Скорость точки при равномерном движении

Нетрудно показать, что скорость точки при равномерном движении пропорциональна тангенсу угла а между прямолинейным графиком этого движения и положительным направлением оси времени [c.91]

Как было установлено ранее, при равномерном движении касательное ускорение а = = 0. Следовательно, модуль скорости точки при равномерном движении есть величина постоянная [c.98]

Движение капель за НА. При свободном движении в пустоте и заданной начальной скорости траектории капель были бы прямолинейными. Если допустить, что капли равномерно распределены по всему пространству и что все они выходят из НА с одной и той же скоростью, то при свободном движении их прямолинейные траектории лежат на поверхностях линейчатого гиперболоида вращения. Каждая из этих поверхностей, имеющая при выходе из НА радиус го, пересекается с меридиональной плоскостью по гиперболе, выражаемой уравнением [c.230]

Таким образом, скорость не зависит от выбора промежутка времени. Это значит, что путь, проходимый точкой при равномерном движении, прямо пропорционален промежутку времени, т. е. [c.14]

Путь, пройденный точкой при равномерном движении ), равен произведению скорости на время. По формуле (72) можно определить для равномерного движения точки любую из трех величин S, и и i, когда две другие известны. [c.189]

Скорость точки при равномерно переменном движении 192 [c.336]

Скорость точки при равномерно-ускоренном движении определяется по формуле [c.82]

Обозначим в общем виде перемещение точки при равномерном движении за промежуток времени t через 5. Чем больше пройденный путь 5 и чем меньше время, затраченное на это перемещение, тем быстрее происходит это движение, или, короче, тем больше его скорость. Обозначив ее через V, получим [c.94]

Спираль Архимеда — плоская кривая линия, которая образуется при равномерном движении точки по радиусу-вектору, вращающемуся с постоянной угловой скоростью вокруг неподвижной точки (полюса). [c.160]

Если в заданном ездовом цикле скорость V и ускорения / для сравниваемых автомобилей принять неизменными, то потребляемая мощность двигателей у автомобилей одинаковой массы выше при большем сопротивлении качению шин, неудовлетворительной аэродинамике автомобиля, повышенных потерях мощности в трансмиссии и на период вспомогательных агрегатов. При равномерном движении легкового автомобиля со скоростью 60 км/ч N составляет 40% необходимой для этого режима движения мощности двигателя, Л а, — 35%. Потери в трансмиссии составят 18%, а на привод вентилятора системы охлаждения — до 7% мощности двигателя. [c.62]

Если в равенстве (25) положить So=0, то s даст путь, пройденный точкой за время t. Следовательно, при равномерном движении путь, пройденный точкой, растет пропорционально времени, а скорость точки равна отношению пути ко времени [c.111]

При равномерном движении по криволинейной траектории точка тоже имеет ускорение (рис. 1.105, в), так как и в этом случае изменяется направление скорости. [c.85]

Решение. При равномерном движении точки модуль скорости равен пройденному пути, деленному на время v = 500 10 = 50 м/с. Путь, пройденный при равномерном движении, s= 50-5 = 250 м. [c.26]

Если модуль скорости точки постоянен, то производная dv/dt — = О, а потому равно нулю и касательное ускорение (ат = 0). Движение точки по любой траектории с постоянной по модулю скоростью называют равномерным. При равномерном движении точки касательное ускорение равно нулю. [c.35]

Угловая скорость k, с которой поворачивается радиус-вектор О М при равномерном движении точки М, равна циклической, круговой или угловой частоте колебаний точки М. Эту величину обычно коротко называют частотой, хотя, как будет видно из дальнейшего, оба понятия не вполне идентичны. [c.197]

Отметим очевидные случаи при равномерном движении точки по какой-либо кривой годографом скорости является кривая на сфере с радиусом, равным скорости. Для прямолинейного равномерного движения годограф скорости является точкой. Для прямолинейного переменного движения годографом скорости является конечный или бесконечный отрезок прямой, параллельной траектории точки. [c.104]

При равномерном движении точки по прямой годографом вектора скорости является одна точка при неравномерном движении — отрезок прямой, параллельный траектории. [c.100]

Здесь мы использовали тождество sin a + os a s 1. Таким образом, получен важный результат, согласно которому числовое значение скорости материальной точки при равномерном круговом движении равно [c.46]

Однако при движении тела М. вдоль штанги этим не исчерпываются изменения составляющих и .. Вследствие вращения штанги изменяется направление составляющей а вследствие движения тела по штанге и изменения г—величина составляющей v . Так как направлена вдоль штанги, то изменение ее направления есть изменение скорости, нормальное к штанге. С другой стороны, так как направлена перпендикулярно к штанге, то изменение ее величины есть также изменение скорости, нормальное к штанге. Таким образом, при равномерном движении тела по равномерно же вращающейся штанге в неподвижной системе отсчета будет существовать не только переносное ускорение — —oV, направленное к центру и вызывающее изменение направления скорости но и нормальное к штанге ускорение j, вызывающее изменение направления скорости Vr и величины скорости о . [c.347]

Так как при А/ 0 угол Аа О, ААВО-пределе вектор ускорения а , будет перпендикулярен вектору скорости у в точке А траектории, т. е. направлен по радиусу окружности. Итак, при равномерном движении материальной точки по окружности вектор ее ускорения перпендикулярен вектору скорости и направлен по радиусу к центру окружности. Это ускорение называют нормальным (или центростремительным). [c.17]

