Интерференция волнового фронта

Пятнистая структура представляет собой картину максимумов и минимумов интенсивности, возникшую в результате интерференции волнового фронта со случайным фазовым распределением на отдельных малых участках 6, 7 рассматриваемой поверхности 4. [c.231]

При интерференции волновых фронтов, отраженных от двух диффузных поверхностей, необходимо принимать во внимание когерентную зернистость. Очевидно, что легче всего получить интерференцию, если структура обеих поверхностей одинакова. Если структура поверхностей неодинакова, то когерентная зернистость будет превалировать над регулярной интерференционной картиной. [c.154]

Для анализа условий возникновения и наблюдения интерференции рассмотрим картину наложения волновых фронтов, идущих от двух синфазных (имеющих разность фаз Лф = 0) когерентных источников света 1 и 2 с длиной волны X под углом у (рис. 11.5). На экране 3, помещаемом в любом месте области взаимного пересечения световых волн от источников, будет наблюдаться ин- [c.222]

Формула Брэгга - Вульфа. Кристалл представляет совокупность атомов или молекул, закономерно и упорядоченно расположенных в узлах пространственной кристаллической решетки. Поведение волн анализируется с помощью принципа Гюйгенса - Френеля, который позволил успешно построить теорию интерференции и дифракции электромагнитных волн в световом диапазоне. В соответствии с этим принципом каждая точка волнового фронта рассматривается как источник вторичных волн, которые интерферируют между собой с учетом возникающих при этом фазовых соотношений. Отражение волны от плоской поверхности сводится к тому, что каждая точка поверхности становится источником вторичных волн. Они интерферируют между собой и дают отраженную волну под углом отражения, равным углу падения. [c.48]

В интерферометрах с амплитудным делением волнового фронта (рис. 1, (1) из исходной волны с помощью когерентного делителя (напр., частично отражающего элемента) получают 2 волны а У" с одинаковыми волновыми фронтами. Эти волны совмещают в устройстве обычно подобном В31. В результате суперпозиции двух фронтов возникает интерференц. полоса бесконечной ширины. При изменении Аф возникает модуляция интенсивности I выходящего пучка. [c.272]

Распространение малых возмущений в двухфазной среде сопровождается комплексом значительно отличающихся физических процессов, описание которых является задачей различных разделов физики 1) термодинамики (термодинамические процессы в волновом фронте, термодинамические циклы, приводящие к диссипации энергии, и т.д.) 2) газовой кинетики (фазовые превращения, явления переноса, явления релаксации и др.) 3) общей теории волн (дифракция, интерференция, отражение, преломление и т. д.) 4) акустики (распространение малых возмущений, явления резонанса) [c.80]

На рис. 1.1, а представлена схема опыта. Проходящий через точечное отверстие S солнечный свет освещает расположенную на некотором расстоянии апертурную маску (или экран), в которой есть два близких отверстия В и С. На другом экране, удаленном от первого примерно на такое же расстояние, в области геометрической тени вокруг точки О наблюдаются темные и светлые полосы. Ни одно из точечных отверстий само по себе не вызывает появления полос, и их присутствие было объяснено интерференцией света, дифрагировавшего на двух точечных отверстиях. Напомним, что, согласно принципу Гюйгенса, развитому Френелем и Кирхгофом, каждая точка приходящего волнового фронта рассматривается как источник вторичных волн, огибающая которых формирует профиль приходящего волнового фронта, при прохождении света через апертурное отверстие в экране возникает дифракция. Вследствие этого волны, проходящие через апертуру, имеют огибающую волнового фронта, распространяющуюся в область, которая в соответствии с лучевой теорией геометрической оптики должна быть неосвещенной тенью. Это показано на рис. 1.2,а, который можно рассматривать как пример одной из апертур в опыте Юнга. В любой точке, например Р, освещенность является результатом интерференции между волнами, пришедшими туда от всех. точек апертуры с различными фазами, обусловленными различной длиной пройденного ими пути. Картина на экране представляет собой знакомую нам картину Френеля, описанную в обычных учебниках. В данный момент детали для нас не важны, поскольку, если точечные отверстия в опыте Юнга достаточно малы, дифрагировавший от каждого из них в отдельности свет должен давать на экране достаточно [c.10]

