Падение тела вертикальное

Падение тела вертикальное 565 Парадокс Даламбера 12, 314, 349 [c.620]

По формуле (29.7) по высоте и широте места падения тела можно найти величину его отклонения от вертикали к востоку. Так, например, на широте Ленинграда (ф = 60°) тело, падающее с высоты Я =100 м, без учета сопротивления воздуха отклоняется в восточном направлении на г/тах = 1,1 см. Тело, брошенное вертикально вверх, отклоняется от вертикали не на восток, а на запад, так как кориолисова сила инерции в этом случае направлена перпендикулярно к плоскости меридиана к западу. [c.83]

Одним из примеров равноускоренного движения является свободное падение тела (движение, происходящее только под действием силы тяжести), а примером равнозамедленного движения — движение тела, брошенного вертикально вверх. [c.103]

Эти рассуждения применимы, в частности, к движению тяжелого тела вращения около неподвижной точки. Благодаря наличию конического движения оси тела вокруг вертикали эта ось, хотя и наклонена, находится в относительном равновесии в вертикальной плоскости, вращающейся вместе с телом. Равновесие в этой плоскости поддерживается фиктивной силой, происходящей от прецессионного движения. Таким образом, прецессионное движение является единственной причиной того, что тело не падает. Если создать препятствие этому движению, поставив, например, на его пути какой-нибудь предмет, имеющий вертикальное ребро, на которое ось тела должна натолкнуться, то сразу же происходит падение тела. [c.179]

Теперь возникает представление о борьбе импетусов естественного и насильственного движений. Наиболее прост при этом случай вертикального падения тела, который можно было объяснить борьбой между одинаково направленными импетусами. [c.103]

Так как далее будут рассматриваться только несжимаемые жидкости, то нет необходимости принимать во внимание в явном виде силы тяжести, действующие на жидкость. Таким образом,, более правильно интерпретировать р как гидродинамическое, а не как полное давление. Первое не включает в себя гидростатическое давление. В соответствии с принятым определением давления р силу F, представленную уравнением (2.3.1), удобно определить как гидродинамическую силу, действующую на тело со стороны жидкости. Она равна нулю для жидкости, находящейся в покое. Так как на самом деле гравитация всегда действует на жидкость, то для того, чтобы получить полную силу, действующую со стороны жидкости на тело, необходимо добавить к уравнению (2.3.1) выталкивающую силу, действующую на тело. Согласно закону Архимеда, эта дополнительная сила равна весу жидкости, вытесненной телом. Если g — вектор ускорения свободного падения, направленный вертикально вниз (предполагается, что он постоянен), и т/ — масса вытесненной жидкости, то выталкивающая сила равна [c.46]

Вес тела - это сила, с которой тело под воздействием силы тяжести действует на подвес или опору, препятствующую свободному падению тела. Численно вес тела равен силе тяжести, действующей на него. Соотношение между весом С (Н) и массой Q (кг) выражается зависимостью С = gQ, где = 9,8 м/с -ускорение свободного падения. Поскольку ускорение д изменяется с широтой и высотой над уровнем моря, то соответственно изменяется и вес тела. Тело, движущееся с вертикальным ускорением а, действует на опору с силой Г = Q g а), что эквивалентно увеличению веса (знак плюс, движение вверх) или его [c.77]

В этих формулах перед ускорением д надо брать знак плюс в случае свободного падения тела (равномерно ускоренное движение) и знак минус для движения тела, брошенного вертикально вверх (равномерно замедленное движение). [c.194]

Пример 5. Рассмотрим вертикальное падение тела в воздухе. Это движение совершается под действием двух сил силы веса тела, направленной вертикально вниз, и силы лобового сопротивления, направленной в данном случае вертикально вверх. Если обозначим массу тела через гп, скорость его в данный момент через V и величину ускорения силы тяжести через то дифференциальное уравнение движения тела будет иметь вид [c.566]

Влияние вращения Земли на падение тел. Пусть мы рассматриваем падение тела в точке О (фиг. 283) на земном шаре, где широта есть р. Направим ось Ог вертикально вверх, ось Ох по касательной к меридиану на юг, а ось Оу по касательной к параллели на запад. Напишем дифференциальные уравнения относительного движения [c.394]

Показать, что при вертикальном падении тела массы т со скоростью у в жидкость максимальная сила удара пропорциональна квадрату скорости и т [c.100]

