Замораживание орбитального момента

Однако они часто оказываются в хорошем соответствии со значениями, предсказываемыми формулой р = 2[5(5 + 1)] > отвечающей случаю, когда орбитальный момент как бы вовсе отсутствует. Именно об этой ситуации идет речь, когда говорят о замораживании орбитальных моментов. [c.526]

Замораживание орбитальных моментов. В электрическом поле, создаваемом фиксированным точечным зарядом, например ядром, плоскость классической орбиты фиксирована в пространстве и поэтому все компоненты орбитального момента количества движения 1 , 1у, г — постоянные величины. В квантовой теории только одна из этих компонент (обычно берут г) [c.527]

В отношении орбитального момента, который для молекулы или иона в плотном веществе не является, вообще говоря, хорошим квантовым числом, подобное заключение сделать нельзя. Равенство нулю Ьх), Еу), Ь,), в невырожденном электронном основном состоянии необязательно означает, что общий орбитальный момент Ь равен нулю, или какому-либо определенному значению в этом состоянии. Напротив, легко показать, что отсутствие орбитального вырождения представляет собой достаточное условие равенства нулю значений Ь ), Ьу)у (Ь,), или, как говорят, замораживания орбитального момента [9]. Пусть г ) — волновая функция невырожденного состояния электронной системы. Гамильтониан, являющийся суммой кинетической и электростатической энергии электронов, будет вещественным, и г ) также можно считать вещественной функцией. В противном случае ее действительная и мнимая части были бы по отдельности собственными функциями гамильтониана для одного и того же значения энергии, а это было бы несовместимо с предположением об отсутствии вырождения. Поскольку функция гр — вещественная, то величина [c.169]

В диамагнитном веществе в первом приближении электронно-ядер-ное взаимодействие, представленное гамильтонианом (VI.32) (или суммой таких гамильтонианов для различных электронов, окружающих ядро), исчезает вследствие замораживания орбитального момента и вследствие равенства нулю полного спина Однако электронно-ядерное взаимодействие проявляется в виде следующих эффектов. [c.169]

Законы сохранения и приближение времени релаксации 1326, 327 Замораживание орбитального момента П 273 Запреш енная зона 1148 [c.410]

Железа закон Кюри и выполняется, значение р, полученное экспериментально, совпадает с (31.50) только при значениях 8, Ь ж Р, не вполне согласующихся с правилами Хунда. Точнее говоря, 8 по-прежнему определяется правилами Хунда, но I/ = О, и, следовательно, / = 5 (табл. 31.4). Это явление называется замораживанием орбитального момента оно представляет собой конкретный пример более общего явления, известного под названием расщепления в кристаллическом поле. [c.273]

Из -за замораживания орбитального момента теоретические значения оказываются гораздо точнее, если считать число J равным суммарному спину 8, а не брать соответствующее свободному иону значение Д = I, 3 . [c.274]

Законы сохранения и приближение времени релаксации I 326, 327 Замораживание орбитального момента II 273 Запрещенная зона I 148 в диэлектриках II 184 в одномерном случае I 155 в полупроводниках II 185 [c.396]

Снин-орбнтальное взаимодействие не только нрегсят-ствует полному замораживанию орбитального момента, но п приводит к зависимости положения энер-гс тич. уровней от ориентации пол)Г обменного взаимо-дейст.вия относительно кристаллографич. осей. Такая зависимость низших энергетич. уровней ионов от направления обменного )1ол> и намагниченности ется причиной одиоионно] магн. анизотропии в сильных магнетиках [6]. [c.47]

Напротив, в солях, содержащих, иапр., иопы 8ш или Ей, узость эпергетич. интервалов вносит сильные отклонения от закона Кюри. Во многих парамагнетиках, содержащих ионы гр ашы Fe, наблюдается своеобразное замораживание орбитальных моментов иона под влиянием электрич. полой окружаюпщх атомов иона теряет способность ориентироваться во внешнем поле, и намагниченность определяется почти исключительно nig. В табл. 2 приведены т рф нек-рых ионов группы Fe т фф — вычисленные без учета замораживания орбитальных момептов т фф— вычисленные чисто сниновые моменты ш фф — полученные из опыта). [c.585]

Замораживание орбитального момента количества движения внутрикри-сталлическими электрическими полями. Рассмотрим электрон с орбитальным квантовым числом /. = I, движущийся вокруг ядра пусть вся система на.хо-дптся в неоднородном внутрикристаллическом электрическом поле. Мы будем пренебрегать наличием спипа у электрона. [c.764]

