Теплоемкость методы измерения

Теплоемкость, методы измерения общие сведения 286, 287 в расплавах 280 импульсный 279 модуляционный 279 Сайкса — Грузина 277. 278 Смита 278. 279 Теплопроводность 281 [c.351]

В отличие от упомянутого выше импульсного метода измерения истинной теплоемкости, методы измерения средней теплоемкости обычно могут быть применены к любым твердым и жидким [c.319]

Рис. 4.22. Температурные зависимости теплоемкости (1), магнитной восприимчивости (2) и электрического сопротивления (3) вблизи сверхпроводящего перехода индия, определенные в двух отдельных экспериментах. Соответствие значений температур, полученных при разных методах измерений, тщательно контролировалось по второму образцу индия [72].

Основными методами измерения теплоемкости жидкостей и газов являются метод нагревания отдельной порции вещества и метод протока, подробно описанные в гл. 6. При этом для измерения теплоемкости при высоких давлениях и температурах наиболее часто применяется метод протока. Экспериментальная установка в этом случае должна иметь устройства (насос, парогенератор и т. д.), обеспечивающие стабильный поток проходящего через калориметр иссЛедуе-мого вещества при высоких параметрах, и устройства для точного измерения расхода вещества. Создание этих и дру- [c.115]

МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ КОЛИЧЕСТВА ТЕПЛОТЫ, ЭНТАЛЬПИИ И ТЕПЛОЕМКОСТИ [c.131]

Экспериментальные методы измерения теплоемкости [c.137]

Метод проведения эксперимента и формула (8-1), по которой рассчитывается значение теплоемкости по измеренным в опыте величинам, предполагают отсутствие тепловых потерь в калориметре и отсутствие изменения температуры воздуха при дросселировании его в калориметре (см. 7-3). Последнее предположение выполняется достаточно строго, так как воздух при атмосферном давлении весьма близок по своим свойствам к идеальному газу, для которого дроссельный эффект равен нулю. При проведении же точных исследований с другими газами (особенно при повышенных давлениях) поправка на дросселирование должна быть определена в предварительном опыте с выключенным калориметрическим нагревателем (см. 7-3). [c.226]

Следует заметить, что, еще до того как была окончательно установлена природа теплоты, были разработаны достаточно точные методы измерения количества тепла (калориметрия). Масса воды была заранее измерена. Учитывалось поглощение тепла стенками сосуда, лопатками и мешалкой. Теплоемкость воды и металла была известна. В результате серии тщательно поставленных опытов Джоуль установил, что между затраченной работой L и количеством полученного тепла Q существует прямая пропорциональность [c.26]

Предпочтения заслуживает термоэлектрический метод, между прочим, и потому, что при выборе тонких термоэлектродов и их рациональной монтировке искажение температурного поля калориметра совсем невелико и не влияет на точность измерений, чего нельзя сказать о других методах измерений, при которых теплочувствительная часть прибора имеет теплоемкость и размеры, вообще говоря, сравнимые с теплоемкостью и размерами того тела, внутрь которого эта теплочувствительная часть вводится. [c.177]

В книге рассмотрены основные методы экспериментальных термодинамических исследований. Подробно излагаются вопросы техники теплофизическою эксперимента. Даны методы измерения давления и температуры, а также методы определения удельных объемов твердых тел, жидкостей, газов и паров методы определения количества тепла, теплоемкости и энтальпии. Приведены сведения по изучению процессов дросселирования, плавления, парообразования, сублимации и критических явлений. [c.175]

Одним из таких нестационарных методов измерения коэффициента теплопроводности полупроводниковых материалов является метод, предложенный в 1952 г. А. В. Иоффе и А. Ф. Иоффе [5]. Этот метод рассчитан на измерение теплопроводности вблизи комнатной температуры в узком интервале температур (10—15° С). Схема прибора изображена на рис. 1. Прибор состоит из двух медных блоков / и J, между которыми поме-ш,ается исследуемый образец 2. Нижний блок вводится в среду с постоянной и более низкой температурой г по сравнению с температурой верхнего блока г, . Для уменьшения теплообмена верхнего блока с окружающей средой он закрывается наружным цилиндром 4, температура которого поддерживается все время близкой к температуре верхнего блока. Измерение температуры верхнего блока с известной теплоемкостью позволяет рассчитать искомую величину коэффициента теплопроводности исследуемого образца. [c.20]

Методы измерения энтальпии и теплоемкости [c.277]

