Состояние газа стационарное

Сопротивление 218 Состояние газа стационарное 48 Степень дифференциального уравнения 252 [c.271]

Исследуем более детально изменение состояния газа, получающееся при прохождении в нем стационарной ударной волны. Обратимся сначала к простейшей схеме, когда фронт волны составляет прямой угол с направлением распространения. Такая волна называется прямой ударной волной. [c.118]

На основе принятых допущений стационарное течение газа описывается системой уравнений, в которую входят уравнения неразрывности, энергии (первого закона термодинамики) и состояния газа, движение которого изучается. [c.124]

При анализе стационарного вязкого течения газа удобно пользоваться, кроме уравнения сохранения энергии (9.18) уравнением неразрывности, уравнением состояния газа и термодинамическим тождеством, т. е. совокупностью уравнений [c.323]

Получим функцию распределения в случае максвелловского состояния газа, т. е. его стационарного однородного состояния. Для такого состояния выполняется равенство (2. ).7), которое можно переписать в виде [c.48]

Это свойство функций распределения отдельных компонент скорости априори было положено Максвеллом в основу вывода функции распределения для стационарного однородного состояния газа. [c.49]

Е. заключение отметим, что максвелловская форма для / имеет место также для стационарного состояния газа з замкнутом сосуде с гладкими стенками в случае отсутствия массовых сил. [c.51]

Рассмотрим стационарное однородное состояние газа в замкнутом сосуде с гладкими стенками в отсутствие массовых сил. [c.51]

При анализе стационарного турбулентного (при больших Re) движения газа по трубам удобно пользоваться уравнением сохранения энергии (7-23), уравнением неразрывности, уравнением состояния газа и термодинамическим тождеством, т. е. совокупностью уравнений [c.266]

Таким образом, стационарное течение газа по трубе описывается четырьмя уравнениями, содержащими четыре неизвестных р, Т, v и w (i, s и q считаются при этом известными функциями термических параметров состояния газа, скорости течения, геометрических размеров трубы и температуры внешней среды). Из этого следует, что задача о течении газа по трубе полностью разрешима. [c.266]

Соударения между двумя молекулами являются обратимым механическим процессом. Несмотря на то, что отдельное столкновение является обратимым процессом, поведение всей системы молекул, образующей газ, подчиняется второму закону термодинамики и является необратимым процессом. С течением времени состояние газа (определяемое столкновениями всех молекул) будет или изменяться в определенном направлении или оставаться стационарным. Дальнейшее изучение равновесного или стационарного состояния всей системы молекул необходимо начать с определения функции, изменение которой будет определять изменение состояния газа в целом. [c.48]

Линия, отходящая от диафрагмы влево (см. фотографию рис. 2.7), является характеристикой i, наклон которой есть скорость звука Од стационарного состояния газа, находящегося с левой стороны. Измерения этой линии при комнатной температуре и пересчет на условия при 0° С дали следующие результаты (см. [6]) [c.70]

Поскольку состояние газа в сосуде остается стационарным, в течение произвольного времени 1 с поршнем столкнутся из наших молекул. Масса каждой молекулы равна и до столкновения составляющая скорости в направлении оси абсцисс равна следовательно, все они дают в сумме уравнения (2) член [c.35]

С самого начала трудно себе представить, что может существовать несколько таких распределений состояний, которые стационарны и при которых все переменные могут пробегать без ограничений все возможные для них значения. К тому же имеется полная аналогия, которую обнаруживает распределение состояний, представленное формулой (123), с формулой, найденной для газов с одноатомными молекулами. Эта аналогия имеет определенные внутренние основания. [c.382]

В 3 первой части мы дали доказательство того, что максвелловский закон распределения скоростей для газов с одноатомными молекулами удовлетворяет условиям, которые должны выполняться в стационарном состоянии затем в 5 первой части, исходя из предположения, что молекулы пролетают друг мимо друга столь неупорядоченно, что находят применение законы вероятностей, мы доказали, что это распределение является единственным, удовлетворяющим этим условиям, что, следовательно, оно является единственным распределением, которое, если только это предположение справедливо, может сохраняться в газе стационарным в течение длительного времени [ Э]. [c.485]

Как и в анодной области, стационарное состояние газа у катода возможно при соблюдении баланса его энергии [c.38]

Решение поставленной задачи, будет автомодельным, т. е. таким, которое позволяет вместо системы уравнений в частных производных (219) и (220) использовать систему обыкновенных дифференциальных уравнений. С такого рода автомодельными задачами мы уже имели дело ранее (центрированные волны в нестационарном сверхзвуковом одномерном и стационарном плоском двумерном движениях). Используем коническую симметрию граничных условий задачи и будем искать решение уравнении из условия, что все параметры движения и состояния газа являются функциями только полярного угла 0 и не зависят от радиуса вектора R. [c.434]

