Повышение температуры адиабатическое

Повышение температуры адиабатическое 257 Подобие механическое и геометрическое 26. 28, 76. 77 [c.709]

В области ниже —196 С дислокационный характер деформации постепенно вырождается и при температуре —269°С накопление деформации при циклическом нагружении происходит только за счет прерывистой текучести в локальных объемах. Прерывистая текучесть имеет дискретный характер и связана с адиабатическим деформационным двойникова-нием, в соответствии с которым всплески деформации сопровождаются резким повышением температуры в локальных объемах. На рис. 67 приведены экспериментальные данные, показывающие взаимосвязь деформационных и температурных всплесков при растяжении сплава АТ2 при —269°С, полученные с использованием полупроводникового германиевого датчика. [c.112]

Сравнение влияний температурного фактора и скорости деформирования. Аналогия влияний двух факторов — температурного и скорости деформирования — отмечалась выше. Сопоставлять два указанных влияния удается достаточно надежно при изотермическом процессе, так как в случае адиабатического процесса не представляется возможным наблюдение чистого эффекта влияния скорости деформирования при увеличении скорости происходит повышение температуры, вызывающее эффект, противоположный достигаемому от увеличения скорости. [c.288]

В другом типе лазеров, разрабатываемых в последние годы, повышение температуры ограничивается процессом адиабатического расширения. В этом случае азот получает колебательное возбуждение в электрическом разряде при прохождении через тонкие капилляры. Затем возбужденный азот расширяется — сначала в круглых соплах, которыми заканчиваются капилляры, потом в общем двумерном сопле, непосредственно перед входом в резонатор. При этом трансляционная температура снижается с 500 до 300 К, колебательная же поддерживается на уровне 4000 К (в разряде — 6000 К). Углекислый газ инжектируется через две щели, непосредственно перед входом в резонатор, при температуре 300 К. Газовая смесь проходит через резонатор в поперечном направлении. [c.48]

Повышение температуры в охлаждаемых топочных устройствах неминуемо приводит к росту тепловых нагрузок, воспринимаемых экранными поверхностями. Если процесс близок к адиабатическому, возрастают затраты энергии на диссоциацию продуктов реакции. [c.103]

В действительности из-за явлений теплообмена в пограничном слое при адиабатическом течении стенка и прилегающий к ней газ принимают некоторую равновесную (адиабатическую) температуру и повышение температуры газа составит величину [c.177]

С повышением энтропии. Однако, как это сразу следует из формулы (70), при а = 1 и 0 (0) = 4 термометр будет показывать температуру адиабатического и изэнтропического торможения [c.661]

При движении воздуха, обтекающего самолет, процессы сжатия и расширения воздушных частиц настолько быстротечны, что теплообмен между частицами практически не успевает осуществиться. Такой процесс, называемый адиабатическим, характеризуется обязательным повышением температуры при сжатии и понижением при расширении. Эти отклонения температуры в известной мере препятствуют изменениям плотности под влиянием изменений давления. [c.14]

Эффект Томпсона. При быстром нагружении полимерный материал адиабатически нагревается. Мгновенное повышение температуры определяют по формуле А9 = а(273 -I- 9) pv/ , где с — тепло- [c.73]

Можно, правда, вернуть газ к первоначальной температуре, если, нарушив адиабатическую изоляцию, передадим от него часть теплоты какому-либо телу Л. Но, очевидно, при этом изменится состояние этого тела Л, а если его (тело А) включить в рассматриваемую систему, поместив вместе с цилиндром, в котором находится газ, в общую адиабатическую оболочку, то все равно мы должны, будем прийти к выводу, что первоначальное состояние не достигнуто в связи с повышением температуры тела Л. [c.42]

