Увеличение нулевое

Таким образом, как динамическая вязкость, так и динамическая жесткость (или модуль упругости) представляют собой величины, зависящие от частоты. Динамическая вязкость монотонно убывает до нуля с увеличением частоты. Значение, соответствующее (0 = 0, должно совпадать с вискозиметрической вязкостью при нулевой скорости сдвига [c.220]

Процесс резания при сверлении протекает в более сложных условиях, чем при точении. В процессе резания затруднены отвод стружки и подвод охлаждающей жидкости к режущим кромкам инструмента. При отводе стружки происходит трение ее о поверхность канавок сверла н сверла о поверхность отверстия. В результате повышаются деформация стружки и тепловыделение. На увеличение деформации стружки влияет изменение скорости резания вдоль режущей кромки от максимального значения на периферии сверла до нулевого значения у центра. [c.311]

Во избежание заклинивания зубьев в зацеплении должен быть боковой зазор. Размер зазора регламентируется видом сопряжения зубчатых колес. Стандартом предусмотрено шесть видов сопряжения Н — нулевой зазор Е — малый зазор С и D — уменьшенный зазор В — нормальный зазор А — увеличенный зазор. При сопряжениях [c.102]

Основное отверстие — отверстие, нижнее отклонение которого равно нулю Е1 = О (см. рис. 4.9, а). У основного отверстия всегда верхнее отклонение положительное и равно допуску ЕЗ — О = ТО поле допуска расположено выше нулевой линии и направлено в сторону увеличения номинального размера. [c.51]

Матрицы, содержащие нулевые элементы, называются разреженными матрицами. Матрицы инциденций являются сильно разреженными, причем разреженность возрастает с увеличением их размера. [c.111]

Кроме степеней точности стандартами установлены показатели и нормы бокового зазора в зацеплении, исключающие заклинивание и обеспечивающие свободный поворот колес. Значение зазора регламентируется шестью видами сопряжения зубчатых колес Н — нулевой зазор Е — весьма малый зазор С и ) — уменьшенный зазор В — нормальный зазор А — увеличенный зазор. В большинстве передач предусматривается нормальный зазор. Нужно отметить, что значение бокового зазора определяется не степенью точности передачи, а ее назначением и условиями эксплуатации (реверсивность, быстроходность, температура, условия смазки и др.). [c.339]

Степень когерентности уменьшается при увеличении т по линейному закону до тех пор, пока не станет равной нулю, а при еще больших значениях т остается нулевой (рис. 4.18). Такое поведение у (т) имеет простое объяснение. Если разность хода 2 — с , больше длины цуга или, что то же самое, время запаздывания т больше длительности цуга Т, то в точке М складываются колебания заведомо разных цугов, фазы которых, по предположению, никак не связаны между собой. Поэтому интерференция не может наблю- [c.97]

Дифракционная картина, описываемая формулой (43.4), характеризуется монотонным уменьшением интенсивности при увеличении угла дифракции от нулевого значения, т. е. отсутствием осцилляций и линий нулевой интенсивности (окружности при круглом отверстии и прямых линий при квадратном), а также быстрым спаданием интенсивности в крыльях . Все эти качества очень полезны в оптических приборах, и иногда специально вводят на периферийных участках плоскости ЕЕ искусственное ослабление волны (так называемая аподизация). [c.187]

Отметим некоторые важные свойства Фурье-спектра. Так, при вращении транспаранта вокруг оптической оси будет вращаться и спектр. Изменение масштабов транспаранта приводит также к изменению Фурье-спектра, а именно к расширению при его уменьшении и сужению при его увеличении. Поступательное движение транспаранта в плоскости / на спектре не отражается. Постоянный член в преобразовании Фурье изображения представлен в спектре пучком нулевого порядка, который создает в центре плоскости 2 яркую точку. [c.51]

