Проницаемость полная

Определение магнитной проницаемости Полная магнитная проницаемость определяется из выражения [c.81]

Часто возникает необходимость уравнивать скорости протекания жидкости вдоль проницаемой стенки аппарата (через боковые ответвления коллектора) путем создания переменного по длине стенки аппарата (по ответвлениям коллектора) сопротивления. Предварительный расчет дополнительного сопротивления, которое следует создать по отдельным участкам проницаемой стенки аппарата (боковым ответвлениям коллектора), может быть произведен по соответствующим формулам, вытекающим из приведенных уравнений. Действительно, избыточное статическое давление Ар определяет собой полные потери давления при протекании жидкости через проницаемую стенку (см. рис. 10.29) в сечении х—х (через -е боковое ответвление коллектора) [c.300]

Из приведенных на рис. 4.4 данных особенно важно отметить полное совпадение результатов по сопротивлению двухфазного потока, полученных с помощью формулы (4.15) для гомогенной смеси (линия I) и по модели относительной фазовой проницаемости при п = 1 (линия I). Действительно, при и = 1 формула (4.30) полностью совпадает с выражением [c.93]

Сопротивление в исследуемом процессе. При анализе теплообмена при испарении или конденсации потоков теплоносителя внутри каналов с пористым высокотеплопроводным заполнителем было отмечено, что паровая фаза смеси находится в состоянии термодинамического равновесия и имеет температуру, равную локальной температуре насыщения. Причем fj используется как отправная величина для расчета избыточной температуры проницаемой матрицы i = Т -1 . Следовательно, для определения значения в каждом поперечном сечении канала необходимо уметь рассчитать распределение давления в двухфазном потоке вдоль канала. Эта задача также представляет интерес и для расчета полного перепада давлений на пористом заполнителе. [c.122]

Для рассматриваемых нами покрытий основным критерием при выборе оптимальной толщины является фактор, обеспечивающий полное излучение через поверхность излучает тело, поверхность же является разделом двух сред, имеющих различные оптические характеристики [3]. Под оптическими характеристиками среды понимаются, как известно, показатель поглощения показатель преломления и диэлектрическая проницаемость ц. Частицы вещества, находящиеся в поверхностном слое (или с другой стороны границы раздела), испускают электромагнитную энергию в направлении границы между двумя средами. Излучение, проходящее через эту границу, распространяется в граничной среде. Уравнение плоской электромагнитной волны, распространяющейся в глубь металла вдоль оси х, будет [c.116]

Новые переменные можно исключить, используя известную связь В VI Н через магнитную проницаемость и выражение закона полного тока, связывающего напряженность с током. С учетом последних можно найти непосредственную связь индуктивностей с конструктивными данными. [c.66]

Полная молекулярная теория должна, исходя из особенностей поляризации молекул среды, обусловленных их строением и специальным расположением, дать возможность вычислить значения трех главных диэлектрических проницаемостей Ех, Еу, е и найти расположение осей эллипсоида диэлектрической проницаемости относительно кристаллографических осей. [c.499]

Можно показать, что в средах, обладающих центром симметрии, величина у (ш) тождественно обращается в нуль. В таком случае пространственная дисперсия проявляется лишь благодаря тем членам в выражении (149.6) для (со, ft), которые квадратично зависят от составляющих волнового вектора ft. Эти слагаемые и обусловливают слабую анизотропию кубических кристаллов. Действительно, в кубических кристаллах, как уже говорилось ранее, тензор е/у (о)) сводится к скаляру, т. е. его главные значения одинаковы. Если же принять во внимание третью сумму в выражении (149.5), то главные значения полного тензора диэлектрической проницаемости Вгу (ев, ft) оказываются различными, и среду следует считать анизотропной. [c.524]

Для сведения к минимуму как времени исследования, так и размера модели эксперименты проводились в пористых средах с большой проницаемостью, средние значения которой составляли 310, 94 и 13 дарси. Более правильно было бы для достижения указанной цели применить математическую теорию эксперимента, в частности планирование. Принятые геометрические размеры модели пласта (длина 120 см и диаметр 4,97 см) в условиях эксперимента обеспечивали полное смешение любых заданных объемов смешивающихся оторочек, изменявшихся от 5 до 40% от объема пор, с вытесняемой жидкостью в пределах длины пути фильтрации. [c.24]

Теперь в уравнения (1-10) вместо комплексной диэлектрической проницаемости следует подставить полную комплексную диэлектрическую проницаемость е. Получим уравнения электромагнитного поля для диэлектрика в наиболее общей форме. [c.12]

