Жидкость невязка (идеальная)

Множество технических проблем и ряд процессов в природе связаны с волновым движением границы раздела фаз. Исторически волновые движения первоначально изучались применительно к анализу морских волн, механизма распада жидких струй и т.д. В настоящее время теория волновых движений относится к числу наиболее полно разработанных проблем гидромеханики. Это справедливо в первую очередь для ставшей уже классической линейной теории колебаний и устойчивости, которая основана на двух основных допущениях принимается, что соприкасающиеся фазы — невязкие (идеальные) жидкости и что амплитуда волновых колебаний намного меньше длины волны. [c.125]

ПОНЯТИЕ О НЕВЯЗКОЙ (ИДЕАЛЬНОЙ) ЖИДКОСТИ [c.15]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ НЕВЯЗКОЙ (ИДЕАЛЬНОЙ) ЖИДКОСТИ [c.72]

З.Л. ГЕОМЕТРИЧЕСКИЙ И ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СМЫСЛ УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ НЕВЯЗКОЙ (ИДЕАЛЬНОЙ) ЖИДКОСТИ [c.76]

Распространим уравнение Бернулли для струйки невязкой (идеальной) жидкости на элементарную струйку вязкой (реальной) жидкости, полагая условно, что она находится во взаимодействии с соседними струйками и энергия от нее не передается другим струйкам. Такое уравнение необходимо -для получения практических решений, поскольку в действительности инженеру приходится обращаться с жидкостью вязкой, обладающей рядом свойств, которые не учитываются при использовании понятия об идеальной жидкости. В первую очередь следует отметить вязкость реальной жидкости, которая обусловливает сопротивление движению и, как следствие, вызывает потерю части энергии движущейся жидкости. При движении идеальной жидкости, в которой вязкость, следовательно, и сопротивления движению отсутствуют, полный напор по длине струйки постоянен. [c.81]

Изучением законов равновесия и движения жидкостей занимается и другая наука — гидромеханика, в которой применяются лишь строго математические методы, позволяющие получать общие теоретические решения различных задач, связанных с равновесием и движением жидкостей. Долгое время гидромеханика рассматривала преимущественно невязкую (идеальную) жидкость, т. е. некоторую условную жидкость с абсолютной подвижностью частиц, считающуюся абсолютно несжимаемой, не обладающей вязкостью — не сопротивляющейся касательным напряжениям. В последнее время гидромеханика стала разрешать также проблемы движения вязких (реальных) жидкостей, а потому роль эксперимента в гидромеханике значительно возросла. Таким образом, изучением законов равновесия и движения жидкостей занимаются две науки гидравлика (техническая механика жидкостей) и гидромеханика. [c.6]

Составленные выше дифференциальные уравнения (136) движения невязкой (идеальной) жидкости можно применить для одномерного течения невязкой жидкости вдоль одного направления. Пусть течение происходит в направлении оси ох, т. е. и = Ux. Дифференциальное уравнение движения такого одномерного движения будет иметь вид [c.367]

Картину, с чисто внешней стороны идентичную обтеканию невязкой (идеальной) жидкостью, можно получить буксированием тела по смоченной пластине с прилипшим к ней слоем жидкости. Поверхность слоя обсыпается порошком. Хотя в этом случае течение само по себе обладает большим трением, Стокс показал, что дифференциальные уравнения такого течения совпадают с дифференциальными уравнениями движения жидкости без трения такие течения всегда ламинарны. Медленно подливая воду во время движения, можно наблюдать постепенный переход ламинарного течения в турбулентное. [c.338]

Существуют понятия невязкой (идеальной) и вязкой (реальной) жидкостей, принятые в теоретических и практических расчетах. Идеальная жидкость — абстрактная модель жидкости, обладающая абсолютной жесткостью и отсутствием касательных напряжений (отсутствием вязкости), и вязкая жидкость, в которой при движении возникают касательные напряжения (напряжения трения). [c.52]

