Давление пути оптическая

Осветительная система микроскопа состоит из источника света 1 — ртутной лампы сверхвысокого давления типа ДРШ-100-2, коллектора 2, проектирующего светящуюся плазму лампы в плоскость апертурной диафрагмы 3. Последующий путь светового потока зеркало 4, осветительная линза 5 и светоделительное зеркало 6. Последнее обладает соотношением коэффициентов отражения и пропускания Г = 1 2 и установлено под углом 45° к оптическим осям светового потока осветителя и микроскопа при этом исследуемый образец 7 освещается и изучается в прямом светлом поле. [c.138]

Впервые детонационный синтез алмаза был осуществлен путем ударно-волнового нагружения ромбоэдрического графита до 30 ГПа [116]. Авторам не удалось установить размер алмазных частиц, из которых состояли наблюдаемые в оптический микроскоп зерна взрывного алмаза, являющиеся скоплениями (агломератами) отдельных частиц. В работе [117] алмазные порошки получены ударно-волновой обработкой смесей графита с металлами длительность ударной волны была 10—20 мкс, а создаваемое ею давление — 20—40 ГПа. Позднее было показано, что полученный в этих условиях алмазный порошок содержит одиночные кристаллы размером не более 50 нм, а также скопления и плотно спаянные агломераты размером до 5 мкм и более, состоящие из отдельных кристаллов с размерами 1—4 и 10—160 нм. [c.41]

На основании этого можно было ожидать, что в указанных пределах изменения безразмерного параметра б приближенные решения позволяют получить данные о напряженном состоянии в зонах конических отверстий с достаточной для инженерных расчетов точностью. Однако, как было отмечено выше, максимальная величина дополнительного радиального давления на поверхности отверстия позволяет судить лишь о порядке погрешности приближенного решения. Для установления действительной величины погрешности решений было проведено экспериментальное исследование распределения напряжений в зоне конического отверстия в пластине, нагруженной равномерным всесторонним растяжением, методом фотоупругости с ирименением замораживания [6]. Модель была изготовлена из оптически чувствительного материала ЭД5-М и нагружалась путем размораживания приклеенного к ней кольца, вырезанного из диска из того же материала, предварительно замороженного при равномерном радиальном сжатии [10]. [c.113]

Особенно полезны различные аналоговые методы. Эти методы основаны на том факте, что в некоторых случаях задача теории упругости математически эквивалентна задаче другого раздела физики, в котором требуемые величины могут быть легко измерены. Уже было упомянуто о гидродинамической аналогии, с помощью которой Дж. Лармор определил концентрацию напряжения в скручиваемом валу, вызванную малым круглым отверстием. Очень важная аналогия была развита Л. Прандтлем ). Он показал, что задача кручения эквивалентна определению поверхности прогибов равномерно растянутой и равномерно нагруженной мембраны, имеющей такую же форму, как и поперечное сечение скручиваемого вала. Используя мыльную пленку как мембрану и замеряя оптическим путем максимальный наклон поверхности прогибов, вызванный равномерным давлением газа, можно легко получить максимальное напряжение при кручении. В дальнейшем метод мембранной аналогии был развит Г. Тейлором ) и применен к исследованию напряжений при кручении валов со сложной формой поперечного сечения. Кроме того, таким же образом была изучена концентрация напряжения в круглых валах со шпоночными канавками. [c.669]

Самый простой способ изменения длины оптического пути между пластинами — изменять давление газа в эталоне и, следовательно, его показатель преломления. Сканируемый интервал длин волн при изменении показателя преломления на Ап определяется выражением [c.386]

Изменения температуры Г, давления р и влажности h внутри эталона будут приводить к изменениям оптического пути, оказывая влияние на показатель преломления п воздуха внутри эталона. [c.446]

