Квантование пространственное

Шредингера 153, 155, 156 Квантование пространственное 95 [c.436]

Квантование пространственное 448 физических величин 426 Кварки 508, 519 [c.570]

Ядерный магнитный резонанс. Он представляет собой избирательное поглощение энергии электромагнитного поля, связанное с квантовыми переходами в ядерной подсистеме вещества, находящейся в постоянном магнитном поле. Атомное ядро с отличным от нуля моментом I, помещенное в магнитное поле На, также испытывает пространственное квантование. Каждый энергетический уровень расщепляется на 2/+1 подуровня с энергиями [c.352]

Векторная модель атома. Полный механический и магнитный моменты атома слагаются из механических и магнитных моментов и спинов и спиновых магнитных моментов электронов, образующих электронную оболочку атома. Однако поведение вектора полного механического (и магнитного) момента атома зависит от способа и последовательности сложения отдельных слагаемых. Прежде всего рассмотрим общий метод сложения моментов импульса с учетом пространственного квантования. [c.216]

Орбитальный момент и спин при образовании полного момента суммируются как векторные величины, но с учетом пространственного квантования. [c.216]

В 37 уже говорилось о сложении векторов спинов с учетом пространственного квантования, чтобы получить полный спин системы электронов. Проекция полного спина на избранное направление равна сумме проекций спинов [c.274]

ПРОСТРАНСТВЕННОЕ КВАНТОВАНИЕ МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ АТОМА [c.35]

Пространственное квантование магнитный момент атома [c.35]

Рис. 15. Пространственное квантование орбиты.

Так как магнитный момент орбиты направлен вдоль той же прямой, что и ее механический момент, то правила пространственного квантования распространяются и на него во внешнем магнитном поле магнитный момент может располагаться лишь под прерывным рядом углов к направлению внешнего поля, определяемых условием (5). [c.37]

Наличие у атомов магнитных моментов и явление пространственного квантования было подтверждено опытами Штерна и Герлаха по отклонению атомных пучков в неоднородном магнитном поле (рис. 17). В сосуде с высоким вакуумом с помощью диафрагм В а В создается резко ограниченный атомный пучок элемента, испаряемого в печке К. Прежде чем оставить след на пластинке Р, пучок проходит через интенсивное и неоднородное магнитное поле, вызванное электромагнитом с наконечниками N а S специальной формы один из них (N) имеет вид призмы с острым ребром, а вдоль другого ( S) выточена канавка. Если fi есть магнитный момент [c.37]

Наличие пространственного квантования подтверждается также расщеплением спектральных линий при помещении источника света во внешнее магнитное поле. [c.38]

В силу пространственного квантования (см. формулу 5 6), os(ji,, Н) может принимать лишь следующее значение [c.40]

Как мы видели, если принять, что поле атомного остова щелочных металлов обладает шаровой симметрией, то число стационарных орбит валентного электрона будет то же, что и у водорода, чего недостаточно, чтобы объяснить дублетный характер линий. Формально дублетность может быть объяснена, если предположить что все термы, кроме термов S, двойные и что переходы между ними регулируются некоторым добавочным правилом отбора. У прочих элементов, у которых линии представляют собою еще более сложные группы, приходится считать уровни тройными, четверными и т. д. Делалась попытка объяснить это сложное строение спектров гипотезой, что атомные остовы не обладают шаровой симметрией. Тогда для всякой орбиты квантовые условия (2) 4 должны быть распространены не только на радиус-вектор г и азимут ср, но и на третью координату, например на широту Ь, аналогично случаю внешнего возмущающего поля. Это тр- тье пространственное квантование приводит к результату, что плоскость орбиты внешнего электрона может располагаться лишь под опреде- [c.57]

На основании этой схемы сложения моментов можно произвести следующий расчет. Электронная оболочка атома создает в месте, где находится ядро, определенное магнитное поле, напряженность которого обозначим через Н(0). Направление поля (в среднем по времени) совпадает с направлением результирующего момента электронной оболочки Ядро, имеющее механический момент и магнитный момент ly, в силу правил пространственного квантования может ориентироваться лишь определенным числом способов относительно направления поля Н(0). Добавочная энергия, соответствующая этим различным ориентациям момента jiy относительно электронной оболочки, равна [c.522]