Е. Контакт с хорошо перемешиваемой, жидкостью или с идеальным проводником. В калориметрии и в других методах измерения, связанных с теплопередачей, часто оказывается, что поверхность твердого тела соприкасается с жидкостью, перемешиваемой настолько хорошо, что температура жидкости всюду одинакова. Пусть твердое тело имеет теплопроводность К, площадь поверхности 5 и температуру поверхности V, причем v сохраняет постоянное значение на всей поверхности. Пусть, далее, хорошо перемешиваемая жидкость, соприкасающаяся с твердым телом, имеет массу М и удельную теплоемкость с, и пусть ее температура равна V. Для общности предположим, что в жидкость с массой М поступает в единицу времени от внешнего источника количество тепла Q и что потеря тепла вследствие излучения в среду с температурой г/о (отнесенная к единице площади в единицу времени) составляет //j(K — Uq). Если SV — увеличение температуры жидкости с массой М за время о , то мы можем написать [c.29]

Рис. 9.4. Схема импульсного метода измерения теплоемкости

Изложены новые динамические методы измерения теплопроводности и изобарной теплоемкости, динамической вязкости жидкостей и газов при высоких давлениях и температурах. Приведены результаты экспериментальных исследований теплопроводности, изобарной теплоемкости, динамической вязкости и температуропроводности различных классов органических соединений в широком диапазоне температур и давлений. [c.191]

К основным методам исследования превращений порядок беспорядок относятся методы определения удельной теплоемкости, рентгеновские методы, метод измерения электропровод- ности и термический анализ. Эти методы кратко рассматриваются ниже, [c.122]

Обзор методов измерения теплоемкости и классификация калориметров приводятся в работе [101]. [c.111]

Наиболее распространенным в настоящее время методом измерения теплоемкости при высоких температурах является метод смешения. Он заключается в измерении теплосодержания образца, нагретого до определенной температуры. Последнее определяют по величине повышения температуры калориметра, в который помещен образец. Значения теплоемкости могут быть получены путем дифференцирования зависимости теплосодержания от температуры. Этот метод мало пригоден для изучения небольших тепловых эффектов. При повышении температуры также возрастают погрешности измерения. [c.111]

Самым универсальным и точным методом измерения теплоемкости конденсированных тел при невысоких температурах является метод адиабатического калориметра. Однако при повышении температуры трудно обеспечить адиабатические условия. В связи с этим погрешности измерений возрастают и преимуш,ество метода утрачивается. [c.112]

Как уже отмечалось, с повышением температуры измерение теплоемкости становится все более трудным, а погрешности измерений при этом возрастают. В связи с этим возникает задача разработки новых методов измерения теплоемкости, пригодных для использования в области высоких температур. [c.112]

Применяются и другие калориметры для измерений теплосодержания и теплоемкости методом смешения [88]. [c.116]

Следующим из распространенных методов измерения теплоемкости является метод непрерывного адиабатического нагрева исследуемого вещества. [c.116]

Материал изложен в трех разделах. Первые два раздела посвящены измерению энтальпий химических реакций, протекающих с участием органических (первый раздел) и неорганических (второй раздел) веществ. В третьем разделе даны методы измерения теплоемкостей и энтальпий фазовых переходов. [c.2]

Первые два раздела посвящены в основном описанию методов измерения энтальпий химических реакций, протекающих между органическими (раздел 1) и неорганическими (раздел 2) веществами. В третьем разделе описаны методы измерения и вычисления теплоемкости и энтальпий фазовых переходов. Изложение методов измерения энтальпий реакций в двух самостоятельных разделах книги продиктовано их обилием и разнообразием, и, кроме того, выделение реакций органических веществ в первый раздел удобно по методическим соображениям. Основной методикой, используемой при термохимическом изучении органических веществ, является измерение энтальпий их сгорания в кислороде. С детального описания этой методики целесообразно начать изложение. Это позволяет на конкретных примерах познакомить читателя со многими тонкостями экспериментальных приемов и создать таким образом фундамент, очень полезный для усвоения последующего материала. Этот путь представляется целесообразным еще и потому, что многие из описанных в первом разделе калориметров и деталей эксперимента могут быть использованы иногда с некоторыми изменениями в других областях термохимии. [c.4]

В принципе все измерения истинных теплоемкостей сводятся к вводу в калориметр тем или иным способом известного количества теплоты и к измерению вызванного этим изменения температуры. Практическое осуществление таких измерений в зависимости от условий, в которых проводятся измерения, агрегатного состояния вещества, задачи исследования, требуемой точности измерений и т. д. может производиться различно. Поэтому методы измерения теплоемкостей, а также применяемые типы калориметров очень разнообразны. [c.292]