В основе математической теории структуры фронта ударной волны лежит предположение о стационарности структуры. Время превращения вещества в ударной волне из начального состояния в конечное очень мало, гораздо меньше характерных времен, в течение которых заметно меняются параметры газа в области непрерывного течения за фронтом волны. Точно так же ширина фронта гораздо меньше характерных масштабов длины, на которых заметно меняется состояние газа за фронтом, скажем, расстояния от фронта ударной волны до поршня, толкающего волну (поршень двигается с переменной скоростью). [c.360]

Имея в виду найти интеграл столкновений в первом неисчезающем приближении теории возмущений по взаимодействию частиц, можно считать, что точные G-функции в (95,10) связаны с функцией распределения п теми же формулами (92,20—21), что и в идеальном газе это означает пренебрежение малыми поправками за счет взаимодействия к энергии е = р /2т частицы газа. Выражения (92,20—21) относятся, строго говоря, к однородному и стационарному состоянию газа, но в квазиклассическом случае, ввиду медленности изменения п с координатами и временем, можно пользоваться теми же выражениями, понимая в них в качестве Пр функцию n t, г, р), в которой t и г играют роль параметров. Интегрирование по со устраняет б-функции и получается [c.487]

Б. Работа, требуемая для сжатия той же массы среды в виде пара в состоянии идеального газа при 1000 °R (555,5 °К) в изотермическом обратимом стационарном процессе, может быть вычислена по уравнению (1-67) [c.57]

Теплообменник в общей сложности проработал более 900 ч, причем максимальная непрерывная продол- жительность работы составляла 250 ч. Это позволяет сделать некоторые выводы об эксплуатационных характеристиках высокотемпературного теплообменника. Все вспомогательные системы работали надежно, обеспечивали гибкое регулирование режимных характеристик (расходов и температур греющих газов, воздуха, насадки) в широких пределах. Системы механического транспорта (скиповый подъемник) обеспечивали необходимую производительность при температурах насадки 300—900° С. Стационарный режим поддерживался устойчиво. При пуске и переходных режимах время наступления стационарного состояния заметно уменьшалось с увеличением расхода насадки. [c.382]

Пусть в стационарном состоянии на границе газ—пленка устанавливается концентрация окислителя Сц. Тогда в силу стационарности процесса поток вещества к поверхности раздела фаз должен быть равен потоку в глубину второй фазы (окисной пленки), т. е. [c.68]

Таким образом, несмотря на обилие разнообразных элементарных частиц, только некоторые из них играют очевидную роль в строении нормального вещества. Нейтроны и протоны вступают в связь между собой с образованием заряженных ядер. Вокруг ядра движется электронное облако, и все это вместе составляет атом. Атомы соединяются в молекулы. Большие совокупности молекул образуют макроскопические тела газы, жидкости, кристаллы... Ускоряемые электроны излучают или поглощают фотоны. Средством исследования переходов между стационарными атомными состояниями является спектроскопия, [c.425]

Рассмотрим газ, состоящий из одинаковых атомов. Согласно теории Бора каждый из атомов может находиться в определенном стационарном состоянии 1, 2, 3,. .. и характеризоваться своим значением энергии Е], 2, 3,. ... Среднее значение атомов, находящихся в состоянии 1 и обладающих энергией ,, называется заселенностью уровня I. Заселенность уровня зависит от внешних условий. Если, например, газ находится в состоянии термодинамического равновесия при температуре Т, то заселенность определяется распределением Больцмана [c.142]

Пламя бунзеновской горелки имеет внутренний светящийся конус ярко-голубого или зеленовато-голубого цвета, окруженный более бледной фиолетово-голубой оболочкой, которую называют наружным конусом. Между ними находится промежуточная зона. Внутренний конус — полый. Его поверхность образована тонкой зоной, толщиной от нескольких сотых до нескольких десятых миллиметра, в которой происходит реакция горения. Это — фронт пламени, распространяющийся в горючей смеси навстречу потоку газа. В стационарном состоянии скорость распространения фронта пламени равна скорости истечения газа из горелки. В промежуточной зоне горение не происходит. В наружном конусе идет дополнительное горение молекул окиси углерода и водорода, образовавшихся во внутреннем конусе. Необходимый для окисления кислород диффундирует из окружающей атмосферы, и горение носит диффузионный характер. [c.252]

