Явление Штарка

Классическая теория (см. выше) не в состоянии объяснить эффект. Подобно аномальному эффекту Зеемана явление Штарка требует для своего объяснения учета законов строения атома, т. е. квантовых законов. Квантовая теория явления, разработанная впоследствии (Эпштейн — Шварцшильд, 1916 г.), удовлетворительно объясняет все его особенности. Также удовлетворительно объяснено то обстоятельство, что другие элементы, обладающие более чем одним электроном, не обнаруживает линейного эффекта Штарка. Ионизованный атом гелия с одним электроном, наоборот, дает линейный эффект, подобный эффекту в водороде. [c.632]

Далее, были исследованы шесть линий Не1, длины волн и сериальная принадлежность которых приведены в табл. 107. Эти линии обнаруживают квадратичный эффект Штарка. Их расширение в основном вызвано возмущающим действием электронов, так как ширина линий при этом явлений пропорциональна (см. 86), К большей части контуров применима ударная теория. Полученные экспериментальные данные приведены на рис. 279. [c.508]

Если излучающий атом находится в сильном электрическом однородном поле, то термы расщепляются и структура спектральной линии становится сложной. Общая ширина контура такой линии пропорциональна напряженности поля — в этом состоит внешний эффект Штарка. Явление расщепления термов имеет место и в магнитном поле — это эффект Зеемана . [c.16]

Линий, как линии водорода, которые обладают эффектом Штарка первого порядка. Таким образом, у дуг, содержащих водород, измерение уширения линии весьма хорошо можно использовать в качестве способа определения п [Л. 18 и 32]. У более тяжелых атомов наблюдается квадратичный эффект Штарка, и уширение линий здесь значительно меньше. Однако этот метод был все же использован для определения п в ртутной дуге [Л. 33]. В этом случае, правда, требуются своеобразные приемы, причем необходимо предусмотреть, чтобы эффект, создаваемый заряженными частицами, не затемнялся другими сходными явлениями, например допплеровским уширением линий или уширением под действием давления, обусловленным столкновениями между излучающими и нейтральными атомами. [c.31]

ШРОТ-ЭФФЕКТ —ШТАРКА ЯВЛЕНИЕ [c.424]

Классическая теория не дает объяснения эффекта Штарка, как и всякого явления, связанного с излучением и поглощением спектральных линий. Его теория — существенно квантовая и не может быть изложена в этом томе. [c.572]

Показатель п зависит от рода возмущающей частицы п = 2 или п = 4 для случая явления Штарка, т. е. для случая возмущения атома электрическими полями электронов и ионов (п = 2 соответствует случаю линейного штарк-эффекта п = 4 — случаю квадратичного штар к-эффекта). [c.30]

Модуляция света, Мо-дулятор света, Зеемана явление, Штарка явление, Комбинационное рассеяние света). [c.277]

Совокупность онтич. явлений, из к-рых могут быть получены те или иные сведения о свойствах молекул, объединяются обычно под названием молекулярной оптики. К ним относится дисперсия света, рассеяние света, оптич. активность, а также явления, происходящие при расиространении света в веще ст-вах, помещенных в электрич. или магнитное Ц1эле (см. Керра явление, Штарка явление, Зеемана явление, Фарадея явление, Коттон — Муттона аффект). Многие результаты молекулярной О. могут быть полу-чепы еще в рамках классич. представлений, на основе очень общей модели молекулы, в к-рой молекула характеризуется только тензором поляризуемости. и дипольным электрич. (а в нек-рых случаях тал же магнитным) моментом. Однако теоретич. рассмотрение этпх величин требует уточнения модели молекулы и, вообще говоря, рассмотрения ее как квантовой системы. [c.498]