Прежде чем приступить к математическим выкладкам, имеет смысл хотя бы кратко обсудить физическую сторону задачи. Важная особенность нелинейного процесса переноса заряда состоит в том, что он характеризуется несколькими временами релаксации. Электрон-электронное взаимодействие, описываемое оператором Я, приводит к термализации электронов за некоторое время релаксации Заметим, что это взаимодействие не меняет суммарный импульс электронов и их полную энергию. Поэтому, если не учитывать других взаимодействий, на достаточно грубой шкале времени состояние электронной подсистемы можно характеризовать средним значением полного импульса (Ре) и средней энергией HJK Релаксация импульса электронов обусловлена их взаимодействием с фононами и примесными атомами. Если температура не слишком велика, то в реальных полупроводниках характерное время релаксации импульса электронов г определяется, в основном, их упругим рассеянием на примесных атомах ). С повышением температуры возрастает роль электрон-фононного взаимодействия, которое приводит к релаксации как среднего импульса электронной подсистемы, так и средней энергии. Тогда вместо и г нужно использовать другие значения времен релаксации с учетом вклада электрон-фононного взаимодействия. В главе 5 первого тома (см. приложение 5Б) было показано, что следует различать изотермические (Tgg С г) и адиабатические (г > г) условия. В первом случае для описания состояния электронной подсистемы достаточно задать средние значения полного импульса и энергии, а во втором требуется более детальное описание, скажем, с помощью функции распределения электронов. [c.100]

Адиабатический нагрев, когда деформация термически активируется (см. гл. 3) при полном или почти полном отсутствии обмена теплом в процессе деформирования. Вследствие низкой температуропроводности и (или) быстрой деформации тепло, рассеянное в процессе деформации, может вызвать повышение температуры образца настолько, что его становится значительно легче деформировать. [c.50]

До сих пор все соответствует ранее рассмотренному случаю, когда термическое трение только гасит колебания. Если теперь нагреть торцы трубки до температуры Гт и охладить боковые стенки до температуры то, начиная с некоторого порогового значения температуры колебания станут незатухающими даже при наличии тормозящих сил. Температура Гт должна быть достаточно высокой, чтобы при смещении поршня и сжатии им газа в одной из полостей происходило дополнительное повышение температуры и, следовательно, давления по сравнению со случаем адиабатического сжатия. Возникающая дополнительная разность давлений компенсирует действие тормозящих поршень сил, что и приводит к автоколебаниям. Совершается обычный замкнутый круговой процесс преобразования тепла в работу нагревается сжатый газ, расширяется нагретый, охлаждается расширившийся и сжимается охлажденный. [c.56]

В атмосферном воздухе при адиабатическом расслоении температура понижается на 1 °С при увеличении высоты примерно на 100 м. Если понижение температуры меньше указанного значения, то это означает, что наблюдаемое расслоение устойчивое. Повышение температуры при увеличении высоты означает еще большую устойчивость. Понижения температуры больше чем на 1 °С на 100 м высоты в свободной атмосфере вообще не бывает, так как такому распределению температуры соответствует неустойчивое состояние равновесия. Однако вблизи поверхности земли, когда почва теплее, чем воздух, часто наблюдается понижение температуры, большее 1 °С на 100 м высоты. Но в таком случае воздух не находится в равновесии, напротив, отдельные его части совершают вертикальные восходящие и нисходящие движения. [c.30]

Самым универсальным и точным методом измерения теплоемкости конденсированных тел при невысоких температурах является метод адиабатического калориметра. Однако при повышении температуры трудно обеспечить адиабатические условия. В связи с этим погрешности измерений возрастают и преимуш,ество метода утрачивается. [c.112]

Линия 01 этой диаграммы изображает такт всасывания горючей смеси. Линия /2 —такт ее сжатия, которое вследствие его быстротьь можно с хорошей точностью считать адиабатическим. В точке 2 смесь поджигается, и линия 23 изображает почти изохорический процесс нарастания давления, связанный с резким повышением температуры рабочих газов. Рабочий такт двигателя изображается линией 34, которая опять очень близка к адиабате. В конце рабочего такта открывается выхлопной клапан, и линия 41 изображает связанный с этим процесс почти изохорического падения давления до атмосферной величины. Поскольку температура рабочих газов в точке 4 все eijie вьппе окружающей, этот процесс сопровождается [c.114]

