Насыщенность динамическая

При распространении в молекулярных газах и атмосфере интенсивного лазерного излучения коэффициент поглощения к может зависеть от интенсивности в силу действия целого ряда нелинейных спектроскопических эффектов таких, как спектроскопический эффект насыщения, динамический эффект Штарка, изменение потенциала межмолекулярного взаимодействия в сильном электромагнитном поле резонансной и нерезонансной частоты, воздействие поля электромагнитного излучения на динамику столкновений, многофотонные процессы и т. д. [c.222]

Насыщенным называется пар, находящийся в термическом и динамическом равновесии с жидкостью, из которой он образуется. Динамическое равновесие заключается в том, что количество молекул, вылетающих из воды в паровое пространство, равно количеству молекул, конденсирующихся на ее поверхности. В паровом пространстве при этом равновесном состоянии находится максимально возможное при данной температуре число молекул. При увеличении температуры количество молекул, обладающих энергией, достаточной для вылета в паровое пространство, увеличивается. Равновесие восстанавливается за счет возрастания давления пара, которое ведет к увеличению его плотности и, следовательно, количества молекул, в единицу времени конденсирующихся на поверхно- [c.35]

Вещество в газообразном состоянии, находящееся в динамическом равновесии с жидкостью, называется насыщенным паром. Пар, находящийся при давлении ниже давления насыщенного пара, называется ненасыщенным. [c.85]

Для создания на экране ЭЛТ с регенерацией изображения необходимо воспроизводить его с частотой 50 раз в секунду (цикл регенерации). При насыщенной картинке, когда время формирования изображения больше цикла регенерации, этого не всегда удается достичь, и изображение начинает мерцать, что является основным недостатком дисплеев такого типа. Полная смена или частичное изменение изображения возможно за один цикл регенерации, что дает возможность создавать динамически изменяющееся изображение. [c.13]

Для дисплеев с запоминающей ЭЛТ полная смена изображения возможна лишь при стирании предыдущего и вывода нового. Это занимает порядка десяти секунд и делает невозможным создание динамически меняющегося изображения. Насыщение картинки для дисплеев такого типа большого значения не имеет. [c.14]

Давление и температура жидкости и пара при равновесном фазовом переходе не изменяются полный объем, занимаемый паром и жидкостью, растет по мере перехода из состояния в точке 1 в состояние, соответствующее точке 2, вследствие меньшей плотности паровой фазы по сравнению с жидкой. Вылетающие из жидкости молекулы заполняют свободное пространство над поверхностью жидкости их совокупность и образует насыщенный пар Часть вылетевших молекул вследствие теплового движения снова возвращается в жидкость. Между переходом молекул из жидкости в пар и обратным переходом молекул из пара в жидкость устанавливается динамическое равновесие, в результате которого плотность молекул над жидкостью, а следовательно, и давление насыщенного пара принимают при данной температуре вполне определенные величины. С изменением температуры равновесие смещается, вызывая соответствующие изменения плотности и давления насыщенного пара. [c.222]

Рис. 10.7. Схемы колодцев а — совершенный колодец на напорном водоносном горизонте б — несовершенный колодец на безнапорном водоносном горизонте / — водопроницаемые пласты 2 — водоносный пласт 3 — динамический уровень 4 — статический (пьезометрический) уровень 5 —линия насыщения (депрессии)

Первое предположение означает, что не учитывается поверхностное натяжение и силы инерции в жидкости. Оно оправдано, если радиус пузырька R существенно больше критического радиуса зародыша Rt, а скорость и ускорение радиального движения слоев жидкости на поверхности умеренные. Температура пара в пузырьке равна температуре насыщения Т (р ) при давлении системы. Ту же температуру имеет жидкость на границе пузырька. Поток тепловой энергии к границе пузырька, обусловленный температурным напором доо - Т , определяет интенсивность испарения жидкости внутрь пузырька. Ввиду постоянной плотности пара в пузырьке движение пара в нем отсутствует, а интенсивность испарения как и в динамической схеме роста, оказывается в соответствии [c.250]