Однородность температуры по толщине может быть обусловлена не только процессом теплопереноса, но и действием объемного теплового источника. Например, пластинку можно нагревать пучком излучения СВЧ или ИК диапазонов, для которых глубина проникновения в кристалл намного превышает его толщину. На оптические свойства кристалла влияют, в первую очередь, два параметра постоянная решетки и амплитуда колебаний атомов в узлах решетки. Амплитуда колебаний устанавливается в результате ряда релаксационных процессов за время, не превышающее 1 пс [6.49]. Постоянная кристаллической решетки устанавливается намного медленнее путем релаксации давления за время порядка т L/vs (где Ь — максимальный размер кристалла, Vs — скорость продольных звуковых волн). Для 81 при Ь 1 см имеем т 1 мкс. Такое время изменения ширины запрещенной зоны (от [c.165]

Структура жидких кристаллов очень подвижна и легко изменяется при внешних воздействиях электрического и магнитного поля, температуры, давления и т. д. Изменение структуры в свою очередь приводит к изменениям оптических, электрических и других свойств. Поэтому можно управлять свойствами жидких кристаллов путем очень слабых внешних воздействий, т. е. использовать их в качестве чувствительных индикаторов этих воздействий. На практике используют изменение оптических свойств при внешних воздействиях электрическим полем в нематических кристаллах и тепловым — в холестерических. [c.262]

Интерферометры применяются как для абсолютных измерений длин волн с высокой точностью, так и для спектрального разложения с высокой разрешающей способностью. Если для абсолютных измерений прежде всего используется интерферометр Майкельсона, то для спектрального разложения доминирующим является интерферометр Фабри — Перо, он представляет собой открытый резонатор с двумя зеркалами, обладающими высокими коэффициентами отражения. Благодаря симметричной его конструкции относительно оптической оси этот интерферометр особенно удобен для исследования многих проблем НЛО и лазерной физики, в которых подобные резонаторы используются уже в самих источниках света. Кроме того, интерферометр многолучевого типа допускает относительно компактную конструкцию. Особенно часто употребляется интерферометр Фабри — Перо с плоскими пластинками, его аппаратная функция уже была рассмотрена в разд. BI.II. В первую очередь рассмотрим следующее условие регистрации пусть в направлении оси падает идеально параллельный световой пучок (угол падения 0 = 0). На выходе регистрируется прошедшая через интерферометр мощность излучения, зависящая от длины резонатора I. (Если интерферометр заполнен газом, то путем изменения давления можно изменять показатель преломления и оптическую длину пути в интерферометре.) Кроме того, можно регистрировать зависимость от 0, если направлять падающий свет под различными углами падения и затем измерять распределение интенсивности в фокальной плоскости [c.50]

Детонационный взрыв может возникнуть только в том случае, если в некоторой точке вещества будет сконцентрировано достаточное количество энергии для начала реакции. Если реакция началась, то она распространяется почти мгновенно по всему веществу. При этом скорость химического превращения совпадает со скоростью распространения взрывной волны, которая составляет несколько тысяч метров в секунду. В воде, окружающей место взрыва, возникают большие давления, появление которых обусловлено выходом на поверхность заряда детонационной волны. Давление распространяется по радиусам в виде сферической волны. Если такая волна имеет крутой фронт, она называется ударной. Сила ударной волны может оказаться достаточной для разрушения препятствия, стоящего на ее пути. Цель нашего исследования — выяснить, какие напряжения возникнут в некоторых оптических деталях, если на них будет действовать ударная волна. [c.225]

Этот стенд снабжен приборами для оптической записи индикаторных диаграмм давления воздуха внутри ствола ударного инструмента И диаграммы пути бойка. [c.300]

Свет, выходящий из интерферометра, фокусируется на экран, в котором имеется небольшое отверстие перед фотоумножителем. Сигнал фотоумножителя подается на самописец. Сканирование интерференционных полос осуществляется путем изменения длины оптического пути внутри интерферометра последнее достигается изменением давления (а следовательно, показателя преломления) газа, заполняющего интерферометр, с помощью насоса. Сигнал, величина которого зависит от давления газа, определяет масштаб дю оси абсцисс самописца. Мощность лазерного пучка устанавливается от 4 до 20 мВт в зависимости от исследуемой рассеивающей жидкости. [c.161]