В противоположность интерференции, возникающей при дифракции за счет деления волновых фронтов апертурами, приведенные выше эффекты классифицируются как интерференция при делении амплитуд, а устройства, построенные на этом типе интерференции, называются интерферометрами с расщеплением амплитуды . Представленный на рис. 1.8, а пример относится к интерференции между частично отраженными лучами от двух поверхностей тонкой параллельной пластинки. Каждый приходящий волновой цуг частично отражается на двух поверхностях воздух/стекло в точке О и стекло/воздух в точке В. Если ц-показатель преломления стекла, то оптическая разность пути I между двумя отраженными лучами (1, 2) в точках О и С дается выражением [c.25]

Чтобы создать представление об использовании интерференции как непрямого способа применения телескопа для измерения угловых размеров астрономических объектов, рассмотрим рис. 6.1, а. На нем представлен апертурный экран, имеющий две щели, перпендикулярные рисунку и размещенные перед линзами телескопа (аналогичную схему нетрудно осуществить и для отражательного телескопа). Волновые фронты поступают от всех точек видимой части поверхности звезды, имеющей угловой диаметр фо (стягиваемый ею угол с вершиной у Земли). На рисунке показаны только граничные фронты волн Wi, испущенный на одном краю диска, и Wj от противоположного края. В фокальной плоскости линз образуется непрерывная система интерференционных полос типа os (источник считается некогерентным) от полос, вызываемых Wj, до полос, определяемых W2. Окончательным результатом является картина, показанная на рис. 6.1,6 с видностью < 1. Отметим, что расстояние между полосами остается таким же, как если бы источник был точечным, а именно A=fk/D [уравнение (1.11)]. На практике интенсивность картины полос снижается с той и другой стороны от оси (ср. с выборкой на дифракционной картине от одиночной щели в разд. 2.4). Мы можем пренебречь этим понижением, если щели узкие и, в частности, если наблюдения, как случается на практике, ограничены центральной областью картины полос. [c.123]

Я ВКЛЮЧИЛ четыре рисунка из работ Лью единственно для того, чтобы проиллюстрировать общую природу оптической интерференции отмеченного типа. Картина дифракционных линий Фраунгофера, порожденная стоячей волной в кварцевом кристалле, показана на рис. 3.94, а образцы акустических волновых фронтов в расплавленном кварце, полученные между поляроидами с пересекающимися плоскостями поляризации, показаны на рис. 3.95. [c.453]

Более развернутым и полным представляется следующее определение. Голография — это направление в оптике и смежных с ней областях, в основе которого лежит получение изображения объекта или какой-либо световой информации о нем путем записи и восстановления волновых фронтов от объекта запись информации происходит вследствие интерференции волн от объекта с когерентным фоном, а восстановление—благодаря модуляции восстанавливающей волны в результате дифракции на записанной интерференционной картине, называемой голограммой. [c.10]

В общих чертах причину сохранения конфигурации восстановленного голограммой изображения при изменении свойств регистрирующего фотоматериала можно объяснить следующим образом. Структуру голограммы с некоторым приближением можно представить в виде решетки, составленной из криволинейных штрихов, характеризующихся переменным шагом d, и считать, что восстановленное голограммой изображение О формируется из лучей Li, претерпевших дифракцию первого порядка на структуре этой решетки (рис. 25,а). Однако форма волнового фронта излучения, дифрагировавшего на решетке, определяется только разностью хода лучей, принадлежащих различным штрихам, т. е. зависит только от шага штрихов и формы их образующей, структура самого штриха влияния а форму волны не оказывает. Наиболее наглядно этот процесс можно представить на примере плоской решетки с постоянным шагом d (рис. 25,Ь). Углы распространения излучения различных порядков, дифрагировавшего на такой решетке, зависят от шага решетки и длины волны излучения, профиль штриха влияет только на соотношение интенсивности излучения различных порядков. Совершенно аналогичный процесс имеет место и на голограмме изменение свойств фотоматериала влечет за собой изменение профиля штрихов периодической структуры, возникшей в результате регистрации картины интерференции объектной и референтной волн. Пространственный период повторения штрихов и форма линии, идущей вдоль штриха, при этом не изменяются. Соответственно остается неизменной и конфигурация восстановленного голограммой изображения. [c.70]