Несмотря на такие достоинства элементарной кинетической теории коэффициентов переноса, как простота и физическая наглядность, эта теория внутренне противоречива. Действительно, функция распределения Максвелла имеет место только в случае стационарного и однородного состояния газа, для которого градиенты всех параметров состояния должны быть равны нулю в силу однородности состояния. Bi элементарной кинетической теории используют функцию распределения Максвелла, с помощью которой определяют среднеарифметическую скорость, и одновременно считают, что dT/d2, dt y/dz, a njri)laz не равны нулю. Неявно используемое в элементарной теории допущение о том, что скорость молекул не изменяет в результате столкновения своего направления, не выполняется на практике. [c.103]

При изучении процессов истечения необходимо прежде всего определить внещнюю работу, затрачиваемую на перемещения массы рабочего тела в потоке. С этой целью рассмотрим два сечения (1—1 и 2 — 2) канала произвольного профиля (рис. 1.21), по которому течет газ вследствие перепада давлений (Р1 > Рг)- При движении газа по каналу переменного поперечного сечения изменяются его скорость и параметры состояния. При стационарном режиме течения вдоль непроницаемых стенок для всех поперечных сечений канала массовый расход газа описывается уравнением неразрывности [c.43]

I) Величина т" уменьшается с возрастанием с. Следовательно, большие значения с весьма желательны из соображений внешней баллистики. Отсюда стремление к использованию так называемых энергетических ракетных топлив. Однако из уравнения (5-43) не следует, что применение высокоэффективных ракетных топлив будет способствовать особенно высоким стационарным скоростям эрозии. (iB e же, поскольку горение таких ракетных топлив сопровождается высокими температурами газов, стационарное состояние процесса выгорания будет достигаться раньше). [c.176]

Газ продавливается так медленно, что его кинетической энергией можно пренебречь. При стационарном течении состояние газа в отверстиях все время одно и то же, и весь процесс сводится к тому, что массы, имевшие сначала давление р и объем VI, переходят к давлению Р2 и объему У2. Их энергия может измениться только за счет работы про-давливания, поскольку процесс адиабатический. Работа совершается с каждой стороны при неизменном давлении, следовательно, когда объем газа Уг уходит с одной стороны на другую, где он станет 1/2, работа над газом будет ргУг — Р2 2- Она равна изменению энергии 82 1 поэтому после продавливания снова принимает исходное значение величина 8 + рУ = I — энтальпия . Ее легко вычислить по формулам (15.11) и (15.1) [c.79]

Массовая ск01)0сть V есть тот эффект молекулярного движения, который мы можем воспринимать посредством макроскопических наблюдений она равна нулю в случае стационарного состояния газа в замкнутом неподвижном сосуде с зеркально отражающими стенками. Каждая молекула обладает некоторой скоростью I, которая раскладывается на сумму V и другой скорости [c.96]

Общие уравнения малых колебаний газа около равновесного состояния в стационарном силовом поле (X, У, I) могут быть пол]гчены с помощью небольшого обобщения метода 311. [c.694]

Передача тепла от более нагретого газа к менее нагретому через плоскую стенку. Этот случай часто встречается в практике при определении количества тепла, передаваемого от горячих газов к окружающему воздуху через стенку. Обозначим температуру горячих газов Г,, температуру окружающего воздуха Гдаз. Так как тепловое состояние газов и стенки является стационарным, то Тг и Гвоз во времени не изменяются. Сформулируем для этого случая граничные условия III рода. [c.106]

Отметим, что уравнения (2.1.2) — (2.1.4) инвариантны относительно систем координат. Наиболее простой вид они имеют в системе координат, связанной с фронтом ударной волны (соотношения 2.1.16). Термодинамическое же состояние газа за фронтом ударной волны зависит лишь от относительной скорости втекания газа Ущ, или скорости распространения ударнога фронта по газу. Поэтому в дальнейшем анализе в пределах этой главы не будем делать различия между стационарными и нестационарными волнами, кроме случаев (например, 2.6), связанных с изучением кинематических свойств течений за ударными волнами. [c.53]

В последующей зоне релаксации давление, энтальпия и скорость газа связаны с плотностью теми же соотношениями (2.1.2) — (2.1.6), которые справедливы, как указано в 2.1,. в лтсбсй стационарной невязкой волне. Состояние газа в зоне релаксации изменяется непрерывно, поэтому, дифференцируя формулы (2.1.6) при постоянном значении получим, как и следовало ожидать, уравнение адиабаты для непрерывного процесса [c.63]

Ограничимся случаем стационарного течения газа, когда поверхность разрыва будет неподвижной относителыно системы отсчета, в которой рассматривается движение газа. Величины, характеризующие состояние газа до прохождения поверхности разрыва и после него, связаны между собой законами сохранения массы, импульса и энергии. Следовательно, на поверхности разрыва должны быть непрерывными потоки вещества, импульса и энергии. - [c.512]

