Обтекание профилей Жуковского

ОБТЕКАНИЕ ПРОФИЛЕЙ ЖУКОВСКОГО [c.161]

В. Решение задачи об обтекании профилей Жуковского [c.166]

Чтобы из (15.20) получить комплексный потенциал ш г ) обтекания профиля Жуковского, мы должны 1) выразить 1 через [c.166]

Подставляя (15.21), (15.22) в (15.20), получим окончательный вид комплексного потенциала обтекания профиля Жуковского [c.167]

Обтекание профилей Жуковского. Конформное преобразование [c.280]

Обтекание профилей Жуковского [c.573]

Условие плавного обтекания профиля или условие того, что задняя кромка профиля является критической точкой течения представляет постулат Чаплыгина — Жуковского. [c.268]

На рис. 10.11 проводится сравнение полненных из эксперимента эпюр безразмерных величин давления р= (р — Р1)/(0,Зри ) по поверхности с данными теории потенциального обтекания на нулевом угле атаки для симметричного профиля Жуковского. [c.29]

При а = О или 6 = будет бесциркуляционное обтекание профиля. Следовательно, угол а определяется направлением скорости набегающего потока и направлением бесциркуляционного обтекания профиля. Этот угол часто называют теоретическим углом атаки. Если профиль не имеет острой задней кромки, то постулат Жуковского—Чаплыгина может быть использован только при дополнительном допущении о расположении задней критической точки. [c.212]

Обтекание осесимметричного профиля Жуковского [c.104]

В качестве примера рассмотрим косое обтекание циркуляционным потенциальным потоком профиля, носящего наименование симметричного профиля Жуковского. [c.104]

Аналогичным образом линии тока вокруг большого цилиндра преобразуются в линии тока при обтекании симметричного профиля Жуковского. [c.106]

Таким образом, комплексный потенциал при косом обтекании плоским потенциальным циркуляционным потоком симметричного профиля Жуковского будет иметь вид [c.106]

Из этой формулы следует, что при обтекании симметричного профиля Жуковского под углом атаки а = 0 подъемная сила, как и следовало ожидать, равняется нулю. [c.107]

Отсутствие метода определения циркуляции скорости вокруг крыла затрудняло использование формулы Жуковского для практических расчетов. Эту принципиально важную задачу решил ученик и последователь Жуковского С. А. Чаплыгин [40] и почти одновременно с ним В. Кутта [41]. Начиная с 1910 г. Чаплыгин проводит цикл работ по теории крыла. В статье О давлении плоско-параллельного потока на преграждающие тела (к теории аэроплана) (1910 г.) Чаплыгин сформулировал положение (постулат Чаплыгина — Жуковского ), согласно которому при безотрывном обтекании профиля крыла потоком идеальной жидкости хвостовая точка профиля (точка заострения) является точкой схода потока с верхней и нижней поверхностей крыла. Этот постулат позволил вычислить циркуляцию скорости по замкнутому контуру, охватывающему профиль крыла, и тем самым определить подъемную силу по формуле Жуковского. В этой работе Чаплыгин изложил основы плоской задачи аэродинамики и дал формулы для расчета сил давления потока на различные профили крыла. Он впервые вывел общие формулы для силы и аэродинамического момента указал на наличие значительного опрокидывающего момента, действующего на самолет, и вследствие этого опасность потери устойчивости [c.287]

ЧАПЛЫГИНА — ЖУКОВСКОГО ПОСТУЛАТ—положение, согласно к-рому при безотрывном обтекании профиля крыла потоком идеальной жидкости или газа точкой плавного схода струй с его контура является хвостовая точка профиля. При этом предполагается, что хвостовая точка есть точка заострения. Если бы при безотрывном обтекании профиля идеальной жидкостью струи сходили с его контура не в хвостовой точке, а в к.-л. другой, то в угл. точке или точке заострения на хвостике скорость была бы бесконечно большой, что физически невозможно. Это обстоятельство можно рассматривать как обоснование Ч.—Ж. п. постулат является условием того, чтобы при обтекании профиля с одной острой кромкой скорость во всех точках была конечной. [c.447]

