Компоненты нерегулярные

Основная причина отсутствия приложений метода конечных разностей к исследованию упругопластического поведения композитов не связана с механическими свойствами компонентов. Здесь имеют место трудности, носящие скорее геометрический характер и возникающие при любых применениях метода конечных разностей к решению задач в областях с криволинейной границей, т. е. с ограничениями на узлы сетки, лежащие на границе. Эту проблему нельзя обойти дал е при использовании нерегулярной сетки (см. Адамс и др. [4]). Применение же треугольных конечных элементов полностью решает указанную проблему, и именно благодаря этому обстоятельству метод конечных элементов является гораздо более гибким. [c.224]

Помимо снижения эффективности поверхности раздела, химическое взаимодействие компонентов может привести к ухудшению основных свойств упрочнителя. В результате взаимодействия на поверхности упрочнителя часто возникают углубления и неровно сти, которые, по сущ,еству, являются надрезами. Поскольку боль шинству перспективных упрочнителей присуща высокая собственная чувствительность к надрезу, такие нерегулярности поверхности значительно снижают эффективную прочность упрочнителя, вследствие чего уменьшается и прочность композиционного материала в целом. [c.47]

На формирование акустич. полей в океане заметное влияние оказывают случайные неоднородности скорости звука и неровности границы океана. От взволнованной поверхности океана часть звуковой энергии отражается в зеркальном направлении, при этом в сигнале появляется нерегулярная компонента, обусловленная перемещающимися неровностями поверхности, а частотный спектр его расширяется, В направлениях, отличных от зеркального, распространяются рассеянные компоненты сигнала. Коэф. рассеяния звука поверхностью океана (или дном) т— W/IS, где W — мощность звука, рассеянного участком поверхности площадью S в единицу телесного угла, / — интенсивность падающей звуковой волны. Величина М=10 Ig 7П наа. силой рассеяния. Сила рассеяния звука поверхностью океана в обратном направлении зависит от угла падения волны, её частоты, скорости ветра и составляет от —10 до —60 дБ. [c.462]

Имеются попытки представить профиль неровностей поверхности аналитически, в виде суммы двух компонент, первая из которых является систематической и определяется управляемыми факторами процесса обработки, а вторая — случайной и вызывается нерегулярными воздействиями на процесс образования поверхности. [c.52]

При идеальных условиях две ортогонально-поляризованные моды вырожденны (т.е, они имеют одинаковые постоянные распространения), На практике нерегулярности, такие, как случайные изменения диаметра сердцевины вдоль длины волокна, снимают вырождение мод, приводят к случайному смешиванию двух поляризационных компонент и к изменению поляризации вводимого излучения при распространении его вдоль волоконного световода. Как было сказано в разд. 1.2.4, световоды, сохраняющие состояние поляризации, получаются путем создания сильного двулучепреломления, снимающего вырождение мод. Такие волокна могут сохранять линейное состояние поляризации, если излучение вводится поляризованным в направлении одной из главных осей световода. Предполагая, что вводимое излучение поляризовано вдоль главной оси (например, А-оси). электрическое поле основной моды приближенно можно представить как [c.39]

К настоящему времени достигнут большой прогресс в понимании природы случайного (см., например, 2]). Оказалось, что детерминированное поведение простых нелинейных систем в классической механике может быть столь сложным, запутанным и, по существу, непредсказуемым, что оно неотличимо от случайного ( динамический хаос ). Недавно стало ясно, что это относится и к нелинейным классическим уравнениям Янга-Миллса, уже в упрощенном варианте которых обнаружилась крайняя нерегулярность компонент цветового поля как функций времени [3. [c.199]

Турбулентными называют беспорядочные неустановившиеся движения жидкости (газа), налагающиеся на основное движение среды, которое можно представить себе как некоторое статистически среднее движение. При турбулентном режиме течения гидродинамические и термодинамические характеристики жидкости (скорость, температура, давление, массовая плотность, концентрации химических компонентов, показатель преломления среды и т.д.) испытывают хаотические пульсации и потому изменяются от точки к точке и во времени нерегулярно. Благодаря образованию многочисленных вихрей различных размеров, турбулентные течения обладают повышенной способностью к переносу количества движения, энергии и массы элементарных жидких объемов, что приводит, как к увеличенному силовому воздействию на обтекаемые твердые тела, так и к интенсивным теплообмену и перемешиванию между слоями, к ускоренному протеканию химических реакций и т.п. Такие режимы движения жидкости возникают при потере устойчивости упорядоченного ламинарного движения, когда безразмерное число Рейнольдса Ке - VI / у (где V, Ь - характерные скорость и линейный масштаб течения, V - кинематическая вязкость) превосходит некоторое критическое значение. В более общем смысле турбулентность служит [c.10]

