Лоренц — Лоренца соотношение

Это И есть полные выражения для дважды продолженной группы Лоренца. Первые два соотношения представляют собой собственно группу Лоренца, третье — закон преобразования скоростей, четвертое — закон преобразования ускорений. [c.273]

Несмотря на свой чисто формальный характер, четырехмерное представление сыграло большую роль в развитии теории относительности, поскольку оно позволяет выразить ковариантность законов природы при преобразованиях Лоренца как некоторые соотношения между физическими величинами. [c.75]

Локальный поток массы 181,184 Лоренца соотношение для показателя преломления 252 [c.528]

Замечательной особенностью преобразований Лоренца является то, что при V< они переходят" в преобразования Галилея (6.1). Таким образом, в предельном случае V< законы преобразования теории относительности и ньютоновской механики совпадают. Это означает, что теория относительности не отвергает преобразований Галилея как неправильные, но включает их в истинные законы преобразования как частный случай, справедливый при V< . В дальнейшем мы увидим, что это отражает общую взаимосвязь между теорией относительности и ньютоновской механикой — законы и соотношения теории относительности переходят в законы ньютоновской механики в предельном случае малых скоростей. [c.193]

Идея расчета, впервые проведенная Лоренцем, предельно проста для получения зависимости показателя преломления кар ого-либо вещества от частоты падающего на него света нужно найти вектор поляризации Р этого вещества, создаваемый полем световой волны Е. Затем вычисляют вектор электростатической индукции D = Е + 4т Р и определяют г. = D/E. Используя основное соотношение электромагнитной теории света п = получают искомую зависимость п(ш). [c.139]

Применяя к соотношению (7.40) преобразования Лоренца, имеем [c.385]

Соотношение (IV. 135) показывает, что отношение V J — является инвариантом Уо преобразования Г. Лоренца. [c.521]

Эти соотношения получили название преобразований Лоренца. Автор преобразований не придавал им особого физического смысла, рассматривая их лишь как формальный математический прием. [c.133]

Прежде всего рассмотрим вопрос о том, приводят ли формулы, рассмотренные в и. 32, к появлению эффекта упорядочения при определенной температуре. Из соотношения Лоренца [см. (7.15)] для температуры точки Кюри вытекает значение [c.518]

Релятивистские кинематические эффекты существенно влияют не только на соотношение между порогом и энергией реакции, но и на угловые распределения разлетающихся после реакции частиц. Сравним углы вылета частицы в ЛС и СЦИ. Если обозначить скорость самого центра инерции (в ЛС) через V и направить ее вдоль оси 2, то преобразование Лоренца для импульса и энергии частицы от ЛС к СЦИ будет иметь вид [c.307]

Это соотношение выражает закон Видемана—Франца. Константа в правой части, называемая числом Лоренца, имеет теоретическое значение, равное (л е /ЗА ). [c.461]

Уравнение (2.2) определяло ортогональное преобразование в трехмерном пространстве, тогда как уравнение (2.9) относится к ортогональному преобразованию в четырехмерном пространстве, причем мнимость четвертой координаты не нарушает справедливости уравнений, аналогичных уравнениям (2.3), (2.4), (2.5). Соответствующее преобразованию (2.5) соотношение между Xk и называется преобразованием Лоренца (по имени великого голландского физика-теорети-ка Гендрика Антона Лоренца). Записываем это преобразование в виде следующей общей схемы [c.23]

Предполагается, что в исходный момент времени начала координат двух систем совпадают, что их оси имеют одинаковую ориентацию в пространстве и что относительное движение происходит в направлении оси Хд. Соотношения (10.1) известны как формулы преобразования Лоренца. [c.137]

В настоящей статье принято, что свет состоит по существу из световых квантов, каждый из которых обладает одной и той же чрезвычайно малой массой. Математически показано, что преобразование Лоренца—Эйнштейна совместно с квантовыми соотношениями приводит к необходимости связать движение тела и распространение волны и что это представление дает физическую интерпретацию аналитических условий устойчивости Бора. Дифракция является, по-видимому, совместимой с обобщением ньютоновской динамики. Далее, оказывается возможным сохранить как корпускулярный, так и волновой характер света и дать с помощью гипотез, подсказываемых электромагнитной теорией и принципом соответствия, правдоподобное объяснение когерентности и интерференционных полос. Наконец, показано, почему кванты должны входить в динамическую теорию газов и почему -закон Планка является предельной формой закона Максвелла для газа световых квантов. [c.639]

При этом на первый план Лоренц выдвигает принцип Больцмана и тщательно разбирает вопрос о том, как надлежит определять вероятность W в соотношении Больцмана [c.8]

