О скорости распространения взрывной волны

О скорости распространения взрывной волны. ............. 324 [c.314]

О СКОРОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ВЗРЫВНОЙ волны [c.326]

Такой широкий круг решения различных задач механики не случаен. Б. С. Стечкин решал самые насущные вопросы практики, их обобщение выливалось в развитие теории. Так, например, одним из основных вопросов, требующих решения при создании и эксплуатации авиационных двигателей в 20-е годы, был вопрос детонации. Исследуя его, Б. С. Стечкин должен был решить, можно ли данные опытов по детонации, полученные в трубах, переносить на явления, происходящие в двигателях Появляется его работа, а затем и статья О скорости распространения взрывной волны ( Техника воздушного флота , 1927 г.). В этой статье автор показал, что выражение для скорости распространения волны первого порядка в среде с неустановившимся движением одинаково с выражением для случая движения в среде с установившимся движением, и в этом понимании скорость распространения ударной волны не зависит от рода движущейся среды. [c.348]

Одним из основных вопросов, стоявших перед создателями авиационных двигателей в 20-е годы, был вопрос детонации. Исследуя его, Б. С. Стечкин должен был решить, можно ли данные опытов по детонации, полученные в трубах, переносить на явления, происходящие в двигателях Результаты своих исследований он изложил в статье О скорости распространения взрывной волны (1927). В этой статье он показал, что выражение для скорости распространения волны первого порядка одинаково как для среды с неустановившимся движением, так и для среды с установившимся движением, т. е. скорость распространения ударной волны не зависит от рода движения среды. [c.406]

О скорости распространения взрывной волны. — Техника воздуш. флота, 1927, № 1, с. 40-42. [c.420]

О скорости распространения взрывной волны............................1927, 1977 [c.427]

В данном учебном пособии излагаются основы численных методов, применяемых при решении задач газовой динамики. В отличие от имеющихся пособий по вычислительной газовой динамике в книге рассмотрены численные методы решения плоских и осесимметричных задач газовой динамики, таких, как обтекание тел при больших скоростях движения газа, движение газа в каналах, струйные течения, задачи о распространении взрывных волн и др. [c.3]

Сгорание — это не мгновенный процесс. Скорость распространения фронта пламени в двигателе обычно составляет 50—60 м/с. Однако в случае применения низкосортного для данного двигателя бензина или при некоторых других обстоятельствах, о которых будет сказано ниже, сгорание может принять взрывной характер. Скорость распространения фронта волны может повыситься до 2000—2500 м/с. Это явление называется детонацией. [c.28]

Теория сверхзвуковых течений газа развивается главным образом в связи с задачей о движении тел в газообразной среде со скоростью, превосходящей скорость звука в этой среде. Важным источником развития теории служит и задача об ускорении до сверхзвуковых скоростей газа в трубах и соплах, также в значительной мере связанная с проблемой сверхзвукового полета тел. Течения со сверхзвуковой скоростью возникают и при распространении по газу сильных ударных и взрывных волн. Однако, хотя соответствующие теоретические задачи имеют ряд общих черт с задачами сверхзвукового полета тел, они обычно выделяются в самостоятельный раздел газовой динамики — теорию взрывных и ударных волн ). [c.153]

На достаточно большом расстоянии от источника взрывной волны давление в возмущенной области лишь незначительно отличается от атмосферного давления ро. Для отыскания закона убывания амплитуды ударной волны при i оо можно ограничиться приближенным исследованием уравнений движения. Теоретическое описание волн малой амплитуды (т. е. звуковых волн), как правило, основывается на линейной системе уравнений, которая получается после исключения из уравнений движения членов, содержащих произведения малых вариаций величин, характеризующих возмущенное движение среды. В линейной теории скорость распространения возмущений, независимо от амплитуды, равна невозмущенной скорости звука Со. Ударный фронт также распространяется со скоростью Со, поскольку разрыв можно в этом случае рассматривать просто как предел непрерывного распределения. Поверхность ударного фронта совпадает с характеристической поверхностью линейной системы уравнений. Следовательно, в линейном приближении амплитуда ударной волны не заг висит от течения позади нее и определяется состоянием среды перед ударным фронтом и геометрическими свойствами рассматриваемой задачи. [c.280]

При обратном ударе взрывная волна рассекается о медную шайбу 2, а затем, проходя через слой сетки, отдает ей свое тепло и снижает скорость распространения. Действуя на торцовую поверхность [c.142]

Обсудам теперь задачу о распространении сферического импульса — она имеет серьезное практическое значение в связи с изучением взрывных волн. Необходимо иметь в виду, что уже в линейной среде такой импульс не может быть однополярным - давление и скорость в нем обязательно [c.82]