На рис. 6.8 показаны значения температур и давлений в перегретой жидкости и паре в некоторый произвольный момент роста пузырька в условиях одновременного влияния энергетических и инерционных эффектов. Вдали от пузырька ( на бесконечности ) жидкость существенно перегрета по отношению к температуре насыш,е-ния при актуальном давлении жидкости р . Однако в условиях больших чисел Якоба этот перегрев оо Т (роо), используемый как параметр в энергетической схеме роста, выступает лишь как предельная расчетная величина, не достигаемая при экспериментальном исследовании процесса. Действительный перегрев ДГ, = Гоо - Т", который следует теперь использовать в граничных условиях для уравнения энергии (6.25), всегда меньше А.Т . Температура Т" и давление р" в пузырьке связаны как параметры на линии насыщения (кривая 1 на рис. 6.8). Эти параметры, в отличие от тех, что принимаются в предельных схемах роста, непрерывно изменяются (уменьшаются) по мере увеличения объема пузырька. Давление пара р" всегда меньше, чем его предельное расчетное значение р (Тао), но на начальной стадии роста пузырька (практически при г < 1 мс для условий Ja > 500) это различие еще не слишком велико, тогда как на этой стадии АГ, АТ . Это означает, что ранняя стадия роста пузырька управляется главным образом динамически- [c.258]

Решение. По справочным данным динамический коэффициент вязкости насыщенного пара при 10 ama равен 1,67.10" кГ-сек/м и удельный вес 5,05 kF m . Таким образом, число Рейнольдса равно [c.290]

Если, не меняя температуры, изменить объем над поверхностью жидкости, например увеличить его, то концентрация молекул пара уменьшится, динамическое равновесие нарушится и для его восстановления при подводе теплоты неизбежно образуется дополнительная масса пара. В итоге установится как прежняя концентрация молекул, так и прежнее давление насыщенного пара. [c.156]

Если процесс парообразования будет происходить при более высокой температуре жидкости, то благодаря большей скорости движения молекул состояние динамического равновесия установится при большей концентрации молекул насыщенного пара, а следовательно, и при большем давлении. [c.156]

В процессе испарения жидкости с плоской поверхности раздела фаз мел<ду давлением р и температурой насыщения наблюдается строгое соответствие. При температуре насыщения, отвечающей данному давлению, числовая плотность молекул в паровом пространстве достигает предельного значения и устанавливается меж-фазное динамическое равновесие, при котором число молекул, переходящих из жидкой фазы в паровую и обратно, оказывается одинаковым. [c.166]

Технологические режимы включают обычно холодную обработку, с возвратом, циклическую обработку, крип или горячую обработку с динамическим и статическим возвратом [262, 275]. С увеличением сте-. пени деформации в каждом из них, исключая возврат, наблюдаются. повышение плотности дислокаций и перестройка дислокационной структуры, приводящая, в конечном итоге, к образованию ячеистой структуры, изменение размеров которой имеет тенденцию к насыщению [9].. Напряжение течения обычно пропорционально р независимо от степени развития ячеистой структуры Более того, дислокационные ячейки (субзерна) увеличиваются, плотность дислокаций в них уменьшается,, границы ячеек (субзерен) становятся более узкими и упорядоченными,, когда изменяется любой из следующих факторов — температура и время деформации увеличиваются, а напряжение, скорость и амплитуда деформации уменьшаются [9, 275]. [c.127]

Изобарная теплоемкость, теплопроводность, динамическая вязкость, число Прандтля воды и водяного пара в состоянии насыщения [56] — см. также рис. 31 [c.77]

