, серебра, меди, нержавеющей стали и никеля. У металлической прокладки создание замкнутой сплошной зоны контакта с уплотняемыми поверхностями осуществляется за счет ее пластической деформации. Поэтому необходимо обеспечить такие контактные напряжения, при которых прокладка течет, и, кроме того, создать на поверхности контакта упругие силы, за счет которых поддерживается плотность контакта. Наличие этих упругих сил должно обеспечиваться, с одной стороны, постоянно действующим давлением упругодеформировап-ных болтов и фланцев, с другой стороны — упругими напряжениями материала прокладки. [c.394]

Наш раствор никелевых солей оказывал заметное коррозионное воздействие на медь. Так как по замыслу работы этот раствор необходимо было кипятить на меди, сохраняя свойства ее поверхности постоянными, коррозия металла была нежелательной. Эту трудность мы устранили применением катодной защиты. Так как электродный потенциал никеля при температуре 25° С равен —0,29 в, а в случае меди он составляет +0,34 в, упругость растворения нике,ля должна быть выше, чем у меди. Соединение двух этих металлов в одном растворе образует гальваническую пару, предохраняя медь от коррозии за счет никеля. Практически медную поверхность нагрева (катод) внешним проводом соединяли с погруженным в раствор никелевым анодом. Соединение осуществляли до заливки жидкости в кипятильник и сохраняли все время, кроме самого периода осаждения покрытия. Существующие данные о потере веса от коррозии [9] показывают, что катодная защита медных лент, погруженных в кипящий раствор, была вполне эффективной. Анод изготовляли из листового никеля А, со-державщего в качестве примесей 0,1% углерода, 0,1% меди, 0,05% кремния, 0,15% железа, 0,005% серы и 0,2% марганца. [c.310]

Джон Т. Ричардс (Ri hards [1952, 1] стр. 99, 100), представляя важную статью Симпозиуму по определению постоянных упругости, сделал по этому поводу следующее замечание К несчастью, большинство опубликованных данных по постоянным упругости не является достаточно полным в отношении химического состава и температурной обработки, экспериментального оборудования, точности, скорости деформирования и т. д. Физики часто виновны в опускании данных о химическом составе, термической обработке, в то время как металлурги повинны в пренебрежении подробностями, касающимися точности и деталей экспериментального оборудования. Например, если рассмотреть опубликованные данные по определению модуля Е для меди с 1828 по 1949 гг., то 40% из 45 рассмотренных источников не содержат данных о термообработке испытанных образцов меди . [c.36]

Чем вызваны столь характерные изменения постоянной кристаллической решетки металлов при трении в поверхностно-ак-тивных смазочных средах Совершенно очевидно, что при трении в инактивных смазочных средах, когда роль смазки проявляется в том, что действующие нагрузки воспринимаются металлом распределенными через слой смазки, равномерное по глубине зоны деформации уменьшение периода решетки определяют макронапряжения в поверхностных слоях. Остаточные напряжения I рода ст = Eh) tg 0 А0, где А0 = MId) tg О,, здесь Е — модуль упругости V — коэффициент Пуассона, Adid — относительное изменение межплоскостного расстояния. Оценка остаточных напряжений по этой формуле дает величину о 1300 МПа, что в несколько раз превышает временное сопротивление меди. Эти результаты хорошо согласуются с данными работы [15], где показано, что в процессе трения могут возникать напряжения, намного большие, чем в условиях статического или динамического деформирования. Оценка о для никеля и железа также указывает на превышение временного сопротивления. [c.127]

Некоторые исследователи сообщили, что скорость отжига сверхравновесных точечных дефектов при постоянной температуре увеличивается как при упругих, так и при пластических деформациях [59, 60]. Типичные данные по отжигу меди при 30° С, взятые из. работы Ван Аллера [60], приведены на рис. б. Общая деформация при такой нагрузке равнялась 0,2%. Мы также наблюдали после прекращения ползучести резкое падение электросопротивления при приложении или снятии нагрузки во время отжига закаленной платины при 250° С под нагрузкой, превышающей предел упругости отожженной платины, но меньшей ее предела прочности. Величина эффекта почти не зависела от температуры в интервале —100°С Г +100° С, исследованном Ван Адлером. [c.342]