Для исследований открылась совершенно новая область температур, и, поскольку методика работы в области температур, получаемых адиабатическим размагничиванием, сильно отличается от методики работы при более высоких температурах, встретились новые экспериментальные трудности. Криостат, заполненный ожиженным газом, обладает многими достоинства-Аш, Между жидкостью и погруженным в нее объектом исследования имеется хороший тепловой контакт распределение температуры достаточно однородно, причем степень однородности можно улучшить путем перемешивания температура может поддерживаться постоянной при желаемом значении путем ре] улировапия давления, при котором кипит жидкость. Паразитный приток тепла вызывает лишь испарение жидкости при постоянной температуре и, паконец, упругость пара жидкости представляет собой удобный вторичный термометр, который может быть прокалиброван сравнением с газовым термометром. Все эти преимущества при использовании парамагнитной соли в качестве охлаждающего вещества теряются. В последнем случае приток тепла приводит к повышению температуры, и, поскольку парамагнитная соль при более низких температурах обладает очень незначительной i еплопроводностью (см. п. 19), этотприток тепла может заметно нарушить однородность распределения температуры. По той же причине качество теплового контакта между солью и объектом исследования при более низких температурах вызывает сомнение. В области температур, достигаемых размагничиванием, определение термодинамической температуры само по себе становится серьезной задачей. [c.424]

При дальнейших расчетах необходимо принять во внимание, что упругие свойства газа зависят от температуры. При быстром сжатии газа выделяется тепло, которое не успевает распространиться в соседние объемы. Так как при повышении температуры сжимаемость газа уменьшается, т. е. AplAp возрастает, то это приводит к увеличению скорости распространения импульса по сравнению с той, которая имела бы место при неизменной температуре. Сжатие газа без отвода тепла носит название адиабатического сжатия. При адиабатическом сжатии вместо закона Бойля —Мариотта, который справедлив при неизменной температуре (изотермическое сжаТие), связь между объемом и давлением дается соотношением [c.579]

У газообразных тел производная ((Зц/8Г)р всегда положительна, поэтому производная (dT/dv)s имеет отрицательный знак, т. е. адиабатическое расширение газа приводит к охлаждению его, а адиабатическое ежатие, наоборот, к нагреванию (рис. 5.7, б). Этот вывод справедлив и для жидкостей, за исключением тех случаев, когда производная (ди/дТ)р становится отрицательной, т. е. когда с нагреванием при р = onst жидкость не расширяется, а наоборот, сжимается (что для воды имеет место в области температур от О до 4° С). В области, где (ди/дТ)р < О, адиабатическое расширение сопровождается повышением, а адиабатическое сжатие — понижением температуры жидкости (рис. 5.7, в). [c.171]

Адиабатическое сжатие газа вызывает повышение его температуры. Когда адиабатически сжимается обычный стальной стержень, происходит аналогичное, очень малое повышение температуры. Начальная температура может быть восстановлена затем путем отнятия тепла. Такое изменение температуры изменяет и деформацию, однако это изменение касается очень малой доли адиабатической деформации. Если бы это было не так, то между адиабатическим и изотермическим модулями упругости наблюдалось бы значительное различие. В действительности это различие для обычных металлов очень мало1). Например, адиабатический модуль Юнга для железа превышает изотермический модуль всего на 0,26%. Такого рода различиями мы будем здесь пренебрегать ). Работа, затраченная на деформацию элемента, переходит в накапливаемую в нем энергию, называемую энергией деформации. При этом предполагается, что элемент остается упругим и не образуется кинетическая энергия. [c.254]

