Динамическая теория газов

В 1860 г. гениальный английский физик Дж. К. Максвелл публикует Пояснение к динамической теории газов , где впервые выводит закон распределения молекул газа по скоростям. В этой же работе он получает выражение для коэффициента внутреннего трения в газах [c.68]

Годом рождения статистической физики стал 1857 г., когда была опубликована работа Клаузиуса О роде движения, которое мы называем теплотой [2, с. 41]. В этой работе Клаузиус на основе молекулярно-кинетических представлений получает выражение для давления газа в зависимости от микроскопических параметров. Как пишет Максвелл в своей статье О динамической теории газов , именно профессору Клаузиусу из Цюриха мы обязаны наиболее полным развитием динамической теории газов [3]. Максвелл назвал Клаузиуса основоположником кинетической теории газов, а Гиббс писал, что Клаузиус является [c.211]

Работа Клаузиуса вызвала интерес к кинетической теории у Максвелла, и в 1859 г. он выступил с докладом Пояснения к динамической теории газов на заседании Британской ассоциации наук. В этом докладе впервые был установлен закон распределения молекул газа по скоростям — знаменитое максвеллов-< кое распределение. [c.181]

В настоящей статье принято, что свет состоит по существу из световых квантов, каждый из которых обладает одной и той же чрезвычайно малой массой. Математически показано, что преобразование Лоренца—Эйнштейна совместно с квантовыми соотношениями приводит к необходимости связать движение тела и распространение волны и что это представление дает физическую интерпретацию аналитических условий устойчивости Бора. Дифракция является, по-видимому, совместимой с обобщением ньютоновской динамики. Далее, оказывается возможным сохранить как корпускулярный, так и волновой характер света и дать с помощью гипотез, подсказываемых электромагнитной теорией и принципом соответствия, правдоподобное объяснение когерентности и интерференционных полос. Наконец, показано, почему кванты должны входить в динамическую теорию газов и почему -закон Планка является предельной формой закона Максвелла для газа световых квантов. [c.639]

Недавно мною было обнаружено, что поперечные напряжения имеются и в воздухе. Это не должно вызывать удивления, если принять во внимание, что Максвелл вывел свое уравнение (1868 г.) из динамической теории газа. Я пришел к этому открытию благодаря исследованию одного довольно простого реологического вопроса. [c.358]

Читатель должен заметить, что мы не дали здесь детальной и логически цельной динамической теории образования галактик, происходящего как следствие сжатия однородного газа. Мы только построили оценочную гипотезу, которая позволила получить для массы одной галактики и расстояния между галактиками числовые значения, не противоречащие данным астрофизических наблюдений. Это соответствие порядка величин может означать одно из двух или физическое обоснование сделанных оценок в основном правильно, или мы являемся жертвами случайного совпадения. Мы не предложили никакого объяснения причин однородного распределения газа. Кроме того, приведенные нами доводы могут оказаться несостоятельными, если справедлива гипотеза [c.307]

В соответствии с кинетической теорией коэффициент динамической вязкости газов не должен зависеть от давления — он должен изменяться пропорционально квадратному корню из абсолютной температуры (так как с МТ 1 Т р). [c.278]

Зависимость динамической вязкости ji от свойств газов можно установить не только экспериментально, но и с помощью кинетической теории газов [14]. [c.11]

С помощью кинетической теории газов разработаны приближенные методы определения динамической вязкости и, для смеси газов [14, 23]. [c.11]

Согласно представлениям молекулярно-кинетической теории газов, равновесие на границе раздела фаз при отсутствии видимых процессов испарения и конденсации носит динамический характер. Считая пар идеальным газом, в котором распределение молекул по скоростям подчиняется закону Максвелла, [c.227]

А динамическая вязкость газа согласно кинетической теории газа изменяется от температуры по закону [c.119]

Согласно кинетической теории газов коэффициент динамической вязкости [c.227]

Во-вторых, заметим, что МКР при дискретизации широко использовался и используется и поныне, особенно в динамике жидкости и газа (а не в механике деформируемых тел и строительной механике). Заметим также, что МКЭ используется чаще для расчета пространственных полей, а МКР для определения величин, зависящих от времени, например в динамической теории упругости. Выбор между МКЭ и МКР в значительной мере зависит от характера рассматриваемой задачи, поскольку оба метода обладают специфическими достоинствами и недостатками [c.431]