Исключая из параметрической системы (59) циркуляцию при помощи формулы (62), получим однозначное решение задачи о внешнем обтекании крылового профиля. Вывод формулы (62) основывался на наличии у крылового профиля острой задней кромки. В случае обтекания профиля плавной формы без угловой точки на задней кромке постулат Жуковского — Чаплыгина не имеет места и циркуляция остается неопределенной. Теоретический расчет обтекания такого рода профилей требует или специальных допущений, или задания положения задней критической точки. [c.183]

Совокупность последних двух равенств представляет искомое решение задачи обтекания теоретических профилей Жуковского — Чаплыгина. [c.190]

Первое строгое обобщение теории Жуковского о подъемной силе на случай обтекания профиля сжимаемым потоком при ограниченных скоростях было дано Ф. И. Франклем и М. В. Келдышем (Внешняя задача Неймана для нелинейных эллиптических уравнений с приложением к теории крыла в сжимаемом газе.— Изв. АН СССР, серия VII. Отд. матем. и естеств. наук, 1934, № 4, стр. 561—601). [c.292]

В последнее время этот результат был распространен на квазиконформное отображение (см. прим. 2) на стр. 26), которое состоит в том, что для данного числа Маха М < 1 имеется одно и только одно дозвуковое обтекание, по Жуковскому, для любого профиля с острой задней кромкой. [c.30]

Отсюда следует вторая формулировка постулата Чаплыгина— Жуковского циркуляция при обтекании профиля с острой кромкой А такова, что точка А окрул<ности, в которую переходит прн конформном отображении точка А, должна являться критической в потоке, обтекающем цилиндр. [c.150]

Перейдем теперь к рассмотрению общей постановки задачи обтекания и тех упрощений, которые могут быть сделаны в ней в случае тонкого профиля. Как было установлено ранее, задача об обтекании профиля будет решена, если найдена функция (г), удовлетворяющая условиям на бесконечности, условиям обтекания профиля (сформулированным для функции ф или ф) и постулату Чаплыгина— у Жуковского. [c.175]

Очевидно, что эта функция удовлетворяет условиям на бесконечности и постулату Чаплыгина—Жуковского. Нетрудно, учитывая (5.6) и (5.7), убедиться в том, что эта функция удовлетворяет и условиям (5.5) на верхнем и нижнем берегах разреза (—а,+а). Поэтому искомая функция (г) = (г). Таким образом, комплексный потенциал возмущений обтекания произвольного тонкого профиля складывается из комплексных потенциалов возмущений обтекания профиля без толщины и бесциркуляционного обтекания симметричного тонкого профиля. [c.183]

Решение проблемы подъемной силы было впервые дано проф. Н. Е. Жуковским (1847—1921), чем и было положено начало современной аэродинамике. Один из учеников проф. Н. Е. Жуковского, акад. Л. С. Лейбензон, указывает ), что к идее решения задачи о подъемной силе проф. Жуковский пришел еще осенью 1904 г., но лишь через год сделал доклад о своей работе в Московском Математическом обществе, а опубликовал ее в 1906 г. ). Проф. Жуковский рассматривает непрерывное обтекание профиля крыла, т. е. обтекание без срыва струй с поверхности, и исследует, в чем заключается влияние профиля на окружающую среду. Оказывается, что крыло создает в окружающей среде поток с замкнутыми струйками, окружающими профиль этот поток Жуковский называет циркуляционным и устанавливает, что в нем заключается причина возникновения подъемной силы. Вычисляя подъемную силу, Жуковский выводит свою знаменитую теорему, являющуюся и до настоящего времени основой теории крыла,—теорему о том, что подъемная сила, приходящаяся на единицу длины размаха крыла, равна произведению плотности среды на скорость набегающего потока и на величину, характеризующую циркуляционный поток, называемую циркуляцией скорости. [c.15]