Несмотря на ряд очевидных преимуществ, новое число твердости еще не получило широкого распространения в массовых испытаниях. Величина НВ остается основной характеристикой твердости при статическом вдавливании шарового индентора. Для достаточно пластичных материалов ее физический смысл соответствует условному пределу прочности при растяжении. Для многих металлов и сплавов между НВ и 0в существует линейная связь Ов=хНВ. Коэффициент пропорциональности д тем больше, чем меньше степень равномерной деформации. Он вавиоит также от упругих констант материала. Величина х для большинства деформируемых алюминиевых сплавов примерно постоянна и близка к 0.25, для сталей д я 0,35, для меди 0,48, и т. д. [c.230]

Релаксация напряжений — происходящий под влиянием температуры, напряжения и времени процесс самопроизвольного снижения напряжений в упругонапряженном изделии, поставленном в условия, которые не позволяют ему изменить величину суммарной начальной деформации (например, в затянутых болтовых соединениях). Релаксация происходит примерно нри тех же температурах и напряжениях, что и ползучесть. Она может иметь место pi при комнатных температурах, если для герметизации стыка в качестве прокладок используются материалы, способные к ползучести при комнатных температурах, например, свинец и медь. Отличие релаксации от ползучести заключается в том, что при релаксации напряжение а уменьшается при постоянстве суммарной начальной деформации (удлинения б), а при ползучести, наоборот, напряжение о постоянно, а деформация 6 увеличивается. Но так как суммарное относительное удлинение б = бу + бр, где Ьу = — упругая часть деформации, [c.225]

Как показали многочисленные лабораторные испытания и эксплоатацнонные данные, все металлы и сплавы, находясь длительное время в напряженном состоянии при определенных температурах, приобретают способность получать остаточные деформации при напряжениях, значительно меньших предела текучести и даже предела упругости. Например, в таких металлах, как свинец, медь, и в медных сплавах ползучесть наблюдается в условиях длительной (постоянной) нагрузки уже при комнатной температуре, в то время как в сталях — только при повышенных температурах. [c.24]

Установить постоянную связь предела усталости с другими механич. свойствами не удается. Ближе других связано с твердостью по Бринелю, отчасти — с временным сопротивлением (af составляет 0,36—0,68 от СГ , Мур и Коммерс). По отношению к пределу упругости вf оказывается то ниже то выше и даже превышает иногда предел текучести (мягкое железо, медь), что естественно, т. к. в циклич. состоянии устанавливается свой особый предел упругости (текучести), отличный от статического. На этом основаны ускоренные способы определения а а) при испытании изгибам измеряют с большой точностью прогиб конца образца на ходу машины при все возрастающих нагрузках, наблюдая момент отклонения от пропорциональности (Гаф) б) измеряют темп-ру образца при возрастающих нагрузках и устанавливают момент резкого увеличения нагревания (Мур и Коммерс, Стромейер) в) измеряют рассеяние энергии, приходящееся на один цикл (площадь петли гистерезиса), и определяют момент резкого его возрастания (Лер). Все эти способы дают надежные результаты лишь для не особенно твердых я притом черных металлов. При несимметричных циклах величина безопасного интервала усталости уменьшается по мере возрастания среднего растягивающего напряжения в цикле и стремится к нулю при приближении крайнего напряжения к временному сопротивлению. Зависимость предела усталости от отношения крайних на- [c.289]

По поводу скорости звука как постоянной вещества следует еще отметить, что значения в табл. П1 справедливы только для веществ с бесструктурным стекловидным строением. В кристаллических веществах упругие свойства обычно неодинаковы в различных кристаллографических направлениях, поэтому неодинаковы и скорости звука. Табличные значения являются лищь средними для неупорядоченной группы кристаллов, поэтому на практике возможны отклонения от них, если преобладает какое-либо одно кристаллографическое направление, т. е. имеется текстура, которая и обнаруживается как, раз по тому, что скорости звука в различных направлениях образца неодинаковы. Формулы для случая анизотропии или текстуры представлены в работе [27, раздел S1], Упругая анизотропия особенно резко выражена у меди и латуни. Такая же анизотропия наблюдается и в аустенитных сталях. [c.29]

Постоянные, определяющие упругие свойства меди, можно рассчитать теоретически. Рассчитывая изменение энергии, сопровождающее сдвиг, происходящий без изменения объёма, можно вычислить модуль сдвига. Приближённый расчёт можно [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...