Если нужно получить копию отражательной голограммы, необходимо придерживаться выполнения тех же условий кривизна, направление и длина волны восстанавливающего волнового фронта должны быть тщательно согласованными с оригиналом, чтобы получить по возможности лучшее восстановление изображения. Для этого требуется, чтобы голограмма-оригинал и копия, показанные на рис. 3, поменялись местами при этом восстанавливающая волна, проходя через фотоэмульсию, предназначенную для копии, освещает голограмму-оригинал. В результате интерференции освещающей волны с отраженной дифрагированной волной восстановленного изображения образуется картина интерференционных полос, записываемая копией. Если в качестве голограммы-оригинала используется отражательная голограмма поглощательного типа, которой свойственна особенно низкая дифракционная эффективность, то контраст системы интерференционных полос, как правило, оказывается очень низким. Все это приводит к низкой дифракционной эффективности самой копии. С другой стороны, отражательные голограммы фазового типа, которые характеризуются значительно большей диффракционной эффективностью, во многих случаях дают великолепные реплики. [c.412]

Голограммы Фраунгофера. Эти голограммы получаются при интерференции плоского опорного пучка с дифракционными картинами дальнего поля объекта. (Голограммы Фурье представляют собой частный случай голограмм Фраунгофера, когда плоскость записи находится в задней фокальной плоскости записывающей линзы, так что постоянная составляющая находится в начале координат.) Поскольку интерферирующие волновые фронты плоские, полосы представляют собой прямые линии. Это свойство позволяет полностью использовать разрешение среды, а также, как будет показано в разд. [c.459]

Образование области локализации интерференционной картины можно рассмотреть с помощью схемы интерференционного поля, изображенного на рис. 4.2, а. Предположим, что в точке А пересекаются два луча, образованные из одного луча при амплитудном делении первичного пучка, и что разность хода между ними равна нулю. Тогда вдоль линии пересечения фронтов, перпендикулярной к плоскости чертежа и проходящей через точку А, образуется полоса нулевого порядка интерференции, а плоскость р — р, являющаяся биссектрисой создаваемого волновыми фронтами двугранного угла е, будет плоскостью локализации интерференционной картины. В этой плоскости контраст картины максимален. По мере удаления от плоскости локализации и от линии пересечения фронтов, проходящей через точку А, происходит падение интерференционного контраста полос. Это происходит из-за увеличения порядка интерференции, поперечного смещения сечений пучков относительно друг друга и вследствие наложения интерференционных картин, образуемых параллельными лучами, распространяющимися по различным направлениям в пределах угловой апертуры пучков. [c.178]

Основа реконструкции заключается в следующем интерференционная картина, образующаяся при интерференции волн с известной и неизвестной формой волнового фронта, представляет собой поверхность, на которой выполняются граничные условия для обеих волн. Если эту картину зарегистрировать на светочувствительной фотопластинке и затем позитив картины поместить на прежнее место, то будут реально воспроизведены граничные условия для обеих волн. Если полученную интерференционную запись осветить световой волной с известным фронтом, то за пластинкой должна распространяться не только эта волна, но и вторая волна, участвовавшая в интерференции, хотя с меньшей интенсивностью, поскольку граничные условия в плоскости голограммы соответствуют также и этой волне. [c.15]

Как известно из теории интерференции света, одна волна разделяется на две, способные интерферировать, либо делением ее волнового фронта, либо делением амплитуды. [c.97]