Поскольку JV представляет собой объем тела, растворяющийся с единицы поверхности за единицу времени, а коэффициент а = ]/и где V — активационный объем дислокаций при пла-. стическом течении, по существу численно может быть охарактеризован как максимально возможная динамическая плотность дислокаций (т. е. плотность их в момент течения), то выражение (211) формально можно интерпретировать следующим образом. Дополнительный поток дислокаций при хемомеханическом эффекте образуется в результате насыщения дислокациями поверхностного слоя до максимально возможной динамической плотности, а затем стравливания этого слоя со скоростью химического растворения. Насыщение дислокациями растворяющегося слоя возможно ввиду несравнимых величин скоростей размножения и движения дислокаций, с одной стороны, и растворения тела с другой стороны. Так, при обычных значениях скоростей коррозии стравливание одного моноатомного слоя занимает секунды и более секунды, а дислокационные процессы совершаются с околозвуковыми скоростями. Образование поверхностных источников дислокаций в процессе реализации хемомеханического эффекта приводит к быстрому насыщению поверхностного слоя дислокациями, что создает условия для множественного скольжения (в том числе поперечного скольжения дислокаций) и, следовательно, для разрушения ранее сформировавшихся плоских скоплений, т. е. для релаксации микронапряжений и разупрочнения. [c.126]

Магнитные свойства феррита при увеличении температуры исчезают дважды в точке Кюри и в точке компенсации [Л. 63]. Наличие этой второй точки объясняется особенностями его кристаллической структуры. В подавляющем большинстве ферриты представляют собой твердые растворы окиси железа РегОз и окислов двухвалентных металлов. Феррит имеет две подрешетки с магнитными моментами, направленными антипараллельно. Компенсация происходит тогда, когда эти моменты будут равны. Намагниченность насыщения у ферритов меньше, чем у ферромагнетиков. Влияние температуры на начальную динамическую магнитную проницаемость увеличивается с ростом этой величины. Однако у никель-цинкового феррита (ц= 200) магнитная проницаемость 14 [c.14]

Количество скрытой энергии наклепа возрастает с увеличением степени деформации вначале интенсивно, а затем замедляется, стремясь к насыщению. Так, при малых деформациях поглощалось около 10% энергии, а при больших — только 3%. Общее количество накопленной при деформации энергии зависит от условий деформирования. При статической деформации количество поглощенной энергии обычно не превышает 10% (при комнатной температуре), при динамической деформации это количество повышается до 20—25%. Количество накопленной энергии, а также отношение ее ко всей затраченной на деформацию энергии у разных металлов разное. Например, при деформации волочением меди это отношение равно 9%, а при волочении алюминия— 2% [37]. [c.26]

Для операционных усилителей современных АВМ всегда можно указать динамический диапазон, в пределах которого выходное напряжение пропорционально входному. Во избежание ошибок, связанных с насыщением усилителя, работа вне пределов линейного диапазона должна быть исключена. Вместе с тем, во избежание ощутимого влияния напряжений помех и случайных шумовых напряжений, уровень полезного сигнала должен быть достаточно высок. [c.332]

Технологические преимущества азотирования, связанные с низкой температурой процесса, заключаются в незначительном короблении деталей или практически полном его отсутствии. Изменение размеров деталей в результате насыщения азотом н сопутствующей упругопластической деформации носит закономерный характер и может быть учтено технологическим припуском. Приближенно (без учета размеров и материала детали, а также режима азотирования) можно считать, что наружный диаметр цилиндра необходимо занижать при его механической обработке под азотирование (для получения слоя глубиной со 0,5 мм) на величину 0,04—0,06 мм. Не рекомендуется азотирование деталей, подверженных значительным динамически.м нагрузкам. [c.105]

К фотоприемникам предъявляются жесткие требования в отношении постоянства чувствительности и линейности характеристики в широком динамическом диапазоне кроме того, в них должны отсутствовать эффекты насыщения за счет пространственного заряда. Для того чтобы проводить измерения на линейном участке характеристики приемника, применяются различного рода ослабители, описанные в п. П. [c.99]