В ряду металлич. элементов теплопроводность тем больше, чем больше электропроводность. Это явилось поводом для правила Видеманна-Франца [ ], согласно к-рому А/у = onst для различных М. при комнатной t°, где А — теп.попроводность, а у — электропроводность. Лоренц [ ], исследуя это соотношение при различных г°, нашел, что [c.411]

II 171 в сегнетоэлектриках II 181 п мягкие моды II 181 обобщенное II 183 Соотношение Лоренца II 165 Соотношение Моллво II 257, 258 Соотношение Эйнштейна II 222 в вырожденном случае II 231 вывод на основе кинетической теории II [c.409]

При проверке соотношения (4.8) следует учитывать, что предположение об отсутствии взаимодействия между излучающими электронами справедливо лишь при исследовании разреженных газов, а также ряда веществ, в которых концентрация излучающих центров достаточно мала. При большой плотности вещества наше предположение неверно. В этом случае кроме внешнего поля Е нужно учесть еще электрическое поле, создаваемое в той точке, где находится электрон, всеми остальными электрическими зарядами. Такое рассмотрение ( а именно учет поля Лоренца ), как известно, приводит к своеобразной зависимости диэлектрической проницаемости от свойств среды (формула Клаузиуса — Мосоти). Учитывая, что г. == и проводя совер шенно аналогичные рассуждения, легко получить следующее со- [c.143]

В отсутствие магнитного поля на электрон действует направленная по радиусу сила Fo=mao r, где m — масса электрона. Внесем электронную орбиту в магнитное поле так, чтобы вектор В был перпендикулярен плоскости орбиты. При этом на электрон начинает действовать добавочная сила Лоренца F jy=evoB, также направленная по радиусу. (Здесь uq —линейная скорость движения электрона В — индукция поля.) Результирующая центростремительная сила Р=тац г представляет собой сумму Fo+ л, или m(iii r=mwo r- -evQB. Перепишем это соотношение в виде [c.323]

При использовании соотношения (21.14) следует учитывать, что оно применимо лишь при выполнении предположения об отсутствии взаимодействия между излучающими электронами, что справедливо для разреженных газов и веществ, в которых концентрация излучающих центров достаточно мала. При большой плотности вещества это предположение неверно. Тогда кроме внешнего поля Е необходимо учитывать еще и электрическое поле, создаваемое в той точке, где находится электрон, всеми остальными электрическими зарядами (так называемое поле Лоренца). Учет этого поля, как известно (см. 16.1), приводит к формуле Клаузиуса — Моссотти (16.6). Если в формуле Клаузиуса — Моссотти заменить г = п , то получим формулу Лоренц — Лоренца (16.11), которую в нашем случае можно переписать в виде [c.93]

Для упрощения и большей нагляд[юсти рассмотрошя влияния магнитного поля на движущийся электрон разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на компоненты, на которые, как известно (см. 1.3), может быть разложено гармоническое колебание. Одной из этих компонент будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения (правое и левое) в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно нулю, так как в формуле (22.1) sin (v, Н)=0. Действие же магнитного ноля на круговые компоненты сведется к силе Лоренца te(o/ )//, направленной вдоль радиуса круговой траектории к центру или в обратную сторону в зависимости от знака заряда и соотношения направлений магнитного поля и скорости движения. [c.105]

Распространение принципа относительности на электромагнитные явления — на все физические явления — означало, что необходимо было найти такие преобразования зравнений Максвелла, чтобы при переходе от одной инерциальной системы к другой их вид не менялся и скорость света оставалась постоянной. Эйнштейн строго показывает, что этим требованиям удовлетворяют преобразования Лоренца (83). При этом из формальных математических выводов они приобретают ясный физический смысл преобразований координат и времени при переходе от одной инерциальной системы к другой. Отметим разницу в пути, которым шли к соотношениям (83j Лоренц и Эйнштейн. Лоренц нашел их... как гипотезу о сокращении размеров тел в процессе их движения. Эйнштейн показал, что в постулате относительности речь идет не только о гипотезе сокращения тел, но и о новой трактовке времени [67]. Время, бывшее незыблемым, абсолютным, меняет свое течение в различных системах отсчета. В движущихся системах течение времени замедляется [c.134]

Необычность тахионов еще более подчеркивает то обстоятельство, что в соответствии с (88) мы должны приписать им мнимую массу. Однако следует обратить внимание на то, что соотношение (88) получено на основе преобразований Лоренца (83), справедливость которых в мире малых пространственно-временных масштабов не доказана. Таким образом, тахионная гипотеза не противоречит ни физике, ни философии, о чем свидетельствует бо.льпюе количество посвященных ей работ. Оказывается, можно построить внутренне непротиворечивую теорию, в которой на больших расстояниях взаимодействия происходят как обычно, а на малых — со сверхсветовыми скоростями. Так или иначе, возможное существование тахионов является предостережением против существования каких-либо физических догм, вызовом природы ее исследователям. [c.139]

