МОДЕЛЬ ИДЕАЛЬНОЙ (НЕВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ

МОДЕЛЬ ИДЕАЛЬНОЙ (НЕВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ [c.58]

Абсолютный и относительный покой (равновесие) жидких сред. Модель идеальной (невязкой) жидкости, Общая интегральная форма уравнений количества движения и момента количества движения. Подобие гидромеханических процессов. [c.186]

Вводные сведения. Основные физические свойства жидкостей и газов. Основы кинематики. Общие законы и уравнения статики и динамики жидкостей и газов. Силы, действующие в жидкостях. Абсолютный и относительный покой (равновесие) жидких сред. Модель идеальной (невязкой) жидкости. Общая интегральная форма уравнений количества движения и момента количества движения. Подобие гидромеханических процессов. [c.187]

Изучение законов движения жидкостей и решение гидродинамических задач с учетом внутреннего трения представляет собой сложную задачу. Для упрощения вводится понятие об идеальной (невязкой) жидкости. Идеальной называется воображаемая модель реальной жидкости, которая характеризуется абсолютной неизменяемостью объема и полным отсутствием вязкости. [c.5]

Теория потенциальных течений (см. 1.2) относится к идеальным (невязким) жидкостям и газам, которые служат одной из моделей реальных сред. [c.35]

К началу XX в. положение в механике сплошной среды складывалось в основных чертах следующим образом. Интенсивно и по сути дела независимо развивались математические теории двух простейших, но чрезвычайно важных моделей идеально упругого гукова тела (теория упругости) и идеальной (невязкой) жидкости (гидродинамика). Обе теории были вполне сложившимися по математической постановке задач, хотя для ряда (и даже классов) задач не были построены эффективные методы решения. Отметим в этой связи, что теория упругости развивалась преимущественно для так называемых малых деформаций, причем и для этого случая имелись большие пробелы в методах решения для трехмерных задач, динамических задач, задач устойчивости и других. [c.277]

Отличительной особенностью модели упругой невязкой жидкости по сравнению с идеальной является ее способность изменяться в обьеме под действием внешних сжимающих сил, в связи с чем ее плотность является переменной (р = Уаг). При этом считается, что фиксированный объем такой жидкости представляет собой совершенно упругое тело, объем которого полностью восстанавливается после снятия нагрузки. Отсюда следует, что упругая жидкость подчиняется линейному закону Гука, в соответствии с которым приращения внутренних напряжений (давления <1р) в объеме жидкости V пропорциональны его относительной ( ) или абсолютной (IV) деформаций [c.73]

Для упрощения выводов формул и уравнений, а также доказательства отдельных положений в гидравлике в ряде случаев приходится прибегать к моделям жидкости. Одной из таких широко распространенных моделей является невязкая несжимаемая (идеальная) жидкость, т. е. такая воображаемая жидкость, при движении которой отсутствуют силы внутреннего трения, а также плотность которой не зависит от давления и температуры. [c.14]

Одной из основных в гидромеханике является модель несжимаемой идеальной (или невязкой) жидкости. Так называется гипотетическая сплошная среда, обладаюш.ая текучестью, лишен- [c.21]

Идеальная или невязкая жидкость является упрощенной моделью реальной (вязкой) жидкости. По предположению, идеальная жидкость имеет все свойства реальной, кроме вязкости, поэтому для получения уравнения ее движения можно применить уравнения Навье — Стокса, положив л = О . Тогда уравнения движения вязкого газа (5.8) и движения вязкой несжимаемой жидкости (5.9) упрощаются и принимают вид [c.99]

Одной из основных в гидромеханике является модель несжимаемой идеальной (или невязкой) жидкости. Так называется гипотетическая сплошная среда, обладающая текучестью, лишенная вязкости и полностью несжимаемая. Эта модель является объектом исследования в разделе гидромеханики Теория идеальной несжимаемой жидкости . Игнорирование свойств вязкости и сжимаемости сильно упрощает математическое описание движения жидкости и позволяет получить многие решения в конечном замкнутом виде. Несмотря на значительную степень идеализации среды, теория несжимаемой невязкой жидкости дает ряд не только качественно, но и количественно подтверждаемых опытом результатов, полезных для практических приложений. Но не менее существенное значение этой теории состоит в том, что она является базой для других моделей, более полно учитывающих свойства реальных сред. Следует, однако, подчеркнуть, что пренебрежение вязкостью является весьма сильной степенью идеализации, поэтому теория идеальной несжимаемой жидкости может приводить к результатам, резко расходящимся с опытом. [c.24]

На примере отрывного нестационарного обтекания идеальной несжимаемой жидкостью цилиндра, расширяющегося с постоянной скоростью, -нестационарного аналога стационарного обтекания конуса под углом атаки, демонстрируется невязкий"характер природы несимметрии. Несимметричная структура течения реализуется нри симметричном положении точек схода вихревых пелен. Это свидетельствует о вторичной роли вязкости, которая может проявляться через обратное"влияние на положение точек схода. Обнаружены новые несимметричные решения и способы их возникновения, отличные от классической бифуркации симметричного решения. При отборе реализующихся"решений наряду с исследованием устойчивости проводится анализ глобальной картины автомодельных"линий тока. Последняя должна соответствовать схеме, принятой при построении теоретической модели. [c.246]

