Ланде фактор

Ланде фактор 124 Леннарда-Джонса потенциал 79, 82 Лоренц—Лоренца формула 133 [c.444]

Ланде фактор 33 Ланжевена формула 320 Леннард-Джонса потенциал ЗТ [c.362]

Движение магнитного момента частицы в магнитном поле. Энергия взаимодействия частицы с магнитным полем /( , х) = — В( , х), где (Л = g в — среднее значение оператора магнитного момента, 8 — эффективный средний спин, g — фактор Ланде, 1в — е/г/2ше, (лв — 5,787 10 эВ/Тл — магнетон Бора. [c.375]

Коэффициент g, фигурирующий в приведенной выше формуле, называют фактором Ланде, определяемым по 166 [c.166]

Если учитывать только магнитный момент, обусловленный спином, то фактор Ланде принимается равным двум ( =2). При учете только магнитного момента, вызванного орбитальным движением электронов, ё =1. Если учитывать оба магнитных момента, то g представляет собой дробное число, находящееся в диапазоне 1< <2. [c.167]

Задача 3-10. Выведите формулу (3-2-17), определяющую фактор Ланде. [c.167]

Отсюда находим искомое выражение для фактора Ланде [c.168]

Здесь Шо и go — масса и фактор Ланде свободного электрона (go 2) [c.24]

Ландау — Зенера формула 479 Ланде -факторы 125 Лигандов ноля теория 321, 420 Лиганды 321, 387, 420 Линейно-изогнутые переходы 193—222 [c.740]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

Здесь g — фактор Ланде В простейщем случае, когда [c.351]

Краткий обзор теории Ван-Флека [6, 7]. Низший энергетический уровень свободного иона, характеризующийся полным угловым моментом /, величина которого может быть вычислена по правилу Хунда при анализе спектров, является (2/+ 1)-кратно вырожденным. Магнитное поле снимает это вырождение, образуя группу (2/-t l) эквидистантных уровней, отстоящих друг от друга на расстояние, где i = е/2тс) (/г/2-п )—магнетон Бора, g —фактор расщепления Ланде. При g=2 и Н — 0ООО эрстед это расстояние равно - 0,9 Упомянутые уровни характеризуются величиной nij, которая принимает значения /,/ — 1,. .., —соответствующие значениям Wygp-B компонент [1я магнитного момента в направлении Н. Полная намагниченность грамм-моля будет в. чтом случае равна [c.384]

ЛАНДЁ МНОЖИТЕЛЬ (g - фактор, фактор магнитного расщепления) — множитель в ф-ле для расщепления уровнен энергии атома в магн. поле, определяющий масштаб расщепления о единицах (ХцЯ (jAg — магнетон Бора, Н — напряжсЕность магн. ноля, см. Зеемана аффект). Введён А. Ланде (А. Laiide) в 1921. [c.575]

МАГНИТОМЕХАНЙЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ Ггиро-магнитное отношение) — отношение магн. момента частицы (электрона, протона, атома, атомного ядра и т. д.) к её механич. моменту К. Для атомов где g — Ланде множитель фактор Ланде, или g -фактор), k ehl2m — магнетон Бора е, — заряд и масса электрона). В зависимости от моментов (орбитального i, спинового iS) различают орбитальный gj и спиновый gg факторы Ланде. [c.701]

Здесь у,—гиромагн. отношение ядер g, — ядерный фактор спектроскопич. расщепления (Ланде множитель), имеющий разные значения для разл. ядер =ehl2M —ядерный магнетон (М—масса ядра), к-рый по абс. величине почти в 10 раз меньше магнетона Бора. Спины ядер, обладающих нечётным массовым числом Л общее число протонов и нейтронов), имеют полуцелые значения, кратные Vi- Ядра с чётным А либо вообще не имеют спина (/=0), если заряд Z (число протонов) чётный, либо имеют целочисленные значения спина (1, 2, 3 и т. д.). [c.675]

При малых полях и (или) высоких температурах, т. е. когда gIpв<.kT, в квантовой и классической механике получаем / = ng ЪкТ, где п — число атомов на единицу объема g — фактор Ланде (характеризует отношение магнитного момента к механическому) I—квантовое число атома к — константа Больцмана ця — магнетон Бора (единица атомных магнитных моментов) рд = = 1Хо(е/1/4ппг), где цо — магнитная постоянная /г — постоянная Планка е и т — заряд и масса электрона. [c.306]

ЭПР основан на резонансном поглощении радиочастотного поля веществом, содерлсащим парамагнитные частицы (молекулы, атомы, ионы, слабо связанные с атомом электроны, обладающие постоянным магнитным моментом), при наложении статического поля Н . Квантовое, число спина электронов принимает значения т — 1/2. Переходы между этими уровнями возбуждаются переменным полем с частотой v согласно резонансному условию hv — ХвЯ , где g определяет вклады орбитального момента и спина Б магнитный момент. Для свободного электрона, не имеющего орбитального момента, g = 2,002322, а для свободного парамагнитного атома его величина определяется фактором Ланде. В общем случае g зависит от ориентации иона (или молекулы), содержащего неспаренный электрон, относительно Яц. Однако в случае идеал >ной кубической структуры (например, о. ц. к.) g не зависит от ориентации кристалла. [c.187]

Спин S связан с молекулярным магнитным моментом jui посредством соотношения f = (iS = bS, где g — фактор Ланде и (i в = = еЫ2пгс — магнетон Бора. Из квантовой механики известно, что произведение Sj- может принимать лишь следующие значения [c.327]

Мо = Nngi QS, где N — число Авогадро п — число магнитных ионов в молекуле g — фактор Ланде — магнетон Бора s — [c.621]

Исследованиями [В. А. Ланды, Н. С. Дегтяренко, А. С. Ка-менковича, М. С. Дьячкова, Ю. А. Геллера и др.] установлено, что остаточный аустенит вызывает уменьшение стойкости режущего инструмента до двух раз, так как аустенит имеет меньшую прочность на срез и изгиб и меньшую теплостойкость по сравнению с мартенситом. В настоящее время определены допустимые величины процента остаточного аустенита на поверхности лезвий инструмента, превышение которых вызывает резкое увеличение износа инструмента при его эксплуатации. Исследованиями установлено, что основными факторами, вызывающими появление недопустимого прижога, являются завышенные режимы заточки, неправильный выбор характеристики шлифовального круга и снижение его режущей способности в процессе заточки. Но и при установлении рекомендованных бесприжоговых режимов на заточных полуавтоматах возможно появление прижогов на затачиваемых инструментах в результате действия таких случайных факторов, как колебания припуска под заточку на разных зубьях инструмента и изменения режущей способности шлифовального круга в процессе обработки. [c.598]

Другая важная характеристика ядра — магнитный момент р Л//2Л/дС, 1гзмеряемый в ядерпых M.aiaie-тонах, где е — заряд электрона, /I — постоянная Плаика, деленная па 2я, М — масса ядра, g — ядер-пое гиромагиитпое отношение (или фактор Ланде). Магн. динольные моменты имеются только у ядер с J Х Vi- [c.571]

Наряду с общим правилом отбора Д/= О, 1 имеют место правила отбора Дб = и, т. е. до1[жны комбинировать лишь термы одиой мультиплетности, и АЬ = О, 1. Значения -факторов, характеризующих расщенленпе уровней в магнитном ноле, определяются ф-лой Ланде (см. Ланде множитель). [c.344]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...