Гравитационная поправка

Здесь 54 — гравитационная поправка [c.59]

Гравитационная поправка Можно представить гравитационную поправку, определяемую по формуле (72), в виде, удобном для вычисления ее по измеренным температурам и высотам [c.60]

Влияние гравитационного поля (гравитационная поправка). Для учета указанных выше поправок служит следующая формула [1] [c.177]

Учет релятивистской поправки к законам классической термодинамики приводит к выводу о неизотермичности равновесной системы в гравитационном поле температура зависит от величины потенциала поля Т=То( + [c.155]

Найти поправку АЕ к энергии основного состояния электрона в атоме водорода, обусловленную учетом гравитационного взаимодействия протона массы и электрона массы w ,. Гравитационная постоянная G = 6,672-10 Н м кг . [c.244]

Эксперименты в критической области трудно осуществить, главным образом потому, что некоторые из параметров принимают здесь аномальные значения. Например, из-за очень большой величины сжимаемости в критической области становятся существенными гравитационные силы, действующие на образец. Кроме того, образец может стать макроскопически неустойчивым из-за конвективных потоков, возникновение которых обусловлено сильной зависимостью плотности и удельной теплоемкости от температуры. Среди прочих эффектов следует отметить увеличение в некоторых случаях влияния примесей нужно упомянуть также, что время установления в системе термодинамического равновесия иногда очень велико (до нескольких дней). Поправки к обычным измерениям, малые в нормальных условиях, могут стать довольно большими. В качестве примера при- [c.232]

Наибольшие релятивистские поправки к движению спутника в ньютоновском гравитационном поле сводятся к поправкам к вековым изменениям перигея и узла орбиты. В соответствии с общей теорией относительности релятивистские эффекты в средних движениях элементов 2 и со [c.331]

Нетрудно понять, что найденные таким образом скорость и путь будут не истинными, а кажущимися , так как акселерометры не могут измерить гравитационное ускорение (см. 3). Но сведения о поле земного тяготения заложены заранее в вычислительные устройства и соответствующие поправки учитываются. Полученные результаты автоматически сравниваются с заранее рассчитанной программой разгона ракеты, и для компенсации обнаруженных расхождений даются определенные команды органам управления. Двигатель отключается, как только в заданной точке пространства достигнута заданная скорость. [c.83]

На фиг. 11.5 и 11.6 показаны результаты вычислений по уравнениям (22), (23) и (24) и представлено идеальное соотношение между дальностью и отношением масс ракеты. В приведенные там величины должны быть внесены поправки, учитывающие гравитационные потери на активном участке полета и потери на аэродинамическое сопротивление. Последние для крупных ракет большого радиуса действия сравнительно невелики. [c.698]

Необходимость какого-то компромисса при выборе размеров двигательной установки становится очевидной, как только гравитационные потери делают явной необходимость получить малое время горения. Раз принят определенный размер двигательной установки, то ясно, что для уменьшения потерь (гравитационных) двигатель должен на всем активном участке полета развивать полную тягу или обеспечивать максимальный массовый расход (может случиться, что в это утверждение нужно будет внести поправки, если учитывать аэродинамическое сопротивление, см. гл. 12). [c.708]

ТЯГИ, включающимся на короткое время достаточно далеко от крупных небесных тел для совершения того или иного маневра (выход на орбиту спутника, коррекция траектории и т. п.). Приобретенное аппаратом приращгние скорости векторно складывается с уже имеющейся скоростью. Оно чаще всего почти не будет отличаться от характеристической скорости, хотя в сильных полях тяготения (например, вблизи Юпитера) и понадобится учитывать гравитационные поправки, если приращение будет сообщаться не в трансверсальном направлении. [c.79]

