Магнитная проницаемость динамическая

Амплитудная магнитная проницаемость (динамическая проницаемость). Амплитудная магнитная проницаемость определяется как отношение максимального значения индукции к максимальному значению напряженности на динамической кривой индукции, снятой в переменном поле. При низких частотах и малой толщине магнитного материала динамическая проницаемость совпадает с абсолютным значением ц [c.116]

Основной характеристикой магнитного материала при работе в переменном магнитном поле является амплитудная магнитная проницаемость (динамическая проницаемость), определяемая, как отношение максимального значения индукции (Вм) к максимальному значению напряженности (Ям) на динамической кривой индукции, снятой в переменном поле [c.215]

Магнитная проницаемость динамическая 39 [c.747]

Индукционный метод измерения магнитной (динамической) проницаемости основан на том, что если поддерживать неизменной амплитуду напряженности намагничивающего поля, то амплитудная (или динамическая) проницаемость будет пропорциональна амплитуде индукции в контролируемой детали (если ее размеры остаются неизменными). Обычно используют дифференциальную схему, с помощью которой определяют изменение магнитной проницаемости контролируемой детали по сравнению с магнитной проницаемостью образца. [c.75]

Характеристикой ферромагнетиков в переменных магнитных полях является динамическая магнитная проницаемость Цг , представляющая собой отношение наибольшего значения индукции к наибольшему значению напряженности магнитного поля. [c.270]

Магнитные свойства феррита при увеличении температуры исчезают дважды в точке Кюри и в точке компенсации [Л. 63]. Наличие этой второй точки объясняется особенностями его кристаллической структуры. В подавляющем большинстве ферриты представляют собой твердые растворы окиси железа РегОз и окислов двухвалентных металлов. Феррит имеет две подрешетки с магнитными моментами, направленными антипараллельно. Компенсация происходит тогда, когда эти моменты будут равны. Намагниченность насыщения у ферритов меньше, чем у ферромагнетиков. Влияние температуры на начальную динамическую магнитную проницаемость увеличивается с ростом этой величины. Однако у никель-цинкового феррита (ц= 200) магнитная проницаемость 14 [c.14]

Нас интересуют только переменные составляющие о = а—ао = = Е1,—%В, Н =Н—Яо=4 яЯ +4 яА2/. В дальнейшем опустим значок при и Я и будем понимать под а и Я переменные составляющие. Если магнитное сопротивление магнитопровода, через который замыкается магнитный поток, пренебрежимо мало по сравнению с сопротивлением стержня, то добавочная индукция В = 1Н, где 1 — динамическая магнитная проницаемость стержня вблизи его состояния начального намагничения (Яо, Во). Тогда на основании (3.80) и (3.81) [c.71]

Метод МАГДА, или МАГА (метод м а г и и т о г и д р О динамической аналогии) основан на том, что скалярный потенциал магнитного поля Фм (аналог потенциала скорости Ф) в среде с постоянной магнитной проницаемостью также удовлетворяет уравнению Лапласа [c.578]

В соответствии с определением основной кривой намагничивания (см. ранее) геометрическое место вершин динамических петель называют динамической кривой намагничивания, а отношение индукции к напряженности поля на этой кривой — динамической магнитной проницаемостью [c.284]

С увеличением частоты переменного поля динамическая магнитная проницаемость уменьшается (рис. 191) из-за инерционности магнитных процессов. [c.320]

Рис. ]91. Зависимость динамической магнитной проницаемости пермаллоя от частоты в слабом поле (Л/= 0,01 э).

Важным является вопрос перехода при определении составляющих комплексной магнитной проницаемости от реальной динамической петли к эквивалентной эллиптической петле. Основным условием такого перехода является сохранение неизменной площади динамической петли [c.37]

При воздействии на материал переменного магнитного поля снимают динамическую кривую намагничивания. Отношение максимального значения индукции к максимальной величине магнитного поля на динамической кривой представляет собой динамическую магнитную проницаемость [c.75]

При низких частотах и малой толщине магнитного материала динамическая кривая индукции совпадает со статической кривой. При этом значение динамической проницаемости совпадает со значением проницаемости, вычисленной из статической основной кривой намагничивания. [c.177]