Эти два метода дают возможность изучать происходящие явления, не позволяя управлять ходом событий. Мгновенная интерферометрия сразу дает сведения об изменениях. Если проявленную голограмму поместить на прежнее место и осветить, а также подсветить лазером предмет, возникнет интерференция восстановленных и предметных волновых фронтов. Например, в схеме, изображенной на рис. 5, в направлении призмы пойдут [c.320]

Наблюдаемую картину можно построить, основываясь на волновой теории света и принципе Гюйгенса. Каждую точку среды, которую достигла волна, можно рассматривать как источник вторичных сферических волн, распространяющихся со скоростью, свойственной среде. Огибающая поверхность, касающаяся сверх сферических вторичных волн в том положении, которого они достигнут к моменту t, и представляет собой волновой фронт в это время. К этому принципу французский физик Френель применил рассмотренные нами ранее законы интерференции. Согласно Френелю правило построения огибающей должно быть заменено расчетом взаимной интерференции вторичных волн. [c.34]

В точке К отраженная волна встречается с волновой поверхностью Фив результате интерференции образуются стоячие волны. Они имеют пучности в тех местах, где фазы волн от источника и от объекта совпадают, а узлы - где фазы противоположны. Теперь, если зафиксировать волновой фронт этой стоячей волны, то можно предположить, что в нем содержится не только спектр отраженного предметом излучения, но и все компоненты волнового поля - амплитуда и фаза. Сведения об этих параметрах заключены в причудливых изгибах и изменениях интенсивности поверхностей пучностей стоячей волны. [c.57]

НИИ В Пространстве интерференция этих волн дает пространственное фурье-преобразование отражающей поверхности. Это приводит к периодическому усилению и ослаблению волновых фронтов и в результате — к пятнистой картине. Датчик, который служит для определения характеристик пучка, следует помещать достаточно близко к отражающей поверхности с тем, чтобы он мог усреднить отбираемый сигнал по большому числу пятен. [c.27]

Схема Юнга. Простейший способ деления волнового фронта изображен на рис. 97. Щели у4] и А2 в соответствии с принципом Гюйгенса могут рассматриваться как источники волн. Эти источники, волн порождаются одной и той же первичной волной и поэтому взаимно когерентны. Между порожденными ими волнами наблюдается интерференция. [c.162]

Важность этого обстоятельства делается очевиднее, если посмотреть, с какими трудностями связано изучение любого обыденного объекта при помощи существовавших ранее интерферометрических способов. Поверхности таких предметов, как правило, шероховаты в масштабах длины световой волны, и таких поверхностных неровностей обычно сотни на квадратный миллиметр поверхности. Следовательно, картина интерференции волнового фронта от такого объекта и простой плоской волной будет очень сложной. Интерференционные полосы наблюдаются даже без всякой деформации объекта. Деформация же лишь усложнит интерференционную картину. Таким образом, применение обычных иптерферометри-ческих способов ставит нас перед сложной задачей сравнения и анализа двух крайне сложных интерференционных картин. [c.107]

Источником света служит ярко освещенная щель 5, от которой световая волна падает на две узкие щели 51 и 8о , освещаемые, таким образом, различными. участками одного и того же волнового фронта. Световые пучки, проходящие через малые отверстия 5х и 52, расширяются в результате дифракции и частично перекрываются, создавая интерференцию, как и в других интерференционных схемах. При расположении Юнга апертура интерференции 2м = = Д 5x552 определяется отношением расстояния между щелями 5х и 5з к расстоянию от 5 до 515з. [c.79]

Голографические мультипликаторы с пространственным разделением волнового фронта содержат растр голографических элементов, каждый из которых строит изображение предмета (с полем, равным единичному изображению— одному модулю). В них разделение волнов01ю фронта, распространяющегося от объекта, осуществляется входными зрачками этих элементов, причем в каждый зрачок попадает только часть волнового фронта. Каждый элемент такого растра представляет собой осевую голографическую линзу, концентрические кольца которой образуются в результате интерференции сферического и плоского волновых фронтов. [c.61]

