Кельвина принцип

Термодинамическое состояние 13 Термометр газовый 22, 77, 105, 136 Томсона (Кельвина) принцип 74, 90, 97, 103, 125, 127 Томсона Дж. Дж. уравнение 296 Третий закон термодинамики (теорема Нернста — Планка) 149, 170, [c.302]

Требование циклического характера работы машины в формулировках Клаузиуса и Кельвина необходимо лишь для того, чтобы система находилась строго в одном и том же энергетическом состоянии до и после осуществления некоторого теплового процесса, так что при этом передаваемое тепло и совершаемая работа должны уравновешивать друг друга. Таким образом, Клаузиус и Кельвин рассматривали только такие процессы, которые в принципе могут длиться вечно. В формулировке Каратеодори второй закон термодинамики выглядит следующим образом [c.16]

II. Теплота ql при температуре Гг подводится к тепловому двигателю ГД, который производит работу I и отдает холодному источнику (отапливаемому помещению) теплоту q 2 при температуре Гд. Работа Т используется для привода теплового насоса ТН, отбирающего теплоту 2,0 от окружающей среды с температурой Го и передающего отапливаемому помещению теплоту q ,o при температуре Гп. Е принципе ТН аналогичен холодильной мащине и работает по обратному циклу, потребляя работу (подробнее см. гл. 9). Любопытно, что этот вариант отопительной системы был предложен еще Кельвином ( динамическое отопление ). [c.94]

История и философия механики от Галилея и Ньютона. Исключение сипы Кельвином и Герцем. Принцип Даламбера, Фурье, Гаусса, Гамильтона. Принцип энергии. [c.442]

Термодинамический принцип построения шкалы температур, свободный от особенностей конкретного термометрического вещества, указан Кельвином и положен в основу создания абсолютной термодинамической шкалы температуры. [c.248]

Для определения плотности распределения времен релаксации f[X) воспользуемся обобщенной реологической моделью среды Кельвина (рис.4.5), имеющей в своем составе совокупность вязких элементов, которые при нагружении системы внешней силой обеспечивают релаксацию напряжений. В принципе можно пользоваться уравнениями любой деформируемой среды, которые содержат ДА). Система уравнений, описывающая среду Кельвина, имеет вид [c.158]

В 1854 г. У. Томсон (лорд Кельвин) опубликовал предложенную им теорию термоэлектрических явлений, основанную на принципах термодинамики [10]. Он показал связь явлений Зеебека и Пельтье и необходимость (тогда еще не открытую) поглощения или выделения тепла вдоль проводника с током, имеющего градиент температуры. Это термоэлектрическое явление было экспериментально продемонстрировано Леру в 1867 г. и известно теперь как эффект Томсона [11]. [c.8]

Принцип Кельвина. Среди всех течений несжимаемой жидкости в области й, удовлетворяющих условию (24.1), безвихревое течение имеет минимальную кинет-ическую энергию. [c.68]

В аналитическом виде второе начало термодинамики было сформулировано Р. Клаузиусом в 1850 г. (первая формулировка, стр. 50) и В. Томсоном. (Кельвином) в 1851 г. (вторая формулировка, стр. 51). Формулировка второго начала термодинамики в виде принципа о существовании адиабатически недостижимых состояний принадлежит русскому ученому Н. Н. Шиллеру (1900 г.) и К. Каратеодори (1909 г). [c.54]

На наличие особого термодинамического принципа, определяющего закономерности превращения тепла в работу в тепловых двигателях, указывал еще С. Карно в 1824 г. В аналитическом виде второе начало термодинамики было сформулировано Р. Клаузиусом в 1850 г. (первая формулировка) и В. Томсоном (Кельвином) в 1851 г. (вторая формулировка) формулировка второго начала термодинамики в виде утверждения о существовании адиабатически недостижимых состояний принадлежит русскому ученому Н. Н. Шиллеру (1900 г.) и К. Каратеодори (1909 г.). Критиче- [c.42]

