Заряд в переменном поле

Заряд в переменном поле 42 [c.568]

Имеется одно важное видоизменение соотношений Онзагера, связанное с особенностями принципа микроскопической обратимости в случае движения электрических зарядов в магнитном поле и в задачах, где встречаются силы Кориолиса. Уравнения движения в магнитном поле, как известно, не изменяются при перемене знака времени лишь при условии одновременного изменения направления индукции поля. В соответствии с этим для системы в магнитном поле величины L,> и L., в равенстве (2.2). надо брать для противоположных направлений индукции поля [c.15]

Процесс смещения связанных зарядов диэлектрика под действием сил электрического поля имеет определенную длительность, и поэтому в переменном гармоническом поле вектор поляризации будет запаздывать по фазе относительно вектора напряженности поля. В переменном поле диэлектрическая восприимчивость оказывается комплексной величиной а = PI bqE) и соответственно [c.139]

В этой главе мы попытаемся обобщить результаты первой главы на случай движущегося тела, движение которого непрямолинейно и неравномерно. Переменное движение предполагает существование силового поля, которому это движущееся тело подчинено. Современное состояние наших знаний предполагает существование двух видов таких полей поля тяготения и электромагнитного поля. Общая теория относительности считает, что поле тяготения является искривлением пространства-времени. В настоящей статье мы будем систематически отбрасывать все касающееся тяготения, оставляя за собой право вернуться к этому в другой работе. Таким образом, в настоящий момент силовое поле будет для нас электромагнитным полем и динамика переменного движения будет изучать движение тела, имеющего электрический заряд в электромагнитном поле. [c.652]

Диэлектрики в переменном поле. Если изменяется во времени, то поляризация Д. не успевает следовать за вызывающим её перем. электрич. полем, т. к. смещения зарядов не могут происходить мгновенно. Вследствие этого векторы и и данный момент времени t зависят от значений ф-ции К (t) во все предшествующие моменты времени [c.696]

В переменном поле может произойти перезарядка и металлической поверхности, при этом на частице и металлической поверхности образуются разноименные заряды, которые, взаимодействуя между собой, могут увеличить силы адгезии. По- [c.325]

В переменном поле может произойти перезарядка и металлической поверхности, при этом на частице и металлической поверхности образуются разноименные заряды, которые, взаимодействуя между собой, могут увеличить силы адгезии. Поэтому металлические поверхности очищаются под действием переменного поля хуже, чем изоляторы или полупроводники. [c.229]

Электропроводность. Другим типичным примером линейной реакции на механическое возмущение является перенос заряда в электрическом поле. Здесь мы ограничимся важным частным случаем — реакцией равновесной системы на пространственно однородное переменное поле [c.356]

Например, изменение полной энергии заряда в переменном электрическом поле (1.45) подчиняется уравнению (см. (2.35)) [c.72]

Задача 822. Частица массой т, несущая заряд q электричества, находится в переменном электрическом поле с затухающим напряжением, которое изменяется по закону Е = s mpt ( (,, а, р — постоянные). Сила, действующая на частицу, равна F — qE я направлена в сторону напряжения Е. Определить движение частицы, если она находилась в начальный момент в покое в начале координат. Силой тяжести пренебречь, ось Ох направить параллельно вектору Е. [c.306]

Рассмотрим процессы, происходящие в проводнике, включенном в цепь переменного тока. Если индуктивность проводника настолько мала, что индукционные электрические поля оказываются пренебрежимо малыми, то движение электрических зарядов в проводнике определяется действием электрического поля, напряженность которого, в проводнике пропорциональна напряжению между концами проводника. [c.240]

С точки зрения электронной теории взаимодействие света и вещества сводится к воздействию электромагнитного поля световой волны на атомы и молекулы вещества. Частота переменного светового поля велика (около 10 Гц) и поэтому только очень. малые по массе электрические заряды могут следовать за изменением поля световой волны. В роли таких зарядов в веществе выступают электроны. Они и являются непосредственными объектами, кото- [c.3]