Признаком эллиптической формы динамической петли гистерезиса является синусоидальная зависимость напряженности поля и магнитной индукции при отсутствии высших гармоник. В этом случае намагниченную среду характеризует комплексная амплитудная относительная магнитная проницаемость [c.291]

Ограничимся разбором случая стационарного движения несжимаемой жидкости, имеющей постоянный коэффициент электропроводности и находящейся под действием внешнего стационарного однородного магнитного поля. Будем пренебрегать наличием в жидкости свободных электрических зарядов. Магнитную проницаемость (общепринятое обозначение л, которое уместно сохранить в настоящем параграфе, ие следует смешивать с обозначением динамического коэффициента вязкости приходится для последнего пользоваться выражением произведения pv плотности жидкости р на кинематический коэффициент вязкости v) будем считать одинаковой, для всех жидкостей и твердых границ, приравнивая ее значению цо в пустоте. Отвлечемся, наконец, от действия всех объемных сил, кроме пондеромоторной силы (силы Лоренца) / X где j — плотность электрического тока, возникающего в двил<ушейся со скоростью V электропроводной жидкости с коэффициентом электропроводности сг за счет местного электрического поля с напряжением Е и магнитного поля с магнитной индукцией В, определяемая обобщенным законом Ома [c.484]

Очень высокий коэффициент линейного расширения. Хорошее сопротивление динамическому воздействию до -196 С. Низкая магнитная проницаемость [c.671]

Л 25/7 — индуктивность обмотки преобразователя,, и—динамическая магнитная проницаемость стержня вблизи его состояния начального намагничивания 7. — константа магнитострик-цин К — п1 — полное число витков обмотки 5 — площадь поперечного сечения стержня I — длина преобразователя. [c.163]

Большое число факторов влияет и на различные виды магнитной проницаемости. Для симметричных переменных магнитных полей часто пользуются тремя видами магнитной проницаемости магнитной проницаемостью тела )Лт, динамической проницаемостью Ыдин, комплексной магнитной проницаемостью fXK=jii—j i2- При наличии подмагничивающего поля необходимо строить зависимости типа Лдин/Я для разных значений напряженности магнитного поля. [c.11]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Магнитные материалы. На рис. 3.19 — 3.21 приведены данные, иллюстрирующие влияние размера кристаллитов на магнитные свойства материалов различных типов. В последние годы благодаря изучению свойств наноматериалов, полученных контролируемой кристаллизацией из аморфного состояния, японскими учеными был открыт новый класс магнитомягких материалов с высоким уровнем статических и динамических магнитных свойств по сравнению с аналогичными по назначению кристаллическими и аморфными сплавами. Это сплавы на основе Ре —81 —В с небольшими добавками N6, Си, 2г и некоторых других переходных металлов (например, Р1пете1 в Германии сплавы этого типа называются Витроперм ). После закалки из расплава эти сплавы аморфны, а оптимальные параметры достигаются после частичной кристаллизации при температуре 530 —550 °С, когда выделяется упорядоченная нанокристаллическая фаза Ре —81 (18 — 20) % с размером частиц около 10 нм. Объемная доля наночастиц в аморфной матрице составляет 60 — 80 %. Сплавы обладают низкой коэрцитивной силой (5— 10 А/м) и высокой начальной магнитной проницаемостью при обычных и высоких частотах при малых потерях (200 кВт/м ) на перемагничивание, что обеспечивает их широкое применение в электротехнике и электронике в качестве трансформаторных сердечников, магнитных усилителей и импульсных источников питания, а также в технике магнитной записи и воспроизведения и т.д., обеспечивая значительную миниатюризацию этих устройств и стабильную работу в широком диапазоне частот и температур. Мировой выпуск сплавов оценивается на уровне 1000 т в год [39]. [c.162]