Однако такое сопоставление опытных данных не совсем правомочно из-за различной погрешности определения температуры стенки в опытах, а также из-за несопоставимых физико-химических условий на границе раздела стенка — теплоноситель. Можно отметить, что если в области чисел Пекле, больших 200— 300, разброс экспериментальных данных в среднем укладывается в указанные границы, то в области малых чисел Пекле разброс весьма значителен. Первые исследования в этой области [59, 73, 74] имели совершенно аномальные результаты, объяснение которым было дано позднее в работах [54, 61, 75, 76]-При малых числах Пекле достоверность экспериментальных результатов по коэффициентам теплоотдачи зависит в первую очередь от правильного определения температурного напора. В этом случае при сравнительно небольшо м температурном напоре (порядка нескольких градусов) имеет место значительный подогрев по длине рабочего участка (порядка нескольких десятков градусов), который вызывает продольные перетечки тепла по стенке и теплоносителю, что приводит к существенным поправкам к температуре теплоносителя, а следовательно, к измеренному числу Нуссельта [64] [см. формулу (5.47)]. При больших градиентах температуры по высоте возможно проявление гравитационных сил. Наконец, на уровень теплоотдачи вообще, а при малых числах Пекле особенно оказывает влияние чистота теплоносителя, однозначно определяемая содержанием кислородных соединений. Количественную оценку влияния загрязненности металла-теплоносителя на теплоотдачу удалось сделать при исследовании с одновременным измерением температурных полей теплоносителя. [c.123]

Тело, падающее под действием силы тяжести, обычно достигает постоянной установившейся скорости падения, когда ускоряющая его гравитационная сила с учетом поправки на плавучесть равняется тормозящей силе сопротивления. Для обтекания сферы применим закон Стокса, сравнимые соотношения имеются и для тел других форм, как это обсуждалось в гл. 4 и 5. Многочисленные эксперименты, проведенные со сферами в самых разных средах, показывают, что при значениях чисел Рейнольдса iVRed построенных по диаметру сферы, меньших 0,05, отклонения от закона Стокса не превышают 1%. Число Рейнольдса, равное 0,05, соответствует падающей в воздухе сфере диаметром 77 мкм и единичной плотности. [c.476]

Таким образом, член i/v2 вносит только некоторую количественную поправку в уже рассмотренный гравитационный эффект при анализе совместного влияния аэродина-мичесршх и гравитационных возмущений (см. главу 8) [c.232]

Среди предположений, сделанных при выводе этих формул, весьма существенна гипотеза лагранжевой инвариантности переносимой субстанции. Как было упомянуто выше, для химически активной газовой смеси, стратифицированной в гравитационном поле, указанная гипотеза в общем случае не справедлива, и в соотношения (3.3.19 ), (3.3.3 ) и (3.3.15 ) необходимо вводить поправку, учитывающую влияние неоднородного распределения энтропии (температуры) и состава на эффективность турбулентного перемешивания. Такого рода поправка к турбулентным коэффициентам переноса в многокомпонентной смеси может быть найдена, вообще говоря, при использовании так называемой К-теории многокомпонентной турбулентности (см. разд. 4.3.9.). В однородной стратифицированной среде (например, в хорошо перемешанной нижней атмосфере планеты) этот эффект возникает только из-за имеющихся вертикальных градиентов температуры в отдельных областях пространства, благодаря чему появляются дополнительные силы плавучести архимедовы силы) способствующие, или препятствующие образованию энергии турбулентности (см. 4.2). Для учета этого факта Прандтлем был предложен безразмерный критерий- градиентное число Ричардсона Ш = ( / < Т >)(< Т >,3+ gl <Ср >)/(< >,з) (см. формулу (4.2.32)). Исходя из соображений теории подобия, естественно предположить, что все безразмерные характеристики турбулентного потока являются определенными функциями числа / I. Для того, чтобы учесть влияние сил плавучести в соотношениях (3.3.20), (3.3.3 ) и (3.3.15 ), можно использовать следующие поправки к масштабу Ь [c.159]

Ввиду малости волнового числа второе слагаеиое в этой соотношении является малой поправкой, так что закон дисперсии гравитационной волны на поверхности иелкой жидкости ииеет аид ( % [c.43]

Таким образом, в системе координат, связанной с врагцаю-гцейся Землей, центробежная сила проявляется как некоторая поправка к силе гравитационного притяжения. Так как обе эти силы потенциальны, то в дальнейшем их можно объединить в одну потенциальную силу тС. В астрономии угол ф между вектором С и экваториальной плоскостью Земли (е , 62) называют астрономической широтой места. [c.286]