Известно, что все течения жидкостей и газов делятся на два резко различающихся типа спокойные и плавные течения, называемые ламинарными, и их противоположность — так называемые турбулентные течения, при которых скорость, давление, температура и другие гидродинамические величины беспорядочно пульсируют, крайне нерегулярно изменяясь в пространстве и во времени. В качестве примера мы приводим на рис. В.1 запись колебаний во времени скорости ветра, вертикальной компоненты скорости и температуры в атмосфере вблизи поверхности Земли, полученную при измерении скорости и температуры с помощью специальных малоинерционных приборов. Сложный характер этих кривых сразу [c.6]

Иной характер термодинамических функций в жидком состоянии имеют те сплавы с эвтектикой, которые обычно не характеризуются наличием твердых растворов с двух сторон диаграммы состояний. Энтальпия смешения в большинстве случаев для таких систем имеет один знак во всем интервале концентраций. Максимум интегральной теплоты смешения смещен в сторону одного из компонентов и сам максимум часто приобретает пологий характер. Особенно отчетливо это явление наблюдается для сплавов кадмий — висмут и серебро — свинец. Парциальная теплота смешения для кадмия и серебра в этих системах имеет в центральной области концентраций пологий ход. Нерегулярную зависимость парциальной теплоты смешения для кадмия и серебра от концентрации можно выразить аналитически уравнением (4.32). Этим доказывается наличие в сплавах небольш ой упорядоченности в расположении атомов разных сортов. [c.121]

Решетка с нерегулярным шагом. Регулярность скважности и уровень боковых лепестков можно ослабить, если внести нерегулярность в расстановку приемников в пределах блока фильтрующей решетки. При нерегулярности вдоль направления, перпендикулярного к потоку, улучшаются условия. фильтрации в поперечном направлении, а при внесении нерегулярности в направлении потока улучшается фильтрация конвективной компоненты волнового числа хц. Совместная нерегулярность на основании гипотезы перемножения приводит ж общему улучшению характеристики фильтра. [c.118]

Таких уравнений мы можем составить сколько угодно (из имеющегося в нашем распоряжении экспериментального материала), но наличие нерегулярного компонента создает то затруднение, что прибавление каждого нового уравнения будет прибавлять и новые неизвестные гни, поэтому решение задачи не облегчится. [c.279]

Этот прием свертывания в таблицы по пробным периодам и нахождения средних по столбцам сам по себе является очень мощным (при известных условиях) орудием анализа в этой проблеме, и мы в дальнейшем будем часто встречаться с ним, но пока нам важно знать следующее мы столкнулись при его помощи с тем обстоятельством, что выявление скрытой периодической регулярной компоненты тесно связано с подавлением нерегулярной составляющей и, обратно, подавление нерегулярной составляющей и (/) тесно связано с определением скрытого периода, чем мы сейчас и займемся. [c.280]

Источником нерегулярных компонент, конечно, является эксперимент, поскольку в любых измерениях содержатся реализации случайных процессов (шумы), которые в аналитическом плане представляются весьма нерегулярными функциями и, естественно, не удовлетворяют тем функциональным уравнениям, которые решаются в процессе интерпретации данных. Подробное описание аналитических свойств реализаций случайных процессов можно найти в обстоятельной работе [25]. [c.63]

И наконец, последнее замечание, которое необходимо сделать в связи с анализом локационных данных, касается явно выраженного нерегулярного высотного хода аэрозольных оптических характеристик. Выше уже упоминалось о так называемых рег яр-ных и нерегулярных компонентах функций, которые участвуют в схемах обращения. Регулярные (гладкие) компоненты можно задавать априори в обратных задачах с большей достоверностью, равно как и определять их при обращении экспериментального материала. Сопоставляя рэлеевскую и аэрозольную компоненты рассеяния, первую из них можно считать регулярной, а аэрозольную — нерегулярной. При обработке и интерпретации локационных сигналов это обстоятельство необходимо учитывать, и ниже нам придется к нему неоднократно возвращаться. [c.106]