Te шepaтypнylo стабильность магнитных свойств сплавов с нанвысшей магнитной проницаемостью в слабых полях (группа I по ГОСТ 10160—75) можно улучшить термической обработкой. Замедленное охлаждение от 600° С после отжига значительно уменьшает температурную зависимость Хм и Не для сплавов в виде лент толщиной 0,05—0,2 мм. Для сплава 79ИМ рекомендуется следующий режим [7] при достижении температуры я 600° С делается выдержка 1—2 ч, затем дальнейшее охлаждение до 450° С по 50°С/ч, далее с выключенной печью. При этом несколько снижается до 12 000—18 000[Хн и повышается коэффициент прямоугольности в слабых полях. В статическом режиме намагничивания изменения и в интервале —60-ь- -100"С не превосходят 10—15% относительно значений при 20° С. В динамическом режиме изменения проницаемости в диапазоне индукций от 0,05—0,1 до 0,4— 0,5 Тл не выходят за те же пределы. [c.714]

Некоторые авторы [23, 29] сообщают о введении в состав ферритов небольших (порядка 1—2 мол. %) добавок окиси двухвалентного железа. Однако такие добавки, по-видимому, почти неизбежно появляются в ходе технологического процесса и, следовательно, присутствуют в изготовленном материале, только они не всегда контролируются. Феррит кобальта добавляется в твердый раствор в небольших количествах (х = 0,01 0,02 0,03) для компенсации магнитокристаллической анизотропии. Известно, что феррит кобальта имеет положительную и большую константу магнитокристаллической анизотропии, тогда как для феррита никеля эта кон-етанта отрицательна и значительно меньше по величине. О возможности компенсации магнитокристаллической анизотропии в смешанных ферритах путем подбора соответствующего процентного состава компонент с анизотропией противоположного знака сообщал Гортер [43] впервые ирименил ее для магнитострикционных ферритов Ван дер Бургт [21]. Уменьшение анизотропии за счет компенсации ведет к умягчению магнитного материала и повышению его магнитной проницаемости и динамических магнитострикционных констант. Компенсация анизотропии достигается при определенной температуре комп, величина которой зависит от содержания феррита кобальта. Обычно подбирают комп = 20—25°, при этом X 0,02—0,025. С увеличением содержания феррита кобальта <комп возрастает. [c.116]

Все основные динамические характеристики магнитострикционных материалов являются функцией постоянного поля подмагничивания Н . С ростом подмагничивания магнитная проницаемость падает, магнито-стрикционная постоянная Я растет до значений индукции подмагничивания, равных 0,9—0,9558 (для ферритов это соответствует, как правило, Яо 100 а) коэффициент магнитомеханической связи К имеет максимум при сравнительно небольших значениях величину Яд, соответствующую максимальному К, называют оптимальным подмагничивающим полем — Яопт- Величина Л имеет обычно максимум при Яопт- Значение р с ростом Я(, растет. Величина имеет минимум в области значений Яо, соответствующих максимуму К [51, 52]. Как показали измерения, на ферритах этот минимум выражен очень резко [50]. [c.121]

Характеристикой ферромагнетиков в переменных магнитных полях служит величина динамической магнитной проницаемости -1 , предсгавляющая собой отношение амплитудного значения [c.319]

С увеличенщем частоты высокие значения магнитной проницаемости пермаллоев падают в связи с возникновением в них заметной величины вихревых токов, так как их удельное сопротивление не очень велико. Уменьшение индукции с увеличением частоты при одной и той же напряженности внешнего поля соответствует убыванию динамической магнитной проницаемости. [c.381]

Основная кривзя индукции, петля гистерезиса, полные потери, мгновенное значение индукции и напряженности поля Основная кривая индукции, динамические петли перемагничивания Основная кривая пндукцпи, то же по первым гармон1Н ам, полные потери, составляющие комплексной магнитной проницаемости и комплексного магнитного сопротивления Полные потери на гистерезис и вихревые токи [c.344]

Конструкции электромагнитного захвата определяется особенностями технологии перегрузки, параметрами груза и тары, характеристикой перегрузочного уггройства, несущего захват. Наибольшее влияние на конструкцию захвата оказывают способ перемещения груза (перенос или ведение), характер операций рабочего цикла перегрузки, требуемая производительность перегружателя, магнитные свой- тва груза и тары (магнитная проницаемость и магнитное сопротивление), масса й габаритные размеры груза и тары, способ укладки грузов в таре, статические и динамические параметры перегрузочного устройства (скорость, ускорение, вибрация). [c.76]