Леонардо да Винчи развивал некоторые идеи П. Кузанского. В Замечаниях об игре в шары , рассматривая падение тела под углом к горизонту, он вводит понятие составного и разлагаемого импетуса , говорит о возможности перехода от насильственного движения, то есть бросания, к естественному , то есть вертикальному па- [c.41]

В работах 1708-1709 гг. [311], как и в предыдущей, движение тела, брошенного под углом к горизонту, рассматривается как суперпозиция двух движений вертикального падения под действием силы тяжести и движения под углом к горизонту, как следствие заданной начальной скорости. В отличие от первых работ, где не учитывалось сопротивление среды свободному падению тела, в статье Кривая движения тела в воздухе в предположении сопротивления, зависящего от скорости [311], Вариньон рассматривает самый общий случай. [c.198]

Теперь представим себе, что на описанную картину наложены периодические поступательные колебания трубы в вертикальном направлении. Закон этих колебаний задан с таким расчетом, чтобы в каждом промежутке относительного покоя тела труба перемещалась вверх, а в каждом промежутке падения тела она перемещалась вниз,— и притом иа большее расстояние, чем успеет пройти падающее тело. Тогда за один цикл тело сместится вверх относительно трубы, а в последовательной серии таких циклов осуществится неравномерный, но в среднем ориентированный вверх процесс вибротранспортирования. [c.167]

Результаты этих экспериментов могут быть обобщены следующим образом. В общем случае при условиях данного эксперимента вертикальное падение тела или соскальзывание его по наклонной плоскости образует дисперсные волны. Исключением явился случай падения плоской пластины в мелкую (глубиной 3,0—6,1 см) воду, в результате чего образовалась волна типа Эри, в хвосте которой наблюдались волны с дисперсией. Анализ колебаний уровня вблизи источника показал, что первым всегда образуется гребень, за которым следует ложбина с амплитудой, равной 1—3 амплитудам первого гребня (это зависит в основном от уклона наклонной плоскости), далее идет гребень с амплитудой, примерно равной амплитуде ложбины. Из-за дисперсности волн по мере их удаления от источника продолжают образовываться дополнительные гребни и ложбины, в то же время амплитуды первоначальных гребней и ложбин уменьшаются. [c.93]

Приближенные вычисления энергии волнового возмущения, вызванного вертикальным падением тела, показывают, что около 1 % первоначальной потенциальной энергии тела преобразуется при его погружении в волновую энергию. Из полученных результатов следует, что при фиксированной постоянной [c.93]

Границу участков с углами падения тела полезного ископаемого 50° и менее, для которых не требуется построения проекции иа вертикальную плоскость, следует изображать на плане сплошной основной линией толщиной 0,4 мм. [c.1755]

Если ось л направим вертикально вниз и будем рассматривать тело как материальную точку, то уравнение его движения, так как при падении все время = v, будет ) ШШУ/ dv [c.355]

Свободное падение. Движение тела, брошенного вертикально вверх [c.109]

Установим зависимость между скоростями тела на одной и той же высоте при падении и при подъеме Пусть тело брошено вертикально вверх с начальной скоростью с,, В момент прохождения через точку А (рис. 135) высота подъема [c.111]

Впервые влияние скольжения на сопротивление тела было обнаружено Милликеном ) в 1911 г. при исследовании скорости падения мелких масляных капель в воздухе под действием силы тяжести, а также скорости подъема против силы тяжести заряженных капель, находящихся в вертикально направленном электростатическом поле. [c.145]

Явление удара о воду при вертикальном падении, когда тело движется поступательно ), определяется параметрами [c.99]

Следовательно, на Т— s-диаграмме адиабатный процесс изображается вертикальной прямой J—2 или J—2 на рис. 5.4,6, при этом падение температуры происходит при расширении рабочего тела, а увеличение температуры — при его сжатии. [c.139]