Оператор УзТ есть интегральный оператор и обладает свойством подавлять нерегулярные (осциллирующие) компоненты в экспериментальных векторах. Поскольку функции р1 , а(Я) и р с, а(Я) характеризуются близкими мерами гладкости, эффективность преобразования (3.58) будем оценивать нормой их отклонения друг от друга. [c.192]

С учетом методологических и измерительных погрешностей можно полагать, что общая ошибка определения указанных характеристик Ps и Ря не превышала 20 %. Помимо этого следует заметить, что используемый нами экспериментальный материал, представленный реализациями векторов Ряа(Я ), /=1,. . ., п) и s , а= Р5с, a( i) , содержит значительные случайные компоненты (нерегулярные составляющие). Последние обусловлены флуктуа- [c.190]

Различие между системами третьего класса (химически взаимодействующими) и системами псевдопервого класса заключается в том, что в первых реакция на поверхности раздела развивается равномерно, а в последних начинается лишь на участках, где разрушена окисная пленка. До тех пор пока пленка не разрушена, композит ведет себя как система первого класса (не взаимодействующая химически и без взаимного растворения компонентов). Места разрушения расположены очень нерегулярно, и реакция развивается неравномерно. Некоторые стадии разрушения окис-ной пленки в системе алюминий—бор представлены на рис. 3 гл. 3. Паттнайк и Лоули [23] и Джонс [13] наблюдали такую же [c.148]

Отметим, что при несинхронном изменении отдельных компонентов напряжений или при нерегулярном нагружении теоретические петли гистерезиса могут приобретать сложное очертание, причем возможны петли, вложенные одна в другую. При этом работа, совершаемая какой-либо отдельной компонентой девиа-тора напряжений, может быть (при общей положительной работе) также и отрицательной. Если при положительной работе обход петли гистерезиса в порядке возрастания номеров точек совершается по часовой стрелке, то при обходе против часовой стрелки работа должна считаться отрицательной к вводиться в общую сумму с соответствующим знаком. [c.168]

А.И. Олемской и Е.А. Тороиов [474] развили синергетическую теорию стеклования, в соответствии с которой стеклование жидкости представляется как кинетический переход, при котором происходит потеря эргодичности и устанавливается стационарное токовое состояние. Потеря эргодичности означает закрепление атомов в узлах нерегулярной решетки стекла, а токовое состояние — появление потоков поперечных фононов, связанных со сдвиговой компонентой х тензора напряжений. Это позволило принять компоненту упругих напряжений х за параметр порядка, а долю п узлов, находящихся в закрепленном состоянии, присущем твердому телу, — за управляющий параметр. [c.291]

Как уже отмечалось в 4.1, главная трудность при записи синтезированных голограмм и фильтров — необходимость записывать одновременно их амплитудную и фазовую части. Эту трудность можно преодолеть, если записывать эти части по отдельности. Так, в [63] предложено синтезировать оптимальный фильтр (7.9) в два этапа на ЦВМ синтезировать амплитудную компоненту фильтра, а фазовую компоненту записать голографическим методом в виде голограммы, состоящей из набора кольцевых дифракционных решеток, сдвинутых одна относительно другой на половину периода решетки (метод нерегулярной фазовой решетки). Процедура оптического синтеза фазовой компоненты винеровского фильтра подробно описана в [200]. [c.151]

Гораздо более полное описание кинетики процессов роста, лимитируемых диффузией, было дано Хэмом [34, 351, а также Булафом и Ньюменом [8, 9] для случая выделения на дислокациях. В работе Хэма была рассчитана временная зависимость скорости выделения для ряда сфероидальных Р-частиц в правильной кубической решетке. Использованный им метод решения формально сходен с методом Вигнера — Зейтца, применяемым для расчета структуры энергетических зон в твердых телах для расчета используются свойства симметрии такого ряда частиц в качестве граничного условия принимается следующее нормальная компонента потока атомов примеси становится исчезающе малой на поверхности кубической ячейки , окружающей каждую частицу. За исключением короткого начального переходного периода, закон роста для сферических частиц идентичен закону, даваемому методом Уэрта — Зинера можно также показать, что нерегулярное распределение частиц р-фазы не влияет сколько-нибудь заметно на закон их роста. Иглы иди пластины, сохраняющие в процессе роста эллипсоидальную форму с неизменным эксцентриситетом также дают качественно сходные результаты, отличающиеся от формулы Уэрта — Зинера только численной величиной входящих в уравнение параметров. Отсюда следует, что уравнение Аврами (39) является хорошим приближением для описания роста на ранних стадиях превращения во всех этих случаях, хотя, как подчеркивает Хэм, оно не имеет особого значения в случае превращений, лимитируемых диффузией, за исключением того, что служит [c.280]