Таким образом, если над водой находится какой-либо газ, например кислород, то будут происходить одновременно два противоположных процесса проникновение молекул кислорода в воду, т. е. его растворение в воде, и обратный процесс — выделение молекул кислорода из воды. По мере того как количество растворенных в воде молекул кислорода будет возрастать, соответственно будет увеличиваться возможность для некоторых из них вырваться из воды. Наконец, наступит момент, когда количество попавших в воду молекул кислорода станет приблизительно равным числу молекул кислорода, уходящих из воды. Следовательно, аналогично системе кристаллы соли — насыщенный раствор наступит также динамическое равновесие, при котором будет продолжаться растворение кислорода в воде и его удаление из воды при этом концентрация кислорода в воде будет оставаться неизменной. [c.18]

Вместе с тем имеется и существенное отличие между системой кристаллы соли — насыщенный раствор ее в воде и системой газ — раствор газа в воде. Если после установления динамического равновесия увеличится по каким-либо [c.18]

ИЗ раствора на кристаллической решетке — раствор пересыщен. Необходимо иметь в виду, что во всех случаях протекают оба процесса, и, следовательно, равновесие в насыщенном растворе является динамическим равновесием, т. е. равенством скоростей двух противоположных процессов — растворения и кристаллизации. [c.26]

При движении внутри охлаждаемого пористого материала пар конденсируется, образуя жидкостную микропленку на поверхности частиц. Микропленка конденсата заполняет все сужения в поровой структуре, образуя для паровых микроструй гладкие спрямленные каналы. Жидкость в микропленке под действием градиента давления и динамического воздействия со стороны паровых микроструй движется вместе с паром, но со значительно меньшей скоростью. Давление в потоке падает, а вместе с ним уменьшается и температура пара, равная локальной температуре насыщения fj. Сечения паровых микроструй постепенно [c.120]

Если же держать тело в замкнутом сосуде, который оно заполняет не полностью, то в сосуде появится насыщенный пар и тем самым установится некоторое конечное равновесное давление. Плотаость частиц этого пара, я, будет определяться условием динамического равновесия поток частиц, вылетаюших с поверхности тела, должен быть равен потоку частиц У ос я, адсорбируемых телом из пара. Поэтому, чем больше частиц вылетает, тем больше будет плотность пара. [c.120]

Для решения задач САПР РЭА, таких, как разводка печатных плат, топология БИС, в которых требуется большое насыщение изображения и нет необходимости в динамическом его изменении, применяются графические дисплеи с запоминающей ЭЛТ. Так, в вычислительных системах типа Кулон используются графические дисплеи 15ИГ-162 Х210-001. [c.14]

Магнитострнкционные материалы. Основными характеристиками магнитострикционных материалов (см. табл. 27.32), применяющихся для изготовления магнитострикционных преобразователен, являются коэффициент магнитомеханической связи К, квадрат которого равен отношению преобразованной энергии (механической или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической), динамическая маг-гщтострикционная постоянная a=(da/dS)s и маг-ьитострикционная постоянная чувствительности Л= ((ЗВ/а)где а — механическое напряжение, Я/м , В — магнитная индукция, Тл, а индексы и Я означают неизменность деформации и магнитного поля. Величина а существенна для работы излучателей, а Л — для работы приемников. Плотность р и модуль Юнга Е определяют резонансную частоту преобразователей от механической прочности, магнитострикции насыщения X и индукции насыщения Вь зависит предельная интенсивность магнитострикционных излучателей механическая добротность Q, удельное электрическое сопротивление р.-,л и коэрцитивная сила Не определяют потери энергии на вихревые токи и гистерезис при работе преобразователя. Значения К, а, Л существенно зависят от напряженности подмагничивающего поля, значение которого Яопт, отвечающее максимуму К, обычно называют оптимальным. [c.615]

Эта схема предполагает, что подвод тепла к границе раздела фаз ничем не ограничен и внутри пузырька поддерживается постоянное давлениер" =р (7 ю), гдеp iT o) — давление насыщения при температуре жидкости вдали от пузырька (рис. 6.6, а). При этом температура поддерживается всюду постоянной — как в жидкости, так и в паровом пузырьке. Таким образом, в соответствии с динамической инерционной схемой рост пузырька обусловлен постоянным перепадом давлений Lp= р" -р , а закон роста может быть найден с помощью уравнения Рэлея. Однако в отличие от анализа, содержащегося в предыдущих параграфах, здесь необходимо учитывать проницаемость границы. [c.247]