До 1954 г. стоградусная термодинамическая шкала (шкала Цельсия) и абсолютная термодинамическая шкала (шкала Кельвина) по Положению, принятому международным соглашением, строились именно таким образом. Однако в 1954 г. X Генеральная конференция по мерам и весам приняла решение, согласно которому построение абсолютной и стоградусной термодинамической шкалы должно производиться иным методом. В отличие от рассмотренного выше метода, основным температурным интервалом при построении абсолютной шкалы является теперь не интервал между точкой плавления льда и точкой кипения водЫ а интервал между абсолютным нулем температур и тройной точкой воды. Шкала Цельсия по-прежнему получается при сдвиге нулевой точки на 273,15°, Следует заметить, что введенные изменения касаются скорее принципа построения шкалы и способа определения градуса. Значения термодинамических температур при этом почти не изменяются (некоторое изменение возможно, но оно настолько мало, что в настоящее время не может быть надежно установлено). Подробнее об этом см. 11. [c.33]

ЭТОТ закон и пришли к принципу сохранения энергии. В. Томсон (лорд Кельвин), который, основываясь на работе Карно, предложил (в 1848) шкалу температуры (шкала Кельвина), также пришел к закону эквивалентности тепла и работы. Второй закон термодинамики был сформулирован Томсоном (1851) и Клаузиусом (1867). [c.48]

Применяя принцип суперпозиции, найти реакцию материала Кельвина на закон нагружения, изображенный на рис. 9.20. [c.298]

Механизм основан на принципе действия весов Кельвина, на коромысле 7 которого укреплены три катушки 1, 2 и 3 на расстояниях соответственно а, d и 6 от неподвижной оси О вращения коромысла 7. Расстояние а постоянно расстояния dub — переменные. Под катушками J, 2 и 3 устанавливаются соответственно неподвижные катушки 4, 5 и 6. Катушки 2 и 3 перемещаются попарно и одновременно с катушками 5 я 6 особым приспособлением, не показанным на рисунке. Условие равновесия такой системы выражается следующим соотношением [c.604]

Современная формулировка первого начала термодинамики по внешнему балансу и последующие построения принципиальных положений классической термодинамики, до второго начала термодинамики включительно, выполнены Рудольфом Клаузиусом (1850—1854 гг.) и В. Томсоном-Кельвином (1851—1857 гг.). Важнейшим моментом в построении первого начала термодинамики, последовавшим вслед за открытием принципа эквивалентности, является введение понятия внутренней энергии тел (В. Томсон, 1851 г.). [c.32]

Исходя непосредственно из второго принципа термодинамики, Кельвин ввел абсолютную щкалу температур, не зависящую от свойств вещества. Появился принципиально новый критерий для определения температур по возможности превращения тепла в механическую работу. [c.36]

Различные модели, составленные из i реологических элементов различных i типов или из элементов одного типа, но с различными постоянны.мн времени релаксации, характеризуются различными неупруги.ми диаграмма.ми деформирования. Рассмотрим, например, последовательное соединение нескольких моделей Кельвина с различны.ми постоя П1ы.ми времени релаксации. Общая деформация ползучести при напряжении от внешней нагрузки определяется в соответствии с принципом Больцмана (1874) путем суперпозиции 1120] [c.234]

Вильям Томсон (позднее лорд Кельвин) [2] определил температурную шкалу, воспользовавшись принципом Карно. Так как к. п. д. машины Карно является функцией только температур резервуаров и больше ни от чего не зависит, Кельвин предложил считать температурные интервалы пропорциональными приращениям к. п. д. Таким образом [c.21]

Шкала Кельвина, в которой температуры обозначаются символами К и Т", принимается в качестве основной термодинамической шкалы, по которой в конце концов может быть выражен результат любого измерения температуры. По этой шкале интервал, заключенный между точкой плавления льда Гц и точкой кипения воды составляет 100°. Настоящим постановлением IX Генеральная конференция мер и весов принимает в принципе, наряду со шкалой Кельвина, также и термодинамическую стоградусную шкалу ), в которой температуры равны Т—Г . В этих шкалах лк ой температурный интервал будет иметь одно и то же численное значение. [c.50]