Теория К. э. Для объяснения двойного лучепреломления в электрич. поле предложено несколько теорий. По Фохту, причина К. э. заключается в том, что связи электронов в молекуле не являются вполне упругими. Когда под действием поля электроны придут в положение равновесия, то при прохождении световых волн они совершают небольшие колебания. Сила, возвращающая электроны обратно к положению равновесия при наложенном поле, не будет однако той же, что в его отсутствии, и колебания перестанут быть одинаковыми как по направлению силовых линий, так и перпендикулярно к ним. Теория Фохта объясняет квадратичность К. э., но противоречит опытному условию (3) и не в состоянии истолковать большой темп-рной зависимости К. э. Она однако сохраняет принципиальное значение при соответствующем переводе на язык теории квантов для понимания явления Штарка и аномального двойного лучепреломления в области тонких линий поглощения паров (напр, паров натрия). [c.61]

Штарк (1913 г.) преодолел это затруднение и открыл явление, названное его именем и совсем не похожее на предсказанное Фогтом явление в водороде было гораздо сильнее ожидаемого и, кроме того, оказалось зависящим от первой степени напряженности доля Е (линейный эффект). [c.630]

В общем случае наложение направленных внешних воздействий приводит к снижению симметрии в системе, что при наличии вырожденных состояний всегда выражается в частном или полном снятии вырождения. Это проявляется в таких хорошо известных явлениях, как эффекты Штарка, Поккельса или Керра во внешнем электрическом поле, эффекты Зеемана, Фарадея или Фойгхта во внешнем магнитном поле, пьезоспектроскопический эффект и др. [c.193]

В радиолокации и радиоастрономии М. к. используют для обнаружения целей и определения их важнейших геом. (размеры, конфигурация) и физ. (теип-ра, плотность, диэлектрич. проницаемость и т. п.) параметров. Для физ. сред характерно появление естеств, модуляции, возникающей при воздействии маги, или электрич. полей на излучающие материальные среды (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), при рассеянии света на колебаниях кристаллич. решётки твёрдых тел Мандельштама — Бриллюэна рассеяние) и т. д. Понятие естеств, модуляции распространяют также на волны. Так, напр., волновой пучок достаточной интенсивности может изменять параметры среды и, как следствие, модулировать свою плотность (см. Самофокусировка света). При распространении волн в нелинейных диспергирующих средах (жидкостях, плазме) возникает явление автомодуляции волн, связанное с разл. видами неустойчивости волн по отношению к НЧ-пространственно-временныи возмущениям, Естеств. модуляция находит практич. приложение в радио- и оптич. спектроскопии для диагностики параметров разнообразных среД в нелинейной оптике для формирования мощных световых потоков в акустике и др. областях прикладной физики. Способы практич. реализации М. к. связаны, как правило, с нелинейными устройствами, параметры к-рых (в радиотехнике, напр,, это ёмкость, сопротивление в акустике — плотность, и т. п.) можно изменять во времени в соответствии с законом модуляции. Техн. устройства, реализующие М. к., наз. модуляторами. [c.178]

Электрооптич. явления широко применяются для создания устройств управления оптич. излучением (модуляторы света, дефлекторы, оптич. фазовые решётки и др.) и оптич. индикаторов (жидкокристаллич. дисплеи, цифровые индикаторы и др.), для регистрации напряжённости поля, напр, по эффекту Штарка в плазме, а также для исследования строения вещества, внутримолекулярных процессов, явлений в растворах и кристаллах и т, п. [c.589]

Другим механизмом неоднородного уширения, приводящим опять-таки к гауссовой форме линии, может быть любое явление, которое вызывает случайное распределение частот атомных переходов. Например, если локальное электрическое поле кристалла случайным образом изменяется от точки к точке вследствие, скажем, дефектов кристаллической решетки, то благодаря эффекту Штарка возникнут локальные сдвиги энергетических уровней, а вместе с ними и частот атомных переходов. Аналогичное явление имеет место также и в резупорядоченных [c.51]

Значительно больший интерес был проявлен со стороны физиков к исследованию направленного движения катодного пятна, наблюдающегося при наложении тангенциального к катоду магнитного поля. По всей вероятности, причиной этого повышенного интереса к данному явлению послужило необычное с точки зрения законов электротехники направление отклонения пятна магнитным полем при низких давлениях среды. Еще Штарк (Л. 72], занимаясь исследованием дуги в магнитном поле, обратил внимание на то интригующее обстоятельство, что в дуге низкого давления катодное пятно движется под влиянием поля в направлении, противоположном предписываемому правилом Ампера. Отсюда этот тип движения получил впоследствии название обратного движения . Это отклонение внушало мысль о каком-то необычном направлении движения зарядов в катодной области дуги. В силу этого сложилось [c.36]