Этот результат и известен как замораживание орбитальных моментов. Это состояние обладает, однако, полным моментом количества движения, поскольку оператор 3 диагоиален и дает = , ио пространственные ко.м-ноиенты момента не являются интегралами движения и среднее нх значение по времени в нервом нриближении равно нулю. [c.765]

Предположим теперь, что внешнее поле отсутствует. Благодаря замораживанию орбитального момента I гамильтониан ( 11.16) для ортомолекуяы в состоянии, например определяемом (VII.15), преобразуется в следующий [c.215]

Однако в связи с существованием вкладов от пренебрегаемой части сверхтонких взаимодействий следует сделать следующее замечание. Как указывалось в гл. VI, существование диполь-дипольного сверхтонкого взаимодействия должно проявляться через анизотропию сдвига Найта, а неполное замораживание орбитального момента, ответственное за орбитальное сверхтонкое взаимодействие, —- через отличие электронного -фактора от его значения, соответствующего свободному электрону. Отсутствие упомянутых эффектов у сдвига Найта и -фактора еще не позволяет Сделать вывод о том, что диполь-дипольное и орбитальное сверхтонкие взаимодействия несущественны для ядерной релаксации. Сдвиг Найта имеет, тензорную зависимость от ориентации внешнего постоянного поляЯо, и любое ядерное окружение, имеющее по крайней мере кубическую симметрию, обязательно приведет к изотропному сдвигу Найта, независимо от характера индивидуальных электронных волновых функций. [c.331]

В качестве первого примера такой структуры укажем на спектр ядерного резонанса протонов, принадлежащих молекулам воды в кристалле Сп804-5Н20 [32]. Парамагнитный ион Си + с одним электроном, удаленным с 3< -оболочки, может рассматриваться в первом приближении как свободный спин с магнитным моментом 2 8. Вследствие неполного замораживания орбитального момента в зеемановский тензор g вводится 20-процентная анизотропия. Среднее расстояние между протоном и ионом меди порядка 2,5 А, и мгновенное поле электронов Не, действующее на протон, будет порядка 600 эрстед. Между соседними ионами Си + существует обменное взаимодействие / 81 82, где кон- [c.188]

В свободном состоянии ион хрома находится в состоянии, однако вследствие полного замораживания орбитальных уровней (см. п. 30 и 4) его эффективным состоянием в квасцах является Четырехкратно вырожденный основной уровень под действием тригональной компоненты электрического ноля расш енляется на два крамерсовских дублета с расстоянием между ними kfj. Поскольку о имеет порядок 0,25° К (см. ниже), магнитный момент и энтропия при 1° К могут быть представлены функцией Бриллюэна с J=S = и g=2 [см. (29.1) и (29.2)]. Для магнитного момента этот вывод был подтвержден экспериментально [122, 123]. Хадсон [106], а также Даниэле и Кюрти [75] вычислили небольшую поправку к энтропии, обусловленную расщеплением. [c.469]

В плотном веществе орбитальный ядерныж момент заморажмвается-так же, как и электронный орбитальный момент. Основное различие меяаду ядрами ж электронами с этой точки зрения состоит в том, что для части электронов орбитальные моменты могут оказаться незамороженными, восстанавливаясь с помощью спжж-орбитального взаимодействия. Относительная малость спин-орбитального взаимодействия прж ядерном орбитальном движении, вызванная большими ядерными массами, делает такое-неполное замораживание в ядерном магнетизме пренебрежимо малым, [c.169]

Следовательно, компоненты орбитального магнитного момента в том же приближении тоже равны нулю. Роль внутрикристаллического поля в процессах замораживания состоит в том, что оно расщепляет первоначально вырожденные уровни на немагнитные подуровни, энергетические интервалы между которыми оказываются значительно больше В, так что магнитное поле оказывается лишь слабым возмущением но сравнению с внутрикристал-лпческим полем. [c.765]

В изолированных атомах железа и никеля орбитальные движения электронов также дают некоторый магнитный момент. Однако если эти атомы становятся частью металла, то магнитное поле не производит заметного действия на электронные орбиты, и они почти не участвуют в создании магнитных моментов атомов. Это доказывают магнетомеханические опыты, о которых упоминалось выше. Причины такого замораживания электронных орбит в атомах ферромагнитных металлов в настоящее время еще не совсем ясны. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...