Результирующий магнитный момент атома. Зная орбитальные и спиновые магнитные моменты отдельных электронов и используя правила пространственного квантования, можно определить результирующий магнитный момент атома в целом Mj. При этом получается выражение, подобное (И,19)г [c.290]

Таким образом, предыскажение объекта путем приписывания ему диффузных свойств может рассматриваться как достаточно эффективный способ предыскажения для борьбы с нелинейными искажениями, ограничением динамического диапазона и квантованием голограммы. Хотя при синтезе пространственных фильтров его применимость в отличие от нелинейной коррекции ограничена, он может использоваться при синтезе голограмм для визуализации информации. [c.109]

Парамагн. восприимчивость диэлектриков, согласно классич. теории П. Ланжевена (1906), определяется ф-лой X = N ialbkT, где N число парамагн. атомов в 1 моле в-ва, fie — магн. момент атома. Эта ф-ла была получена методами статистической физики для системы практически не взаимодействующих атомов, находящихся в слабом магн. поле или при высокой темп-ре (когда 1аН < кТ). В сильных магн. полях или при низких темп-рах (когда laH f T) намагниченность парамагн. диэлектриков стремится к iV a (насыщение). Квант, теория П., учитывающая квантование пространственное момента Ид (франц. физик Л. Бриллюэн, 1926), в случае восприимчиво сти диэлектриков приводит к ф-ле (при x =Nj (j- -i)iil gy kT, [c.517]

Оптическое кодирование может быть непрерывным (аналоговым) или дискретным (цифровым). В последнем случае в дополнение к уже перечисленным операциям оптическое кодирование должно включать квантование изображения или световых полей объекта, т. е. разделение на ряд отличных друг от друга в ггространстве по яркости или по иному признаку дискретных элементов, каждому из которых может быть приписан соответствующий кодовый знак. Таким образом, под цифровым многомерным кодированием надо понимать квантование входного изображения или световых полей объекта и последовательное пространственное перераспределение. элементов квантования по определенному закону (коду). Цифровое оптическое кодирование дает возможность получить результат измерения в сжатой цифровой помехоустойчивой форме и исключить процесс развертки изо(5ражения или световых полей с целью преобразования их в одномерный электрический сигнал. При этом роль фото.элект-рического преобразователя датчика сводится лишь к считыванию результатов измерения, полученных в оптике датчика в виде пятен светового кода. Рассмотрение свойств голографического процесса показывает, что голограмма может быть идеальным элементом для создания кодирую- [c.88]

Если определение величины ДДГ по каким-либо причинам для пользователя затруднительно (в анализируе1лом поле нет фрагментов, описьша-емых финитными функциями), проекгант должен руководствоваться следующими рекомендациями из ТЗ на ОЭП необходимо установить значе-. ние максимальной пространственной частоты, которую должен передать объект проектирования при нулевом контрасте. Шаг квантования [c.146]

Описываются опыты, в которых впервые было обнаружено яал ние пространственного квантования, и обсуждается его теоретическая интер-прегация. [c.92]

Интерес к созданию квантовой теории гравитации не является чисто академическим. Связь Г. в. со всеми видами материи и с пространственно-временным многообразием неизбежно приведёт в будущей квантовой теории к квантованию пространства-времени и к изменению наших взглядов не только на пространство и время на сверх. 1алых расстояниях н промежутках времени, но и на понятие частицы , на процедуру измерений в микромире, к изменению структуры совр. Toopnii элементарных частиц. [c.525]

По степени отхода от локальной теории существующие варианты Н. к. т. п. можно разделить на два класса. К первому, физическому , классу относятся нелокальные схемы, к-рые основаны на нестандартных пространственно-временных представлениях, лишающих смысла такие понятия, как поле в определ. точке пространства-времени (или сама такая точка), локальность взаимодействия, микропричинность. Это достигается приданием 4-вектору координаты смысла оператора, компоненты к-рого не коммутируют либо с оператором поля [теория Маркова — Юкавы М. А. Марков, 1940 X. Юкава (Н. Yukawa), 1956], либо друг с другом (теория квантованного пространства-времени см. Квантование пространства-времени), что приводит к неопределенностей соотношениям между полем и координатами точки пространства-времени и соответственно между самими этими координатами. К рассматриваемому классу относятся и др. схемы, напр. теория стохастич. пространства-времени, в которой координата имеет свойства случайной величины (а само пространство-время подобно турбулентной среде). [c.318]