В процессе испарения парообразование происходит только на свободной поверхности жидкости. Это двусторонний процесс, в котором наряду с уходо.м части молекул из жидкости происходит и частичное возвращение молекул обратно в жидкость, В случае, если процессы ухода п возвращения молекул взаимно компенсируются, то наступает состояние динамического равновесия, пар над поверхностью становится насыщенным. Процесс испарения жидкости происходит при любой температуре, причем температура жидкости уменьшается, так как с ее открытой поверхности уходят молекулы, обладающие наибольшей энергией. Температура жидкости при испарении с открытой поверхности тем ниже, чем интенсивнее 1 спарение. В холодильной технике это свойство воды широко используют в устройствах для охлаждения воды (в градирнях, брызгальных бассейнах и т. д.), [c.192]

Например, из каталога Динамические звенья можно выбрать динамическое звено общего вида, идеальное интегрирующее звено, интегратор с насыщением, интегратор с изменяемыми начальными условиями, апериодическое звено первого порядка, колебательное звено, инерционно-интегрирующее звено, инерцион-но-дифференцирующее звено, инерционно-форсртрующее звено, переменные состояния, идеальное запаздывающее звено. [c.75]

Насышрнным называется пар, который образовался в процессе кипения и находится в термическом и динамическом равновесиях в жидкостью. Насыщенный пар по своему состоянию бывает сухим насыщенным и влажным насыщенным. [c.61]

Иначе протекает парообразование в закрытом сосуде. Молекулы, вылетающие из жидкости, заполняют все пространство над поверхностью раздела фаз и не имеют возможности выйти из сосуда. Так же как и в разобранном выЕ1е случае, наступит состояние динамического равновесия (между паром и жидкостью), при котором концентрация молекул над поверхностью жидкости, а следовательно, и давление пара достигнут вполне определенного максимального значения и дальнейшее парообрагование прекратится. При этом пар находится в термодинамическом равковесии с жидкостью (давление и температура жидкости и пара имеют одинаковые значения). Пар, находящийся в термодинамическом равновесии с жидкое пню, называют насыщенным паром. [c.156]

К четвертым относятся железокобальтовые сплавы, обладают,ие особо высокой индукцией насыщения, до 2,4 Тл, т. е. большей, чем у всех известных ферромагнетиков удельное электрическое сопротивление таких сплавов невелико. Сплавы, содержащие 50—70 % Со, называются пермендюрами. Пермендюры могут применяться вследствие их высокой стоимости только в специализированной аппаратуре, в частности в динамических репродукторах, осциллографах, телефоиных мембранах и т. д. [c.283]

Бони и др. [29] изучали действие облучения быстрыми нейтронами на динамический модуль Юнга и внутреннее трение некоторых минералов (см. табл. 4.15). Облучение проводилось в реакторе с графитовым замедлителем OGR и в реакторе с водяным замедлителем MTR эти два реактора имеют различные потоки медленных, быстрых нейтронов и -лучей. Поэтому изменения динамического модуля Юнга можно объяснить разными причинами. В табл. 4.15 показано, что увеличение интегрального потока нейтронов не влечет пропорционального увеличения радиационных эффектов. Изменение свойств, видимо, достигает насыщения (режимы облучения А и Б). Из табл. 4.14 можно видеть, что изменения теплопроводности также, вероятно, достигают насыщения, но при более высоких уровнях облучения быстрыми нейтронами. [c.223]

Такой интенсивный процесс насыщения можно объяснить механическим перемешиванием перегретых металлов под действием динамических сил, возникающих при поглощении энергии лазерно- "р го излучения поверхностью. Доказательством этому может служить сравнение однородности твердого раствора в зонах, обработанных [c.28]