Величина 3) выступающая в данном случае в качестве внешнего параметра, не является таковым для самого диэлектрика. Поэтому бIF не есть работа поляризации диэлектрика в собственном смысле, т. е. в смысле работы на создание поляризации при раздвигании зарядов в молекулах диэлектрика и образовании преимущественной ориентации этих молекул. Для того чтобы найти работу поляризации диэлектрика в собственном смысле, преобразуем выражение (8.6) к виду, в котором независимой переменной является внешний параметр диэлектрика — напряженность i электрического поля. Так как этому внешнему параметру соответствуют два внутренних (электрических) параметра диэлектрика — поляризованность и вектор электрического смещения (индукция) 25 = < +4л < , то искомое преобразование выражения (6.8) может быть осуществлено двумя способами [c.130]

Нагрев диэлектрического материала, помещенного в переменное электрическое поле между электродами конденсатора, происходит за счет процессов поляризации и протекания токов сквозной проводимости. Оба этих процесса обусловлены движением электрических зарядов, входящих в структуру вещества, под действием сил электрического поля. [c.134]

Рассматривая во второй главе этот вопрос в более общем случае тела, имеющего электрический заряд и перемещающегося с переменной скоростью в электромагнитном поле, мы показали, что по нашим представлениям принцип наименьшего действия в форме Мопертюи и принцип согласования фаз Ферма весьма вероятно могут быть двумя аспектами одного и того же закона это привело нас к пониманию истолкования квантового соотношения, определяющего скорость фазовой волны в электромагнитном поле. Конечно, идея, что за движением материальной точки всегда скрывается распространение волны, должна быть изучена и дополнена, но если удастся найти для нее совершенно удовлетворительную форму, то она представит собой синтез большой рациональной красоты. [c.666]

Схему и описание метода см. табл. 1. Сущность процесса состоит в том, что изделие из пластмассы помещают в переменное электрическое поле высокой частоты, которое создается между двумя металлическими электродами. Вследствие того, что пластмассы являются несовершенными диэлектриками, элементарные заряды при внесении их в высокочастотное электрическое поле смещаются и небольшое количество имеющихся в диэлектрике свободных зарядов образует ток проводимости. На смещение заряженных частиц затрачивается работа, которая преобразуется в тепло. При изменении направления электрического поля выделяется некоторое количество тепла. Поэтому, чтоб интенсифицировать процесс сварки, применяют токи высокой частоты (30— 40 мгц и более). [c.199]

Величины и могут быть сведены в таблицу в функции двух аргументов, таких как температура и удельный объем или температура и давление. Величины е не могут быть сведены в такую простую таблицу, поскольку е меняется не только при изменении температуры и удельного объема, но также и при изменении движения, высоты, электростатического заряда, положения в электростатическом поле и т. д. Поэтому мы делаем различие между и — функцией двух переменных и [c.16]

Ц. р.— важный метод исследования полупроводников. Он даёт возможность определить закон дисперсии (энергетич. спектр) носителей заряда (р—квазиимпульс носителей), знак заряда носителей, эфф. массу, концентрацию, времена жизни позволяет изучить механизм рассеяния носителей заряда, разогрев носителей переменным полем и др. (ем. ниже). Преимуществом Ц. р. по сравнению с др. методами является его избирательность — возможность подбором частоты выделить определ. группу носителей в полупроводнике. [c.430]

Исследования последних лет позволяют утверждать, что важную роль в процессе переноса электрического заряда в диэлектриках играет не только ионная, но и электронная электропроводность [8]. Электронный перенос заряда в отличие от ионных механизмов является стационарным процессом не только в переменных, но и в постоянных полях, так как между диэлектриками и электродами происходит обмен одинаковыми по физической природе носителями заряда (электронами). [c.42]

Как и электрическая поляризация (см. гл. 3), электроперенос зарядов происходит главным образом под действием внешнего электрического поля. Но в электропроводность вносят вклад только некоторые (свободные) электрические заряды, в то время как поляризация представляет собой смещение в электрическом поле всех связанных зарядов диэлектри-ка. При поляризации отсутствует обмен зарядами между диэлектриком и металлическими электродами, в то время как для сквозной электропроводности такой обмен обязателен. Поэтому процесс переноса заряда в диэлектриках в сильной степени зависит от материала электродов, тогда как электрическое смещение зарядов (поляризация) практически не связано со свойствами электродов (если нет контактных ЭДС). Различие между электропроводностью и поляризацией может быть установлено, однако, лишь в постоянном электрическом поле. В переменном поле эти процессы смешиваются и различие между ними становится условным. [c.41]