Однако Галилей, повидимому, не этим путем открыл законы падения тяжелых тел. Он, наоборот, начал с того, что установил понятие о равномерно ускоренном движении, при котором скорости возрастают пропорционально временам отсюда он геометрическим путем вывел основные свойства этого вида движения и в особенности закон нарастания пути пропорционально квадрату времени затем он с помощью опыта убедился, что этот закон действительно имеет место при движении тел, падающих по вертикали или по плоскостям любого наклона. Однако для того чтобы получить возможность сравнить движения по плоскостям с различным наклоном, он вынужден был предварительно допустить необоснованное положение, что скорости, приобретенные в результате опускания с равных вертикальных высот, всегда между собою равны и лишь незадолго до смерти и после издания своих Диалогов он нашел доказательство этого положения путем рассмотрения относительного действия тяжести на наклонных плоскостях это доказательство было затем включено в последующие издания упомянутой работы Галилея. [c.294]

Частный случай вертикального падения при квадратичном ЗАКОНЕ сопротивления. Очевидно, постановка общей задачи о деривации, данная в п. 28, остается в силе также и тогда, когда требуется оценить деривацию при вертикальном (прямолинейном) выстреле или, в частности, при падении тяжелого тела, предоставленного самому себе без начальной скорости. В этом случае остается неопределенной только вертикальная плоскость ху выстрела. Если за плоскость ху примем для определенности плоскость меридиана и направим ось х к северу (и, следовательно, ось г к западу), то в формулах (54) мы должны положить Л = 0, вследствие чего получим [c.125]

Пусть АО — горизонтальная линия, а АР — вертикальная. Смысл настоящей задачи заключается в том, что если на АО провести какую-нибудь циклоиду, то от последней отсекался бы такой кусок АВ, что для прохождения его тяжелому телу, падающему из точки А, потребовалось бы столько же времени, сколько ему понадобится для падения с указанной высоты по вертикальной линии АР если поступить указанным образом, то точка В будет лежать на искомой синхронной кривой РВ. [c.17]

Сферически изотропные тела (см. разд. 5.5, случай 4) с однородной плотностью не только обладают свойством устойчивого падения при любой ориентации нейтральная устойчивость по терминологии теории плавучести [4]), но также изотропны по отношению к поступательному движению. Тела такого типа поэтому будут всегда падать вертикально со скоростью [c.230]

Расчеты распределений давления по поверхности тела в срывной зоне н вблизи ее по асимптотическим теориям приводят к хорошему совпадению с существующими экспериментальными данными, как об этом, например, можно судить по графику давления, приведенному на рис. 278 ). Здесь точками А и В отмечены точки отрыва и последующего возвращения сорвавшегося пограничного слоя на обтекаемую поверхность. Вертикальной стрелкой показано место падения скачка уплотнения, расположенное вблизи вершины лежащего на плоской стенке клина с углом раствора 15° Ь — абсцисса вершины клина. [c.708]

Но, хотя Леонардо, по-видимому, допускал возможность полностью криволинейных движений (струя воды), насильственных непрямолинейных (круговых) движений, а также движений, постоянно смешанных , каковым является движение волчка, он еще не пришел к четкому представлению о движении брошенных тел. Он лишь утверждает, что вертикальное падение, которым заканчивается это движение, есть признак того, что насильственное движение, т. е. бросание , полностью исчерпалось и уступило место вполне естественному движению. Леонардо ничего не говорит о промежуточной фазе, он только наводит на мысль о ней. [c.67]

В точке падения тела i/ = 0 и тогда т о sin ai — gt l2 = Q. Отсюда время, через, которое тело упадет, i = 2noSIna/g. Из сравнения времени подъема тела на-наибольшую высоту и времени его полета вытекает, что t = 2t. Зная время полета тела, можно найти вертикальную составляющую скорости, т. е. ее проекцию на ось ординат Vy——oosina. Величину угла aj, определяющего направление скорости в точке падения тела, найдем из соотношения [c.22]

Найдем такое дополнительное соотношение, i приняв, что решающую роль в получении оптимальных характеристик амортизационной системы играет закон вертикального падения тела в среде, оказывающей этому телу сопротивление с силой, пропорциональной квадрату скорости его движения. Именно для этого простейшего случая требования, предъявляемые к амортизационной системе в отношении работоемкости и перегрузок, могут быть выполнены наилучшим образом. [c.317]

Эта проблема была предметом обсуждения предшественников западных номиналистов — ученых средневекового Востока, в частности упомянутых выше ИбнСиныи Абу-л-Вараката ал-Вагдади. Под влиянием учения Филопона они разработали теорию запечатленной силы и устремления . Согласно их представлениям, когда тело начинает падать, оно получает некое насильственное устремление . Это постоянное насильственное устремление противопоставлялось естественному устремлению , которое управляет движением тела вертикально вниз. Хотя это насильственное устремление постепенно ослабляется, оно в процессе движения тела, в особенности в начальный момент, замедляет свободное падение. [c.59]