В некоторых случаях можно определять п на основании. измерений ширины спектральных линий излучения столба. В столбе атомы, испускающие излучение, все время лодвержены действию кулоновских полей ионов и электронов с относительно большим радиусом действия. В таких полях наблюдается уширение линий — явление, сходное с эффектом. Штарка. Оно может быгь использовано для оценки плотностей ионов и электронов. Это уширение особенно сильно выражено у таких 30 [c.30]

Использование столба дуги в качестве сточ1Ника тонких линий для целей спектроскопии ограничено маломощными дугами низкого давления, потому что только они в достаточной степени свободны от явления уширения линий под действием давления, за счет эффектов Штарка, Доплера и т. п. Но и в таких дугах уменьшение уширения линий спектра лимитируется предельными токами и давлениями, при которых дуги могут работать. Поэтому в настоящее время для спектроскопии с высокой разрешающей силой применяют другие источники излучения [Л. 39]. [c.40]

Влияние внешней среды. Под воздействием внешних магнитных и электрич, полей происходит расщепление спектральных лпний (см, 3ee.ua-на. чв.гение, Штарка. явление). Возмущающие факторы, существующие в излучающей среде, проявляются в уширении (см. Ширина спектральных линий) и сдвиге спектральных линий (см. Сдвиг уровней), в характере их обращения (см, Самообращение спектральных, гиний) И т, д. Наблюдение всех этих процессов широко применяется при изучении свойств излучающей среды. [c.24]

Анализ споктроп. Экспериментальное исследование эмиссионных спектров дает, в первую оче )едь, информацию о длинах волн или частотах спектральных линий, их интенсивности и контурах. Кроме того, экспериментально можно выявить характер спектра поглощения, влияние на спектральные линии внешних полей (явления. Зеемана п Штарка), вероятности перехода и т, д. Используя эти данные, выделяют группы линий, принадлежащие отдельным сериям, определяют численные значения термов, [c.24]

ШТАРКА ЯВЛЕНИЕ — изменение уровней анергии атомов, молекул и кристаллов под действием электрич. поля, обнаруживаемое по сдвигу и расщеплению спектральных линий. Открыто И. Штарком (J. Stark) в 1913 г. на спектральных линиях бальме-ровой серии атома водорода. Для получения заметного эффекта необходимо достаточно сильное электрич. поле. Ш. я. имеет место как во внешних полях, так и в неоднородных полях, создаваемых заряженными частицами, окружающими излучающую (см., напр., Кристаллического поля теори.ч). Ш. я. возникает не только при излучении, но и при поглощении (т. п. обратное Ш, я.). [c.424]

Частотным М. с. служит источник света с атомным или мoлeкyJrяpным спектром излучения, находящийся в электрическом (см. Штарка явление) или магнитном (см. Зеемана явление) полях, к-рые вызывают изменение частоты спектральных линий. В магнитных полях с напряженностью около 500 кгс (получаемых с помощью импульсов тока длительностью - 1 мсек) можно получить изменение частоты ок. 0,2% при основной частоте 8-10 гц (длина волны 3750 A). [c.276]