Экспериментальная проверка показала, что прямолинейная зависимость lg = ф(lg/) (-12) действительно соблюдается для ПС и ПТФЭ в интервале от 16 до 240 кгц, а для ПЭТФ — от 50 гц до 240 кгц. Такой результат подтверждает предположение, согласно которому более резкая зависимость т от при Е > Е при старении полимерных пленок в переменном поле обусловлена нагревом пленок за счет доли мощности О частичных зарядов. [c.25]

Частица массы m, несущая заряд электричества е, находится в однородном адектрическом поле с переменным напряжением E = As nkt [А и k — заданные постоянные). Определить движение частицы, если известно, что в электрическом поле на частицу действует сила F = eE, направленная в сторону напряжения Е. Влиянием силы тяжести пренебречь. Начальное положение частицы принять за начало координат начальная скорость частицы равна нулю. [c.207]

Определить траекторию движения частицы массы /71, ь есущей заряд е электричества, если частица вступила в однородное электрическое поле с переменным ыапряжепие.м Е = = А os kt (А 11 k — заданные постоянные) со скоростью Vq, перпендикулярной направлению напряжения поля влиянием силы тяжести пренебречь. В электрическом поле на частицу действует сила F = — еЕ. [c.212]

Второе слагаемое характерно для спектра изотропного осциллятора. Поскольку размеры атома —5,3-10 см, то при п = 500 радиус атома достигает сотой доли миллиметра. Последние эксперименты с магнитными атомами обнаружили новые интересные явления [47]. Однако в настоящее время теоретическое описание поведения атомов в магнитных полях остается далеко не полным. Основная причг.на в том, что из-за различия симметрий взаимодействия зарядов между собой и с магнитным полем переменные не разделяются. [c.101]

Параметрический резонанс в магнитном поле. Заряд движется в переменном магнитном поле, задаваемом вектор-потенциалом A t, )=Bj2f(t)(—y, X, 0), f(t) = l—k os(nt, feрешение уравнений движения при w Q = eBjm . [c.301]

Свободная энергия единицы объема диэлектрика, находящегося в электрическом поле. В условиях, когда независимой переменной является элекгрическое смещение D (например, при перемещении зарядов, создающих поле), выражение для дифференциала свободной энергии надо взять из (10.22). Интегрируя это выражение при постоянных температуре и объеме для диэлектриков с линейным термическим уравнением состояния (относящимся к электрическим величинам D и F) D = sE, получаем [c.190]

Поляризационные процессы смещения связанных зарядов в веществе до момента установления равновесного состояния протекают во времени, создавая токи смещения, в диэлектриках. Токи смещения упругосвязанных зарядов при электронной и ионной поляризациях столь кратковременны, что их обычно не удается зафиксировать прибором. Токи смещения различных видов замедленной поляризации, наблюдаемые у большого числа технических диэлектриков, называют абсорбционными токами. При постоянном напряжении абсорбционные токн, меняя свое направление, протекают только в моменты включения и выключения напряжения при переменном напряжении они протекают в течение всего времени нахождения материала в электрическом поле. [c.30]

Используется также нерезоиаксный метод возбуждения Г. с поверхности диэлектрич. пьезоэлектрич. кристалла. Кристалл помещается торцом в электрич. поле СВЧ (в большинстве случаев — в объёмный резонатор). Скачок диэлектрич. проницаемости, к-рый имеет место на границе кристалла, приводит к появлению на его поверхности зарядов, меняющихся с частотой поля и сопровождающихся переменной пьезоэлектрич. деформацией. Эта деформация распространяется по кристаллу в виде продольной или сдвиговой упругой волны. Аналогично возбуждается Г. с поверхности магнито-стрикц. кристаллов, в этом случае торец кристалла помещается в магнитное поле СВЧ. Однако эти методы гене, рации и приёма Г. отличаются малой эффективностью преобразования эл.-магн. энергии в акустическую (порядка неск. процентов). Для генерации Г. всё шире применяются лазерные источники, а также устройства иа сверхпроводниках. [c.477]