Модуль всестороннего сжатия k определяется как v dPjdv и при малых давлениях стремится к постоянному значению a, а при высоких давлениях он имеет значение 1/(а- -2ЬР). Таким образом, чтобы изменить сжимаемость металлов на 1 Д, необходимо давление порядка 1000 кг/см% что приводит к изменению скорости распространения только на /-2 /о- Очевидно, кривизна диаграммы Р, V) в металлах становится существенной только при очень высоких давлениях и, следовательно, возникновение ударных волн в твердых телах вероятно или при непосредственном контакте тела со взрывным зарядом, или при попадании в тело высокоскоростного снаряда. [c.164]

Испытание пыли обычно производится в больших железных штольнях сечением до 2 и выше (иногда в экспериментальных рудниках) или лабораторным путем в небольших приборах. Источниками воспламенения пыли при испытании в железных штольнях и экспериментальных шахтах обычно служат ВВ. Если каменноугольная пыль воспламенится в каком-либо одном месте, то взрыв ее часто с увеличивающейся скоростью и давлением распространяется по выработкам шахты, в к-рых имеется способная к воспламенению пыль. Всякое препятствие, к-рое взрывная волна встречает на своем пути в виде суживающегося сечения, резко сказывается на повышении скорости взрыва и на развиваемом давлении. В этом последнем случае скорость волны может достичь многих сотен м[ск и давление порядка 30—40 at и выше. В. п. зарождает передовую волну взрыва, к-рая, двигаясь с громадной скоростью по выработкам, поднимает имеющуюся в них пыль и создает т. о. пыльное облако, способное воспламеняться с приходом пламени взрыва, которое следует за передовой волной. Люди, захваченные этой последней, часто гибнут прежде, чем их настигнут пламя взрыва и удушливые газы. При своем движении по выработкам взрывная волна претерпевает многочисленные изменения и в зависимости от целого ряда факторов (концентрация пыльного облака, содержание в нем золы и влаги и пр.) может затухать или усиливаться. После прохода пламени взрыва происходит охлаждение продуктов горения, вследствие чего позади пламени зарождается волна разрежения (обратная волна). Как прямая, так и обратная волны производят большие разрушения в шахтах. Эти волны, двигаясь по выработкам, могут интерферировать друг с другом, что в большой степени осложняет изучение впороса о распространении взрыва. Исследования показывают, что только часть пыли при взрыве сгорает целиком. Остальная часть подвергается в той или иной мере лишь частичному коксованию. В выработках, по которым прошла взрывная волна, можно наблюдать характерные корки скоксовавшегося угля, толщина к-рых иногда достигает нескольких см. Лучше всего такие корки бывают видны на крепи. [c.376]

Детонационная волна. Термин детонация был принят по аналогии о особым видом горения газовых смесей, т. н. детонационной, или взрывной, волной, открытой в 1881 г. Вертело и Вьель [ ] и в дальнейшем широко исследованной различными авторами Горение в газовой смеси распространяется двумя способами. В случае нормального горения подогрев свежего газа, приводящий к его воспламенению, происходит отчасти теплопроводностью отчасти теплопередачей, обусловленной беспорядочным завихриванием газа перед фронтом горения. В соответствии с небольшим значением теплопроводности в газах скорость распространения нормального горения обычно невелика и редко превышает несколько м/сп. В частности в цилиндре двигателя нормальное [c.278]

Ударная волна м. б. образована при взрыве детонатора, напр, капсюля с гремучей ртутью, или при воспламенении горючих газовых смесей, особенно кислородных. В этом случае ударная волна образуется в стадии нормального горения в результате аккумуляции ряда последовательных волн сжатия, догоняющих друг друга. С момента образования ударной волны такой интенсивности, т. е. с таким повышением давления р /р , которое необходимо для самовоспламенения газа с исчезающе малой задержкой, горение распространяется в виде детонационной волны. В пей самовоспламенение каждого слоя газа вызывается ударной волной, возобновляющейся за счет почти мгновенного освобождения энергии сгорания. В детонационной волне т. о. резкий скачок давления, соответствующий ударной волне, распространяется вместе с волной сгорания с одинаковой с ней скоростью, превышающей скорость звука. Детонационная, или взрывная, волна есть по определению Н уге совокупность волны сгорания с ударной волной. Совместное распространение волны сгорания с ударной волной означает, что при Д. т. в отличие от нормального сгорания состояние свежей смеси остается неизменным вплоть до момента воспламенения очередного слоя газа. Давление и темп-ра свежего газа не повышаются непрерывно, а изменяются резким скачком в каждом слое газа в момент его воспламенения. Вследствие неизменности состояния газа впереди фронта детонациоп- [c.278]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...