Опыты [65—72] показывают, что под действием светового потока достаточно большой интенсивности в газах, обычно прозрачных для соответствующего излучения, происходит пробой, т. е. образуются свободные электроны ). Для пробоя нужны очень большие потоки лучистой энергии, и при мощностях современных оптических генераторов (с модулированной добротностью) такие потоки удается получить только путем фокусировки лазерного луча линзой (рис. 5.33). Порог для пробоя, обычно исключительно резкий, принято характеризовать напряженностью электрического поля световой волны. На рис. 5.34 в качестве примера показаны измеренные в работе [65] пороговые поля для пробоя в аргоне и гелии при разных давлениях. [c.289]

Нагружение оптической модели плунжера создается атмосферным давлением путем разрежения внутри модели = 0,40 кг1см [c.526]

В случае ударных волн умеренной интенсивности конечные состояния оказываются в твердой или жидкой фазе, что позволило использовать [65] фотоэлектрический метод измерения остаточной температуры и на этой основе найти [66] энтропию и температуру меди при давлениях до 190 ГПа. В [67] энтропию натрия, стронция, бария и урана находили путем оптических измерений доли испарившегося металла под действием ударных волн с давлениями 20 — 300 ГПа. Поскольку ударные волны столь умеренных интенсивностей приводят лишь к незначительному испарению, которое может быть зарегистрировано лишь при чрезвьлайно низких давлениях, эти измерения проведены в вакууме 10 мм рт.ст. Адсорбционные измерения, выполненные в условиях существенной неодномерности течения, позволили найти [67] долю конденсата, образовавшегося при охлаждении плазмы в процессе ее расширения из ударно-сжатого состояния. На основе качественных соображений о кинетике процесса испарения и конденсации результаты этих измерений были связаны с энтропией ударно-сжатого вещества. [c.364]

Методика обнаружения дефектных трубок исследовалась на полномасштабном трубном пучке. Воздух, находящийся под давлением в межтрубном пространстве, поступал в заполненные водой трубы через небольщие отверстия в отдельных трубах на раз ной высоте. Проверялась опытная конструкция оптической системы, позволяющая фиксировать выход пузырьков воздуха из дефектных труб. Экспериментальным путем подбирались оптимальные размеры и материалы для заглущек дефекционных труб. [c.259]

Рассолы, использование в качестве теплоносителей в системах центрального отопления F 24 D 7/00 Расстояние [измерение <(по линии визирования 3/00 поперек линии визирования 5/00 пройденных расстояний 22/00) G 01 С с помощью радиоволн G 01 S 5/14) между предметами, измерение с использованием ( комбинированных 21/16 механических 5/14-5/16 оптических 11/14 электрических или магнитных 7/14) средств текучей среды 13/12) G 01 В элементы конструкции приборов для измерения расстояний G 01 С 3/02-3/08] Растворители ( газов, использование в сосудах высокого давления F 17 С 11 /00 использование (при очистке теплообменных аппаратов F 28 G 9/00 для очистки металлических поверхностей С 23 G 5/02-5/04 для чистки В 08 В 3/08 для экстракции веществ В 01 D 11/(00-04))) Растворомешалки В 28 С 5/00-5/46, Е 01 С 19/47 Растирание <В 22 металлических порошков F 9/04 форли)в<)чных смесей в литейном производстве С 5/04) пластических материалов перед формованием В 29 В 13/10) Расточка древесины В 27 G 15/(00-02) камня В 28 D 1/14 В 23 В (способы и устройства 35/00-49/00 ультразвуком 37/00)) Расточные [головки токарных станков 29/(03-034) станки <39/00-43/00 инструменты для них 27/00 конструктивные элементы 47/(00-34) линии 39/28 специального назначения 41 (00-16) съемные устройства к металлорежущим станкам 43/(00-02))] В 23 В Раструбы керамические, изготовление В 28 В 21/54, 21/74 из пластических материалов В 29 L 31 24 изготовление С 57/(02-08)) Растяжение <В21 замкнутого профиля металлических полос путем прокатки В 5/00 проволоки F 9/00) как способ изготовления топливных элементов реакторов G 21 С 21/10) Растяжки для натягивания канатов, кабелей, проводов, тросов F 16 G 11/12 [c.160]