Физика элементарных частиц. Наиб, фундам. проблемой Ф. остаётся исследование материи на самом глубоком уровне. Накоплен огромный эксперим. материал по взаимодействиям и превращениям элементарных частиц. Произвести же теоретич. обобщение всего этого материала с единой точки зрения пока не удаётся. Остаётся нерешённой проблема определения спектра масс элементарных частиц. Возможно, для решения проблемы спектра масс и устранения бесконечностей в квантовой теории поля необходимо введение нек-рой фундаментальной длины, к-рая ограничивала бы применимость обычных представлений о пространстве-времени как о непрерывной сущности. До расстояний 10 см и соответственно времён 10 с обычные пространственно-временные соотношения, по-видимому, справедливы. Но на меньших расстояниях, возможно, это и не так. Делаются попытки введения фундам. длины в разл. вариантах квантования пространства-времени. Эти попытки пока не привели к ощутимым результатам. [c.319]

X. т. показывает, что фоковские представления справедливы только для асимптотич. полей, т. е. при /- сс. При произвольном конечном t реализуются странные представления КПС. Появления странных представлений в принципе можно избежать, вводя пространственное обрезание , т. е. рассматривая теорию в конечном объёме пространства. В этом случае необходимые для справедливости X. т. условия инвариантности не выполнены. Следовательно, ограничения, налагаемые X. т., утрачивают силу, Однако в таком подходе возникает сложная матем. проблема снятия обрезания . Математически корректное построение нетривиальной теории квантованного поля пока осуществлено лишь для простейших случаев (см. Кон-апруктитая квантовая теория поля). [c.391]

На голограммах диффузных объектов ограничение диапазона значений голограммы сказывается в появлении шума диффузности. Характер искажений изображений зеркальных объектов можно оценить по рис. 5.1, на котором представлено изображение, восстановленное с синтезированной голограммы в оптической системе,-Он показывает, что в результате ограничения отсчетов голограммы восстановленное изображение оказывается контурным. Этот факт имеет простое объяснение. Динамический диапазон Фурье-голо-грамм зеркальных объектов очень велик, ибо очень велика разница между интенсивностями низких и высоких пространственных частот их спектра Фурье. В результате ограничения, а также квантования значений голограммы соотношение между низкими и высокими пространственными частотами нарушается в пользу последних, что и приводит к передаче в основном только контурной информации [81]. Правильным выбором функции, корректи-руюш ей нелинейность регистратора, можно частично уменьшить искажения восстановленного изображения. [c.107]

В обоих этих подходах к квантованию предполагается постоянство отношения сигнал/шум в голографическом процессе, т. е. пренебрегается его зависимостью от пространственной частоты. Фелгет и Линфут Г2] определили отношение сигнал/шум в частотной области и с его помощью получили следующее выражение для информационной емкости на единицу площади фотопленки [c.163]

Первое слагаемое в (1.5.1) дает оценку меры огрубления изображения за счет пространственного квантования его интенсивности и зависит только от конкретной формы данного изображения и величины Д. Второе и третье слагаемые определяют влияние величины флуктуаций. При этом второе — зависит только от флуктуаций, сопровождающих регистрацию, а третье —обязано флуктуациям интенсивности в лазерном изображении. Поэтому в то время, как второе слагаемое зависит от и < >, третье — зависит от т, и с ростом этих параметров Оба слагаемых уменьшаются. Все три члена в (2.5.8) зависят от величины Д. Однако зависимость первого слагаемого отличается от второго и третьего. Так, если при Д- 0, первое — тоже стремится к нулю, то второе и третье—нао борот, увеличиваются. Это обстоятельство указывает на существование такого размера До, при котором величина А достигает минимального значения. [c.94]

Смотреть страницы где упоминается термин Квантование пространственное : [c.637] [c.326] [c.210] [c.216] [c.37] [c.38] [c.58] [c.354] [c.425] [c.266] [c.294] [c.301] [c.328] [c.356] [c.154] [c.154] [c.631] [c.133] [c.645] [c.171] [c.177] [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...