Намагничение ферромагнитного образца, имеющего нулевой результирующий магнитный момент при Н = 0, происходит за счет изменения формы и ориентации доменов (рис. 10.18). В слабых полях наблюдается увеличение объема выгодно расположенных относительно внешнего поля доменов, за счет доменов с невыгодной ориентацией, т. е. имеет место процесс смещения границ доменов. Процесс намагничения в слабых полях обратим. Если внешнее поле снять, то домены восстановят исходную форму и размеры. Увеличение поля приводит к тому, что рост выгодно ориентированных доменов осуществляется тоже за счет необратимых процессов. Обратимому смещению границ доменов могут, например, препятствовать дефекты кристаллической структуры. Чтобы преодолеть их действие, граница домена должна получить от внешнего поля достаточно большую энергию. Если снять намагничивающее поле, то дефекты помешают границам доменов вернуться в исходное положение. Процессы необратимого смещения границ доменов обусловливают эффект Баркгаузена, заключающийся в том, что [c.344]

Действительные картины обтекания клиновидного профиля с углом раствора 20° ((о = 10°) в околозвуковом диапазоне скоростей при нулевом угле атаки приведены на рис. 10.36 ). Видно, что при сверхзвуковых скоростях набегающего потока увеличение числа М1 приводит к смещению отсоединенной ударной волны вниз по потоку. При значении М1 = М1 р.е, при котором данный угол клина становится равным его предельному значению (в рассматриваемом случае при М1 = 1,465), ударная волна [c.56]

С увеличением угла атаки до г р равнодействующая сила сначала возрастает от нулевого значения до максимального, а затем монотонно уменьшается. С увеличением числа М[ точка максимума силы сдвигается в сторону меньших углов атаки с одновременным увеличением коэффициента силы при некотором значении числа М1 > 1 величина кр достигает нулевого значения. [c.93]

Внесение в резонатор усиливающей среды, которая частично или полностью компенсирует потери излучения при отражении от его зеркал, эквивалентно увеличению коэффициента отражения до некоторого эффективного значения / эфф ( < эфф 1)- Благодаря этому резонансная полоса сужается в (1—Я)/ 1— эфф) раз. Если считать, что при стационарной генерации лазера усиление в активной среде полностью компенсирует потери излучения при отражении от зеркал резонатора, то надо положить эфф=Г Это дает нулевую ширину резонансной полосы и соответственно нулевую спектральную ширину линии генерации лазера. В действительности, спонтанное излучение ( шум ) приводит к тому, что усиление в активной среде лазера оказывается меньше потерь в резонаторе . Недостаток усиления компенсируется непрерывным поступлением энергии со стороны спонтанного излучения. Вследствие этого. / эфф<1 и ширина линии генерации оказывается хотя и крайне малой, но вое же конечной величиной. Ее теоретическое значение составляет 10 Гц. В реальных случаях в силу ряда [c.281]

Как Яд, так и т)( возрастают с увеличением скорости полета, но с уменьшением скорости экономичность двигателя и тяга резко падают, а при нулевой скорости тяга будет [c.171]

Использование известных закономерностей поведения исследуемой величины. Во многих случаях оказывается возможным еще до проведения эксперимента теоретически или из анализа физической природы явления определить значение исследуемой величины в некоторых характерных точках системы, например ее предельное значение, а также оценить степень влияния на нее различных факторов. Так, сила тока равна нулю при нулевом напряжении, тепловой поток между телами равен нулю при отсутствии между ними перепада температуры и неограниченно возрастает при его неограниченном увеличении, расход жидкости в трубопроводе равен нулю при отсутствии перепада давления и т. д. [c.95]

Цену полосы можно определить, создав в пластинке простое растяжение. Поскольку напряженное состояние в этом случае является однородным, полос пе будет и вся поверхность модели на экране будет казаться равномерна освещенной или затемненной. При нулевой нагрузке она будет темной. Номере увеличения напряжения она будет становиться все ярче и ярче, а затем снова потемнеет, когда разность напряжений (в данном случае просто растягивающее напряжение) приблизится к цене полосы. При дальнейшем увеличении нагрузки поверхность модели на экране снова становится ярче, затем снова темнеет, когда напряжение вдвое превысит цену полосы и так далее. [c.167]