Образцы стекла разрушаются при сжатии и растяжении с большим шумом. Образуется большое количество обломков самой разнообразной формы. Чрезвычайная скоротечность процесса указывает на возможность волновых явлений. Инициирование волн на возникающих трещинах носит случайный характер, что создает хаотическую картивсу прямых и отраженных волновых фронтов и причудливую картину зон интерференции, в которых возникают новые очаги разрушения. Последние, в свою очередь, являются дополнительными источниками волн. Энергетическая подпитка этих волновых процессов осуществляется за счет той потенциальной энергии упругой деформации, которая накапливается по всему объему образца к моменту разрушения. [c.56]

Первая волновая трактовка Д. в, дана Т. Юнгом (Th. Young, 1800), вторая — О. Френелем (А. Fres-не1, 1815). В картине волнового поля, возникающей за препятствием, Ю 1Г усматривал сочетание собственно Д. в. и интерференции. Для объяснения Д. в., помимо обычных законов распространения волн в направлении лучей, он ввёл принцип поперечной передачи амплитуды колебаний непосредственно вдоль волновых фронтов, указав, что скорость этой передачи пропорциональна [c.664]

Проникновение света в область геом. тени было известно уже в 16—17 вв., однако объяснение атому было дано лишь в 19 в. Тогда были выдвинуты и развиты две, казалось бы, не имеющие ничего общего концепции Д. с. Т. Юнг (Th. Young 1800) предположил, что Д. с. обусловлена диффузией световых воли вдоль волновых фронтов. Чередование тёмных и светлых полос на границе тени и света он считал результатом интерференции падающей плоской волны и вторичной, цилиндрической, связанной с диффузией. Вторичная, цплиндрич. волна принимается из области глубокой тени как ярко светящаяся грань экрана, Юнг не развил количеств, методов расчёта Д. с., и его концепция долго не находила поддержки. [c.674]

Здесь следует сделать два замечания. Одно из них состоит в том, что термин интерференция описьшает в соответствии с принципом суперпозиции простое суммирование в области наложения волновых цугов каждый цуг может проходить за область наложения совершенно без изменений. Однако в данном контексте вместо того, чтобы называть всю картину на экране (независимо от числа апертур) интерференционной, на нее часто ссьшаются как на дифракционную для указания физического процесса, при котором свет проходит через апертуру, чтобы попасть к месту интерференции. Другое замечание состоит в том, что при использовании термина интерференция в рассматриваемом здесь случае имеется в виду интерференция при делении волнового фронта. Тем самым проводится различие с интерференцией при делении амплитуды, которая возникает, например, при образовании колец Ньютона (разд. 1.4). [c.11]

Рассмотрим рис. 1.5, на котором изображена объектная маска с двумя очень малыми апертурными отверстиями В и С, однородно освещенными квазимонохроматическим светом от удаленного источника. Плоские волны поступают по нормали к маске, а сферические волновые фронты расходятся из В и С. Схема такая же, как и в опыте Юнга, за тем исключением, что теперь дополнительно у нас есть линза, которая создает изображение точечных отверстий в плоскости, расположенной, как показано на рисунке. Непосредственный интерес представляет, однако, задняя фокальная плоскость линзы. Рассмотрим любую точку Р, лежащую в направлении под углом 0 к оси линзы в ней складываются вместе и интерферируют только составляющие, распространяющиеся от В и С в направлении 0 (сравните с опьггом Юнга, где интерференция в точке Р на рис. 1.1 происходит между светом, распространяющимся от апертур в разных направлениях). Мы увидим, что конкретная дифракционная картина (определяемая ниже как фраун-гоферовская) в задней фокальной плоскости отображающей линзы является особенно важным промежуточным шагом в формировании изображения, выполняемом линзой. Это позволяет оценить конечную стадию формирования изображения и предоставляет единственную и особую по своей важности возможность для преобразования изображения. Указанное обстоятельство подробно обсуждается в гл. 5, но здесь мы исследуем некоторые свойства картины, сформированной в описанном выше примере. Прежде, однако, отметим, что для экспериментального получения таких дифракционных картин Фраунгофера необходимо обеспечить существование статистических фазовых соотношений, обусловленных когерентным освещением (см. замечания в предьщущем разделе о различиях между когерентным и некогерентным формированием изображения). До гл. 5, где вновь обсуждается эта разница, мы будем (если не указано особо) предполагать, что условия когерентности выполняются. [c.20]

