Адиабатическое сжатие газа

Работу машины можно проследить но индикаторной диаграмме, приведенной на фиг. 2. Здесь кривая от а до соответствует адиабатическому сжатию газа от давления до р (буквы к, h п т. д. проставлены также в соответствующих точках на фиг. 1). В процессе, характеризуемом линией от 6 до с, газ охлаждается при постоянном дав,пении от температуры до и отдает теило Q . Кривая от с до с/ изображает адиабатическое расширение до давле 11п 1 /1 . а в процессе, изображенном линией от d до а, газ, проходящий через [c.8]

Для неохлажденного компрессора с адиабатическим сжатием. а) при обратимом адиабатическом сжатии газа в компрессоре [c.542]

В физическом пространстве этому соответствует следующая картина движения по покоящемуся газу распространяется ударная волна между ударной волной и поршнем происходит адиабатическое сжатие газа. [c.179]

При адиабатическом сжатии газа затрачивается большая работа, чем при политропическом сжатии с п < к, т. е. при отводе теплоты от сжимаемого газа. Наименьшая работа затрачивается при изотермическом процессе сжатия. [c.528]

Пусть на p—v диаграмме (рис. 10-4) линия 1 2 изображает адиабатический процесс сжатия, а политропа 1 2 —процесс сжатия с nотводе тепла от сжимаемого газа. Из относительного расположения этих кривых видно, что при адиабатическом сжатии газа расходуется большая работа, чем при политропическом сжатии с nработа затрачивается при изотермическом процессе сжатия, который является поэтому наиболее выгодным (рис. 10-5). [c.362]

При выводе формулы (12.32) молчаливо предполагалось, что сжатие и растяжение участков среды происходит изотермически. Для твердых тел ввиду их большой теплопроводности такое предположение вполне оправдано. Газы обладают гораздо худшей теплопроводностью, и поэтому участки сжатия (где происходит нагре ) и участки разряжения (охлаждение) не успевают обменяться теплом, что приводит к увеличению упругости газа. Правильнее полагать, что сжатие и разряжение газа происходит адиабатически, т. е. без обмена теплом. Найдем значение Е по формуле (12.33) при адиабатическом сжатии газа. Запишем сначала (12.33) так [c.391]

Когда производится адиабатическое сжатие газа, то работа сжатия первоначально идет на увеличение энергии поступательного движения молекул, в результате чего температура и давление газа увеличиваются и в первый момент времени станут несколько больше своих равновесных значений. Затем после многих столкновений молекул часть энергии поступательного движения будет передана внут- [c.380]

Наряду с РГа для расчета к.п.д. излучателя необходимо знать еще мощность струи W. Гартман вычислял для этого работу Хад, затраченную на адиабатическое сжатие газа от давления Р (при температуре [c.63]

Интересно отметить, что если поток обтекает термически изолированную стенку, то температура воздуха, непосредственно прилегающего к стенке, достигает величины, соответствующей адиабатическому сжатию газа до динамического давления (температура торможения), хотя повышения давления не происходит. Если температура теплопроводящей поверхности стены ниже, чем указанная величина, то будет происходить передача тепла стенке. Таким образом, если существует значительная разность температур между движущимся нагретым телом и холодным окружающим воздухом, то при некотором числе Маха полета охлаждение может обратиться в нагревание это происходит за счет теплоты, создаваемой внутренним трением в пограничном слое это обращение происходит при числе Маха [c.49]

Начиная с работ Ф.П.Боудена по инициированию взрыва механическим ударом [40], в литературе обсуждается механизм возбуждения взрыва в результате зажигания ВВ адиабатически сжатым газом в порах. Реалистичность этого механизма подтверждена экспериментами с гексогеном [94], где наблюдалось зажигание ВВ адиабатически сжатым аргоном, воздухом или пропаном, заполняющим пору с размером 1 мм. Сжатие образца с порой осуществлялось ударными волнами с амплитудой 0,1 —0,5 ГПа, задержки воспламенения при этом составляли 10—100 мкс. Адиабатическое сжатие газовых включений в более сильных ударных волнах не влияет, как показано в [95, 96], на динамику инициирования детонации. [c.302]

Их называют иногда уравнениями Пуассона. Эти соотношения показывают, что при адиабатическом сжатии газ [c.33]