Размагничивающим действием обладают вихревые токи (токи Фуко), возникающие при движении доменной стенки. Их создает электрическое поле, индуцируемое в тех областях, в которых изменяется направление намагниченности. Напряженность электрического поля и плотность вихревых токов зависят от скорости движения доменной стенки. Они определяются условием иметь в каждый момент времени в неперемагниченном объеме напряженность результирующего магнитного поля не больше Яс. Именно под влиянием вихревых токов и магнитной вязкости динамическая петля гистерезиса с возрастанием частоты приобретает эллиптический характер. Характеристиками динамической петли являются зависимость максимального значения индукции max ОТ максимального значения напряженности поля Ятах ДЛЯ семейства симметричных динамических петель гистерезиса амплитудная (динамическая) относительная магнитная проницаемость [c.290]

На рис. 22. 33 показана зависимость динамической магнитной проницаемости от а шлитудного значения магнитной индукции при отсутствии постоянного подмагничивания. [c.672]

Таким образом, расхождения закона Максвелла (5.10) или (5.11) с опытом происходят за счет нарушения материальных уравнений (5.2). Такие уравнения справедливы не всегда, а только для монохроматических полей, причем г и 1 являются функциями частоты электромагнитного поля, различными для различных веществ. Чтобы отметить это обстоятельство, величины 8 (со) и (со) часто называют динамическими диэлектрической и магнитной проницаемостями, в отличие от статических проницаемостей, в которые они переходят при со = 0. Лишь в области сравнительно длинных электромагнитных волн (превышающих примерно 1 см) функции е (со) и (со) становятся постоянными для всех веществ. Поэтому в оптике электромагнитное поле приходится разлагал на монохроматические составляющие, что всегда возможно, согласно математической теореме Фурье (см. т. III, 128). Предполагая, что выполняется принцип суперпозиции, эти монохроматические составляющие можно рассмагривать независимо друг от друга. Таким путем можно исследовать распространение электромагнитных волн любого спектрального состава. Функции можно разлагать не только по синусам и косинусам, но и по бесконечному множеству других, полных систем функций. Однако выполнение материальных уравнений (5.2) для монохроматических полей, а также многие другие причины делают в оптике разложение полей на монохроматические составляющие физически выделенным среди множества других математически возможных разложений. Изложенные соображения, как и соображения, излагаемые в следующем пункте, имеют, конечно, общее значение, а не только для плоских электромагнитных волн. [c.39]

По статическим и динамическим характеристикам магпито-стрикции ферриты не уступают метал, ическим материалам, а в ряде случаев превосходят их [48, 167—169]. Необходимо отметить, что данные, приведенные в работах [48, 167—169], соответствуют малым амплитудам индукции при оптимальном подмагничивании и комнатной температуре (293 К). Поэтому, анализируя работу ферритовых преобразователей в у льтразвуковых сварочных машинах, необходимо учитывать нелинейность зависимости магнитной проницаемости, механических и магнитных потерь, упругих и маг-нитострикционных характеристик от амплитуд механических напряжений и индукции при больших значениях последних Эта нелинейность приводит к снижению к. п. д. и чу вствительности излучателя с ростом мощности и является одним из факторов, ограничивающих интенсивность излучения ферритовых преобразователей. [c.170]

Сем. Магнитострикция) и применяемые для изготовления магнитострик-ционных преобразователей эл.-магн. энергии в механич. и обратно (излучатели акустич. колебаний, датчики давления, фильтры и др. приборы). Осн. хар-ки М. м. (см. табл.) коэфф. магнитомеханич. связи А, квадрат к-рого равен отношению преобразованной энергии (механич. или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической) без учёта потерь динамические магнитострикц. постоянная в, определяющая чувствительность преобразователя в режиме излучения, и относительная магнитная проницаемость р, скорость звука с магнитострикция насыщения Xg, определяющая предельную интенсивность звука, излучаемого преобразователем коэрцитивная сила Не и уд. электрич. сопротивление р, характеризующие потери энергии соотв. на гистерезис и на вихревые токи. Магнитострикц. преобразователи работают, как правило, при пост, поле подмагничивания Яо, соответствующем максимуму к (Нц пт) или несколько большем. [c.384]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...