НОДОМ и нагреваемой поверхностью. Точное вычисление его весьма сложно, но задачу можно упростить, воспользовавшись приближенным вычислением поперечного поля рассеяния провода, заложенного в открытый паз. При расчете поля рассеяния будем считать его равномерным. Условно продолжим башмаки магнитопро-вода до нагреваемой поверхности (рис. 6-8, вертикальные штриховые линии). Такое допущение оправдывается тем, что обычно отношение к + к )/а в несколько раз меньше единицы при этом получается достаточно точный результат. Будем также считать, что магнитная проницаемость магнитопровода равна бесконечности. Тогда на основании закона полного тока получим [c.91]

Для полного моделирования устройств индукционного нагрева необходим расчет взаимосвязанных тепловых и электромагнитных полей. Электромагнитное поле определяет источники тепла, создающие температурное поле. В свою очередь с изменением температуры меняется удельное сопротивление р, а для ферромагнитных тел и магнитная проницаемость р, падающая до единицы в точке Кюри. Поскольку тепловая постоянная времени системы на несколько порядков больше, чем электромагнитная, зависимость р, р = f (Т) можно заменить кусочно-постоянной зависимостью указанных параметров от времени t и решать электромагнитную задачу отдельно от тепловой в каждом из интервалов постоянства свойств. [c.120]

Из формул (9-20) и (9-42) находим, что полная комплексная диэлектрическая проницаемость при наличии сквозной проводимости у имеет следующее аналитическое выражение [c.151]

Рис. 103. Изменение полных потерь Wo, потерь на гистерезис W , коэрцитивной силы и магнитной проницаемости р, с увеличением содержания в стали кремния

При постоянной магнитной проницаемости мощность волны спадает по экспоненте. Очевидно полное затухание происходит на. расстоянии от поверхности = оо, До 0,05 Ро мощность волны спадает на расстоянии хо,о5 1.5А . [c.59]

Однако, следует отметить, что диэлектрическая проницаемость стеклопластика в некоторых случаях может превышать диэлектрическую проницаемость стекла и смолы. Это происходит в том случае, когда в стеклопластик за счет газообразных включений попадает влага, которая заметно увеличивает диэлектрическую проницаемость стеклопластика. Причем содержание воды в стеклопластике может колебаться в широких пределах от относительной влажности воздуха до полного заполнения пор водой, но как правило, в стеклопластиках наблюдается равновесная влажность. [c.100]

Нахождение полной намагничивающей силы (/"), необходимой для создания заданного потока (Ф) в магнитной цепи переменного сечения (S), и различной магнитной проницаемости ( х) заключается в следующем а) магнитная цепь разбивается на участки с постоянной площадью поперечного сечения (5) и постоянной магнитной проницаемостью (fj.) [c.517]

В качестве материалов с особо высокой магнитной проницаемостью в приборостроении и в слаботочной промышленности применяются железоникелевые сплавы. Никель при содержании его в пределах 50 — 81)% резко повышает магнитную проницаемость железных сплавов. Однако это влияние никеля в полной мере проявляется лишь в сплавах, свободных от всяких посторонних примесей. [c.500]

Подаваемая с поверхности аппарата газовзвесь должна иметь достаточную степень черноты для эффективного ослабления радиационного потока и небольшую молекулярную массу для снижения конвективного теплового потока. В качестве такой смеси можно использовать водород с добавками щелочных металлов, сажистых или твердых металлических частиц. Гидродинамика газовзвесей в пограничном слое достаточно сложна, поскольку следует учитывать непрерывное поступление частиц через проницаемую поверхность, их нагрев за счет поглощенного радиационного теплового потока и теплообмена с окружающим газом, постепенное испарение и, наконец, полное исчезновение. Скорость испарения вначале определяется только температурой поверхности частиц, а затем при некотором минимальном диаметре частицы начинает зависеть и от ее размера. Температура частиц, даже очень маленьких, при больших радиационных потоках может отличаться от температуры окружающего газа. [c.298]

В соответствии с первым началом термодинамики изменение энергии системы определяется полученным системой количеством теплоты и совершенной ею работой, В данном случае под системой будем понимать-часть движущейся однокомпонентной однофазной среды в объеме V, который ограничен неподвижной в пространстве проницаемой для жидкости поверхностью F. Полная энергия жидкости, находящейся в данный момент времени в объеме V, равна сумме кинетической и внутренней энергии [c.14]

При решении уравнения диффузии существенно следующее обстоятельство если стенка не полностью проницаема для обоих компонентов, то вследствие постоянства полного давления смеси поперек пограничного слоя др/ду = 0) [c.205]