Кельвина и Джоуля эффект 20 Кельвина принцип 32, 69 Клапейрона уравнение 55, 82 Клаузиуса принцип 24 Количество теплоты 11 Конечная точка складки 105, 153-155, 159, 161 Коннодаль 152 [c.170]

Оба вывода — принципы существования и возрастания энтропии — получаются в классической термодинамике на основе яспользования любого из приведенных постулатов (Р. Клаузиуса, В. Томсона-Кельвина, М. Планка и др.). Однако принципы существования и возрастания энтропии между собой ничего общего не имеют. Принцип существования энтропии характеризует термодинамические свойства систем и используется вместе с вытекающими из него следствиями для изучения физических свойств вещества. Принцип возрастания энтропии характеризует только наиболее вероятное направление течения реальных процессов в физических явлениях и, следовательно, имеет несомненно меньшую общность, чем принцип существования энтропии. На основании этого проф. Н. И. Белоконь в 1954 г. совершенно справедливо предложил рассматривать эти принципы раздельно и математические выражения для них получать на основе различных постулатов. [c.57]

КЕЛЬВИНА ШКАЛА — часто применяемое наименование термодивамич. температурной шкалы. Названа в честь лорда Кельвина (У. Томсона), предложившего (1848) принцип построения температурной шкалы на основе второго начала термодинамики. В К. ш, за начало отсчёта принят абс. нуль темп-р (—273,15 С), единица отсчёта — 1 Кельвин (К) 1 К = 1 °С. КЁПЛЕРА ЗАКОНЫ — эмпирич. законы, описывающие движение планет вокруг Солнца. Установлены И. Кеплером (J. Kepler) в нач. 17 в. на основе наблюдений положений планет относительно звёзд. [c.347]

На рис. 3.8 проиллюстрировано использование принципа температурно-временной суперпозиции для гипотетического полимера с Тс = о °С при релаксации напряжения. Экспериментально получают кривые релаксации напряжений для ряда температур в удобном интервале времени, например от 1 до 10 мин, т. е. 1 недели (рис. 3.8). Для получения обобщенной кривой из эксперимен- тальных данных релаксационный модуль (/) необходимо умножить на небольшой поправочный температурный коэффициент / (Т). Выше этот коэффициент равеа Т /Т, причем температура выражена в градусах Кельвина. Эта поправка следует из кинетической теории высокоэластичности, которая будет рассмотрена позднее. Ниже теория ВЛФ неприменима. Поэтому при Т необходимо использовать другую температурную поправку, поскольку ниже Т(. модуль уменьшается с повышением температуры, а выше Те — возрастает. Обычно принимается, что ниже / (Т) = 1. Мак-Крам [16, 17] и Раш [18] предложили более конкретное значение поправочного коэффициента, но оно также близко к единице. [c.58]

Термодинамическая температурная шкала принята в качестве основной, к ней в принципе может быть приведено всякое измеренное значение температуры, однако для целей практики можно применять Международную практическую температурную шкалу. К, стандарту приложено извлечение из Положения о Международной практической температурной шкале. Для разностей температур, выраженных в градусах Кельвина или в градусах Цельсия, следует применять обозначения град или deg . В тех случаях, когда требуется точно указать, в единицах какой температурной шкалы выражен температурный промежуток, следует писать град (терм) , deg (therm) или град (межд) , deg (int) . В сокращенных обозначениях единиц измерений должны применяться обозначения град или deg . [c.16]

Настоящая точка зрения выдвигается с большой неуверенностью потому, что многие авторы за основу своих изысканий по распространению напряжений брали уравнение (70). Это были Сен-Венан, Буссинеск, Кельвин и Тэт, Рэлей, Д. Перри. Они использовали методы, принцип которых подобен методам 379—383. Их исследования подробно описаны в сочинениях Лява ) и Тимошенко ). С помощью экспериментальных исследований Сирса и Уэгстеффа спорный вопрос едва ли может быть решен, ввиду того, что скорости [c.466]