Практически повышение степени сжатия в двигателях, работающих по циклу с подводом тепла при l = onst, ограничивается температурой самовоспламенения сжимаемой в цилиндре рабочей смеси с детонационной стойкостью топлива. Повышение температуры рабочей смеси, вызываемое адиабатическим сжатием, и нагревание от стенок цилиндра и остаточных газов при высоких степенях сжатия е могут привести к самовоспламенению смеси еще в процессе сж атия. Следствием этого будет возникновение большого усилия на поршень, что может привести к поломке двигателя. [c.381]

В работе 1[Л. 62, 64] методом непосредственного нагрева с использованием адиабатического калориметра исследована теплоемкость пятнадцати полиорганосилок-сановых жидкостей в интервале температур от 20 до 100 °С. Калориметрический сосуд объемом 330 см из стекла пирекс снабжен вакуумной оболочкой. Контроль за адиабатичностью осуществлялся при помощи дифференциальной трехспайной термопары, одна группа спаев которой (Находилась в термостате, а другая — в калориметрическом сосуде. В калориметре находилась термопара для абсолютных измерений температуры. Калориметр помещался в жидкостном термостате. Повышение температуры за время главного периода составляло 2,8— 3,7°С. Тепловое значение А калориметра определялось экспериментально. Максимальная погрешность измерений оценивается авторами в 1%. [c.142]

Завлсимость скорости распространения ультразвука в жидкостях от величины адиабатической сжимаемости определяет изменение скорости ультразвука в жидкой среде при изменении температуры и давления. Сжимаемость всех жидкостей, в том числе и смазочных масел, сильно увеличивается при повышении температуры и понижается при увеличении давления, что и вызывает соответственно либо уменьшение, либо увеличение скорости звука. Характеристики твердого тела, а именно — детали узла трения во время работы остаются практически неизменными, не меняется ни состав, ни размеры, поэтому скорость распространения звука в деталях, находящихся в контакте, остается постоянной. Параметры смазочного слоя во время работы непрерывно меняются, толщина слоя, давление в нем, температура взаимосвязаны, поэтому изменение одного из их влечет изменение других. Скорость распространения звука в этом случае не может оставаться постоянной. Поскольку [c.292]

Теплообмен при больших скоростях движения газа характеризуется рядом особенностей по сравнению с теплоотдачей, протекающей в условиях умеренных скоростей. Как известно, вследствие проявления вязкости жидкости в пограничном слое газ затормаживается у поверхности твердого тела. В результате этого торможения, а также передачи количества движения, обусловленного значительными градиентами скорости у стенки, температура жидкости у повер.хности этой стенки существенно повышается, что при умеренных скоростях не имело места. В адиабатических условиях теплоотвод через стенку отсутствует. Но повышение температуры raia у стенки обусловливает появление переноса тепла за счет теплопроводности из пограничного слоя газа в ядро потока. Таким образом, при движении газа с большой скоростью происходит одновременно два процесса, имеющих разное направление. С одной стороны, в пограничном слое выделяется некоторое количество тепла за счет, диссипации энергий. С другой стороны, некоторое количество тепла путем теплопроводности из пограничного слоя переходит в основной поток. Молекулярный перенос количества движения, согласно закону Ньютона, пропорционален коэффициенту кинематической вязкости молекулярный перенос тепла, в соответствии [c.176]

На рис. 2 даны температурные кривые. Из графика видно, что лента входила в сушило с температурой 37—42° С. Затем в течение 1—2 мин (L = 2 0 м) происходил нагрев ленты до температуры 63—60° С, которая некоторое время (6—8 мин) оставалась постоянной. Это значение температуры соответствовало показаниям мокрого спая психрометра или температуре адиабатического насыщения газа. Дальнейшее прохождение ленты через сушило сопровождалось повышением температуры материала до ее максимального значения, которого она достигала во второй зоне. Как показал опыт, значение максимума температуры могло колебаться в зависимости от условий сушки от 80 до 100° С. Последующий этап процесса сушки. был связан с постепенным понижением тем-пературы ленты каучука примерно до 40° С,. которую материал принимал на выходе из сушила.. Кривые оушки представлены также на рис. 2. iB первые минуты пребывания ленты в сушиле, соответствующие нагреванию материала до температуры адиабатического насыщения газа, влажность ее убывала по кривой с увеличением окорости сушки J %/ч. [c.217]