Условие плавного обтекания профиля, сводящееся к тому, что задняя кромка профиля является критической точкой течения, представляет собой постулат Чаплыгина—Жуковского. [c.133]

Эта же величина угла т получается при обтекании дуги окружности B Aq преобразованной из окружности Kq радиуса а — ВМ , Интересно отметить, что точки, заключенные между окружностями и К, соответствуют точкам, заключенным между контуром С профиля и дугой q. Поэтому эту дугу называют скелетом профиля Жуковского. [c.70]

Одним из важных, ставшим теперь классическим, является раздел аэродинамики, изучающий обтекание профиля плоским потоком идеальной несжимаемой жидкости. Этот раздел имеет и первостепенное прикладное значение, являясь основой изучения дозвукового обтекания крыла и многих других вопросов гидро- и аэродинамики. Законы, характеризую--щие обтекание профиля идеальной несжимаемой жидкостью, были установлены в получивших всеобщее признание работах Н. Е. Жуковского и С, А, Чаплыгина. Сюда, прежде всего, относятся теорема Жуковского о подъемной силе, связавшая величину подъемной силы с циркуляцией скорости вокруг профиля, и условие Чаплыгина — Жуковского, дающее возможность зафиксировать величину циркуляции, исходя из предположения о единственной физически возможной схеме безотрывного обтекания [c.85]

Широкие возможности получения теоретических решеток дали различные обобщения. .теоретических профилей Жуковского и Чаплыгина. По методу Жуковского комплексный потенциал бесциркуляционного обтекания одиночного круга применяется как отображающая функция [c.118]

Возвращаясь к вопросу построения теоретических решеток, применим отображающую функцию (11.3) к некоторой окружности в плоскости С, не охватывающей особых точек С = е , но содержащей точки С = <) (см. пунктир на рис. 32). В плоскости z эта окружность дает соответствующую теоретическую рещетку, очевидно, обобщающую профиль Жуковского, который получается из той же образующей окружности при д 0. Комплексный потенциал обтекания полученной теоретической решетки определяется в плоскости С как комплексный потенциал течения в образующем круге, переходящем во внешность решетки, от вихреисточника и вихрестока, располагающихся в точках + Получающиеся решетки имеют, [c.98]

В конце 1909 г. С. А. Чаплыгин в дискуссии по докладу Н. Е. Жуковского выдвинул в качестве обобщения известного опытного факта следующий постулат среди бесконечного числа теоретически возможных плавных обтеканий профиля с угловой точкой на задней кромке в действительности осуществляется обтекание с конечной скоростью в этой точке. [c.181]

В предыдущих параграфах было рассмотрено обтекание нескольких типов контуров (эллипс, пластинка, профили Жуковского), для которых конформное преобразование внешности профиля во внешность круга найдено точно. Для расчета обтекания профиля произвольной формы имеются различные методы, использующие идею приближенного конформного отображения внешности заданного профиля на внешность круга (методы Тео-дорсена, Симонова, Серебрийского, Нужниа). В настоящем [c.167]

В случае обтекания крыла бесконечного размаха задача сводилась к изучепию плоского движения — обтеканию профиле) . При рассмотрении обтекания нрофнлен был установлен постулат Чаплыгина — Жуковского н получена формула для подъемной силы. Теперь нужно построить теорию обтекания крыла конечного размаха. [c.233]

Обтекание наклонного профиля в лотке Хил-Шоу. Краска в потоке масла выявляет линии тока плоского потенциального обтекания профиля NA A 64А015 под углом атаки 13 Однако, в силу того что в течении Хил-Шоу циркуляция не может создаться, условие Чаплыгина-Жуковского на [c.12]