Было показано, что рябь Фарадея есть проявление параметрического резонанса, что объяснило наблюдавшееся в экспериментах соотношение частот частота возбуждаемых волн была равна половине частоты вибраций пластинки. Интерес к указанному эффекту возродился в 1950-х годах в связи с многочисленными техническими приложениями. В работах [3, 4] была более подробно развита линейная теория ряби Фарадея для свободной поверхности невязкой жидкости. В рамках этой теории возбуждение ряби возможно при сколь угодно малой амплитуде вибраций. В экспериментах, однако, рябь всегда возбуждается пороговым образом. Связано это с диссипативными эффектами, и потому порог не может быть определен в рамках модели идеальной жидкости. [c.12]

Нелинейная теория ряби Фарадея была впервые построена в работе [17] на основе модели идеальной жидкости. В ней довольно полное исследование нелинейных аспектов параметрически возбуждаемых волн проведено на основе лагранжева подхода. При таком подходе учет диссипативных эффектов затруднителен, поэтому в [17 вязкость либо не учитывалась, либо вводилась модельным образом в предположении, что вязкая сила, действующая на жидкую частицу, пропорциональна ее скорости. В работах [18, 19] подобная методика применялась для волн в стратифицированных средах. В дальнейшем нелинейная теория ряби Фарадея развивалась в [20-25] и других работах. Отличительной особенностью цитированных работ является либо полностью невязкий подход, либо феноменологический учет вязкости. [c.24]

Вязкость жидкости в плоском потоке через решетку проявляется в образовании на профилях тонкого пограничного слоя, в отрыве потока, по крайней мере у выходной кромки, появлении за ней разрежения и выравнивании следов за решеткой. При этом возникают, обычно малые, изменения параметров основного потока по сравнению с определенными в идеальной модели невязкой жидкости. Эти изменения при одномерном рассмотрении потока характеризуются оценочными коэффициентами потерь скорости (импульса) ф, расхода х и энергии т , которые входят в гидродинамический расчет турбомашины, [c.132]

Реальные и идеальные жидкости. Учет внутреннего трения значительно осложняет изучение законов движения жидкости. В целях упрощения постановки задач и их математического решения создано понятие абстрактной модели идеальной, или невязкой, жидкости. Идеальная жидкость характеризуется абсолютной подвижностью, т. е. отсутствием в жидком объеме касательных напряжений, и абсолютной неизменяемостью в объеме при изменении температуры или под действием каких-либо сил. т. е. отсутствием деформаций сжатия и растяжения. [c.10]

Проводимая ниже методология изучения применимости различных моделей жидкости сводится к следующему. Решаются задачи гидроупругости при неизменных уравнениях движения конструкции и условии на поверхности контакта сред, движение невязкой жидкости описывается на основе трех моделей идеально упругой, кавитирующей (разрушаемая), пузырьковой. Проводится сопоставление результатов расчетов по трем указанным моделям, оцениваются области их применимости [62, 65]. [c.100]

Допущения, при которых справедливо уравнение (2.6), позволяет применять его как для сплощного поперечного сечения вращающегося цилиндра, так и при наличии в нем внутренней осесимметричной полости. Такая возможность приводит к двум рещениям уравнениям (2.7) и (2.8), которые определяют условия и величину напряжений в полом ви е, и уравнениям (2.11) или (2.12) — для сплощного вихря, которые совпадают с известным рещением для тех же условий [31, 33]. При этом уравнения (2.7) и (2.8) относятся к модели невязкой жидкости, а уравнения (2.11) или (2.12) — к модели идеальной жидкости. Переход от одной модели к другой осуществляется путем применения геометрических условий и условий по напряжениям (2.2) к общим рещениям дифференциального уравнения (2.6). [c.78]

Существуют понятия невязкой (идеальной) и вязкой (реальной) жидкостей, принятые в теоретических и практических расчетах. Идеальная жидкость — абстрактная модель жидкости, обладающая абсолютной жесткостью и отсутствием касательных напряжений (отсутствием вязкости), и вязкая жидкость, в которой при движении возникают касательные напряжения (напряжения трения). [c.52]

Итак, в схеме идеальной жидкости возможны различные модели кольцевых вихрей—эта схема не дает никаких условий для определения вида функции Р и формы области, в которой завихренность отлична от нуля. Поэтому ясно, что решения, полученные в рамках невязкой несжимаемой жидкости, не позволяют определить изменение скорости и размеров вихрей, наблюдаемых в экспериментах. [c.338]

Наибольший объем занимают вопросы течения идеальной (невязкой) жидкости через решетки, которые имеют не только большое методическое, но и непосредственное практическое значение для приложений. Достаточно отметить, что потери кинетической энергии действительного потока вязкого газа решетки современных турбомашин (по сравнению с кинетической энергией соответствуюшего потока идеальной жидкости) очень редко достигают 20%, а для самых совершенных машин не превосходят 4—5%. Основная часть этих потерь оценивается теоретически с использованием результатов исследования течения идеальной жидкости. Кроме того, влияние вязкости при течении в решетках турбомашин косвенно учитывается в специальных вихревой и струйной моделях движения идеальной жидкости, а также путем применения теории пограничного слоя и различных полуэмпирическнх формул. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...