Теория электронной теплопроводности является частью электронной теории металлов. Одним из первых успехов этой теории было объяснение соотношения между электропроводностью и теплопроводностью, данное Видеманом и Францем [147] и Лоренцем [148] сначала на основании грубой теории Друдэ [149], а потом в более точной теории Лоренца [150] и, наконец, с помощью теории Зоммерфельда [151], в которой рассматривается свободный электронный газ, подчиняющийся статистике Ферми—Дирака. Как будет показано в п. 13, это соотношение может быть найдено из очень общих соображений необходимо лишь предположение о наличии общего времени релаксации для процессов, определяющих электро-и теплопроводность. [c.224]

Полученные в результате значения с и с ири различных Т и Т приведены на фиг. 31 и в табл. 16. Видно, что максимум и минимум на кривой для с практически исчезают на кривой для с. Это обусловлено ходом кривой зависимости Т от Г, которая приведена на фиг. 32. Оказалось, что эта кривая находится в лучшем согласии с соотношениями Онзагера и Ван-Флека, чем с формулой Лоренца (см. п. 7). [c.501]

В последнее время Г. Лоренцу и Д. Гильберту ) удалоеь придать общей теории относительности особенно наглядную форму благодаря тому, что они вывели ее уравнения из одного-единственного вариационного принципа. То же самое будет сделано и в данной статье. При этом моя цель будет заключаться в том, чтобы сделать основные соотношения возможно более ясными и настолько общими, насколько это допускает точка зрения общей относительности. В противоположность изложению главным образом Гильберта, о свойствах материи будет сделано по возможности мало специальных допущений. С другой стороны, в противовес моему собственному последнему изложению предмета выбор координатной системы останется теперь совершенно свободным. [c.599]

Именно в форме (6) В. п. прил1еня10Т в раял. задачах электродинамики (возбуждение волноводов и резонаторов, расмст антенн и т. и.). В. п. (G) опирается на Лоренца лемму и справедлив только для сред, в к-ры. соблюдается соотношение вида [c.263]

Ур-ние (1), являющееся интегралом ур-ипн Максвелла, во аналогии с соответствующим соотношением в механике сплошных сред интерпретируется как закон изменения И. э. п., в к-ром вектор д, определяемый соотношением (2),— вектор плотности И, э. п. При этом тензор а 5 с обратным знаком нредставляет o6oii тензор плотности потока И. э. п., а сила Лоренца с обратным знаком является силой, действующей со стороны электрич. зарядов и токов на эл.-ыагн. поле. [c.131]

Однако теория возмущений не всегда применима. В таких случаях пользуются др. методами, в к-рых центр, роль играют рассмотрение М. р. в целом и изучение общих свойств её матричных элементов, прямо описывающих амплитуды процессов рассеяния и рождения. Гейзенберговы локальные операторы могут быть тогда выражены через расширенную за поверхность энергии М. р. и играют важную роль, поскольку через них накладывается центральное в 5-матричном подходе условие причинности Боголюбова. Это условие приводит к обращению в нуль матричных элементов М. р. в определ. пространственно-временных областях. С др. стороны, условие унитарности в комбинации с положительностью масс всех состояний полной системы (условием спектральности) приводит к обращению в нуль фурье-образов тех же матричных элементов в определ. импульсных областях. Из этих двух свойств можно вывести, что для каждого заданного числа и сорта частиц амплитуды всех возможных реакций суть граничные значения одной аналитической функции многих комплексных переменных, фактически зависящей лишь от их лоренц-инвариантных комбинаций. Из этих свойств голоморфности можно вывести ряд непосредственно связывающих опытные факты физ. следствий. Так, в простых случаях двухчастичного рассеяния, напр. для рассеяния пионов на нуклонах, выписываются дисперсионные соотношения, выражающие вещественную часть амплитуды рассеяния через интеграл от её мнимой части (см. Дисперсионных соотношений метод). На этом пути приходят и к др. важным модельно независимым результатам, не опирающимся на конкретную форму взаимодействия, таким, как перекрёстная симметрия, правила сумм, асимптотические теоремы, результаты относительно асимптотич. автоиодельно- [c.72]

Смотреть страницы где упоминается термин Лоренц — Лоренца соотношение : [c.608] [c.50] [c.330] [c.633] [c.278] [c.440] [c.252] [c.520] [c.382] [c.105] [c.109] [c.432] [c.433] [c.435] [c.397] [c.197] [c.262] [c.275] [c.305] [c.633] [c.651] [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...