Измерения средних теплоемкостей в настоящее время проводят значительно реже, чем измерения истинных теплоемкостей. В прошлом методы измерения средних теплоемкостей применяли очень широко, но в последние 20—25 лет в связи с успешным развитием методов измерения истинных теплоемкостей (в частности, повышением точности и значительным расширением температурного интервала) сильно сократилось число работ по определению средних теплоемкостей и понизился интерес к этим определениям. Измерения средних теплоемкостей в последние годы особенно часто практикуют при наиболее высоких температурах, примерно до 2500° С, пока еще недоступных для обычных методов измерения истинных теплоемкостей. В области таких высоких температур методы измерения средних теплоемкостей успешно развиваются и быстро совершенствуются в связи с тем, что опытные данные по теплоемкостям при высоких температурах часто бывают необходимы как для решения различных теоретических вопросов, так [c.293]

Поскольку особенности устройства калориметров и приемы работы с ними очень сильно зависят от температурного интервала, описание методов измерения теплоемкостей дано раздельно для низких и высоких температур. Отдельно обособлены некоторые частные методики, применяемые обычно при температурах, близких к комнатным, а также краткие описания методов определения теплоемкостей газов и жидких растворов, обладающих специфическими особенностями. [c.294]

Третий из осуществленных нами методов измерений конлексных характеристик основан на использовании температурных волн иной конфигурации — плоских температурных волн, распространяющихся вдоль оси цилиндрического образца. Применение таких температурных волн для измерений температуропроводности хорошо известно для длинных иолубесконечных образцов — это метод Ангстрема, для коротких образцов (пластины) —метод О. А. Кра-ева и А. А. Стельмах [17]. Как тот, так и другой метод при условии измерения мощности, что легко осуществить в случае электронного нагрева, могут быть использованы в качестве комплексных методов, дающих не только температуропроводность, но и теплопроводность (или теплоемкость). Метод измерения комплекса тепловых свойств, основанный на варианте метода Ангстрема, был осуществлен и исследован А. Н. Нурумбетовым и Л. П. Филипповым. Мы остановимся на иной разновидности метода, предназначенной для сравнительно коротких образцов. [c.123]

Около половины погрешности полученного значения теплоемкости в данной работе обусловливается неточноочью измерения расхода воздуха. Точное измерение вообще является трудной задачей и требует очень тщательной предварительной градуировки приборов. В некоторых случаях для измерений количества газа применяют метод заполнения га ом известного. объема, где, измерив его температуру и давление, можно рассчитать количество газа по р, V, Г-данным. Довольно часто применяется также рассмотренный ниже калориметрический метод измерения расхода вещества. [c.105]

Семяшкии Е. М., Измерения коэффициента теплоотдачи, теплоемкости методом осгу/ ярного режима. Кандидатская диссертация, ЛИТМО, 1960. [c.294]

Как уже отмечалось, достаточно точные методы измерения тепла (калориметрия) были разработаны еще в XVIII в., т. е. задолго до окончательного выяснения природы теплоты, на основе использования представлений о температуре и теплоемкости тела. В свое время наиболее употребительной единицей измерения тепла была калория, которую определяли как количество тепла, необходимое для нагрева 1 г воды на 1° С. Однако впоследствии было обнаружено, что теплоемкость воды несколько меняется с температурой и поэтому при разных температурах для нагрева 1 г воды на 1 С требуются различные количества тепла в этой связи потребовалось уточнить понятие калории, и была введена так называемая 15-градусная калория — количество тепла, расходуемое на нагревание воды от 14,5 до 15,5° С. В настоящее время для измерения количества тепла и работы применяются различные единицы, соотношение между которыми приведено в табл. 2-1. Наиболее употребительными единицами являются джоуль, а также международная калория <4,1868 Дж=1 кал). [c.27]

Распространение получили замкиутые схемы (рис. 5-5), когда вещество непрерывно циркулирует в контуре установки (рис. 5-6). В этом случае чаще всего применяется калориметрический метод измерения расхода вещества [33. 44]. Если теплоемкость исследуемого вещества при давлении опыта и комнатной температуре известна и равна Срк.р, то расход т можно вычислить [c.299]

Наиболее подходящим физическим свойством при изучении вакансий релаксационными методами, по-видимому, является теплоемкость, поскольку методы измерения высокотемпературной теплоемкости металлов при импульсном и периодическом нагреве на несколько градусов хорошо разработаны. Вклад вакансий в теплоемкость в области предплавильных температур достигает 10% для металлов с г. д. к. решеткой и, по-видимому, до 30% для металлов с о. ц. к. решеткой [41, 42]. [c.62]