Такое же увеличение получилось бы, если бы на газ действовала сила Мс111си. Для того чтобы состояние было стационарным, снаружи на массу газа М должна действовать равная по величине, но противоположно направленная сила. Эта сила может исходить только от основания, и, поскольку действие равно противодействию, газ будет обратно действовать на основание в направлении положительной оси абсцисс с силой [c.109]

Изучение сверхзвуковых потоков разреженных газов представляет интерес как для решения практических задач, связанных с полетами тел на больших высотах, так и для решения принципиальных вопросов аэродинамики разреженных газов. Экспериментальных работ в области сверхзвуковых течений разреженных газов опубликовано мало. Это объясняется в большой степени методическими трудностями. Большинство методов, успешно применяемых для исследования течений плотных газов, или не применимо в случае течений разреженных газов, или их применение требует сложных усовершенствований. Так обстоит дело с интерферометрическим методом, шлиренметодом, методами спектрального поглощения, а также методами поглощения рентгеновских и электронных пучков [1]. Их применимость ограничивается давлениями 1— 10 мм рт. ст. Поэтому метод визуализации, использующий свойства послесвечения, представляется наиболее перспективным для исследований течений разреженных газов. В основе метода лежит зависимость интенсивности послесвечения от термодинамического состояния газа. Применение метода ограничивается давлением, при котором уже невозможно организовать разряд, вызывающий длительное послесвечение. В зависимости от условий эксперимента, предельное давление может быть доведено до 8—6- 10 мм рт. ст. В статье [1] дается обзор работ, посвященных исследованию свойств послесвечения в азоте и воздухе и их применению в газодинамических исследованиях. Преимущество азота и воздуха по сравнению с другими газами состоит в том, что в них легко вызывается послесвечение большой длительности (1 —10 сек). Медленное затухание свечения позволяет работать на стационарных аэродинамических установках и получать картины обтекания тел регистрацией на фотопластинку. В таких газах, как Не, Аг, Ые, Нг и др., послесвечение длится в среднем 10 —10 сек. При таком быстром затухании приходится работать в области малых интенсивностей света, а это вызывает необходимость фотоэлектронной регистрации. Малая продолжительность послесвечения накладывает ограничение на скорость исследуемых процессов — они должны протекать за 10— 10 сек. Процесс сжатия газа в ударной волне отвечает этому требованию. Что касается более медленных процессов, то они будут регистрироваться с искажениями, вызванными наложением процесса высвечивания на исследуемый процесс. Возможность использования послесвечений небольшой длительности позволяет выбрать наиболее простой тип возбуждающего разряда. [c.138]

Достаточно очевидно, что волновая функция пробной частицы должна быть локализована в этом объемчике и в том случае, когда никаких перегородок не вводится. В самом деле, за время порядка нескольких времен столкновений частица не успевает сместиться на расстояние, больше нескольких длин пробега. Другими словами, сами столкновения выполняют роль "перегородок", отделяющих друг от друга малые объемы газа (в стационарном состоянии газа). [c.193]

Выпишем в одномерном приближении уравнения, описывающие стационарное движение многоскоростного и многотемпературного континуума без фазовых превращений. Примем, что теплоемкости газа Ср и частиц с постоянны. Предположим еще, что частицы суть невзаимодействующие между собой сферы с постоянной по объему частиц температурой при этом давлением, которое создают частицы, можно пренебречь, однако объем, занимаемый ими, учитывается. Будем считать также, что массовая доля частиц каждой фракции неизменна. Имеем тогда следующие уравнения неразрывности и движения газа и частиц, уравнение энергии смеси, уравнение энергии частиц (или уравнение конвективного теплообмена между газом и частицами) и уравнение состояния газа [c.117]

В Ts-диаграмме явление мятия идеального газа может быть представлено точками 1 я 2, которые лежат на одной горизонтали, так как Считать, что отрезок изотермы 1—2 соответствует процессу дросселирования газа, нельзя, ибо только крайние точки 1 я2 характеризуют состояние газа как равновесное, а все промежуточные точки не соответствуют действительному процессу, совершающемуся с газом. Поэтому линия 1—2 проведена на рис. 8.И пунктиром. Действительно, при адиабатном процессе в месте сужения проходного сечения скорость потока возрастает в соответствии с уравнением (8.3) за счет энтальпии, а, значит, температура уменьшается. После этого по мере перехода внешней кинетической энергии в теплоту температура газа повышается, и на некотором удалении от места сужения, где течение потока становится стационарным, температура достигает своего первоначального значения. Таким образом, действительный процесс между точками 1 я 2 протекает при переменных значениях i и i, и поэтому неправильно определять процесс дросселирования как процесс при t = onst и называть его изоэнтальпийным. [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...