А. П. Крайко и С. К. Щипиным с использованием принципа минимального приращения функций на ячейке, предложенного в [21]. Авторами она была обобщена на случай многокомпонентной среды. Указанная схема обеспечивает второй порядок аппроксимации по продольной и по поперечным координатам на регулярной сетке и сохраняет порядок аппроксимации на произвольной нерегулярной сетке. При расчете течений с химическими реакциями источниковые слагаемые в правых частях уравнений для массовых концентраций компонент аппроксимировались неявным образом. Система конечно-разностных уравнений относительно концентраций и газодинамических параметров решалась итерациями (относительно концентраций компонент - методом Гаусса-Зайделя). Неявный способ аппроксимации химических источников приводит к снижению порядка аппроксимации по продольной координате до первого. [c.340]

Ослабление сигнала в оптических волокнах-световодах происходит как за счет поглощения, так и за счет релеевского рассеяния излучения. Можно различать собственное поглощение, которое вызвано взаимодействием распространяющейся волны с компонентами вещества световолокна, и поглощение, связанное с наличием примесей, например, ионов хрома, железа, никеля, магния и других элементов, в частности, воды. Однако полосы поглощения из-за второй причины очень узки. Большая доля потерь световой энергии возникает из-за радиационных потерь релеевское рассеяние получается из-за флуктуаций плотности вещества волокна или нерегулярности световода — изгибания, неравномерности диаметра и т. д. [c.75]

I = п,ах — тш. состоящая ИЗ ре-гулярной периодической зависимости г I) (период которой неизвестен) загрязненной наложенной на нее нерегулярной зависимостью и (/), относительно которой известно только то, что она, во-первых, ограничена по модулю, а во-вторых —не содержит на данном участке другого регулярного компонента того же неизвестного нам периода Т . Спрашивается, можно ли, каким именно способом и при каких условиях выделить (численно или графически, но вовсе не обязательно аналитически — в виде формулы) искомую регулярную составляющую г (t) и прежде всего присущий ей период [c.278]

Следует заметитйГ, что роль оператора D a при обработке экспериментальных данных далеко выходит за рамки собственно численного дифференцирования. Как уже отмечалось выше, формально fo(x)—недифференцируемая функция, поскольку содержит реализации случайных процессов (шумов). Поэтому приме-невде оператора D a к fo можно рассматривать как операцию выделения из fa регулярной (дифференцируемой) компоненты (то же самое подавления нерегулярных помех). Все функциональные уравнения, которые лежат в основе обработки данных, как правило, применимы к вполне регулярным функциям. Это, кстати, относится и к системе уравнений переноса зондирующих импульсов в рассеивающей среде, т. е. системе (2.1). Определив f [c.113]

Учитывая нерегулярный ход высотного распределения аэрозолей в атмосфере, всем интегральным уравнениям теории зондирования придана форма интегралов Стилтьеса. В главе подробно излагаются численные методы для одночастотного варианта касательного зондирования в силу близости обращаемого интегрального уравнения обратным задачам рефракции и атмосферной топографии. Решение систем функциональных уравнений метода многочастотного касательного зондирования по аналогии с методом лазерного зондирования строится на основе итерационных вычислительных схем, содержащих матричные аналоги оптических операторов перехода. В целях раздельного определения характеристик рассеяния молекулярной и аэрозольной компонент [c.148]

Смотреть страницы где упоминается термин Компоненты нерегулярные : [c.81] [c.561] [c.124] [c.72] [c.63] [c.95] [c.47] [c.227] [c.373] [c.112] [c.204] [c.359] [c.212] [c.28] [c.279] [c.464] [c.500] [c.63] [c.74] [c.162] [c.174] [c.174] [c.191] [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...