Невязкая (идеальная) жидкость 28 Незатопленный (неподтопленный) водослив 129 Неоднородная шероховатость русла 78 Неполное сжатие струи 47 Непрерывные волны 230 Несовершенное сжатие струи 47 Неравномерное движение 27, 98 [c.274]

Ния и не оказывающей сопротивления растягивающим и сдвигающим усилиям. Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные жидкости в той или иной степени характеризуются всеми перечисленными выше свойствами. Однако, как отмечено выше, сжимаемость, температурное расширение и сопротивление растяжению у реальных жидкостей ничтожно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основной и, по существу, единственной особенностей, отличающей реальную жидкость от идеальной, является наличие у первой сил сопротивления сдвигу, определяемых особым свойством жидкости — вязкостью. Ввиду этого реальную жидкость иногда называют вязкой, а идеальную — невязкой. [c.8]

Гидродинамика включает в себя следующие основные разделы механика идеальной (невязкой) жидкости, механика идеальной сжимаемой жидкости, механика вязкой жидкости, механика турбулентных течений. К гидродинамике непосредственно примыкают теоретические разделы технической механики, основные из которых следующие аэродинамика, магнитная гидродинамика, механика фильтрационных течений. [c.7]

Задачу о движении жидкости при захлопывании пузырька в идеализированной постановке решал Рэлей [4]. Жидкость считалась идеальной (невязкой) и несжимаемой. Сферически симметричная полость считалась пустой, т. е. давление внутри и на поверхности полости полагалось равным нулю ). [c.628]

Аэродинамические исследования основываются, ках известно из предыдущего, на разделении потока около обтекаемых тел на два вида движения свободное (внешнее) невязкое течение и пограничный слой. Каждому виду движения посвящается самостоятельный раздел аэродинамики, а именно свободному течению — аэродинамика невязкой (идеальной) жидкости, пограничному слою — аэродинамика пограничного слоя. [c.10]

В настоящей работе задача о расчете спектра капиллярных осцилляций и взаимодействия мод для капли невязкой идеально проводящей жидкости с зарядом б < Q при произвольной начальной деформации равновесной сферической формы решается методом многих масштабов. [c.174]

Невязкая (идеальная) жидкость 31 Незатопленный (неподтопленный) водослив 143 Неоднородная шероховатость русла 210 Неполное сжатие струи 52 Непрерывные волны 261 Несовершенное сжатие струи 52 Неравномерное движение 31 Неустановившееся движение 22, 261 Неустойчивые внутренние волны 248 Нижний бьеф 142 Нормальная (бытовая глубина) 107 [c.338]

Как уже отмечалось (см. гл. 4) потерями давления в сечениях перед решеткой и за ней можно пренебречь по сравнению с потерями в решетке, г. е. жидкость в этих областях можно считать идеальной (невязкой) и учитывать только потерн давления и нарушения потока, обусловленные решеткой. Безразмерная потеря давления в решетке в данном случае выражается через нормальную составляющую скорости [c.122]

При рассмотрении связи между скоростью и давлением в потоке жидкости мы будем полагать, что силы вязкости отсутствуют, т. е. будем рассматривать идеальную (невязкую) жидкость. В дальнейшем мы выясним (правда, только качественно), как влияют силы вязкости на результаты нашего рассмотрения. [c.523]

Рассмотрим вначале простейший случай обтекания равномерным потоком идеальной жидкости шарообразного тела (рис. 115). Не обладающая вязкостью идеальная жидкость должна скользить по поверхности шара, полностью обтекая его. Когда шар помещен в поток, то первоначально прямые линии тока вблизи шара окажутся изогнутыми симметрично относительно поверхности шара. В соответствии с уравнением Бернулли распределение давлений тоже будет симметричным, поэтому результирующая сил давления на поверхность шара равна нулю. Такой же результат получается и для тел другой формы. Поэтому и в обратной задаче тело, равномерно движущееся в неподвижной невязкой жидкости, не должно испытывать сопротивления движению (парадокс Эйлера) [c.147]

