Невязка

Как уже отмечалось (см. гл. 4) потерями давления в сечениях перед решеткой и за ней можно пренебречь по сравнению с потерями в решетке, г. е. жидкость в этих областях можно считать идеальной (невязкой) и учитывать только потерн давления и нарушения потока, обусловленные решеткой. Безразмерная потеря давления в решетке в данном случае выражается через нормальную составляющую скорости [c.122]

Безразмерные уравнения движения для невязкой области, как известно [92, 106], имеют вид уравнение Эйлера [c.122]

Проектируя силы давления и силу тяжести на направление касательной к линии тока и считая жидкость невязкой, получим [c.336]

Полученное уравнение является обобщенным уравнением Бернулли для неустановившегося одномерного движения невязкой несжимаемой жидкости. В уравнении (XII—1) выражение [c.336]

Экспериментальная установка была подключена к сети высокого давления 40 МПа через два редуктора. Первая ступень редукции снижала давление до 15 МПа, а вторая допускала регулировку давления на входе в вихревую трубу в необходимом диапазоне. Метрологическое обеспечение позволяло измерять температуру с относительной погрешностью не превышающей 2%, расходы — 6-8%. Невязка по тепловому балансу не превышала 10%. [c.51]

Хинце [337] следующим образом определил критическое условие при внезапном воздействии газового потока, имеющего постоянную скорость, на невязкую жидкость [c.146]

Полученный результат содержит невязку с высказанным ранее предположением о том, что на линии контура касательные напряжения равны нулю [см. формулы (11.10) и (11.11)]. Следовательно, при переменном угле закручивания 0 действительный закон изменения и ПО сечению отличается от закона секториальной площади. Это, однако, не сказывается существенно на основных зависимостях, и полученные выражения достаточно точно определяют величины нормальных и вторичных касательных напряжений при переменном 6. [c.344]

В сказанном легко усмотреть аналогию с чистым и поперечным изгибом. При по.перечном изгибе нормальные напряжения определялись в предположении, что поперечные сечения, как и при чистом изгибе, не искривляются. В дальнейшем через нормальные напряжения определялись касательные, существование которых противоречит исходному предположению о плоских поперечных сечениях. Обнаруженная невязка, как и в данном случае, не приводит, однако, к заметным количественным погрешностям. [c.344]

В ЭТОМ случае даже при весьма малом эксцентриситете е изгибающий момент в стержне, судя по формуле (14.53), обращается в бесконечность. Понятно, что такой результат не является верным, поскольку плечо силы Р при любых прогибах не превышает длины стержня а момент соответственно не может быть больше, чем Р . Указанная невязка является следствием того, что при выводе уравнения упругой линии прогибы предполагались малыми. [c.455]

Рассматриваемые здесь вариационные задачи заключаются в определении формы тел, обладающих минимальным волновым сопротивлением в плоскопараллельном или осесимметричном сверхзвуковом потоке газа, и контуров сопел, реализующих максимальную силу тяги при некоторых ограничениях. Силы, действующие на тела при течениях невязкого газа, определяются давлением на стенки. Величина давления находится из рещения граничных задач для нелинейных уравнений газовой динамики. Такие задачи в настоящее время решаются численно. Нахождение решения вариационных задач со связями в виде уравнений с частными производными приводит к сложным численным процессам. О таком прямом подходе к оптимизации формы тел будет сказано в послесловии к этой главе. Здесь будет рассмотрен подход, который в плоскопараллельном и осесимметричном случаях допускает точную одномерную постановку ряда вариационных задач и их простое решение. [c.45]

Невязкие и вязкие трехмерные течения [c.183]

Бондаренко Ю. А. Инерционные трехмерные движения невязкой несжимаемой жидкости // Вопросы атомной науки и техники. Серия Математическое моделирование физических процессов. 1994. Вып. 3. С. 41-46. [c.231]

Как видно из предыдущего изложения, усилия по методу Максвелла — Кремоны определяются последовательно — от одного узла фермы к соседнему. Поэтому возникают неизбежные ошибки, связанные с неточностью проведений параллельных прямых постепенно накапливаясь, они приводят к невязке диаграммы. Это накопление ошибок можно рассматривать как недостаток метода Максвелла — Кремоны. Но, с другой стороны, взаимная связь между построением новых вершин диаграммы Максвелла — Кремоны и положением предыдущих можно рассматривать как некоторое контрольное средство, позволяющее избежать случайных [c.284]

Пример. Направление ветров. Неодинаковое нагревание земной атмосферы в экваториальной и полярной зонах приводит к возникновению горизонтального перепада давления вдоль меридианов однако основная составляющая скорости ветров направлена вдоль параллелей. Это объясняется вращением Земли (рис. 3.33). Как показать, что установившееся движение невязкого тАза вдоль поверхности Земли совершается параллельно изобарам (линиям постоянного атмосферного давления) Каково будет распределение ветров вокруг местной зоны высокого атмосферного давления (антициклона) в северном полушарии [c.108]

Подстановка разложения (5.3) в уравнение (5.1) при некоторых конкретных значениях а ( ) не обращает это уравнение в тождество, в левой части уравнения (5.1) будет получаться некоторая отличная от нуля величина, называемая невязкой. [c.213]

Будем определять коэффициенты а ( ) при условии, чтобы эта невязка была ортогональна в V ко беем функциям системы Фг, , Фл это требование приводит к следующей системе обыкновенных дифференциальных уравнений [c.213]

Как изменится программа, если контрольную невязку вычислять на ЭВМ [c.11]