Представим себе теперь, что в многоатомном газе, каким, например, является углекислый газ, распространяются ультразвуковые волны. Для простоты дальнейших рассуждений примем форму волны не синусоидальной, а прямоугольной (кривая а на рис. 122). При быстром (адиабатическом) сжатии газа в момент времени вызываемом ультразвуковой волной, вначале увеличивается энергия поступательного движения молекул и, соответственно сказанному выше, возрастёт давление р (кривые в и д на рис. 122). [c.196]

Наличие трения делает действительный процесс в диффузоре необратимым и приводит к потере в работе. На рис. 9-12 представлен в системе Тз условный необратимый процесс адиабатического сжатия газа в диффузоре по кривой АВ. В полном соответствии со всем изложенным выше 21 к [c.216]

Мы не будем останавливаться на других методах получения высоких температур (см. [16]). Отметим только очень интересные работы Ю. Н. Ряби-нина [17 ] по адиабатическому сжатию газов. Газ в трубе сжимался летящим поршнем в сотни раз, до давлений в 10 ООО атм, и адиабатически нагревался вплоть до температур 9000° К. С помощью созданной им установки Рябинин изучал термодинамические и оптические свойства в. электропроводность высоконагретых газов. [c.202]

Соответственно уравнению (22.5) для адиабатического сжатия газа имеет место соотношение [c.324]

Адиабатическое сжатие газа 245 Акустический диполь 349 [c.495]

Нагрев плазмы. Существуют три способа нагрева газа в сжатом состоянии. Первым из них является обычный омический нагрев. При повышении температуры сопротивление плазмы уменьшается в результате этого значительно затрудняется дальнейший ввод мощности в плазму, необходимый для того, чтобы сохранить скорость повышения температуры плазмы и возместить увеличивающиеся потери на излучение. Второй метод состоит в адиабатическом сжатии газа. Так как условия стабилизации плазмы накладывают ограничения на изменение объема (объем не может быть уменьшен больше чем в 10 раз), то температура одноатомного газа при таком сжатии по- [c.554]

Аппараты, в которых струйными течениями выполняют и интенсифицируют технологические процессы с перемещением и контактом газов и жидкостей (скрубберы, эжекторы, струйные реакторы, инерционно-ударные сепараторы, конденсаторы смешения, распыливающис абсорберы, термотрансформаторы с вихревыми и пульсационными струйными течениями), надежны в работе, просты конструктивно и в изготовлении, обладают высокой степенью агрегатирования с другим технологическим оборудованием. Кроме того, современные конструкции аппаратов со струйными течениями экономичны. Например, КПД адиабатического сжатия газа в газоструйных [c.6]

Адиабатическое сжатие газа вызывает повышение его температуры. Когда адиабатически сжимается обычный стальной стержень, происходит аналогичное, очень малое повышение температуры. Начальная температура может быть восстановлена затем путем отнятия тепла. Такое изменение температуры изменяет и деформацию, однако это изменение касается очень малой доли адиабатической деформации. Если бы это было не так, то между адиабатическим и изотермическим модулями упругости наблюдалось бы значительное различие. В действительности это различие для обычных металлов очень мало1). Например, адиабатический модуль Юнга для железа превышает изотермический модуль всего на 0,26%. Такого рода различиями мы будем здесь пренебрегать ). Работа, затраченная на деформацию элемента, переходит в накапливаемую в нем энергию, называемую энергией деформации. При этом предполагается, что элемент остается упругим и не образуется кинетическая энергия. [c.254]

Тепло от адиабатического сжатия газов в дымососе полностью теряется с уходящими газами, направляемыми в дымовую трубу. Таким образом, затраты энергии на привод дутьевых вентиляторов и дымососов не являются в полной мере равноценными в первом случае часть эпергии возвращается, а во втором — нет. Затраты энергии на пагиетание без учета потерь в машинах могут быть представлены в следующем виде в вентиляторах [c.14]

О кумуляции энергии в пространственных процессах адиабатического сжатия газа // Г азодинамика взрывных и ударных волн детонационного и сверхзвукового горения Тез. докл. Всес. симпоз. (г Алма-Ата, 21-25 октября 1991 г). —Новосибирск, 1991. С. 113. [c.565]