Для упрощения выводов формул и уравнений, а также доказательства отдельных положений в гидравлике в ряде случаев приходится прибегать к моделям жидкости. Одной из таких широко распространенных моделей является невязкая несжимаемая (идеальная) жидкость, т. е. такая воображаемая жидкость, при движении которой отсутствуют силы внутреннего трения, а также плотность которой не зависит от давления и температуры. [c.14]

Потенциальным называется безвихревое течение идеальной (невязкой) жидкости, когда составляющие скорости могут быть выражены через потенциал скорости. [c.89]

Одной из основных в гидромеханике является модель несжимаемой идеальной (или невязкой) жидкости. Так называется гипотетическая сплошная среда, обладаюш.ая текучестью, лишен- [c.21]

Идеальная или невязкая жидкость является упрощенной моделью реальной (вязкой) жидкости. По предположению, идеальная жидкость имеет все свойства реальной, кроме вязкости, поэтому для получения уравнения ее движения можно применить уравнения Навье — Стокса, положив л = О . Тогда уравнения движения вязкого газа (5.8) и движения вязкой несжимаемой жидкости (5.9) упрощаются и принимают вид [c.99]

Одной из основных в гидромеханике является модель несжимаемой идеальной (или невязкой) жидкости. Так называется гипотетическая сплошная среда, обладающая текучестью, лишенная вязкости и полностью несжимаемая. Эта модель является объектом исследования в разделе гидромеханики Теория идеальной несжимаемой жидкости . Игнорирование свойств вязкости и сжимаемости сильно упрощает математическое описание движения жидкости и позволяет получить многие решения в конечном замкнутом виде. Несмотря на значительную степень идеализации среды, теория несжимаемой невязкой жидкости дает ряд не только качественно, но и количественно подтверждаемых опытом результатов, полезных для практических приложений. Но не менее существенное значение этой теории состоит в том, что она является базой для других моделей, более полно учитывающих свойства реальных сред. Следует, однако, подчеркнуть, что пренебрежение вязкостью является весьма сильной степенью идеализации, поэтому теория идеальной несжимаемой жидкости может приводить к результатам, резко расходящимся с опытом. [c.24]

Изучение законов движения жидкостей и решение гидродинамических задач с учетом внутреннего трения представляет собой сложную задачу. Для упрощения вводится понятие об идеальной (невязкой) жидкости. Идеальной называется воображаемая модель реальной жидкости, которая характеризуется абсолютной неизменяемостью объема и полным отсутствием вязкости. [c.5]

Из уравнений (11.7) и (11.8) видно, что если число Рейнольдса велико (а при больших числах Рейнольдса будет велико и число Пекле, так как число-Прандтля для газов составляет величину порядка единицы и только у жидких металлов имеет малое по сравнению с единицей значение), то членом, учитывающим в уравнении движения влияние вязкости, и членом, учитывающим в уравнении переноса теплоты влияние теплопроводности, можно пренебречь. Это означает, что при больших числах Рейнольдса движение жидкости, несмотря на то, что ее вязкость и теплопроводность имеют конечное значение, не отличается от движения идеальной, т. е. невязкой и нетеплопроводящей жидкости. Таким образом, в потоках, характеризующихся большими значениями числа Рейнольдса, можно пренебрегать влиянием вязкости и теплопроводности и рассматривать движущуюся жидкость как идеальную. [c.366]

Действительно, пренебрежение силами вязкости, т. е. вторыми слагаемыми левых частей уравнений движения, будет означать замену движения вязкой жидкости движением идеальной (невязкой) жидкости. Тогда решение не будет удовлетворять граничным условиям на твердой поверхности (п.1, = 0). Пренебрежение силами инерции, что допустимо только при очень малых числах Рейнольдса, возможно для ползучих , редких в практических приложениях, течений. Таким образом, в системе уравнении (5.7) необходимо сохранить и вязкостные, и инер-ц 10нные члены. Оценим порядок малости их величин, на 1рпмер, при обтекании плоским невозмущенным потоком жидкости твердого тела конечных размеров (рис. [c.234]