Определим точнее предмет исследования предлагаемой книги. Как всякий оптический элемент (призма, зеркало, линза, объектив и т. п.), голографический оптический элемент преобразует волновой фронт падающей на него световой волны фокусирует, отклоняет, расщепляет его и т. п. Однако, и в этом первая особенность голографических элементов, в основе данного преобразования лежит дифракция света на периодической или квази-периодической структуре, а не преломление или отражение, как в классических аналогах. В этом смысле голографические элементы можно назвать дифракционными оптическими элементами. Вторая особенность заключается в методе получения здесь, как правило не используют традиционной оптической технологии. Дифракционную структуру элемента формируют, фиксируя в высокоразрещающей фоточувствительной среде картину, возникающую при интерференции двух или нескольких когерентных световых волн. [c.3]

С соответствующим углом наклона а. Подобный же при-ем записи голограмм, основанный на сходстве синтезированной голограммы с ин-терферограммой, был указан Ломаном в [13, 100] для случая, когда (г, s) == 0. На рис. 4.12, а приведена голограмма конического волнового фронта,записанная этим способом [189]. Рис. 4.12, б иллюстрирует результат восстановления этой голограммы. На нем показаны концентрические кольца, получающиеся при интерференции восстановленного поля с плоской опорной волной. На рис. 4.12, в представлена картина, восстанавливаемая этой голограммой в дальней зоне дифракции. На этом рисунке заметны 3 кольца, два из которых (большие) являются мешающими. Благодаря правильному выбору угла падения опорной волны при синтезе голограммы они отделены от основного изображения. [c.82]

Как известно, физическая голограмма представляет собой зарегистрированный результат интерференции между волновым фронтом, рассеянным или излученным объектом и опорной волной. Задача восстановления голограммы состоит в том, чтобы по голограмме восстановить распределение интенсивности волны на объекте. Близкой к этой является задача определения характеристик излз ающих систем, когда по результату регистрации амплитуды и фазы излз аемой волны на некоторой поверхности необходимо измерить распределение этих величин в другой области пространства. [c.162]

Применим выведенные формулы к ситуации, изображенной на рис. 3.1а. Луч стартует в х = Xi с ai =0, через какое-то число проходов доходит до правого открытого края резонатора, частично отражается от него и идет назад. Нетрудно видеть, что сечение х = Xi является местом поворота траектории луча здесь находится каустика соответств>тощего этой траектории колебания, излучение которого, таким образом, сосредоточено между Xi и правым краем. Движению луча слева направо и обратно соответствуют участки волновых фронтов шириной Х2 — Xi = Ь с одинаковыми Az число полос интерференции, умещающихся внутри этой полосы, составляет lAzjX. Классифицируя моды, как всегда, по числу максимумов (полос) на зеркале, получаем для поперечного индекса т соотношение 2Az = (m + 1)Х. [c.155]

Более подробно в применении к случаю интерференции плоских волн этот процесс рассмотрен на рис. 10,а. Вообще говоря, поверхности волнового фронта точечного источника, т. е. поверхности, где колебания поля характеризуются одной и той же фазой, представляют собою сферы, центр кривизны которых находится в точке источника. Случаю плоских волн соответствуют бесконечно удаленные источники, когда радиус кривизны сферы становрпся бесконечно большим. Две такие 24 [c.24]