Для совершенных газов динамическая вязкость, как устанавливается в кинетической теории газов, мало зависит от давления. [c.36]

Рэлей вновь возвращается к этому методу в работе Динамические задачи, иллюстрирующие теорию газов но и после нее проходит еще много лет, прежде чем аналогичный подход получает применение в связи с теорией броуновского движения — в ра ботах А. Эйнштейна, А. Фоккера, Ф. Цернике и других авторов— и дифференциальные уравнения дая вероятностей перехода приобретают известность под именем уравнений Эйнштейна — Фоккера. Весь этот аппарат получил затем исчерпывающее обоснование в трудах А. Н. Колмогорова ). [c.15]

Предположим, что dQ=X), или что притока и отдачи тепла нет. Известно, что тепло, развивающееся при сжатии приблизительно идеального газа, такого, как воздух, является почти в точности термическим эквивалентом работы, затраченной на его сжатие. Этот важный принцип был принят Майером в его знаменитом мемуаре, посвященном динамической теории тепла, правда по основаниям, которые едва ли можно рассматривать как достаточные. Но как бы то ни было, сам принцип, как это было доказано с тех пор экспериментами Джоуля и Томсона, строго справедлив. [c.31]

Согласно кинетической теории вещества, коэффициент динамической вязкости газа [c.18]

Расчет динамических свойств электронного газа с применениями к теории сверхпроводимости. [c.782]

Движение жидкостей и газов определяется процессами переноса импульса, тепла и вещества, поэтому в книге показывается общность уравнений этих переносов, рассматриваются теория подобия, движение в трубах, а также изучается не только динамический пограничный слой, но и тепловой, и диффузионный. Такое изложение приближает курс к механике сплошных сред. [c.3]

В своих исследованиях по динамической теории газов (1868 г.) Максвелл первым рассмотрел релаксацию упругих напряжений. Его словами, но испо ьзуя наши обозначения и снабжая комментариями, можно сказать [c.152]

Деформация (О, d) 18, 29 пластическая 23 средняя нормальная (Dm) 70 упругая (е) 28 упругая объемная (e ) 59 чистая 69 Джейн 249 Джеффрис 151, 159 Джефферис 336 Дилатансия 344, 345, 347 Динамическая теория газов 358 Дисперсная среда 241, 242 Диссипация энергии ( д) 102 Дифференциальный метод 293 Доти 160 Дюкло 281 [c.377]

К этому второму классу твердых веществ относится также упруго-вязкое твердое тело. Последнее было введено Максвеллом в его классической статье О динамической теории газов в следующей формулировке ) ( Смещение производит в теле некоторое искажение, или деформацию, которую мы обозначим через г. При этом возникает упругое напряжение о. Зависимость между напряжением и деформацией может быть записана в виде о = где —коэффициент упругости для данного рода деформации. В твepдo vI невязком теле < = Ег ж dojdt — Edzjdt. Если же тело обладает вязкостью, то напряжение а не остается постоянным, а стремится к нулю с некоторой скоростью, зависящей от величины а и от природы тела. Если мы примем эту скорость пропорциональной о, то получим уравнение [c.477]

Увеличение вязкости газа с увеличением те.мпера-туры объясняется кинетической теорией газа, согласно которой динамический и кинематический коэффициенты вязкости определяются по формулам [c.20]

Более того, мы избегаем серьезнейших затруднений, когда, отказываясь от попытки очертить гипотезу о строении материальных тел, мы пользуемся статистическими исследованиями как отраслью рациональной механики. В настоящей стадии развития науки едва пи возможно дать динамическую теорию молекулярного действия, охватывающую явления термодинамики, излучения и электрические явления, сопутствующие соединению атомов. Однако, всякая теория, которая не принимает во внимание всех этих явлений, очевидно, является неполноценной. Даже если мы ограничим наше внимание явно термодинамическими явлениями, мы не избегнем затруднений в таком простом вопросе, как число степеней свободы двуатомного газа. Хорошо известно, что хотя теория приписывает каждой молекуле газа шесть степеней свободы, наши опыты с теплоемкостью приводят к учету не более чем пяти степеней. Конечно, тот, кто основывает свою работу на гипотезах, касающихся строения материи, стоит на ненадежном фундаменте. [c.14]