Пусть, например, при чистом изгибе слоя получается картина полос, показанная на рис. 101. Параллельные полосы отвечают тому обстоятельству, что часть полосы, удаленная от точек приложения нагрузок, имеет во всех вертикальных сечениях одно и то же распределение напряжений. Наблюдая при постепенном увеличении нагрузки за экраном, замечаем, что новые полосы появляются у верхней н нижней граней балки и они двигаются к ее середине, при этом полосы располагаются все более и более густо. Лишь одна полоса на нейтральной оси балки все время остается темной. Очевидно, это полоса нулевого порядка (п = 0). [c.167]

При увеличении скорости тело приобретает дополнительную кинетическую энергию, так что его полная энергия возрастает. Поэтому и масса тела должна расти со скоростью. Масса тела при нулевой скорости называется его массой покоя. Именно массы покоя всегда приводятся в таблицах элементарных частиц. В старину (т. е. лет 30—40 назад) массу покоя частицы обычно отличали индексом О (например, писали /Ид). Однако понятие массы движущейся частицы оказалось не очень удобным, и сейчас в статьях, монографиях и обыденной речи специалистов по ядер ной физике оно практически не встречается. Массу покоя частицы теперь обычно называют просто массой и нулевым индексом не снабжают. Поэтому [c.12]

В сечении С поток отходит от стенки, а пограничный слой трансформируется в отрывное течение. Границей отрывного течения и внешнего потока является условная линия раздела (в двухмерном представлении), хорошо прослеживаемая, например, для случая обтекания цилиндра (рис. 160, 161). Обратные скорости отрывного течения убывают с увеличением расстояния от стенки, и можно наметить линию нулевых скоростей, вокруг которой происходит циркуляция частиц. Это течение носит неустойчивый характер. Возникающие вихри, отрываясь от тела, уплывают вниз по течению на их месте возникают новые и т. д. Таким образом, несмотря на общий установившийся характер движения, в области отрывного течения скорости в отдельных точках пространства периодически колеблются. [c.304]

В первом случае получили некоторое увеличение скорости коррозии (опыт 36а) по сравнению с нулевым опытом матрицы (опыт 6) (Ро.ср.= 2,610), который является исходным для всех случаев крутого восхождения. [c.21]

Для гидротрансформатора, представленного на рис. 64,а, в тормозном режиме при противовращении напор турбины противодействует напору насоса. Расход при увеличении напора турбины с некоторого момента будет уменьшаться и примет нулевое значение, а затем циркуляция жидкости в меридиональном сечении изменит свое направление — из турбины в насос. Момент турбины в режимах противовращения знака не меняет. [c.170]

Изменение электросопротивления металла в зависимости от температуры показано на рис. 49. Выше — 173° С (100° К) сопротивление пропорционально Г ниже этой температуры эта зависимость нарушается и R становится пропорциональным Т , принимая нулевое значение при —273 С. При температуре плавления сопротивление скачкообразно увеличивается, так как периодичность электрического поля почти разрушается. Значительное рассеяние электронных волн, а следовательно, увеличение электросопротивления наблюдается при наличии в металле примесей, особенно примесей типа внедрения. Атомы примесей искажают решетку металла, нарушая ее периодичность. При наличии примесей коэффициент рассеяния [c.70]

Химическая инертность гелия и возможность высокой степени его очистки от примесей в контуре опытных реакторов ВГР позволяют использовать в качестве оболочек твэлов не только нержавеющие стали, но и ванадий, пироуглерод, карбид кремния и другие керамические материалы [21]. По-видимому, одно из основных преимуществ применения гелия — это возможность использовать в качестве топлива карбиды урана и плутония, что сулит существенное увеличение коэффициента воспроизводства по сравнению с окисным топливом. Нулевая активация гелия, отсутствие существенного замедления им быстрых нейтронов при прохождении через активную зону реактора БГР, а также успешное решение задачи удержания продуктов деления в микротвэлах с керамическими защитными слоями при больших значениях глубины выгорания и возможность непосредственного охлаждения микротвэлов газовым теплоносителем — все эти положительные факторы позволяют реактору БГР конкурировать с реактором-размножителем БН. Основной недостаток гелиевого теплоносителя по сравнению с натриевым — трудности отвода тепла остаточного тепловыделения в аварийных ситуациях при потере герметичности основным [c.31]