Было рассчитано течение жидкости около каверны при адиабатическом сжатии газа в ней (у =1,4) от начального давления / о=10 3 и 10" атм при роо=1 атм. На фиг. 4.13 и 4.14 представлены результаты для случая Ро=Ю" атм в виде распределений числа Маха и/С и отношения давлений р1рос в жидкости. Эти распределения соответствуют последовательным моментам времени Ат, отсчитываемым от момента, когда каверна имела минимальный радиус Яшин [Аг=10 (т—t) x, где т — время, в течение которого происходит сжатие от Яо до Яшин, t — время, отсчитываемое от момента, когда радиус каверны имел начальное значение Как следует из фиг. 4.13, радиус пузырька становится минимальным (но конечным) и вновь увеличивается с ростом параметра времени от отрицательного значения через нулевое к положительному значению. Обращение течения сопровождается волной сжатия, которая движется от центра схлопывания, постепенно становясь все круче, и превращается в ударную волну. На фиг. 4.14, б показано, как образуется ударная волна и как она распространяется в жидкости. Аналогичные результаты получены для атм, однако в этом случае ударная волна образуется быстрее. С увеличением содержания газа в пузырьке давление при схлопывании убывает и гидравлический удар получается более слабым. В процессе схлопывания и повторного образования каверны максимум давления достигается на некотором расстоянии от ее стенки. После схлопывания это максимальное давление уменьшается приблизительно пропорционально Чг при движении от центра схлопывания. Экстраполяция от предельных расчетных значений дает приближенные значения максимумов давления [c.157]

Более обоснованной представляется поэтому адиабатическая теория образования галактик Сюняев и Зельдович, 1972 Дорошкевич и др., 1976), в которой турбулентность возникает естественным ггутем и играет важную роль в гидродинамике галактического и межгалактического газа. Последовательность процессов включает в себя возникновение плотных уплощенных облаков газа, для которого характерна анизотропия возмущений тензора деформации за счет действия приливных сил, адиабатическое сжатие газа в малой окрестности некоторой точки при его движении вдоль одного из направлений и последующая аккреция основной массы вещества на уже сжатый газ. В результате возникает весьма своеобразное распределение вещества в формирующемся диске, с острым максимумом [c.60]

Таким образом, весь цикл совершается в четыре такта. Этот цикл можно заменить идеальным, состоящим из адиабатического сжатия газа, изобарического подвода к газу теплоты, адиабатического расширения газа и изо-хорического отвода теплоты от газа. [c.77]

При адиабатическом сжатии газа внешняя механическая, работа полностью преврашается во внутреннюю энергию газа, повышающего при этом свою температуру. [c.48]

При изотермич. сжатии газов при темп-рах, близких к комнатной, р сильно возрастает с р (рис. 1). При адиабатич. сжатии рост р сопровождается повышением Т и соответственно меньшим увеличением р. Напр., при адиабатич. сжатии Аг до 5 103 кгс/см его Т превосходит 8 103 "К, ар = 0,3 г/см (против р = 1,4 г/смз для изотермич. сжатия при 55° С). Вследствие этого многие свойства адиабатически сжатых газов близки к свойствам идеальных газов (для Агэто показано до 10 кгс[4]). [c.519]

Вентиль кислородный (фиг. 26, а) имеет сальниковое уплотнение в виде фибровой шайбы 1, в которую своим буртиком упирается шпиндель 2, прижимаемый пружиной 3 и давлением газа (когда клапан 4 вентиля открыт). Передача вращения от шпинделя к клапану 4, имеющему резьбу, осуществляется посредством соединительной муфты 5 со сквозным квадратным отверстием. Все детали кислородного вентиля, соприкасающиеся со сжатым кислородом, во избежание коррозии и загорания в кислороде, изготовляются из латуни и при сборке обезжириваются промывкой в дихлорэтане, трихлорэтилене или четыреххлористом углероде. Маховичок 6 может изготовляться из стали, чугуна, алюминиесо о сплава или пластмассы. Для прокладки сальника должна применяться фибра лучшего качества. Опорная поверхность буртика шпинделя, вдавливающаяся а фибру, должна быть тщательно отшлифована. При несоблюдении этих условий фибра быстро истирается и на ее поверхности появляюгсл волокн т, которые могут воспламеняться в среде сжатого кислорода от трения или теплоты адиабатического сжатия газа при резкчм открывании вентиля. Это вызывает воспламенение фибровой прокладки, обычно приводящее к выгоранию или выплавлению внутренних частей вентиля. Для уменьшения трения прокладка сальника может быть предварительно обработана путем погружения в расплавленный парафин при температуре 70° в течение 40 мин. с последующим удалением избытка парафина. [c.86]

Смотреть страницы где упоминается термин Адиабатическое сжатие газа : [c.215] [c.541] [c.542] [c.363] [c.364] [c.330] [c.16] [c.244] [c.225] [c.194] [c.195] [c.195] [c.352] [c.709] [c.226] [c.89] [c.310] [c.414] [c.163] [c.426] [c.472]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...