Выше были отмечены этапы, через которые прошел Галилей в поисках законов падения. Мы относим к третьему этапу, приходящемуся примерно на 1609—1610 гг., многое из того, что изложено в Беседах , написанных гораздо позже. Достаточным основанием для этого являются сопоставления с более ранними сочинениями Галилея, его собственные указания и материалы его переписки. Четвертый этап (о нем уже шла речь в п. 3), датировка которого весьма проблематична, нашел свое выражение в латинском тексте, который создает остов Дня третьего Бесед . Здесь, удостоверившись в справедливости своих исходных положений, Галилей математически выводит из них различные следствия. Это и составляет одну из двух новых отраслей науки, о которых ведутся Беседы ,— учение о местном движении, В длинной цепи задач и предложений Галилей определяет и сравнивает времена падения тел вдоль вертикалей, вдоль наклонных и вдоль линий, составленных из вертикальных и ломаных отрезков. Кульминацией здесь является следствие из теоремы XXII (она же — Предложение XXXVI ) быстрейшее движение от одной конечной точки до другой происходит не по кратчайшей ли- 9 1 НИИ, каковой является прямая, а по дуге окружности . Как здесь, так и раньше, в тексте Дня первого Галилей придает неоправданную общность Своему результату, но, заканчивая свое доказательство, он выражается вполне точно чем более вписанная в дугу окружности ломаная приближается к дуге, тем быстрее совершается падение между двумя конечными пунктами . Поэтому не вполне справедливо безоговорочно приписывать-Галилею ошибочное утверждение, что дуга окружности является брахистохроной, f Исходных принципов нового учения о местном движении не один, а два помимо допущения закона t , Галилей в первом издании Бесед [c.91]

Падение тела (в пустоте) движение тела брошенного вертикально вверх (в пустоте) = + V = gt (при Ко = 0). V - V2gS (при 1 0 = 0) 5 - у (при 5/о = 0) б / = - (при 1 0 = 0) g = 9,81 ж/се/с (при падении), g==—9,81 м/сек (при полете вверх) [c.112]

Трубы и призматические изделия выдавливают обычно со скоростью, 1—3 mImuh. При вертикальном расположении цилиндра повышенные скорости выдавливания предотвращают обрыв длинных труб. При выдавливании трубы со скоростью падения тела напряжение материала у выходного отверстия мундштука сводится к нулю. На горизонтальных прессах практические скорости выдавлива- [c.642]

Основные результаты творчества Тартальи изложены в двух его трактатах Новая наука и Вопросы и различные изобретения . Структура первого из трактатов аналогична Началам Евклида определения, общие рассуждения, теоремы. Автор сразу уточняет, что в книге изучается не движение вообще, а только движение тяжелых тел, которые одинаково тяжелы , то есть, говоря современным языком, имеющих постоянный вес. Единственным естественным движением Тарталья считает вертикальное падение тела, остальные движения — насильственные , вызванные некоторой движущей силой . Результат удара называется эффектом и определяется скоростью. Естественное движение совершается с постоянно изменяющейся скоростью, начальное значение которой является наименьшим, а конечное — наибольшим, — считает Тарталья. Как и Орем, он утверждает, что тело, брошенное в шахту, проходящую сквозь всю Землю через ее центр, в конечном итоге, после затухающих колебаний вокруг центра, остановится. [c.43]

Следуя Галилею и Россиоли, Вариньон считает, что несмотря на сонротивление среды, проходимые при вертикальном падении тела пути относятся как квадраты времен. [c.198]

В безвоздушном пространстве пуля при полете находится под действием только силы тяжести, которая сообщает ей в вертикальном направлении постоянное ускорение =9,81 м1сек . Вследствие этого понижение пули под линией выстрела следует закону свободного падения тел в пустоте, т. е. по проше- [c.19]