Рассмотрим интерференцию, возникающую при перенало-жении волн, отраженных слоями Si, S2, S3.. . С этой целью сравним фазы соответствующих им колебаний на поверхности одного какого-то произвольно выделенного волнового фронта W2, т. е. определим, в одинаковые ли моменты времени эти колебания проходят максимумы и минимумы. При этом в качестве начала отсчета фазы примем фазу колебаний, созданных волной, отраженной слоем Si. Из рисунка следует, что если пренебречь эффектами наклона лучей, то можно считать, что волна, отраженная следующим слоем S2, прибывает к плоскости W2 с отставанием относительно волны, отраженной слоем Si на величину, равную удвоенному расстоянию между слоями Si и 2. Поскольку длина волны падающего излучения равна в данном случае а расстояние межд слоями Si и S2 равно /2, то очевидно, что взаимное рассогласование волн, отраженных слоями Si и S2, в точности равно длине волны отраженного излучения Нетрудно понять, что смещение волны на целую длину волны фактически ничего не меняет, и поэтому колебания волн, отраженных слоями Si и S2, должны быть строго синфазными. Аналогично волны, отраженные слоями S3 и S4, смещаясь относительно волны, отраженной слоем Si на кратное число длин волн, остаются синфазными как по отношению к этой волне, так и по отношению друг к другу. Таким образом, оказывается, что волны, отраженные слоями Sj, S2, S3, синфазны и поэтому, 40 [c.40]

Рис. 18. Схема записи и реконструкции голограмм по методу Габора. При записи (рис, а) на фотопластинке регистрируется физическая тень объекта — результат интерференции волны И7о йзлучения, рассеянного объектом S, и волны Ws, непосредственно распространяющейся от источника излучения. При реконструкции на голограмму Я направляется излучение того же монохроматического источника 5, который использовался при съемке. Голограмма Н восстанавливает волновой фронт записанного иа ней излучения и с ним истинное изображение объекта О. Однако, кроме этого, восстанавливается некоторая дополнительная волна W и с нею ложное изображение О". Волну W q и изображение О" можно получить, отобразив и О в сферическом фронте волиы ист 9чникд , как в зеркале. Истинное и ложное изображение, а также,, "наблюдатель Л располагаются в этом случае на одной прямой, в результате чего возникает взаимная интерференция, искажающая оба изображения

Введение Лейтом и Упатниексом [8—10] внеосевой опорной волны устранило проблему интерференции сфокусированного восстановленного изображения и когерентного шумового фона, которая является характерной особенностью габоровского голографического процесса [3—5]. Внеосевая опорная волна вводит в голографический процесс оптическую несущую частоту. Пространственная частота несущей пропорциональна углу между объектным и опорным волновыми фронтами. При восстановлении изображения эта пространственная несущая обеспечивает угловое разделение сопряженных изображений в соответствующих плоскостях и шумового распределения, локализующегося вокруг оптической оси. Фоку- [c.163]

Решение было найдено на основе идей голографии, а точнее — полного равноправия объектной и референтной волн в процессе записи и считьша-ния голограммы [45]. В случае пучков со стационарными характеристиками возможно использование обычных (статических) голограмм, а коррекция волнового фронта осуществляется в два этапа 1) запись на голограмме-корректоре картины интерференции исходного (объектного) пучка и опорного пучка с требуемым волновым фронтом 2) считьшание голограммы-корректора объектным пучком, который, дифрагируя на ней, преобразуется с высокой эффективностью в опорный, чем и достигается его коррекция. В работах [45, 46] такая схема была реализована для простых и сложных мод Не-Ые-лазера. [c.234]

В отличие от рассмотренных выше данная методика предназначена для контроля рельефа поверхности и точности позиционирования наблюдаемых объектов. Интерферограмма здесь также двухэкспозиционная, однако голограммы записываются не в разные моменты времени, а на разных длинах волн и Яз, близких по величине I— Я,2 I Я,1 2 (рис. 9.3, а). Восстановление интерферо-грамм осуществляется на одной из длин волн или Яз. В результате интерференции двух волновых фронтов, восстанавливаемых с двух указанных голограмм, происходит сравнение фазовых рельефов одного и того же объекта, но взятых в разном масштабе. Восстановленное изображение будет покрыто системой полос, отвечающих рельефу поверхности центр каждой светлой или темной полосы отвечает точкам, залегающим на одинаковой глубине относительно плоского волнового фронта, освещающего объект. Переход с одной темной полосы на рядом лежащую означает смещение по глубине объекта на величину [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...