При некоторых допущениях связь между адиабатическям КПД компрессора, и КПД его ступеней может быть установлена в более удобном для анализа и расчетов виде. Предположим, что компрессор состоит нз бесконечно большого числа ступеней с бесконечно малым повышением давления в каждой из них. Выделим в таком компрессоре сечениями х и ff произвольную ступень (рис. 3.5). Обозначим давление и температуру воздуха в сечении х через р а Т, а в сечении-у соответственно через p+dp и T+dT. Если бы процесс сжатия воздуха в этой, ступени был адиабатическим, то повышение температуры в ней было бы равн [c.104]

Такое распределение работы характерно для компрессоров, состоящих из достаточно большого числа однотипных ступеней (г= = 5—6 и более). В некоторых случаях для увеличения степени повышения давления и производительности уже спроектированного осевого компрессора к нему добавляется опереди еще одна ( нулевая ) ступень. Если в качестве такой ступени используется трансзвуковая ступень, а остальные ступени дозвуковые, то модифициро--ванный компрессор будет иметь ступени смешанного типа. В эток случае распределение работы сжатия по ступеням будет иметь иной характер. Трансзвуковую ступень для получения хороших значений КПД обычно выполняют довольно сильно нагруженной. В дозвуковой части компрессора распределение работы остается прежним. Но вследствие повышения температуры воздуха при сжатии его в трансзвуковой ступени окружные скорости в дозвуковых ступенях при сохранении прежнего уровня чисел М могут быть несколько увеличены. Если эта возможность может быть реализована по условиям прочности лопаток, то адиабатическая работа сжатия в каждой из дозвуковых ступеней будет соответственно увеличена. На рис. 3. 9 этот случай представлен кривой 2. [c.111]

Температура насыщения Т находится по давлению перед скачком с помощью таблиц насыщенного пара. Пусть давление перед скачком конденсации равно р = 10 Па, а величина переохлаждения водяного пара составляет АТ = 30 К. Определив по таблицам насыщенного пара температуру насыщения при давлении перед скачком Т, = 453 К, найдем температуру пара перед скачком Т = 423 К. Задаемся степенью повышения давления в скачке е = 1,2 и находим давление за скачком pj = 1,2 X X 10 Па, температуру насыщения при. этом давлении = = 462 К, степень повышения температуры т = 1,092, скрытую теплоту конденсации г = 2000 кДж/кг. Подставив полученные значения в уравнение (8.94), определим число М перед скачком конденсации = 1,198. Задаваясь различными степенями сжатия, можно построить зависимость их от числа М перед скачко.м при постоянной величине переохлаждения (рис. 8.3). Ветвь аЬ соответствует чистому скачку конденсации, причем поток после скачка остается сверхзвуковым. Ветвь ас соответствует совмещению скачка конденсации с адиабатическим скачком. В данном случае скорость за скачком дозвуковая. Точка а отвечает минимально возможному числу М перед скачком при данном переохлаждении. При меньше.м числе М поток не может воспринять то количество теплоты, которое выделяется при полной конденсации, соответствующей данному переохлаждению перед скачком. [c.223]

Удельная теплоемкость при повышенных температурах определялась адиабатическим [11 и капельным [22, 73, 781 методами. Хотя ввиду мар-генснтмого типа превращения удельную теплоемкость лучпш определять адиабатическим методом, эти значения соответствуют интервалу температур до 800°. Результаты, полученные при определении капепьным методом [73, 781, хорошо согласуются вплоть до превращения при температуре выше 1100°, когда наблюдается значительный разброс. Одиако вследствие [c.294]

