Ферми-жидкостные эффекты

Итак, практически во всех расчетах, где применимо представление о квазиклассическом электроне, движущемся по орбите, ферми-жидкостные эффекты практически никак не проявляются. Именно поэтому, чтобы не усложнять расчетов и их наглядной интерпретации, мы не вводили эту функцию в предыдущих главах [c.233]

Возьмем какую-либо формулу для осциллирующей добавки, например (10.33). Из этой формулы видно, что период осцилляций определяется орбитальным правилом квантования, т. е. не меняется при учете ферми-жидкостных эффектов. Что касается амплитуды, то в нее входит множитель os лкт 1т) (это амплитуда данной гармоники к). Масса свободного электрона возникла здесь от магнетона Бора = eA/(2m ). Но поскольку согласно (13.14) заменяется на i, то можно заключить, что ферми-жид-костные эффекты приведут к замене m— m l+Z ). [c.237]

Во-первых, как было показано, резонансная частота (0,0 не зависит от ферми-жидкостных эффектов. Поскольку в условиях аномального скин-эффекта движение электронов тоже не зависит от этих эффектов, то парамагнитный резонанс может рассматриваться с помощью газовой модели. [c.244]

Обратим внимание на то, что искомое (при решении кинетического уравнения) возмущение функции распределения входит в интеграл столкновений в виде того же бя, которое фигурирует и в выражениях потоков (74,14). Если в левой стороне кинетического уравнения (74,4) членов с Ьп вообще не надо учитывать (как в задачах о вычислении коэффициентов теплопроводности и вязкости—см. следующий параграф), то функция взаимодействия квазичастиц / (р, р ) не фигурирует явным образом в системе получающихся уравнений уравнения с /-функцией для неизвестного 6 такие же, какими они были бы при f = Q для неизвестного Ьп. Другими словами, в таких задачах ферми-жидкостные эффекты не проявляются, и задачи формально тождественны с таковыми для ферми-газа. [c.380]

Отсутствие в кинетическом уравнении члена с производными по координатам означает отсутствие пространственной дисперсии. В этом смысле скин-эффект снова становится нормальным . Присутствие члена с производной по времени приводит, однако, к частотной дисперсии проводимости. Ситуация здесь такая же, как при вычислении диэлектрической проницаемости бесстолкновительной плазмы. Отличие состоит лишь в анизотропии металла и в ферми-жидкостных эффектах. Последние проявляются в том, что плотность тока выражается интегралом, зависящим не только от функции распределения Ьп, но и от функции взаимодействия квазичастиц (электронов проводимости) /(р, р ). Обратим внимание на то, что ввиду наличия в кинетическом уравнении члена дЬп д1 исключение взаимодействия квазичастиц путем введения эффективной функции распределения Ьп оказывается здесь невозможным. [c.447]

Одно из важнейших следствий ферми-жидкостного рассмотрения таково экспериментальные методы исследования электронного энергетического спектра (по эффекту де Гааза — ван Альфена, гальваномагнитным явлениям, циклотронному резонансу и т. п.) определяют свойства именно квазичастиц, а не невзаимодействующих электронов. — Прим. ред. [c.350]

Мы рассмотрим здесь случай Т< Т , когда примесный спин почти полностью заэкранирован, т. е. полный спин комплекса электрон-примесь практически равен нулю. Однако этот комплекс обладает поляризуемостью, что обеспечивает косвенное взаимодействие между электронами, расположенными по соседству с этим комплексом один из электронов поляризует комплекс эта поляризация действует на другой электрон. Таким образом, возникает взаимодействие между электронами, которое приводит к ферми-жидкостным эффектам. Однако надо иметь в виду, что это локальные эффекты, связанные с атомами примеси, и поправки, вносимые ими, порядка с —атомной концентрации примеси. [c.247]

Фазовые переходы 2>го рода 497 Фазы рассеяния 248 Ферми-жидкостные эффекты 328 Ферромагнетизм 235. 493 Ферромагнитные сверхпроводники 441 Фиксированная точка 196 Флуктуации параметра порядка 499 Флуктуацнониая добавка к теплоемкости SOI Флуктуациоиные эффекты в сверхпроводниках 339, 416 Флюксонд 358 Фононное притяжение 88 Фононный ветер 59 Фононы 22, 50 Формула Брэгга 21 [c.520]

Изложенная в 84, 85 теория гальваномагнитных явлений имела квазиклассический характер в том смысле, что кванто-вость проявлялась только в виде функции распределения электронов, дискретность же уровней энергии в магнитном поле не учитывалась. Эта дискретность приводит, однако, к качественно новому явлению—осцилляциям проводимости как функции магнитного поля так называемый эффект Шубникова — де Гааза). Этот эффект аналогичен осцилляциям магнитного момента (эффект де Гааза — ван Альфена), но его теория сложнее ввиду кинетического, а не термодинамического характера явления. Мы рассмотрим ее в рамках модели невзаимодействующих электронов, оставляя в стороне вопрос (по-видимому, еще не исследованный) о влиянии ферми-жидкостных эффектов. [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...