На основании квантовой теории Планка, исследований фотоэффекта Эйнштейном, экспериментальных работ Резерфорда о строении атома была создана Бором планетарная теория атома. Согласно этой теории электроны вращаются вокруг положительного ядра атома. Эта теория быстро завоевала прочное положение в науке тем, что дала объяснение природы спектральных термов. Попытки объяснения рентгеновских спектров на основании теории Бора для атомов, более сложных, чем водород и гелий, привели к тому, что все множество электронов в атоме стали считать разбитым на группы, к-рые расположены в атоме в виде слоев. Успехи новой теории атома дали повод к построению новой теории В., к-рая и была создана Косселем эта теория учитывает положительные стороны как теории Абегга, так и теории Штарка. Рассмотрение распределения электронов около ядра атома для различных элементов и прежде всего для инертных газов привело Косселя к утверждению, что группы из 2 электронов у Не и из 8 электронов у Ne и остальных инертных газов, являющиеся внешними электронными слоями, представляют собой в атоме весьма устойчивые группировки. Эта устойчивость сказывается в том, что (как это следует из спектральных исследований) чрезвычайно трудно удалить электрон из атома инертного газа. Поэтому Коссель сделал предположение, что образование химич. соединения идет благодаря переходу электрона В. от одного атома к другому т. о., что у соединяющихся атомов их внешние электронные оболочки содержат такое же число электронов, какое имеется в атомах инертных газов, ближайших к данным элементам в периодич. системе. Т. о. по Косселю атомы стремятся приобрести электронную конфигурацию, тождественную электронной конфигурации атомов инертного газа. В силу предположенного перехода электронов от одних атомов к другим при образовании молекулы и имея в виду, что до химич. реакции атомы не имеют свободного заряда, Коссель утверждал, что химич. связь есть чисто электростатич. притяжение между ионами в молекуле. Такие соединения в последнее время обычно именуют ионными соединениями. Эта теория кроме того, что прекрасно объясняла положительную и отрицательную В. Абегга и явление электролитической диссоциации, стояла в полном соответствии с периодич. системой во всяком случае для ее первых трех периодов и позволяла делать нек-рые количественные расчеты. Расчеты Борна электростатич. взаимодействия ионов в молекуле, представление Фаянса о деформации ионов. [c.135]

В спектроскопии кристаллов, содержащих ионы с незаполненными внутренними f-и d-оболочками, значительное место занимают исследования спектров кристаллов во внешних полях. Сюда относятся исследования спектров кристаллов во внешнем магнитном поле (эффект Зеемана) и во внешнем электрическом поле (эффект Штарка), а такн<е специфические для твердых тел исследования спектров при непосредственном изменении внутрикристаллического ноля, осуществляемом путем направленной деформации кристалла (пьезоспектросконический эффект). Возможность проведения этих топких спектроскопических исследований обусловлена узкополосным характером спектров ионов с незаполненными оболочками в кристаллах, позволяющим регистрировать относительно небольшие расщепления и смещения полос в спектрах кристаллов во внешнем ноле. Разнообразные явления, наблюдаемые в спектрах кристаллов во внешнем ноле, представляют не только самостоятельный интерес, но и дают чрезвычайно ценную информацию о состоянии иона в кристаллической решетке, об энергетических уровнях и оптических переходах в ионах в решетке. [c.99]

Этот — четвертый — том общего курса физики посвящен физической оптике и является естественным продолжением предыдущего тома, в котором излагается учение об электрических и магнитных явлениях. Физическая оптика рассматривается в нем преимущественно с волновой (конечно, электромагнитной) точки зрения. Ропросы квантовой оптики затрагиваются лишь частично. Дается Представление о фотонах п процессе излучения как о квантовом переходе атомных систем из одного энергетического состояния в другое. Это необходимо для введения понятия индуцированного излучения и объяснения принципов работы лазеров. Однако систематическое изложение основ квантовой оптики, в той мере, в какой это возможно сделать в рамках общей физики, а также относящихся сюда квантовых явлений (фотоэффект, эффект Комптона, спектральные закономерности, люминесценция, эффект Зеемана, эффект Штарка и пр.), предполагается дать в пятом томе, где будет излагаться атомная физика в широком смысле эюго слова. [c.7]

С помощью такой установки Штарку удалось наблюдать расщепление спектральных линий в электрическом поле. Это явление было названо его именем. Оно оказалось совсем не похожим на то, что ожидал Фохт. Штарк исследовал расщепление спектральных линий водородной серии Бальмера. В видимой области спектра она содержит четыре линии Н (к = 656, 5 нм), Н (к — = 486,132 нм), Н, К = 434,046 нм). На 410,173 нм). Расщепление в водороде, а также в случае все С одноэлектронных ионов оказалось пропорциональным не второй степени электрического поля, а первой, т. е. значительно более сильным. По этой причине такое расщепление стали называть линейным эффектом Штарка. [c.571]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...