Увеличить ее можно только путем увеличения хотя бы некоторых свободных переменных по сравнению с их нулевым значением в исходном опорном решении. Если все коэффициенты i..... I в выражении (П.9) отрицательны, то увеличение любой свободной переменной 1приведет к уменьшению Нц. Следовательно, в этом случае исходное опорное решение является одновременно оптимальным решением задачи. Если среди коэффициентов I,..... имеются положительные, то [c.241]

Влияние магнитного поля ). Наложе-нпе магнитного поля, вообще говоря, увеличивает как электрическое, так и тепловое сопротивления, причем увеличение зависит от на-нрапления поля относительно тока (электрического или теплового). Относительное увеличение тем больше, чем нпл е температура (или чем меньше соиротивление в нулевом поле) в поперечных полях оно больше, чем в продольных. Кроме того, у многовалентных металлов это увеличение больше, чем у одновалентных. Хотя упомянутые общие черты качественно могут быть объяснены, тем не менее весьма желательно количественное исследование, так как модель свободных электронов не объясняет гальваномагнитных эффектов. В этом случае нужна более сложная модель. [c.276]

Эндрю [4] впервые исследовал зависимость р от размеров и температуры для тонких проволок из олова и ртути. Он нашел, что величина р не зависит от температуры, но для оловянных проволок в поперечных нолях она монотонно возрастает при изменении диаметра от р = 0,54 для проволоки диаметром 0,105 см до р = 0,67 для проволоки диаметром 0,0027 см. Отсюда видно, что о стремится к 0,5 для очень больших образцов. Для образцов больших размеров влияние тока характеризуется кривыми, подобными показанным на фиг. 16. С возрастанием ноля кривые становятся более вогнутыми при уменьшенип измерительного тока и в пределе для нулевого тока переход в поперечном поле становится идентичным переходу в продольном поле. Для образцов меньших размеров была получена предельная кривая, определяющая влияние тока. При уменьшении тока ниже предельного значения дальнейшего увеличения вогнутости кривод не происходит. Для проволок диаметром 30 мк эта кривая практически линейна и зависимости от тока но наблюдается. Полученные результаты показывают, что в больших образцах при малых измерительных токах слои параллельны оси цилиндра, а при увеличении тока они поворачиваются нормально к его оси. Для образцов малых диаметров спои, по-видимому, всегда перпендикулярны оси, даже и в случае малых токов. [c.653]

Как видно из (7.41) коэффициент Сд в уменьшается с увеличением числа и возрастает с увеличением толщины профиля. Коэффициенты с, и Са, зависящие от числа М , всегда положительны. Из соотношения (7.40) следует, что знак угла нулевой подъемной силы зависит от знака А . Коэффициент Ла зависит от кривизнь нижней и верхней поверхностей профиля. Если кривизна верхней поверхности больше, чем нижней (для ромбовидного профиля это означает, что с > Сн ),то величина Л2<Оо и угол ао — положительный. Если нижняя поверхность искривлена больше верхней, то Ла> 0 и угол ао — отрицательный. [c.200]

Из этого анализа следует, что при а = 0 профиль с положительной вогнутостью (верхняя поверхность искривлена больше нижней) имеет отрицательную подъемную силу. Это является полной противоположностью тому, что наблюдается при дозвуковых скоростях. Для профиля заданной формы значение ао зависит от числа М о, что определяется отношением С21си которое увеличивается с увеличением числа Таким образом, при сверхзвуковых скоростях для заданного профиля угол нулевой подъемной силы при увеличении числа М набегающего потока увеличивается. [c.201]

Чистый изгиб балки имеет место при постоянном по длине изгибающем моменте Мх и нулевой поперечной силе Qy. При достижении моментом значения М(, = 2a Jxlh н крайних волокнах у = hl2 достигается предел текучести (рис. 12.39, а). Дальнейшее увеличение момента ведет к распространению пластической зоны и при отсутствии упрочнения (схема идеального упругопластического материала, см. рис. 1.9, в) получим эпюру а , показанную на рис. 12.39, б. Зона —т) < г/ < т) представляет собой упругое ядро, где I I < ст , а за пределами упругого ядра о = и имеет место состояние пластического течения. Принимая гипотезу плоских сечений, как и в чисто упругой задаче изгиба, получаем [c.278]