Джеффрис, занявший впоследствии кафедру Дарвина, в третьем издании своей уже упоминавшейся книги (см. стр. 208) высказал мнение, что дарвинская теория колебаний жидкости не в состоянии объяснить выброс Луны, так как в ней амплитуды приливов предполагаются малыми и так как скорости частиц приливных волн, нормальные к поверхности сферы, недостаточны для того, чтобы произошел отрыв масс без их возврата на Землю. Однако нам представляется, что можно смягчить эти возражения, если внести поправку в теорию Дарвина.. Согласно идеям, впервые предложенным в планетарной гипотезе Молтоном и Чемберленом, а позднее Джинсом, зарождение планет произошло при прохождении двух горячих звезд в такой близости друг от лруга, что на одной из них возник чудовищный прилив, который был вытянут гравитационным притяжением другой звезды в длинный протуберанец, выбросивший материю в пространство. Аналогично притяжение со стороны постороннего небесного тела, вероятно, сравнимого по размерам и массе с Землей и проходившего не очень далеко от нее по орбите, которая во всех прочих отношениях не нарушала порядка в солнечной системе, могло вырвать из твердой земной коры массы вещества, образовавшие Луну. [c.807]

Спутник, свободный от сноса. На спутник действуют два типа сил гравитационные и поверхностные. В отсутствие поверхностных сил спутник должен двигаться по траектории, называемой геодезической. Если внутрь пологого корпуса поместить пробное тело, то оно будет двигаться по геодезической траектории. Как заставить спутник повторить движение тела С этой целью на оболочке размещают газовые двигатели и датчики, корректирующие ее положение так, чтобы тело всегда оставалось в центре масс спутника. Первый такой спутник Triad-1 запущен в США (1972 г.). Это устройство представляло собой развитие модели искусственной планеты, предложенной К. Шварцшильдом. Небольшой уход спутника с геодезической траектории (200 м/мес) позволяет ставить вопрос о проверке эффектов теории тяготения [36]. Для обычных спутников суточная поправка составляет сотни метров. [c.49]

Теперь, когда мы выяснили природу невесомости, уместно будет внести некоторые поправки. Мы все время имели в виду, что гравитационные ускорения отдельных деталей почти (но не в точности) одинаковы, так как расстояния отдельных деталей от притяги-ваюш.его тела (например. Земли) примерно одинаковы. Фактически все эти неточности ничтожны. Перепад гравитационных ускорений (градиент гравитации) в области пространства, занятой космическим кораблем, ничтожен. Например, на высоте 230 км над поверхностью Земли земное гравитационное ускорение уменьшается на 2,77 10- м/с на каждый метр высоты. Когда космический корабль длиной 5 м располагается вдоль линии, направленной на центр Земли, его нижний конец получает ускорение на 0,00015% больше, чем верхний. И все же эта ничтожная величина, если бы корабль и в самом деле представлял собой груду разрозненных деталей , привела бы в конце концов к расползанию и-х в пространстве. Но так как корабль фактически представляет собой единое целое, то градиент гравитации лишь стремится развернуть и удержать его вдоль линии, направленной на центр Земли. [c.58]

Небесная механика является но существу одним из разделов тео-ретнческой лшханикп, изучающим движение тел солнечной системы в гравитационном иоле. Так как расстояния между телами солнечной системы очень велики по сравнению с размерами самих тел, то все тела солнечной системы в большинстве задач небесной механики можно рассматривать как материальные точки, притягивающие друг друга по закону Ньютона (так называемая проблема п тел). Поправки, являющиеся следствием теории относител1ьностн, очень малы и учитываются дополнительно. [c.5]

Прп пычпслеппп положения, в котором тело должно наблюдаться в определенный момент времени, по геометрическим положениям этого тела н Земли, выведенным на основе гравитационной теории, необходимо учитывать оба эти аффекта. При решении обратной задачи — вычпсленпп геометрических иоложени тела в пространстве по наблюденным положениям — следует также внести соответствующие поправки. [c.166]

Здесь Уд — гравитационный потенциал массы, ограпичеппой поверхностью (12), и теперь оказывается необходимым вычисление Уд до членов третьего порядка по е, т. е. до включительно. Именно это требование делает задачу такой трудоемкой. Член е 5 ш ) представляет собой поправку к квадрату угловой скорости для критического эллипсоида Якоби, значение которой находится в процессе вычисления коэффициентов в Ро, Qo, Яо- Множитель в является просто коэффициентом пронорциопальпости, введенным здесь для выполнения условия постоянства суммарного потенциала на свободной поверхности. [c.178]

Покажите, что для гравитационных волн при условии кк 1 (к — глубина жидкости) можно использовать приближенный закон дисперсии ш = ск — [Зк и пайдите константы с и /3. Покажите, что учет капиллярности в этом приближении приводит лигпь к поправке на величину [3. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...