XIX в. в работах В. Фойхта и Дж. Томсона (Кельвина). В пространственном случае эти модели представляют собой линейную аппроксимацию общих тензорных соотношений между компонентами напряжений, скоростей изменения напряжений и скоростей деформаций. Поэтому они позволяют использовать упругий потенциал в виде квадратичной функции деформаций в сочетании с квадратичной функцией вязкого рассеивания, что практически позволяет в силу принципа соответствия находить решения уп-руго-вязких задач в тех случаях, когда известны соответствующие решения упругих задач. Можно рассматривать среды, которые представляют собой различные комбинации моделей Кельвина и Фойгта. Подробное исследование вязко-упругих моделей проделано А. Ю. Ишлинским Дифференциальные соотношения, содержащие напряжения и деформации, а также их производные, с помощью преобразований Лапласа и теоремы свертки можно [c.272]

Этот результат можно получить из общего принципа, высказанного Кельвином. Если рассматривать два погруженных в жидкость тела, из которых одно (А) совершает малые колебания, в то время как другое (В) удерживается в покое, то скорость жидкости на поверхности В в общем будет брльше на той стороне, которая обращена к А, чем на противоположной стороне. Поэтому среднее давление на первую сторону будет меньше, чем на вторую, так что В в общем будет испытывать притяжение к Л. В качестве практических иллюстраций этой теоремы мы можем привести кажущееся притяжение подвешенной тонкой карточки в воздухе колеблющимся камертоном, а также другие подобные явления, исследованные экспериментально Гутрие 1) и объясненные вышеуказанным способом Кельвином ). [c.239]

Другие вариационные принципы. Кроме рассмотренных выше основных вариационных принципов, существуют различные вариационные формулировки частных задач динамики жидкости. Некоторые из этих вариационных задач мы будем рассматривать ниже в соответствующих разделах нашей статьи. Отметим, в частности, теорему Кельвина о минимуме энергии (п. 24), вариационные принципы Б ейтмена (п. 47), теоремы Гельмгольца и Рэлея (п. 75) и т. п. [c.48]

Классическое доказательство этого результата, принадлежащее Кельвину, можно найти в книге Ламба ([8], 45). Справедливо и обратное утверждение это утверждение является по существу переформулировкой известного принципа Дирихле для гармонических функций. [c.68]

Очевидно, что рещения двух вариационных задач, сформулированных выше, совпадают. Более того, минимальное значение энергии в принципе Кельвина в точности равно максимуму 3 в принципе Дирихле. Это следует из того, что для течения с экстремальной энергией [c.69]

В работе Франкля и Келдыша использовался некий итерационный процесс существование при этом было доказано только для достаточно малых значений М . Доказательство Шиффмана основано на прямых методах вариационного исчисления исходным пунктом является принцип Бейтмена — Кельвина. В его работе использован остроумный прием, который помогает установить существование течения, дающего минимум соответственному функционалу. [c.142]

Вариационные принципы газовой динамики. В этом пункте мы рассмотрим некоторые экстремальные свойства установивщегося дозвукового течения. Изучение этих свойств объясняется, с одной стороны, желанием обобщить теорему Кельвина о минимуме кинетической энергии на случай течений сжимаемой жидкости, а с другой стороны,—необходимостью создания методов расчета таких течений. Заметим, что установленная в п. 15 теорема Херивела — Линя не является вариационным принципом в точном значении этого слова, однако идея Херивела о выборе в качестве функции Лагранжа при формулировке принципа Гамильтона величины 2 — Ё в дальнейшем будет служить нам ориентиром при выборе подинтегральной функции. [c.143]

Принцип Бейтмена — Кельвина ). В классе всех дозвуковых полей скоростей, удовлетворяющих уравнению неразрывности и обладающих заданным потоком [c.144]

