Плотность молекул числовая

В процессе испарения жидкости с плоской поверхности раздела фаз мел<ду давлением р и температурой насыщения наблюдается строгое соответствие. При температуре насыщения, отвечающей данному давлению, числовая плотность молекул в паровом пространстве достигает предельного значения и устанавливается меж-фазное динамическое равновесие, при котором число молекул, переходящих из жидкой фазы в паровую и обратно, оказывается одинаковым. [c.166]

В процессе кипения жидкость испаряется в паровой пузырек, т. е. с криволинейной поверхности раздела фаз. При одинаковой температуре жидкости числовая плотность молекул, а следовательно, и давление пара над вогнутой поверхностью всегда оказыва- [c.166]

На рис. 6.5 в координатах р — t схематически изображены небольшие участки кривых упругости пара над плоской поверхностью раздела фаз ( ->оо, кривая /) и над вогнутой радиусом R (кривая 2). При 1 ->оо равновесной температуре насыщения отвечает давление р. При той же температуре жидкости давление пара над вогнутой поверхностью меньше давления р на Aip. Чтобы повысить числовую плотность молекул в паровом пространстве и тем самым увеличить давление пара над вогнутой поверхностью до давления р, нужно сообщить молекулам жидкости некоторое дополнительное количество энергии, увеличив ее температуру. Необходимый перегрев жидкости относительно равновесной температуры насыщения на рис. 6.5 определяется отрезком АВ. [c.167]

Принципиальным является наличие ряда суш,ественно различных временных и пространственных масштабов. В уравнение Лиувилля или в эквивалентную ему цепочку уравнений Боголюбова входят d- и Я-мас-штабы (масштабы порядка эффективного диаметра молекул d или времени столкновения Тс и длины пробега X или времени между столкновениями т) и вириальный коэффициент nd , где п — числовая плотность молекул. Кроме того, начальные и граничные условия конкретной задачи вводят L-масштаб (характерную длину течения L и характерное время Т). [c.424]

В стандартах вязкостно-температурная характеристика масла дается числовой величиной, получаемой от деления друг на друга числовых значений кинематической вязкости при двух температурах, 50 и 100°. Например, для авиационных масел МС-14, МС-20 и МК-22 это отношение соответственно равно 6,55 7,85 и 8,75. Чем меньше величина этого отношения, тем выше индекс вязкости и лучше качество масла. Вязкость минеральных масел повышается с увеличением давления, это объясняется уменьшением расстояний между молекулами, которое, очевидно, является следствием повышения плотности сдавливаемого слоя. При повышении давления от 1 до 1000 ат вязкость масел возрастает от 10 до 20 раз, кроме того, по мере нарастания давления она повышается все более интенсивно. [c.9]

Симметрия задачи позволяет вместо бесконечного пористого слоя рассматривать течение в одном канале, приняв на стенках этого канала вне пористого тела (в переходных слоях) зеркальный закон отражения молекул. Вдали от пористого слоя течение равномерное, причем в набегающем потоке - подобное течению конденсации на плоскость, а за пористым слоем - подобное испарению с плоскости. В соответствии с этой аналогией в набегающем потоке должны быть заданы (см., например, [7-14]) числовая плотность = п(л —>-оо) и температура 7 , = Г (х —>-оо), а в потоке за плоским слоем каналов - только плотность = п х —> +оо). [c.195]

О стенку. Пусть газ находится в сосуде с хара терньш размером L, и пусть числовая плотность молекул газа равна п, а средняя скорость с. Если газ находится в равновесии со стенками, то средняя скорость молекул, отскакивающих от стенки, равна средней скорости падающих на стенку молекул. В среднем в единицу времени каждая молекула испытывает jL столкновений со стенкой, передавая при каждом столкновении стенке импульс 2тс. Импульс, передаваемый единице поверхности в единицу времени (давление р), следовательно, равен [c.24]

В уравнении (8.88) дано выражение для относительной погрешности измерения числовой плотности молекул с помошью лидара дифференциального поглощения. В этом разделе будет рассмотрена возможность оптимизации точности таких измерений. Приводимый анализ будет аналогичен представленному в работах [307, 309]. Ссылка на уравнение (7.23) для лидара упругого рассеяния в обратном направлении позволяет записать следующие соотношения [c.349]

С другой стороны, выбор конечного а является искусственным, так как реальные потенциалы взаимодействия распространяются до бесконечности. Тогда почему вместо того, чтобы подставлять в уравнения истинные, распространяющиеся до бесконечности потенциалы, мы вводим искусственный молекулярный диаметр о Ответ простой потому что иначе нельзя даже написать уравнение Больцмана. В самом деле, исходное предположение о пренебрежи-мости взаимодействий более чем двух молекул означает, что вычисления, основанные на задаче двух тел, не имеют смысла для расстояний, больших где тг — числовая плотность, т. е. число [c.49]

Чтобы упростить рассуждения, рассмотрим уравнения для скорости химических реакций в случае диссоциирующего газа, состоящего из молекул Аг. (Распространение на более сложные химические реакции затруднений не представляет.) Тем не менее термодинамические и гидродинамические уравнения будут приведены в общем виде. Будем использовать обозначения, принятые в 8.4. Если щжпг — числовые плотности соответственно атомов А и молекул Аа, массовая плотность газа будет равна [c.324]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...