Модуляционный метод измерения теплоемкости [6]. Если к образцу подводить мощность (Р), изменяющуюся по закону Р = Ро+ T-PsinwT, где сот — угол сдвига фаз Ро — величина мощности (по модулю), то его температура при этом будет колебаться с частотой со около среднего значения Т = Рд + б. [c.279]

Целый ряд математических решений, приведенных в предыдущих разделах, можно использовать в качестве основы для экспериментальных методов измерения температуропроводности. Так, например, если твердое тело нагревается плоской нагревательной спиралью с пренебрежимо малой теплоемкостью или излучением источника с очень высокой температурой, то с некоторым приближением реализуется граничное условие, характеризуемое постоянным тепловым потоком на поверхности. Г оэтому можно соответственно преобразовать соотношение (9.6) и найти величину из двух результатов измерения температуры. Кроме того, можно преобразовать соотношение (7.5) так, чтобы по двум наблюдаемым температурам определить как Л, так и А. [c.82]

Распространение получили эамкяутме схемы (рис. 5-5), когда вещество непрерывно циркулирует В контуре установки (рис. 5-6). В этом Случае чаще всего применяется калориметрический метод измерения расхода вещес а [33, 44]. Если теплоемкость исследуемого вешеетва при давлении опыта н комнатной тёмяерйтуре известна и равна jH.p, fo расход т можно вычислить [c.299]

Поэтому Д1Ы привлечем к обсуждению ранее опубликованные теми же авторал1и результаты измерения радиочастотным методом температуры для частиц Sn диаметром 200 А [855]. Эти результаты таковы для взвеси частиц в масле ( =0,06) К и для таблетки (fl =0,6) 7 (. 4,05 К. Так как в случае островковой пленки с изолированными окисной оболочкой частицами Sn диаметром 250 А методом измерения теплоемкости найдено значение = 4,22 К [797], близкое к указанному выше значению для таблетки, то и частицы таблетки можно считать изолированными в отношении сверхпроводящего перехода. На это указывает, в частности, сильное размытие переходной области ( (3,774-4,05) К), наблюдаемое в работе [855]. Но в таком случае нормальная температура перехода = 3,72 KL [c.285]

Наконец, для спрессованной таблетки (О = 0,74) из частиц In диаметром 110 А резистивным методом получена г 3,5 К [853], тогда как у свободно насыпанного порошка из аэрозольных частиц In такого же размера методом измерения дтгнитной восприимчивости найдена Гс =3,65 К, причем показано, что этот метод дает более низкие значения чем резистивный метод [856]. С целью сравнения приведем значения =3,404 К для массивного индия и =4,34 К для изолированных частиц In диаметром 22 А, внедренных в пористое стекло (измерено по скачку удельной теплоемкости) [60]. Таким образом, ввиду случайного характера полученных в работах [853, 855] результатов с заключением авторов о повышении только вследствие сближения частиц согласиться нельзя. [c.286]

Неограниченная взаимная растворимость Н1Те и NiTe2 подтверждена в работах [2, 3], где определены периоды решетки в зависимости от состава и температуры. Методом измерения теплоемкости показано отсутствие упорядочения в сплавах вблизи состава NiTe2 [4]. [c.268]

Измерения теплоемкостей дают очень ценный материал для изучения фазовых переходов, а также критических и закритиче-ских явлений. Выше (гл. 12, 4) отмечено, что в области фазовых переходов наблюдается аномальное возрастание теплоемкости. Поскольку измерения теплоемкостей могут быть проведены с весьма высокой точностью, они могут быть использованы как один из наиболее чувствительных методов обнаружения фазовых переходов. Далее, при исследовании фазовых переходов часто бывает важно измерить величину скачка теплоемкости в точке перехода или вблизи критической точки, так как это дает возможность сопоставить экспериментальные результаты с теоретическими выводами. Кроме того, изучение формы кривой теплоемкость — температура в области переходов в твердой фазе может быть использовано для классификации переходов и выяснения их природы, поскольку [c.248]

Ввод теплоты в калориметр может быть как периодическим, так и непрерывным. В первом случае, как это описано раньше (I, гл. 8), опыт имеет начальный, главный и конечный периоды, причем термодинамическое состояние калориметрической системы в начальном и конечном периодах является вполне определенным. Во втором случае нагревание калориметрической системы во всем температурном интервале измерений (нередко несколько сот градусов) проводится непрерывно, причем одновре-ыекно измеряется скорость изменения температуры системы. Отмечая эти различия в способе измерений, обычно рассматривают раздельно измерение истинных теплоемкостей методом периодического ввода теплоты и методом непрерывного вво-датеплоты. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...