Затем - встреча с prof D.S. Butler, специалистом по динамическим задачам в гидромеханике. Использует кинетическую теорию газа, применяет численные методы. [c.148]

Для продуктивного использования функций распределения частиц газа необходимо знать законы, по которым такие функции меняются. Иными словами, следует установить вид уравнений, которым такие функции подчиняются. Такие уравнения называются кинетическими. В следующих параграфах мы запишем такие уравнения, исходя из иитуитивных физических соображений. Впоследствии будет дан вывод кинетических уравнений на основании микросконической динамической теории такой системы многих частиц, каким является газ. [c.22]

Отметим, наконец, что в подавляющем большинстве случаев рассеяния рентгеновых лучей кристаллами и во всех без исключения случаях рассеяния их агрегатами цепных молекул, аморфными телами, жидкостями и газами справедлива так называемая кинематическая теория рассеяния, при которой выполняется соотношение (32) I — 1 1 . Физический смысл кинематического рассеяния состоит в том, что достаточно учитывать, как мы это и делали, только возникновение (и интерференцию) вторичных волн, обязанных воздействию начального пучка. Вообще же говоря (как это рассматривается в динамической теории), вторичные волны возбуждаются и самими рассеянными волнами, которые при этом ослабляются. Однако все эти эффекты оказываются в интересующих нас случаях пренебрежимо малыми. [c.20]

Работы Максвелла по кинетической теории газа примыкали к работам Клаузиуса, Как известно, М. В. Ломоносов положил начало этой теории, показав молекулярную картину газа и обосновав динамическую природу теплоты, сущность температуры, механизм передачи тепла и пр. Непризнанное в свое время учение Ломоносова только почти через 100 лет получило в результате работ Кренига, Джоуля, Клаузиуса, Максвелла, Больцмана, Пирогова, Смолуховского и др. блестящее развитие и завершение, позволившие исследовать особенности газов и многих физических, а также и химических процессов. [c.578]

Изменение динамического коэффициента вязкости с температурой описывается уравнением Сатерленда, которое выводится Б кинетической теории газов [c.29]

Для исследования проводимости необходимо обобщить равновесную теорию Зоммерфельда на неравновесные случаи. В гл. 2 мы утверждали, что, когда нет необходимости указывать местоположение электронов с точностью порядка межэлектронных расстояний, для расчета динамического поведения газа свободных электронов можно пользоваться обычной классической механикой. Поэтому траекторию каждого электрова в промежутках между столкновениями мы рассчитывали в соответствии с обычными уравнениями движения частицы с импульсом Йк [c.216]

Анализ Мэсона и Мончика. В работе, опубликованной в 1962 г. [105], Мэсон и Мончик применили формальную динамическую теорию Ван-Чена и Уленбека [199] и Таксмена [181 ] для вывода аппроксимационного уравнения теплопроводности многоатомных газов. В формализме уравнения (10.3.1) они нашли [c.412]

Динамические характеристики одиночных частиц (твердых частиц, жидких капель или пузырьков газа) уже достаточно подробно исследованы, как правило, с помощью методов механики одиночной частицы [138, 243, 283]. За исключением отдельных случаев, приложение динамики одиночных частиц к системам, состоящим из множества частиц, не приводило к успешным резуль-татад . Однако качественная аналогия с молекулярно-кинетической теорией и свободномолекулярным течением оказалась очень полезной при определении соответствующих параметров взаимодействия частиц между собой и частиц с границей [588]. [c.16]

В настоящее время кавитацией называют нарушение сплошности жидкости, т.е. образование под действием динамического давления в ней полостей - кавитационных пузырьков или каверн, заполненных газом или паром этой жидкости или их смесью [1,2]. В кинетической теории жидкости [31, которая объясняет явление кавитации, и во многих других работах [2, 4-7] указывается, что разрыв при растяжении жидкости всегда начинается в каком-либо "слабом месте - кавитационном ядре, например, на поверхности микроскопического пузырька, у трещин в стенке устройства, в мехпри-меси и т.д. При растяжении жидкости под действием разности давлений, вызванной динамикой течения жидкости или волновыми колебаниями в ней, объем полости пузырька увеличивается, а от давления сжатия кавитационный пузырек уменьшается и в заключительной стадии смыкания, которая происходит с высокой скоростью. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...