Скорость потока определялась по перепаду давлений на диафрагме до ее разрыва и по температуре в камере низкого давления. Контроль скорости потока осуществлялся измерением скорости распространения ударной волны путем фиксирования интервала времени между моментами прохождения фронта ударной волны двух малых оптических систем, расположенных на известном расстоянии непосредственно перед опытным участком. Связь между скоростью потока и скоростью ударной волны определялась соотношением Ренкина—Гьюгонио. Плотность определялась по абсолютному давлению и температуре в камере низкого давления до момента разрыва диафрагмы. Во время проведения однотипных опытов плотность и скорость воспроизводились с точностью до одной тысячной их значений, [c.231]

В лазерах с диффузным охлаждением отношение мощности излучения к длине разрядной трубки P/L не зависит от радиуса разрядной трубки и давления рабочей смеси. Поэтому основной путь увеличения мощности излучения СОг-лазера с диффузным охлаждением — это увеличение длины разрядных трубок (до десяти метров). Учитывая ограничение, налагаемое дифракционными явлениями на предельную длину лазера L p 5- 50 м, предельная мощность лазера с диффузным охлаждением Рцр О Зч-З кВт. Для уменьшения длины мощных диффузно-охла-ждаемых СОг-лазеров используется система параллельно расположенных газоразрядных трубок, последовательно объединенных единой оптической системой (это лазеры с так называемым сложением или ломаным резонатором). Основной недостаток таких лазеров — сравнительно высокая расходимость лазерного излучения, на 1—2 порядка превышающая дифракционный предел, что обусловлено многомодовььм характером излучения и большим числом оптических элементов, в частности, поворотных зеркал. [c.48]

При обработке металлов давлением очень важно соблюдать температуру нагрева металла, что достигается путем ее контроля соответствующими приборами, называемыми пирометрами. Пирометры подразделяются на термоэлектрические, оптические, радиационные и фотоэлектрические. Кроме измерения температуры, пирометры можно использовать в качестве регуляторов теплового режима нагревательных устройстй. Термоэлектрические приборы, состоящие из термопары и милливольтметра или потенциометра и имеющие наибольшее применение, удобны тем, что позволяют фиксировать, записывать и регулировать температуру на большом расстоянии от объекта и обеспечивать большую точность измерения (до 5 С). При измерении температур до 1000°С применяют хромель-алюмелевые термопары, а для температур до 1500° С — платина-платинородиевые. [c.257]

В случае нормального газового термометра постоянного объема, т. е. термометра, имеющего /7о=ЮО/76 атм при 0°С, нетрудно вычислить, пользуясь газовыми законами, Ар ( 4 мм рт. ст.), соответствующее изменению температуры на 1°. Измерение давления ртутным манометром после введения многочисленных поправок может быть выполнено обычно лишь с точностью около 0,05 мм рт. ст., что соответствует точности в измерении температуры всего лищь около 0,0Г. Правда, за последние 10—15 лет в СССР и за границей сконструировано несколько уникальных манометров с очень высокой точностью измерения давления (до 0,001 мм рт. ст., а в отдельных случаях даже значительно выще). Повышение точности измерения высоты ртути в одних случаях достигается использованием сложных оптических приборов [9], в других — применением схем, в которых положение уровня ртути может быть определено очень точно путем измерения электрической емкости между поверхностью ртути в манометре и расположенной над ней неподвижной металлической пластиной [10—12]. Высокая точность измерения давления, как правило, требует термостатирования всего помещения, где расположен манометр. Такие прецизионные манометры, разумеется, позволяют значительно повысить точность измерения температуры газовым термометром, однако они чрезвычайно сложны и дороги и доступны лишь очень немногим лабораториям. [c.38]

