Природа парамагнетизма

При вычислении диамагнитной восприимчивости (10.13) предполагалось, что в твердом теле все электроны связаны со своими атомами. Это, очевидно, справедливо для диэлектриков. Однако в металлах, а также в полупроводниках при высоких температурах имеются электроны проводимости. Электронный газ также проявляет магнитную активность. Поэтому при вычислении магнитной восприимчивости твердых тел, имеющих электроны проводимости, наряду с восприимчивостью атомных остовов следует учесть магнитную восприимчивость электронного газа. Вопрос о поведении электронов проводимости в магнитном поле мы обсудим позже, а сейчас перейдем к обсуждению природы парамагнетизма. [c.324]

Обсудим теперь более подробно вопрос о природе магнитных моментов, вносящих вклад в парамагнетизм. Выше уже отмечалось, что магнитный момент свободного атома представляет собой векторную сумму как орбитальных, так и спиновых моментов всех электронов. Атомы с полностью заполненными оболочками имеют результирующий магнитный момент, равный нулю. Такие атомы диамагнитны. [c.328]

К обсуждаемой проблеме можно подойти и с точки зрения общих физических соображений. Если диамагнитная реакция системы на включение поля Я связана с изменением орбитального движения электронов в оболочках молекул в соответствии с правилом Ленца (в проводниках при х = эта реакция приводит к появлению поверхностного сверхпроводящего тока и эффекту Мейсснера), то парамагнетизм имеет совершенно иную природу квазистатическое включение поля Н приводит к преимущественной ориентации магнитных моментов атомов по полю, что и приводит к положительной величине намагниченности М = хН, X > Это чисто динамическая реакция не зависит от того, подводится ли к системе тепло, чтобы поддержать начальный уровень температуры, или она изолирована, т. е. как изотермическая Хв — ш)в адиабатическая Xs = восприимчивости [c.99]

Ферромагнетизм обусловлен взаимной ориентацией постоянных магнитных моментов групп атомов в одном направлении. Природа парамагнетизма и ферромагнетизма одна. К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель и некоторые редкоземельные элементы. Общей чертой всех фе рромагнитных материалов является их электронная структура. Железо, кобальт и никель относятся к переходной 3d группе, а редкоземельные элементы —к переходной 4/группе [Л. 5]. Наличие у ферромагнетиков незаполненных d и f оболочек является важной деталью современных теорий ферромагнетизма. Во всех случаях соотношение между диаметром атома D и радиусом нестабильной орбиты г равно или больше 3. Атомы металла, обладающего магнитными свойствами, группируются в области, называемые доменами. Это наименьшие из известных постоянных магнитов. В каждом домене примерно 10 атомов. Шесть тысяч доменов занимают площадь сравнимую с булавочной головкой. [c.10]

Тонкая п сверхтонкая структура. Допущение о чисто спиновой природе парамагнетизма для большинства изученных веществ является хоропшм приближением, т. к. в конденсированных фазах сильные межатомные взаимодействия настолько искажают движение внешних электронов парамагнитных частнц, что орбитальный магнетизм оказывается з а м о р о-ж е н н ы м. Однако из-за малой величины зееманов-ских расщеплений учет орбитального магнетизма в высших ириближениях теории возмущений нрнводит к существенному изменению спектра Э. п. р. Если S = /.J, то (1) остается справедливым, по g-фактор песк. отличается от значения для сппна свободного электрона в монокристаллах -фактор ста- [c.500]

Допущение о чисто спиновой природе парамагнетизма вполне оправдано для подавляющего больнгинства изученных веществ, ибо в конденсированных фазах электрические ме>] атомпые взаимодействия настолько [c.71]

Такой взгляд на парамагнетизм наиболее полно суммирует известные факты и дает объяснение, почему в процессах термолиза и поликонденсации индивидуальных ароматических зтлеводородов близкого строения одни дают выход кокса, а другие - нет, и почему асфальтены имеют ароматическую природу [70]. [c.153]

Парамагнетизм, несомненно, сиязан с промежуточным состоянием, лозникиовенпе которого обусловлено слоя ным распределением магнитного поля около образца. Мейснор [1.38] предложил теорию этого эффекта, которая качественно согласуется с зкспериментальными данными, но не объясняет природу характеристического тока /,,. [c.657]

Суммарные магнитные моменты (спины) сложных атомных ядер не являются кратными Хд, или [J,p и .1 их значения колеблются между величинами —1,29 у ядрахдК п-[-5,50р.дд. у ядра191пИ5. Причина неаддитивности ядерного М. в том, что между ядер-нымп частицами действуют мощные ядерные силы неэлектромагнптной природы. Один из способов опытного изучения ядерного М. состоит в исследовании сверхтонкого расщепления спектральных линий атомных оптических спектров, обусловленного взаимодействием ядерного и электронного М. атома. Магнитные моменты ядер и нуклонов можно непосредственно определить, расщепляя молекулярные пучки в неоднородном магнитном поле (Раби метод), а также измеряя восприимчивость ядерного парамагнетизма (см. Момент-и атомных ядер). Большой прогресс в технике [c.38]

Заметим, что установленные на рис. 6.18 и 6.19 корреляции между Nfs и концентрациями р ,-центров касаются только части БС, обладающих парамагнетизмом и перезаряжающихся при движении уровня Ферми. Пока мы не имеем информации о природе и параметрах остальной части непарамагнитных БС, ответственных за захват носителей в рассматриваемом диапазоне времен. [c.202]

Эти значения х/Хо можно сравнить со значениями, полученными из результатов измерения сдвига Найта (а), амплитуды парамагнитного резонанса на электронах проводимости (б) и с прямыми измерениями магнитной восприимчивости при учете вклада иной природы, чем спиновый парамагнетизм (в). Эти величины имеют довольно значительную погрешность, обычно порядка 10%. Однако, как видно из табл. 9.3, они неплохо согласуются с более точными значениями, полученными при исследовании эффекта дГвА. Это согласие подтверждает, что нам удалось корректно разрешить неопределенность при определении -фактора, т.е. выбор целых чисел в (9.4) произведен правильно. [c.544]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...