Диффузия нейтронов

Для анализа пространственного распределения нейтронов в активной зоне широко пользуются односкоростной теорией. Для простоты рассмотрим вначале реакторы без отражателя. Это позволяет не только определить качественные особенности распределения потока, но и получить довольно простые формулы, которые можно использовать в ряде случаев для практических расчетов. Общее односкоростное стационарное уравнение диффузии нейтронов в гомогенной размножающей среде имеет вид [26] [c.35]

Оа. 3 — коэффициент диффузии нейтронов в активной зоне >отр и отр — коэффициент диффузии и длина диффузии нейтронов в отражателе соответственно. В диффузионном приближении. [c.39]

Из сказанного очевидно, что процесс взаимодействия антинейтрино с протоном будет обнаруживаться по появлению в установке двух импульсов, сдвинутых на время замедления и диффузии нейтрона (от 1 до 25 мксек). На рис. 275 изображена харак- [c.642]

Дифференциальное сечение 222 Диффузионная длина 313 Диффузия нейтронов 312 Длина волны де Бройля 490 [c.715]

Замедление и диффузия нейтронов [c.544]

При переходе к макроскопическим масштабам отдельные акты поглощения, суммируясь, приведут к некоторому поглощению нейтронного потока, а суммарное действие большого числа актов рассеяния приведет к двум макроскопическим процессам — к замедлению нейтронов и к их диффузии. Замедление нейтронов с энергией выше тепловой происходит даже при упругих столкновениях с ядрами. Действительно, до столкновения ядро покоится, а после столкновения приходит в движение, получая от нейтрона некоторую энергию. Поэтому нейтрон замедляется. Однако это замедление не может привести к полной остановке нейтронов из-за теплового движения ядер. Энергия теплового движения ядра имеет порядок kT. Если нейтрон замедлится до этой энергии, то при столкновении с ядром он может с равной вероятностью как отдать, так и получить энергию. Другими словами, нейтроны с энергией kT находятся в тепловом равновесии со средой. При комнатной температуре нейтроны с энергиями поря 1,ка kT = 0,025 эВ, как мы уже говорили в 2, являются тепловыми. Поглощение и диффузия нейтронов происходят как во время замедления, так и после окончания этого процесса. [c.545]

ЗАМЕДЛЕНИЕ И ДИФФУЗИЯ НЕЙТРОНОВ 547 [c.547]

Дифференциальное уравнение диффузии нейтронов можно написать так [c.65]

В неограниченной среде, не содержащей расщепленных материалов, источник нейтронов 1п равен нулю. Тогда уравнение диффузии нейтронов для одномерной задачи будет аналогичным дифференциальному уравнению теплопроводности при охлаждении стержня с теплоотдачей по боковой поверхности его. [c.65]

Остановимся на этом подробно. Если реактор погружен в вакуум, поток нейтронов не уменьшается до нуля на внешней поверхности реактора из-за утечки нейтронов. На внешней поверхности не происходит диффузии нейтронов внутрь реактора, т. е. плотность нейтронного потока внутрь реактора равна нулю. Тогда, согласно соотношению (2-5-3) имеем [c.65]

Рис. 2-3. Граничные условия третьего рода для диффузии нейтронов.

ДИФФУЗИЯ НЕЙТРОНОВ — распространение нейтронов в веществе, сопровождающееся многократным [c.689]

И.-д. у. возникают в задачах матем. физики, когда поведение моделируемой системы существенно определяется предыдущими состояниями системы (т. н. явления последствия, гистерезиса и т. п.). И.-д. у. встречаются, напр., при изучении явлений переноса энергии и диффузии нейтронов, в теории щелевых антенн, в задачах гидродинамич. теории смазки. [c.159]

Важным частным случаем К. у. Б. является кинетич. ур-ние для нейтронов, к-рые рассеиваются и замедляются ядрами среды. В атом случае внеш. сил лет и в ур-нии (1) надо положить F= Q. Плотность числа нейтронов обычно мала, так что можно пренебречь столкновениями между ними и учитывать лишь их столкновения с ядрами среды (см. Диффузия нейтронов, Замедление нейтронов). [c.362]

Статические электроинтеграторы дают возможность решать задачи теории диффузии нейтронов, задачи гидродинамики, теории фильтрации, конвективного теплообмена, а также задачи, связанные с химической реакцией на поверхности твердой фазы. [c.389]

Глава I посвящена теории замедления и диффузии нейтронов. При написании главы были использованы следующие источники [c.547]

В главе 10 речь идет о некоторых вопросах нейтронной и зарядовой кинетики, включая стохастические задачи при наличии малых случайных возмущений и диффузию нейтронов в тороидальном ядерном электрогенераторе. В главах 11 и 12 предложены стабилизационные и фильтрационные схемы решения задач управляемой адаптивной ядерной кинетики. [c.13]