Ударные волны в прозрачных телах и оптические явления. Интересные возможности открывает изучение ударных волн в прозрачных твердых и жидких средах, так как прозрачность тела позволяет применять оптические методы исследований. Экспериментальные методы, изложенные в п. 6.2, позволяют измерять механические параметры в ударной волне, но для определения температуры (или, скажем, энтропии) необходимо привлекать теоретические представления, В случае прозрачных тел температуру за фронтом волны можно измерить оптическим путем. Такие измерения в плексигласе были сделаны в работе Я. Б. Зельдовича, С. Б. Кормера, М. В. Синицына и А. И. Курянина (1958), в которой измерялась яркость поверхности фронта ударной волны с давлением 2 X 10 атм и сжатием 2,7. Температура Ъказалась равной примерно 10 000—11 000° К, причем эта величина согласуется с теоретической оценкой [c.259]

Измерения выполнены при однократном оптическом пути и с помошью зеркала, помещенного позади пламени (удвоенный путь), при ат.мосферном давлении. [c.349]

Хотя с помощью метода обращенных линий можно получить воспроизводимое значение температуры в пределах нескольких градусов, при 2500° К точность метода оказывается невысокой, если не будут приняты надлежащие меры для получения строго заданного оптического пути [И, 12, 60], чтобы обеспечить надежность измерений. В дополнение к проблемам, связанным с оптическим путем луча и с исследуемыми раскаленными газами, существуют трудности в измерении температуры и лучеиспускательной способности источника, применяемого для сравнения. Стронг и Банди [61] распространили этот метод на измерения давления и скорости газового потока, которые измеряются так же, как и температура , но с применением спектроскопа очень высокой разрешающей силы. [c.357]

Статические измерения парциальных давлений Pzn и Рте над ZnTe (т) различных составов были выполнены Бребриком [37 ] путем определения оптической плотности сосуществующего пара [Zn (г) + Teg (г)] как функции длины волны в ультрафиолетовой и видимой области спектра. Во всем интервале от 500 до 910° С величина Pzn над составом ZnTe, насыщенным Zn, оказалась той же, что и над чистым цинком (в пределах экспериментальной ошибки 2%), т. е. составляла 1,17 ат при 1200° К и 0,114 ат при 1000° К-Величина Рте была ниже предела чувствительности метода, т. е. <10 ат. [c.92]

В открытой (неизолированной) системе условие детального равновесия выполняется лишь при большой плотности плазмы, так как в плотной плазме ионизация и рекомбинация идут всегда по одному пути. С уменьшением давления падает вероятность тройных соударений, уменьшается оптическая толщина слоя. Это приводит к температурному расслоению плазмы. В таких условиях состояние плазмы характеризуется двумя температурами электронной и ионной T (так как массы нейтральных атомов и ионов близки, принимасюя, что T = Та). [c.422]

Предложен принципиально новый метод изготовления деталей из плазмы. Сущность нового плазменного метода состоит в том, что конструкционный металл постепенно подается в камеру высокотемпературной плазменной горелки, куда вдувается инертный газ при высоком давлении. Под действием мощного дугового разряда конструкционный металл переходит в плазменное состояние. Электромагнитные устройства в камере сжимают плазму в иглоподобный луч, который выходит из камеры и еще раз фокусируется электромагнитной линзой, слегка охлаждается инертным газом и направляется на специальный экран. Магнитные системы развертывают плазменный пучок на экране по вертикали и горизонтали, подобно телевизионной системе. Деталь машины получается из микрочастиц путем послойного наращивания металла, вместо удаления части его в отходы, как это делается при других методах формообразования. Контрольное оптическое устройство перед экраном следит за заполнением пространства металлом и подает сигнал для автоматического отключения системы как только деталь готова. [c.644]