Вертикальное падение. Чтобы определить направление корио-лисовой силы инерции F"op в случае свободно падающей точки, надо знать направление относительной скорости v точки. Так как сила f"op очень мала по сравнению с силой тяжести, то в первом приближении можно считать вектор V, направленным по вертикали, т. е. вдоль линии МО (рис. 251). Тогд вектор а ор будет, как легко видеть, направлен на запад, а сила F"op — на восток (т. е. так, как на рис. 251 направлен вектор v). Следовательно, в первом приближении свободно падающая точка (тело) отклоняется вследствие вращения Земли от вертикали к востоку. Тело, брошенное вертикально вверх, будет, очевидно, при подъеме отклоняться к западу. Величины этих отклонений очень малы и заметны только при достаточно.большой высоте падения или подъема, что видно из расчетов, приведенных в 93. [c.230]

Состояние невесомости наступает в баллистических ракетах ) и космических кораблях после того, как прекратилась работа двигателей и ракета или космический корабль вышли из плотных слоев атмосферы. Вначале под действием силы тяги реактивных двигателей (см. 124), направленной вверх, ракета или корабль движутся с большим ускорением о и набирают вертикальную скорость. В это время на корабль и находящиеся в нем тела, помимо силы земного тяготения и силы тяги двигателей, действует сила сопротивления воздуха, направленная против скорости корабля, т. е. ВНИИ, и несколько уменьшающая ускорение корабля. Но все же это ускорение а по величине значительно превосходит ускорение свободного падения g (например, по данным иностранной печати а может достигать 9—10 ). В этом случае корпус корабля и все тела в кабине корабля будут находится в таком же состоянии, как тела, взвешиваемые в кабнне лифта, движущегося кверху с ускорением а. [c.190]

Перенеся распределение давлений с участков ABD и A D невращающегося цилиндра и учитывая указанные изменения величин падения давления, получим для вращающегося цилиндра распределение давлений, примерно изображенное на рис. 346. Легко видеть, что результирующая этих сил давления имеет вертикальную составляющую. Таким образом, в то время как покоящийся цилиндр испытывает при обтекании потоком вязкой жидкости только лобовое сопротивление, вращающийся цилиндр при тех же условиях испытывает не только лобовое сопротивление, но и подъемную силу. При этом, как указывалось выше ( 130), возникновению подъемной силы должно сопутствовать отклонение вниз потока, обтекающего тело на рис. 345 это хорошо видно, [c.562]

Так как при адиабатном процессе dp = 0, то энтропия рабочего тела 8 обратимом процессе не изменяется (da = 0 и s = onst). Следовательно, на sT-диаграмме адиабатный процесс изображается вертикальной линией (рис. 25, б), причем падение температуры происходит при расширении рабочего тела, а увеличение температуры — при его сжатии. [c.119]

Если Л = О, т. е. груз не падает на упругую систему, а внезапно прикладывается к ней полной своей величиной, то, исходя из формулы (17.379), получаем кд,цп = 2. Формулы (17.383) и (17.384), в которых кцаа выражается не через высоту падения, могут быть применены к удару, в котором ударяющее тело не падает вертикально, а действует иным образом. [c.268]

Чтобы вычислить силу удара волны, Юлиан Александрович использовал полученные П. Вагнером и Л. П. Седовым решения для случая вертикального удара тел различной формы при падении их на поверхность спокойной воды. Однако, чтобы применить их к случаю с глиссирующими катерами, пришлось принять ряд допущений, вследствие которых расчетная формула стала условной , но позволяла решить поставленную задачу. Эти допущения сводились к следующему длина участка днища, входящего в соприкосновение с водой в момент удара, равна одной десятой длины катера, а расчетная величина угла дифферента катера — утроенному значению его при движении с полной скоростью на тихой воде (такой прием учитывает килевую качку судна при движении его на волнующемся море). Кроме того, принималось предположение, что сила удара воды по соприкасающейся с ней части длины судна распределяется по закону треугольника с вершиной, приходящейся на середину этой длины. [c.60]

Леонардо говорит о смешении того, что относится к двигателю, с тем, что относится к движущемуся телу, оперируя терминами составно и разлагаемый . Четкого представления о движении брошенного тела он еще не имеет, хотя выдвигает некоторые соображения о составной траектории такого движения. По его представлению, вертикальное падение, которым заканчивается движение брошенного тела, есть признак того, что насильственное движение полностью исчерпано и уступило место чисто естественному движению. Промежуточную фазу он еще не рассматривает, а только подает мысль о ней. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...