В настоящее время придерживаются двух предположений относительно начальной температуры Земли 1) вначале холодная Земля образовалась в результате слипания твердых частиц и 2) вначале горячая Земля находилась в газообразном состоянии и, постепенно охлаждаясь, перешла в жидкое состояние. Холодная Земля должна была бы иметь равномерно распределенную радиоактивность и постоянную начальную температуру и должна была бы разогреться, вероятно, до температуры плавления [39, 40]. При плавлении происходило бы перераспределение радиоактивных материалов, и последующие условия оказались бы очень похожими на условия в первоначально горячей Земле. В случае первоначально горячей Земли рассмотрение начинается с момента, когда вся она стала жидкой и быстро охлаждалась в результате излучения с поверхности, теплообмен в жидкой внутренней области осуществлялся бы конвекцией и градиент температуры равнялся бы адиабатическому градиенту ), примерно равному 0,2° С/кл. В этом случае затвердевание началось бы в точке, в которой температура раньше упала до температуры плавления. Поскольку повышение температуры плавления с глубиной (обусловленное повышением давления) примерно равно 2 jKM, температура плавления будет сперва достигаться в некоторой точке внутренней области, вероятно, на границе между ядром Земли и ее оболочкой [42]. Далее затвердевание будет распространяться по направлению к поверхности. Таким образом, в данной задаче начальная температура Земли определяется кривой зависимости точки плавления от глубины для описания этой кривой были предложены различные теоретические формулы [37, 41] ). [c.249]

Чтобы поверхность могла оплавиться, должны выполняться следуюшие два физических условия 1) должно быть аккумулировано достаточно большое количество тепла при высокой температуре и 2) это тепло должно подводиться к расплавляемой поверхности. При адиабатическом сжатии жидкости температура повышается очень незначительно, так как изменение объема относительно мало. Поэтому большая часть энергии накапливается в виде упругих напряжений. Если температура суш,ественно повысится при схлопывании каверны, то она повышается вследствие сжатия газа (или пара), содержащегося в пузырьке, причем, как отмечалось выше, кавитационную люминесценцию можно рассматривать как веский аргумент, подтверждающий значительное повышение температуры газа. Пузырьки заполнены смесью пара окружающей жидкости и газа, предварительно растворенного или захваченного жидкостью. Так как жидкая поверхность схлопывающейся каверны действует как поршень, сжимающий ее содержимое, то давление в поверхностном слое жидкости должно быть по крайней мере таким же высоким, как в газе. Следовательно, накапливаемая энергия будет распределена между этими двумя средами примерно при одном и том же максимальном давлении. [c.420]

Для выяснения причин и возможностей устранения повышения температур рассмотрим распределение отношений давлений по ступеня.м компрессора, определяя давления всасывания и нагнетания по индикаторным диаграммам (см. табл. 12), и подсчитаем температуру адиабатического сжатия исходя из действительной температуры всасывания (табл. 15). [c.154]

Измерения истинной теплоемкости при высоких температурах в настоящее время проводят чаще, чем измерения средних теплоемкостей. Обычно для определения истинной теплоемкости при высоких температурах используют адиабатические калоримет-ры-контейнеры, принцип устройства которых и порядок проведения калориметрического опыта сходны с описанны.ми ранее для адиабатических калориметров, применяемых при низких температурах ( 2 настоящей главы). Конструктивные отличия, однако, весьма существенны, поскольку при высоких температурах очень серьезное значение приобретает проблема теплоизоляции калориметра и электроизоляпии подводящих проводов. Эти затруднения быстро возрастают при повышении температуры, и в основном именно они ограничивают возможность расширения рабочего интервала таких калориметров в сторону высоких температур. Верхний предел использования адиабатических калориметров-контейнеров с периодическим вводом теплоты сравнительно невысок (1000—1100°С), но получаемые результаты более надежны, чем результаты, полученные другими методами определения истинных теплоемкостей при высоких температурах. Такие калориметры при условии тща- [c.318]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...