Предположим вначале, что жидкость является идеальной (невязкой). При этом выделим в точке А единицу массы жидкости. Далее выясним все силы, действующие на нее. Сумму проекций всех этих сил (включая силы инерхщи) на ось 5 приравниваем нулю. В результате получим известное уравнение динамического равновесия рассматриваемой единицы массы в проекциях на ось [c.340]

В предыдущих главах рассмотрено движение идеальных жидкостей, т. е. жидкостей невязких. Все реальные жидкости обладают определенной вязкостью, которая приводит к появлению внутреннего трения при дефорлгации частиц жидкости. [c.139]

То, что столь крупные результаты достигаются очень малыми средствами,— обычное явление. Резонанс в колебательной системе без трения, вызываемый очень малым колебательным возмущением, является тому примером (между явлениями резонанса и выпучивания имеется очень близкая аналогия). Зависимость подъемной силы находящегося в потоке вязкой жидкости крыла — еще один такой пример теоретически для невязкой идеальной жидкости отсутствует циркуляция вокруг крыла, а следовательно не возникает и подъемная сила, но наличие на задней кромке, где течения над и под крылом встречаются с первоначально различными скоростями, даже минимальнейшего вязкого трения достаточно, чтобы локально уравнять эти скорости, создавая таким образом циркуляцию и подъемную силу. [c.80]

В невязкой (идеальной) жидкости сопротивления отсут- твуют Лтр = 0 о,к=0 ас = 1 ф = 1. При движении вязкой жидкости имеются потери напора о,к>0, ас>1, Ф<1. [c.203]

Тангенциальный разрыв в невязкой идеально проводящей жидкости, как показано С, И. Сыроватским (1953), может быть стабилизирован достаточно сильным магнитным полем. Если проводимость жидкости конечна, то тангенциальный разрыв неустойчив, однако при достаточно сильном магнитном поле скорость роста возмущений убывает с ростом проводимости (Д. Д. Маллик, J. Fluid Me h., 1963, 16 2, 187—196). [c.460]

Одновременный учет сжимаемости и вязкости вносит исключительные трудности в интегрирование дифференциальных уравнений движения. В связи с этим в больш инстве проблем газодинамики газ рассматривается как невязкая, идеальная, но сжимаемая жидкость. [c.210]

Предположим вначале, что жидкость является идеальной (невязкой). При этом выделим в точке А единицу массы жидкости. Далее выясним все силы, действующие на нее. Сумму проекций всех этих сил (включая силы инерции) на ось приравниваем нулю. В результате получим известное уравнение динамического равновесия рассматриваемой едикицы массы в проекциях на ось 5, т. е. уравнение Эйлера, написанное для оси 8. Эт о уравнение для единицы массы жидкости может быть представлено в виде (см. 3-3) [c.293]

В отличие от силы лобового сопротивления подъемная сила может возникать и тогда, когда тело обтекается невязкой жидкостью (например, при обтекании полусферы идеальной жидкостью рис. 119). Если полусфера расположена в потоке так, что ее плоская поверхность пара,плельна линиям тока, то при полном обтекании тела линии тока будут сгущаться вблизи точки А. Это приводит к тому, что, по закону Бернулли, давление в точке А меньше, чем в точке В. Поэтому и возникает подъемная сила, перпендикулярная линиям тока в невозмущенном потоке. [c.150]

В случае идеальной невязкой жидкости рассматриваемое течение является плоским. Это означает, что по всей высоте лопатки, в том числе и по плоскостям, ограничивающим решетку, имеется один и тот же двумерный ноток, не зависящий от величины удлинения к = 11Ъ лспаток, со ставляющих данную решетку. [c.103]

Это есть уравнение неразрывности для энтропии, отнесенной к единице объема подчеркнем во избежание недоразумений, что оно относится к идеальной, т. е. невязкой и нетеплопро-водяш,ей, жидкости. [c.643]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...