Коэффициент Kj имеет размерность квадрата длины и может служить грубой мерой среднеквадратичного порового диаметра. Проницаемость является макроскопической характеристикой пористого материала и определяется геометрией поровой структуры. Полный обзор соответствующих теорий приведен в работе [Л.5-5]. Рассмотрим некоторые из них. [c.292]

Вихретоковая (электроиндуктивная) Д. основана на регистрации изменений электрич. параметров датчика вихретокового дефектоскопа полного сопротивления его катушки или эдс), вызванных взаимодействием поля вихревых токов, возбуждённых этим датчиком в изделии из электропроводящего материала, с полем самого датчика. Результирующее поле содержит информацию об изменении электропроводности и магн. проницаемости из-за наличия в металле структурных неоднородностей или нарушений сплошности, а также о форме и размерах (толщине) изделия или покрытия. [c.594]

Часто в варианте подачи охладителя по нормали к внутренней поверхности используют условие ее адиабатичности при Z = О = о. dtjdZ = О, в результате чего пренебрегают условием подогрева охладителя до входа в проницаемую стенку. Однако подогрев газа до входа в пористую стенку в некоторых случаях может составить значительную долю от полного его нагрева. [c.49]

Аналитическое нсследоваине сопротивления. Из приведенной ранее физической модели течения двухфазного потока внутри пористого металла следует, что в нем имеет место раздельное течение фаз — паровые микроструи в центре гладких каналов и жидкостная микропленка, которая обволакивает частищ.1 материала и заполняет все неровности структуры. Поэтому сначала расчет характеристик потока проведем по модели относительной фазовой проницаемости с раздельным течением фаз. Полученные результаты с целью более полного представления о свойствах такого потока сравним с результатами по модели гомогенного течения. [c.89]

Модифицированный локальный полный критерий Nujt, определяющий интенсивность теплопередачи к= (1/а-н 1/Л ) между теплоносителем внутри проницаемого заполнителя и внешним потоком, рассчитывается из выражения [c.100]

С учетом приведенных в гл. 4 сведений о структуре и теплообмене двухфазного потока внутри проницаемых матриц можно представить следующий механизм процесса. После начала парообразования пар течет сначала отдельными микроструями, которые постепенно заполняют все более мелкие поровые каналы. Жидкость движется в виде постепенно утоняющейся микропленки, которая обволакивает частицы материала и заполняет все сужения и тупиковые поры. Под действием капиллярных сил жидкость в пленке перетекает поперек канала. За счет этого обеспечивается равномерная насыщенность пористой структуры. Такой режим сохраняется до полного испарения всего теплоносителя. [c.117]

Аналогично рассчитывается массовое паросодержание потока и при конденсации пара внутри охлаждаемого канала с пористым заполнителем. После этого вследствие полной обратимости физического механизма процессов испарения и конденсации потоков внутри канала с проницаемой матрицей расчет изменения давления вдоль конденсирующегося потока может быть произведен с помощью соотношений, приведенных в разд. 4.3. Необходимо учесть только обратное изменение массового па-росодержания вдоль канала. [c.123]

Однако в некоторых случаях (при очень высоких внешних тепловых потоках) температура проницаемой матрицы очень быстро возрастает в области испарения и достигает в сечении Z величины Т перегрева жидкости до завершения ее полного испарения. После этого жидкость перестает смачивать пористый материал, микропленка свертывается в микрокапли, и происходит резкая смена режима течения двухфазного потока с высокоинтенсивным теплообменом при испарении микропленки на режиме движения во второй зоне Z K дисперсного потока перегретого пара с микрокаплями жидкости. Этот режим отличается относительно низкой интенсивностью внутрипорового конвективного теплообмена. Нужно отметить, что именно такому характеру истечения парокапельного потока из стенки при высокой температуре ее внешней поверхности, значительно превышающей величину Г, соответствуют приведенные на рис. 6.3 экспериментальные данные. [c.134]

Полное решение задачи о распространении волны в кристаллической решетке можно получить, как указывалось в 135, путем учета интерференции вторичных волн, посылаемых центрами, составляющими решетку. Но вместо решения этой задачи проще ограничиться формальным приемом максвелловой теории, разрешая уравнения Максвелла с учетом тех особенностей для диэлектрической проницаемости е и, следовательно, показателя преломления (п = е) среды, которые накладываются ее кристаллической структурой. Вследствие анизотропии диэлектрической проницаемости связь между векторами электрической напряженности Е и электрической индукции D оказывается более сложной, че.м для изотропных сред. [c.498]