Для доказательства принципа Бейтмена — Кельвина мы введем величину 0 = ру и заметим, что уравнение Бернулли позволяет рассматривать V, а следовательно, и 3 как функцию от О- (Как было указано в п. 37, каждому значению величины С соответствует два различных значения величины скорости д. Мы выбираем, естественно, то значение, которое соответствует дозвуковому течению.) Выбор в качестве основной переменной не V, а С объясняется тем, что при помощи О легче сформулировать условия вариационной задачи. Например, условие с11у(/ у) = 0 принимает вид [c.146]

Для доказательства принципа Бейтмена—Кельвина остается воспользоваться соотнощением [c.147]

При применении принципа Бейтмена — Кельвина для исследования плоских течений вводят в качестве искомой функции функцию тока. Уравнение неразрывности выполняется тогда автоматически, а граничное условие сводится к заданию величины на ё. Аналогичные схемы предлагались и для исследования пространственных течений ), однако не ясно, получается ли при этом какое-либо преимущество по сравнению с использованием в качестве неизвестной р. [c.147]

Другие вариационные принципы газовой динамики. Уравнение Бернулли (47.1) можно обобщить, предположив, что /7 = / (р, 5), где 5 — некоторая заданная функция (] . При этих предположениях решением вариационной задачи Бейтмена — Кельвина является изоэнергетическое и, вообще говоря, вихревое течение ). С другой стороны, если вместо уравнения (47.1) рассматривать уравнение [c.148]

Принцип температурно-временной суперпозиции предполагает, что, во-первых, поведение полимера при малых деформациях полностью описывается механическими моделями, состоящими или из параллельно соединенных элементов Максвелла или последовательно соединенных элементов Фойхта—Кельвина. [c.145]

Показав результаты исследований Карно и те принципы, на основе которых строились его исследования, Гухман делает следующее заключение. Мы видим, таким образом, что Карно получил многие из тех основных результатов, которые мы рассматривали в общей теории двигателя. Однако система термодинамики (конечно, в узком ее понимании) в том виде, как она изложена в работе Карно, не являлась законченной. Основной недостаток этой системы заключался в ее зависимости от калориметрических представлений. Предстояло привести в согласование важнейшие результаты, полученные Карно, с новыми, более правильными воззрениями на теплоту. В этом отношении большую роль сыграли работы Виллиама Томсона (Кельвина) и в особенности Рудольфа Клаузиуса, появившиеся спустя 30 лет после опубликования работы Карно . [c.358]

Статья 1850 r. — одна из тех, за которые Кирхгоф получил Venia legendi, была представлена им в соответствии с обычаями немецких университетов для получения разрешения на чтение лекций. Хотя Кирхгоф работал во многих областях физики, эта его ранняя работа, посвященная наиболее важным аспектам механики, позволяет заметить, что он, так же как и некоторые выдающиеся физики-теоретики, его современники, жившие во второй половине девятнадцатого столетия (Гельмгольц, Максвелл, Кельвин), в своих трактатах и лекционных курсах много сил тратил на истолкование вариационных принципов механики континуума. Цитированный выше первый том избранных университетских лекций Кирхгофа был общим курсом механики, в котором последняя тридцатая лекция относится к теории изгиба упругих пластинок. Эти лекции с их замечательным стилем изложения, краткостью и точностью формулировок и в настоящее время можно рекомендовать студеН там инженерных специальностей. [c.142]

Согласно Кельвину и Тэту, формула (8.10) выражает тот простой кинематический факт, что в тонкой пластинке действительное распределение крутящих моментов тп8 вдоль граничной цилиндрической поверхности, определенное из равенств (8.11), можно заменить эквивалентным распределением поперечных сил дт.пз1д8 без существенного изменения формы упругой поверхности w и вместе с тем без существенного изменения заданного напряженного состояния в пластинке (за исключением узкой полосы, идущей вдоль граничной кривой, в соответствии с принципом Сен Венана), См. стр. 115 книги Кельвина и Тэта, цитированной выше. [c.310]

Постулат В. Томсона-Кельвина получил известность как принцип исключенного Perpetuum mobile II рода, т. е. как утверждение [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...