Было бы, однако, неправильно сделать отсюда вывод, что теория безвихревого движения идеальной жидкости вообще не может применяться для описания действительных обтеканий. На рис. 67 приведены кривые распределения давления по поверхности двух хорошо обтекаемых симметричных профилей Жуковского. Один профиль [c.243]

Рассмотрим другой, более практический пример ламинарное обтекание симметричного профиля Жуковского J 015 при нулевом угле атаки. Точка минимума давления располагается близко к носку профиля, при хИ = 0,141. Относительная толщина профиля составляет всего 15%, и вследствие этого точка отрыва располагается значительно ниже по потоку, при хИ = 0,470 (фиг. 3). Бусман и Ульрих [6] выполнили систематические расчеты пограничного слоя для серии профилей Жуковского с различными относительными толщинами и кривизной при разных углах атаки. [c.72]

Г. Шлихтинг применил свой метод к критической точке на пластине, а также к обтеканию круглого цилиндра и профиля Жуковского (во всех случаях с постоянным отсасыванием). Результаты расчета хорошо согласуются с соответствующими расчетами, по методу, описанному в Л. 64] для круглого цилиндра, за исключением критической точки. Отрывное значение к = —0,0682 соответствует распределе1нию скорости В1нешнего потока 1 = = Иоо (х/с) без отсасывания. При отсасывании условие 1 = 0 наступает при х = —0,0721. Однако вообще по мере приближения величины I к нулю результаты расчета по этому методу становятся неудовлетворительными. Это можно объяснить тем, что распределение скорости (9-14) обладает таким свойством, что при определенио-м значении а величины I, Н я Р не являются однозначными функциями X при к—>—0,0721. Недостатком рассматриваемого метода является то, что формы профилей скорости зависят от одного параметра к, поскольку к является функцией X и ст. Вероятно, никакой однопараметрический метод этого рода вообще не в состоянии определить положение точки отрыва пограничного слоя, даже если I, Н и Р — однозначные функции х. [c.307]

На фигуре 81 проведено сравнение теоретически найденного значения коэффициента нодъемной силы с определен-ным из эксперимента. Как видно из фигуры 81, до углов атаки a=i = 15° теория и опыт дают достаточно близкие значения Су. При углах атаки а>15° плавность обтекания профиля НЕЖ нарушается и возникает отрыв струй от поверхности крыла, гипотеза Жуковского ста-ловится неверной, и поэтому теоретическая кривая Су= =Су(а) весьма сильно отклоняется от экспериментальной. Следует заметить, что в современной авиации углы атаки крыла (или оперения) при летных режимах очень малы и не превосходят 6—8°. [c.312]

Чтобы дать полную характеристику сил гидромеханических реакций, приложенных к профилю Жуковского при его обтекании, вос-пол1>зуемся результатами 8. [c.289]

Можно ожидать, что при обтекании вытянутого контура, например профиля Жуковского или профиля крыла современного самолёта, искажение будет получаться гораздо менее значительным, чем в случае круга. Но если грубо считать, что профили с и С тождественны, то метод Христиановича даёт замечательное средство быстро рассчитывать распределение скоростей и давлений вдоль профиля крыла с учётом сжимаемости при любых дозвуковых скоростях, если известно обтекание крыла при малых скоростях. Действительно, пусть мы получили, хотя бы путём продувки крыла в аэродинамической трубе при малых скоростях на бесконечности, распределение давления вдоль крыла С. Пусть настолько мало, что эффектом сжимаемости можно пренебречь критерием этого может служить, например, то, что величина будет почти совпадать с соответ- [c.144]

Очень удобная для расчетов схема кавитационного обтекания профиля была предложена By Яо-цзу (J. Fluid Me h., 1962, 13 2, 161—181) поверхности струй, сходяш ие с контура, переходят не на плоские пластинки, как в схеме Жуковского — Рошко, а на некоторые криволинейные пластинки, форма которых при желании может быть определена в процессе решения задачи. А. Г. Терентьев (1967) рас-Рис. 13. считал по этой схеме косую решетку из пло- [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...