Подставляя в это уравнение значения и iVo и заданные значения Gj и F, находим контрольную невязку [c.14]

Контрольную невязку Л вычисляем на каждом шаге инера-ций. Для определения А составим уравнение равновесия [c.22]

Подстановка в это уравнение значений Л з - , SsW) и б еЧ найденных из (5) для /-Г0 приближения, дает невязку этого приближения [c.22]

Один из возможных вариантов программы приведен на рис. 14. Реакции в программе обозначены через Т(i) (t=l...., 6), невязка — через D. На печать выводятся реакции и невязка на каждом шаге итераций. [c.22]

Контроль решения. Относительная невязка последнего (25-го) приближения 6= (0,003/14,9) 100% я О.02%. [c.22]

В результате электроплавки всех шихтовых материалов образуются готовый сплав, шлак (оксиды металлов), часть составляющих шихты улетучивается в виде газов. Для удобства и наглядности расчет шихты проводят на 100 кг сплава, а материальный баланс на - 1 кг сплава. После составления материального баланса возникает некоторое расхождение между приходом и расходом, т.е. некоторая невязка . При расчете шихты необходимо учитывать угар основных легирующих элементов. [c.282]

Решение системы (4.38) проводилось методом Ньютона [176], который в данном случае оказался вполне устойчивым. Для выбора начального приближения рассматривались два предельных случая распределение температуры при радиационном теплообмене 7,- и кондуктивиом. В качестве начального приближения выбиралось то распределение температуры, которое при подстановке в (4.38) давало меньшую невязку. [c.164]

В предельном случае мгновенного полного закрытия трубопровода (рис. XII—7) инерционное (ударное) повышение давления легко определить энергетическим методом. Рассматривая невязкую жидкость, получим, что при полном торможении всего столба, жидкости в трубо- [c.345]

Рассмотрим уравнения газовой динамики для осесимметричного течения невязкого и нетеплопроводного газа с постоянным показателем адиабаты / и йк кснечно-разностные представле- У ния в системе координат, ко- Рис Ь [c.33]

Уравнение (9.102) определяет условие неразрывности ф вокруг пузыря почти такого же типа, что и для пограничного слоя. Поэто.му Маррей искал решение при ступенчатом изменении концентрации частиц по аналогии с невязким потоком. Теперь уравнения (9.101) примут вид [c.416]

Теперь между действующей силой и пршибами устанавливается вполне определенная зависимость. Каждому значению силы Р соответствует свой nponi6 Вместе с тем мы видим, что при силе, большей критической, перемещение растет весьма быстро. Поэтому становятся понятными те невязки, которые возникли при решении задачи в предположении малых перемещений. [c.422]

После обхода всех узлов фермы должна получиться замкнутая диаграмма. Практически приходится встречаться с явлениел невязки , состоящим в том, что при обходе всех узлов фермы мы не получаем замкнутую диаграмму. Это является результатом накопления ошибок, возникающих из-за неточностей в проведении прямых, параллельных стержням фермы. Для повышения точности построение диаграммы можно начинать от двух противоположных узлов фермы, например А н Н так, чтобы диаграмма замкнулась в точках, соответствующих внутренним полям, лежащим вблизи середины фермы. [c.281]

После окончания построения диаграммы Максвелла — Кремоны устраняют невязку, перенося вершины диаграммы так, чтобы невязка исчезла. Конечно, это можно делать лишь тогда, когд.а невязка относительно невелика и не указывает ма наличие грубых ошибок в построении. Мы будем полагать невязку законной , если при ее устранении все усилия в стержнях фермы не изменятся более чем на 5% своей средней величины. [c.281]

Начальные условия для системы обыкновенных уравнений (5.7) получаются естественным образом из начальных условий (5.2) разложение (5.3) подставляем в зависимости (5.2) и значения а (0), Aaldt t-o получаем из условия ортогональности невязки всем функциям системы ф1,. .., фдг данная процедура приводит к следующим двум системам линейных алгебраических уравнений относительно [c.214]

Mb видим, что во всей области интегрирования подынтегральное выражение теперь мало, если только 1и не близко к о. Это значит, что и может быть заметно отличным от uq только при Ф, близких а/2, т. е. в непосредственной близости от стенок ). Другими словами, почти во всем интервале углов (р получается onst = — о, причем, как показывают равенства (23,13), должно быть Uo = R/6a. Самая скорость v равна v — Q /[iar, что соответствует потенциальному невязкому течению со скоростью, не зависящей от угла и падающей по величине обратно [c.116]

Наконец, сделаем еще следуюн1 ее замечание. Здесь, как и везде, говоря о крыле, мы подразумеваем, что оно расположе1Ю своими кромками перпендикулярно к движению. Обобщение на случай любого угла у между направлением движения и кромкой угол скольжения) вполне очевидно. Ясно, что силы, действующие на бесконечное крыло постоянного сечения, зависят только от нормальной к его кромкам составляющей скорости натекающего потока в невязкой жидкости составляющая скорости, параллельная кромкам, не вызывает никаких сил. Поэтому силы, действующие на крыло со скольх<ением в потоке с числом Mi,— такие же, какие действовали бы на то же крыло без скольжения в потоке с числом Мь равным Mi sin у. В частности, если Mi > 1, но М] sin Y < 1, то специфическое для сверхзвукового обтекания волновое сопротивление будет отсутствовать. [c.654]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.113 , c.230 ]

Теория вертолета (1983) -- [ c.424 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.181 , c.182 , c.201 , c.202 , c.269 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.181 , c.182 , c.201 , c.202 , c.269 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.181 , c.182 , c.201 , c.202 , c.269 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...