М. применяют также и для исследований полей излучения систем движущихся зарядов (или переменных источников и стоков). Малым параметром, позволяющим описывать поле излучения упрощённым образом, служит отношение размеров области Ь, в к-рой движутся заряды, к длине излучаемой волны X (Ь X). Такое поле излучения можно представить как суперпозицию полей М. с переменными во времени мудьтипольными мо-нентами. В этом случае возникают три физически различных семейства М.— магн. М., определяемые по- [c.219]

РАВНОВЕСНАЯ ЧАСТИЦА — частица, скорость к-рой постоянно совпадает с фазовой скоростью ускоряющей волны. В резонансном режиме ускорения частицы получают энергию от переменного электрич. поля, сосредоточенного обычно в отд. дискретно расположенных местах орбиты (в циклических ускорителях) пли ускоряющего канала (в линейных ускорителях). Пролетая ускоряющий про.межуток, частица приобретает энергию е /соз(р, где е — заряд частицы, U — ускоряющее напряжение, ф — фаза переменного поля в момент пролёта частицей электрич. середины ускоряющего промежутка. Существует только одно значение фазы Фр, к-рое может оставаться всё время постоянным (или медленно меняться по заранее заданному закону). Это значение фазы наз. равновесной фазой. Частица, к-рая каждый ускоряющий промежуток проходит в равновесной фазе, является Р. ч. Орбита, по к-рой в циклич. ускорителе вращается Р. ч., наз, равновесной. Текущее значение энергии Р. ч. в циклич. ускорителях точно соответствует значению магн. поля на равновесной орбите. в. п. мурин. [c.197]

Экстремальные дринщшы. В отличие от дуально симметричной Э. (8), (И), в однозарядовой Э. не возникает проблем с получением совместной системы ур-ний (1), (8) (с 7 = 0) для движения отд. электрич. зарядов q и поля в вакууме из вариац. принципа (см. Вариационное исчисление). Для удобства вводятся новые полевые переменные— скалярный <р(с/, г) и векторный A( t, г) потенциалы электромагнитного поля [c.523]

При распространении ультразвуковой продольной волны, вызывающей в жидкости ее попеременное сжатие и растяжение, в ней, по данным Холла, наблюдается электростатический эффект, сопровождающийся образованием переменного электрического поля. Молекулы воды и растворенные в воде ионы солей при движении обусловливают возникновение электрических и магнитных микрополей. В переменном электрическом поле, возбуждаемом ультразвуковыми колебаниями, они не прерывно изменяют свою пространственную ориеитацик с частотой ультразвука. Искусственная ориентация молекул нарушает заряды ионов и ведет к изменению связи между ними, тем самым нарушая условия кристаллизации, приводящие к образованию и выпадению шлама. [c.116]

Для оптоэлектроники большой интерес представляет эффект остаточной фоторефракции, имеющий место только в ацентрических кристаллах в лазерных полях невысокой и средней мощности. Суть этого явления заключается в том, что при воздействии света с энергией фотонов, превышающей пороговую, на примесях или ионах переменной валентности (в частности, ниобия в кристалле, напрлмер ниобата лития) происходит перераспределение электрических зарядов, локально изменяющее внутреннее электрическое поле. За счет электрооптического эффекта появляются соответствующие локальные изменения коэффициента преломления. Индуцированное светом оптическое повреждение может оставаться в кристалле длительное время оно стирается прогревом или сплошной засветкой кристалла потоком фотонов с надпороговой энергией. Остаточная фоторефракция используется для обратимой записи оптической информации в объеме кристалла, например, в виде голограмм. [c.31]

Ранее предполагалось, что для диэлектриков в основном характерна ионная и молионная электропроводность. Чтобы подчеркнуть это обстоятельство, диэлектрики назывались электролитами, потому что при ионной электропроводности на постоянном напряжении происходит перенос вещества — электролиз. Очевидно, что при этом проводимость изменяется со временем из-за истощения носителей заряда, так как в любом диэлектрике количество свободных ионов или молионов ограничено, а на постоянном напряжении эти носители постепенно мигрируют в приэлектродную область и там накапливаются [1]. Таким образом, ионная или молионная электропроводность является одной из причин электрического старения диэлектриков (см. 2.4), В переменном электрическом поле, однако, накопления ионов в приэлектродной области не происходит, проводимость диэлектрика, в том числе ионная и молионная, стационарна. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...