Здесь So — длина дуги проницаемого участка контура тела в фиксированном меридиональном сечении, отсчитываемая от лобовой критической точки, ф — угол между нормалью к поверхности тела и вектором скорости вдуваемого газа, индекс w приписывают параметрам вдуваемогс газа, hato — полная энтальпия вдуваемого газа. [c.367]

И соответственно прирост диэлектрической проницаемости за счет релаксационной поляризации Дврел — серел = рел/( о )- Усиление теплового движения препятствует полному завершению поляризации диэлектрика, стре.мпсь нарушить преимущественную ориентацию дипольных моментов по направлению электрического поля. Отрицательное влияние повышения температуры заключается в ослаблении поляризации. [c.152]

В реальных многовитковых индукторах магнитная проницаемость первого участка р,, = 15- 40 и напряженность меняется слабо. При большом зазоре сравнительно мало меняется и полный поток индуктора Ф . Это дает основание для расчета сопротивлений г,2 и х 2 при = onst и приведения параметров загрузки, исходя из полной длины индуктора. [c.198]

Относительный радиус нулевого значения избыточного статического и полного давления определяется параметром проницаемости Ь .. Анализ опытных данных показывает, что в интервале 5д.= 0.. . 1,43 относительный радиус, соответствующий нулевому значению избыточного статического и полного давлений, меняется незначительно при 6 . > 1,43 и Ф= onst — этот радиус уменьшается с увеличением [c.70]

При подмагмйчйвапий контролируемой детали полем В 30 ООО—40 ООО а м вносимое активное сопротивление катуШки уменьшается, но остается значительно большим, чем При испытаниях немагнитного металла той же электрической проводимости. Вариацией частоты и степенью подмагМИчйвания можно добиться того, чтобы изменения магнитной проницаемости практически не изменяли индуктивности катушки, или выбрать нужный для отстройки угол, например угол <между годографами, характеризующими влияние магнитной проницаемости и зазора. Следует учитывать, что при отсутствии подмагничиваю-щего тока линия отвода (годограф полного сопротив- ления при отводе датчика) —практически прямая линия, при наличии подмагничивания — это достаточно сложная кривая. [c.124]

Феррит Намагни- ченность насыще- ния Тл Темпера- тура точки Кюри, Диэлектрическая проницаемость Тангенс угла диэлектрических потерь tg 6 Полная шн ферромагнш са, кА/м, прг 9200 эина кривой ного резонан-частоте, МГц 300U [c.194]

Феррит Намагни- ченность насыще ния Тл Температура точки Кюри. °С Диэлектрическая проницаемость Тангенс угла диэлектрических потерь t 6 Полная ши ферромагнит са, кА/м, при 9200 рнна криво 10ГО резона частоте, М 3000 [c.195]

Отливки с электромагнитными свойствами применяются в электромашиностроении для деталей генераторов (например, полюсные башмаки) и других агрегатов. Они обладают хорошей электропроводностью, большой магнитной проницаемостью, малыми потерями на гистерезис (минимальный остаточный магнетизм) и малой коэрцитивной силой. Этим свойствам отвечает ферритная структура с малым содержанием графита, поэтому при пониженном содержании Сдбщ (3,0—3,2%) необходимо почти полное отсутствие [c.45]

Коррозионная стойкость нержавеющих сталей основана на пассивности их поверхности. До тех пор пока на поверхности металла сохраняется пассивная пленка (как это наблюдается в окислительной среде), аустенитные стали почти столь же стойки к коррозии, как и платина. В случае появления повреждений пленки, вызванных ионами высокой проницаемости (например, галлоидами) возникает интенсивная язвенная коррозия. При полном же удалении или растворении пассивной пленки потенциал аустенитной стали близок к потенциалу железа металл находится в активном состоянии, вследствие чего и протекает общая равномерная коррозия металла. [c.352]

Относительная проницаемость материала лент Дл,аг толщиной 0,02. .. 2,5 мм из железо-иикелевых сплавов (80НХМС, 79НМ и др.) находится в пределах 10000. .. 35000. Практически полное магнитное насыщение наступает у этих сплавов при напряженности поля 600. . . 800 А/м. [c.150]

Осн. свойства Д. с., общие для эл. дииамич., акус-тич., квантовомеханич. и др. систем, могут быть пояснены па примере диэлектрич. среды, характеризуемой проницаемостью б(м, к) или связанной с ней восприимчивостью к)—(е—1)/4л. В предположения о полном отсутствии дисперсии у, а>, — связь поляризации P t, г) t — время, г — координаты точки наблюдения) с инициирующим её электрич. полем JS t, г) является мгновенной и локальной [c.639]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...