В заключительном 10.4 исследуется диффузия нейтронов в тороидальном ядерном электрогенераторе. При решении соответствующего диффузионного уравнения стандартным методом разделения Фурье обосновывается важный вывод о практически полном отсутствии диффузии нейтронов и ионитов через внешнюю границу при тороидальном движении. [c.297]

Диффузия нейтронов в тороидальном ядерном электрогенераторе [c.321]

Основным уравнением для явлений диффузии (в данном случае диффузии нейтронов) является закон Фика [25, 161, 370], который устанавливает, что результирующий ток (поток) диффундирующего вещества пропорционален градиенту плотности этого вещества и направлен в сторону области с наименьшей плотностью [c.321]

Односкоростная модель, рассмотренная выше, предполагает, что распределение источников нейтронов пропорционалоио распределению плотности полного потока нейтронов. На самом деле при делении образуются нейтроны разных энергий, причем энергия нейтронов деления значительно превышает энергию тепловых нейтронов, которые в основном вызывают деление ядер. Односкоростная модель не учитывает диффузию нейтронов в процессе замедления. Это особенно существенно для реактора с отражателем, где пространственное распределение потока может сильно зависеть от энергии нейтронов. Заметнее всего это проявляется в реакторах на тепловых нейтронах. В ряде случаев отражатель может служить основным источником тепловых нейтронов, например когда по техническим условиям невозможно или нежелательно смешивать замедляющий материал, состояший из легких ядер, с горючим. Тогда отражатель изготовляют из замедляющих материалов и замедление нейтронов в основном происходит в отражателе. [c.40]

Вейскопф В. Диффузия нейтронов, научные и технические основы ядерной энергетики. Под ред. Гудмена. М., Изд-во иностр. лит., 1948. [c.449]

В качестве первого приближения процесс переноса тепловых нейтронов в слабо поглощающих средах можно считать процессом диффузии. Однако диффузия нейтронов имеет свои специфические особенности. Количество нейтронов в единице объема, или плотность нейтронов, п сравнительно мало. Для потока нейтронов нейтр1см сек плотность нейтронов 4,5 10 нейтр1см , что соответствует глубокому вакууму [c.63]

Это дифференциальное уравнение связано с уравнением диффузии нейтронов, которое можно назвать уравнением нейтронопереноса, [c.67]

Явление переноса нейтронов в конденсиров. среде, сопроволодаемое многократным рассеянием, описывается кинетич. ур-нием, к-рое, вообще говоря, не сводится к ур-нию Д., однако диффузионное приближение оказывается часто полезным и при рассмотрении диффузии нейтронов. [c.688]

Диффузию нейтронов при 3. н. удобно описывать в терминах плотиости замедления д, т. е. числа пейтро- [c.44]

Теоретически время аннигиляции позитрона имеет порядок 10 сек. Диффузия нейтрона, который должен замедлиться до тепловых скоростей (сгпт)1/Уп), происходит в течение 10- сек, т. е. на два порядка медленнее. Таким образом, на выходе радиосхемы появляются два коррелированных импульса с интервалом в 1 мксек. Этому соответствует сечение реакции (113), равное а=(11 4)-10- сл 2. [c.239]

Глава I посвящена теории диффузии нейтронов. Значительная часть этой главы ( 1,2, 3, 4, 5, 6, 7) написана на основе работы Л. Ландау и И. Померанчука" о диффузии, доложенной ими на семинаре в Лаборатории № 2 АН СССР. Кроме того, авторы пользовались работой Я. Зельдовича о замедлении нейтронов. В частности, на этих работах основан весь 7 и ф[орму]лы (7.31), (7.32). (Формула (7.1) представляет собой известное решение дифференциального уравнения диффузии и содержится в любом курсе теории теплопроводности или диффузии.) [c.586]

П4.4 носвящен элементам нейтронной физики как важнейшей составной части ядерной физики. Описываются свойства нейтрона и вызванные ими ядерные реакции. Завершает параграф обзор параметров процессов замедления и диффузии нейтронов, играющих значительную роль в конструктивных расчетах ядерных энергетических установок. [c.487]

П4.4.3. Замедление и ддффузия нейтронов. Схематично обрисуем параметры процессов замедления и диффузии нейтронов, играюш их большую роль в технических расчетах реакторов. При замедлении нейтроны двигаются по сложной зигзагообразной траектории между ядрами замедлителя. Средняя длина пробега Лз нейтрона при этом равна Лз = (1/гг)сгз, где п — концентрация ядер в среде, аз — эффективное сечение рассеяния. [c.510]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...