Количественная характеристика О, а. — угол поворота плоскости поляризации света. Для данного вещества угол tp прямо пропорционален пути светового луча в среде и зависит от длины волпы света. Эта зависимость наз. дисперсией оптической активности для разных оптическп-активных веществ она может быть весьма различной. Характер дисперсии О. а. очень чувствителен к изменениям структуры молекулы, к межмолекулярному взаимодействию, к влиянию томп-ры и давления, к влиянию растворителя и т. д. В связи с этим изучение О. а. важно не только в ( )изике, но и в химии и биологии. [c.512]

Цилиндрическая трубка с закрытым входом и выходом разделена на два отсека диафрагмой, по обе стороны от которой находятся газы различных физических свойств. Газ, находящийся в левом отсеке, сжат до значительно большего давления, чем другой. В некоторый момент времени диафрагма разрушается и газ из левого отсека устре -ляется в правый. Разрыв давлений, имевший место до разрушения диафрагмы, распространяется в виде ударной волны вправо, увлекая за собой спутный поток газа. Этот поток встречает на своем пути исследуемую модель, размещенную в правом отделении трубы. Специальная оптическая установка позволяет произвести при этом мгновенное фотографирование спектра обтекания модели, а также и другие интересующ-ие исследсвателя измерения. [c.184]

SFa дает лишь непрерывное поглощение, которое при самом высоком из применявшихся давлений (620 мм рт. ст. при длине оптического пути 1 м) начинается от 2170 А (Лю, Мо и Дункан [756]). При более низких давлениях (80 мм рт. ст. нри длине оптического пути 1 м) SF прозрачна до 1563 A. При еще более низких давлениях (<1 мм рт. ст.) она прозрачна до 1100 A. Ниже этой длины волны появляются четыре очень широких максимума поглощения при 1054, 936, 872 и 830 A. Эти максимумы должны соответствовать по крайней мере четырем различным разрешенным электронным переходам. Единственным разрешенным типом электронных переходов в октаэдрической молекуле является переход Fiu — Лlg, если основное состояние Aig. Таким образом, четыре верхних состояния, по крайней мере около равновесного положения основного состояния, должны быть состояниями i/ ii,. По-видимому, конечно, в возбужденных состояниях имеется сильное взаимодействие Яна — Теллера, а это значит, что минимумы потенциальной энергии в этих состояниях не должны соответствовать октаэдрической симметрии. [c.552]

Говоря о дальнейших путях развития метода ЭПР в ионных кристаллах, следует подчеркнуть необходимость комплексных исследований, важность сочетания измерений ЭПР с оптическими исследованиями, с изучением эффекта ЯМР и с другими методами. Несомненно внимание многих исследователей привлекут спектры ЭПР всевозможпых пар. Большие перспективы открывает использование сильных магнитных полей, переход к сверхнизким температурам, воздействие на кристаллы высокими давлениями, внешними электрическими полями. [c.81]

Температура за фронтом ударной волны была измерена оптическим путем в плексигласе (Я. Б. Зельдович, С. Б. Кормер, М. В. Синицын и А. И. Куряпин [41]). В этих опытах измерялась яркость поверхности фронта мощной ударной волны, распространяющейся в прозрачном веществе — плексигласе. Затем яркость пересчитывалась на температуру в предположении, что нагретая область, ограниченная поверхностью фронта, излучает как абсолютно черное тело. Яркость измерялась в красной и синей частях спектра, причем находились не только яркостная, но и цветовая температура (см. 8 гл. II). В ударной волне с давлением [c.599]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...