Зависимость модуля упругости от флюенса (рис. 3.29) для отечественных малоанизотропных графитов имеет тот же вид, что и для предела прочности модуль быстро увеличивается с флюенсом, затем наступает насыщение. Авторами работы [21] установлено, что облучение при температуре 80—120°С приводит к стабилизации динамического модуля упругости отечественных малоанизотропных искусственных графитовых материалов при флюенсе более 10 нейтр./см . [c.134]

Свойства воды и водяного пара на линии насыщения. Приведенные здесь таблицы теплофизических свойств воды и водяного пара на линии насыщения подготовлены А. А. Александровым и М. С. Трахтенгерцем по данным [1, 5, 7, 19]. Таблицы П. 1.1, П.1.2 получены расчетом по соответствующим соотношениям. Отклонения полученных значений от рекомендованных составляют температура насыщения до 0,02 К удельный объем до 0,05% энтальпия до 0,2 кДж/кг удельный объем воды до 0,08% энтальпия пара до 0,9 кДж/кг удельный объем пара до 0,1% теплоемкость воды до температуры 350 °С до 0,15% свыше 350 °С до 1—2% теплоемкость пара до температуры 360 С до 0,2% при температуре 373 °С до 10—12% динамическая вязкость воды при температуре до 330 °С — до 0,3%, при 330—370 С до 0,8%, при более высоких температурах до 6% динамическая вязкость пара при температуре до 300 °С — до 0,3%, при температурах от 300 до 350 °С до 0,5%, от 350 до 370 °С до 0,1%, свыше 370 °С до 6% теплопроводность воды до 0,6% теплопроводность пара при температурах ниже 340 °С до 0,7%, при более высоких температурах до 3% коэффициент поверхностного натяжения при температурах ниже 260 °С до 0,1%, при более высоких температурах (до 365 °С) до 4%. [c.199]

Нитроцементация вследствие своих преимуществ перед газовой цементацией во многих случаях ее вытесняет. Основные преимущества нитроцементации и цианирования, кроме большей скорости насыщения, состоят в возможности получения более износостойкого (и теплостойкого) слоя благодаря наличию в нем азота, меньшем росте зерна и меньшей деформации деталей вследствие 1меньшей длительности и более низкой температуры процесса, повышении под действием азота закаливаемости нитроцементованного или цианированного слоя по сравнению с цементованным, возможности в ряде случаев применять слои меньшей глубины, чем при цементации деталей, и др. Однако в условиях больших динамических нагрузок нитроцементация (цианирование) тонких деталей иногда менее предпочтительна, чем цементация, ввиду охрупчивающего влияния азота, проникающего в малых концентрациях на значительную глубину. [c.114]

Пусть начальные параметры дымовых газов, т. е. парогазовой смеси, на входе в экономайзер составляют ti, (точка А на рис. 54). При противотоке горячие газы, поступившие в экономайзер, вступают во взаимодействие с подогретой водой, имеюн1,ей заданнуго конечную температуру 02. Как уже указывалось, у любой водяной поверхности всегда имеется примыкающий к ней слой водяных паров, находящихся с водой в динамическом равновесии. В зависимости от температуры воды и соответственно парциального давления насыщенного пара над водой и парциального давления водяных паров в дымовых газах происходит либо [c.98]

Очевидно, что возможность обратного процесса кристаллизации будет возрастать с повышением концентрации раствора. Но по мере того, как мы будем всьшать в стакан еше порции поваренной соли, наступит момент, когда растворение ее как бы прекратится, т. е. когда скорость обоих процессов (растворения и кристаллизации) выровняется. При этом в единицу времени будет приблизительно столько же молекул соли переходить в раствор, сколько их будет выделяться на кристаллах соли. Растворы, имеющие такую предельную концентрацию растворенного вешества, называют насыщенными растворами. При достижении такого состояния в стакане наступит так называемое динамическое равновесие между твердой солью и ее насыщенным раствором в воде, в результате которого нам будет казаться, что процесс растворения прекратился. [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...