Такую батарею можно изготовить с использованием технологии решетчатого тепломассомера, когда спаи дифференциальных термоэлементов на гранях датчика создаются поочередным покрытием полувитков термоэлектродной проволоки контрастным термоэлектродным материалом (рис. 3.13), например константана — медью (зачерненный полувиток /). Меднение для добавочной секции надо наносить на обоих полувитках поровну, тогда в стационарном режиме получим от нее нулевой сигнал, но на разной высоте (// и III). При внезапном изменении q на одной стороне датчика будут сначала вырабатывать сигнал полувитки, покрытие которых ближе к месту возмущения, за этот счет и производится увеличение основной секции. Температуру на противоположной стороне датчика для простоты анализа можно считать постоянной, (такие условия работы датчика часто реализуются при тепломассо-метрии различных процессов). [c.81]

Реакция (84) энергетически не выгодна и возможна только при концентрации напряжений на двойниковом некогерентном фронте, что и имеет место в действительности. Реакция (84) дает набор испущенных дислокаций из некогерентных границ двойника с нулевым даль-нодействующим полем напряжений. Происходит увеличение длины двойниковой прослойки за счет эмиссии дислокаций из некогерентной границы. Деформация сдвига, произведенная испущенными дислокациями, эквивалентна деформации от исходной двойниковой границы, из которой они испущены. Существование эмиссионных дислокаций для о. ц. к. и г. п. у. кристаллов подтверждено экспериментами просвечивающей электронной микроскопии, наблюдаемым пробегом субграниц впереди двойника. [c.145]

Так называемая линейная механика разрушения приписывает физически невозможной сингулярности реальный смысл. Подобная ситуация для механики сплошной среды не столь уж необычна, достаточно вспомнить, например, вихревые нити с нулевым поперечным сечением п конечной циркуляцией. Как оказывается, работа продвижения трещины, которая совершается либо в результате увеличения внешних сил, либо за счет уменьшения упругой энергип тела при увеличении размера трещины, непосредственно выражается через коэффициент при сингулярном члене в формуле для напряжений. Этот коэффициент называется коэффициентом интенсивности и играет для всей теории фундаментальную роль. Работа продвижения трещины может быть связана с преодолением сил поверхностного натяжения (концепция Гриффитса), с работой пластической деформации в малой области, примыкающей к концу трещины, либо с чем-нибудь еще. Важно при этом одно размеры той области, где соотношения линейной теории упругости так или иначе нарушаются, должна быть весьма малой. Тогда способность трещины к дальнейшему продвижению определяется единственной характеристикой — ра-бс.той на единицу длины пути, илп критическим коэффициентом интенсивности. [c.9]

Изменить способность металла адсорбировать ингибиторы можно введением в среду композиций, состоящих из неорганических веществ (окислителей, солей металлов) и органических ингибиторов, а также изменяя заряд поверхности металла поляризацией. Однако окисление поверхности оказывает неоднозначное влияние на адсорбцию органических веществ. На окисленной поверхности ингибиторы удерживаются лишь силами Ван-дер-Ваальса и не образуют хемосорбироваиных слоев ингибитора с металлом. Благодаря изменению заряда корродирующего металла, вызванного смещением нулевой точки от ее положения для корродирующего металла до потенциала нулевого заряда для металла, вьщеляющегося из неорганического компонента, увеличение защитного действия комбинированных ингибиторов может быть весьма значительным. [c.145]

Кремнистая электротехническая сталь содержит углерода менее 0.05 6 и кремния от 0,7 до 4.8 % п относится к магнитомяг-ким материалам широкого потребления. Легирование стали кремнием приводит к существенному ловышению удельного электрического сопротивления, которое растет линейно от 0,1 мкОм-м при нулевом содержании кремния до 0,60 мкОм-м при содержании кремния 5,0 %, к увеличению [im и Цгтах. уменьшению Н , снижению потерь на гистерезис. Сталь с содержанием кремния 6,8 % овладеет наивысшей магнитной проницаемостью, но в промышлен1 рсп [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...