На участке отрицательного градиента давления, где поток ускоряется, касательные напряжения будут больше, чем при равномерном движении. Наоборот, в той зоне, где давление повышается и течение замедляется, это напряжение уменьшается. На поверхности можно указать точку, в которой напряжение трения оказывается равным нулю, а за этой точкой его величина становится отрицательной. Такой характер изменения напряжения трения тесно связан с распределением скорости по сечению пограничного слоя. [c.98]

При равномерном движении жидкости или газа скорости течения в сходственных точках постоянны независимо от координат этих точек. Примером такого движения может служить течение несжимаемой жидкости с постоянным расходом в трубе постоянного сечения. [c.68]

Рассмотрим равномерное движение жидкости, например, в канале. Так как при равномерном движении жидкости все живые сечения потока одинаковы, то и глубины к в соответственных точках дна одинаковы по длине потока. Поэтому уклон свободной поверхности потока должен равняться уклону дна о- При равномерном движении во всех живых сечениях средние скорости V течения потока одинаковы, а поэтому и удельная кинетическая энергия потока у (2 ) тоже одинакова. Следовательно, линия энергии пойдет параллельно свободной поверхности потока, т. е. гидравлический уклон I будет равен уклону свободной [c.113]

В зависимости от скорости движение точки может быть равномерным и неравномерным. При равномерном движении скорость постоянна по величине, при неравномерном — переменна. Изменение скорости во времени характеризуется ускорением. Скорость и ускорение точки являются векторными величинами. [c.135]

Однако цепные передачи имеют и некоторые недостатки. Основной причиной этих недостатков является то, что цепь состоит из отдельных звеньев и располагается на звездочке не по окружности, а по многоугольнику. В связи с этим скорость цепи при равномерном вращении звездочки не постоянна. На рис. 262 показаны скорости шарниров цепи и зубьев звездочки. В данный момент, когда шарнир X находится в зацеплении, скорость шарнира 1)ц и окружная скорость звездочки у, в точке, совпадающей с центром шарнира, равны. Разложим эту скорость на две составляющие Гц, направленную вдоль ветви цепи, и г", перпендикулярную к цепи. Движение ведомой звездочки определяется скоростью Гц = 3 os а. Поскольку величина угла ot изменяется в пределах от — я/zi (момент входа в зацепление шарнира А) до я/zi (момент входа в зацепление шарнира В), то изменяется и скорость v а это является причиной непостоянства передаточного отношения i и дополнительных динамических нагрузок в передаче. [c.289]

Условия чистого качения при ТРОГАНИИ с места или ПРИ РАВНОМЕРНОМ ДВИЖЕНИИ. Обратимся прежде всего к промежутку времени, когда оба движущие фактора, горизонтальная сила г и пара с осевым моментом — 2К, стремятся способствовать движению колеса. Если представим себе ось 5 направленной в сторону движения, иными словами, таким образом, чтобы скорость V центра тяжести была положительной, то надо будет допустить, что положительными будут также т и Ж посмотрим, каким условиям должны будут удовлетворять эти два количества для того, чтобы чистое качение было совместно с эмпирическим законом трения, когда колесо начинает движение или, возможно, достигло своей постоянной скорости. [c.32]

Поскольку коэффициент / при движении зависит от скорости, то в предыдущих рассуждениях предполагается, что значения / при обработке опытов будут браться соответствующими той скорости, при которой производилось измерение силы тяги в условиях неравномерного движения, а также, что эти коэффициенты заимствуются из опытов при равномерном движении, но с разными скоростями. [c.263]

Архимедова спираль получается при равномерном движении точки (например, со скоростью v) по прямой, равномерно вращающейся вокруг точки О (например, с угловой скоростью О)). [c.108]

Однако скорость, полученная как предел отношения пути А1 к промежутку времени At при At- 0, приобретает новый смысл, а именно это скорость в данный момент времени или в данной точке траектории. Ее называют мгновенной скоростью. Так как момент времени t, от которого мы отсчитываем промежуток времени At, выбирается произвольно, то ясно, что при равномерном движении точки ее мгновенная скорость имеет во все моменты времени одно и то же значение. График мгновенной скорости равномерного движения в системе координат v, t представляет собой прямую, параллельную оси абсцисс (оси времени t). [c.15]

Какова связь линейной скорости с угловой при равномерном движении точки по окружности [c.41]

Если какая-либо частица А уходит с некоторой скоростью и влево, то при равномерном растекании всегда найдется такая же частица В, которая с такой же по модулю скоростью будет уходить вправо (рис. 4.14). Количества движения таких частиц численно равны, но противоположны по направлению. Сумма количеств движения для этой пары частиц равна нулю. Так как для любой частицы воды после удара найдется такая парная ей частица, то можно утверждать, что полная сумма количеств дви-Рис. 4.14. жения всех частиц после расте- [c.192]

Отметим на траектории этой точки положения Л и Л,, занимаемые точкой в моменты времени t и i + Ai. Соединив точки А и Ai с центром поворота С, получим равнобедренный треугольник ЛСЛ1 с углом при вершине С, равным Дф. Длина хорды ЛЛ1 = 2СЛз1пДф/2. Найдем модуль скорости уёр воображаемого равномерного движения точки Л по хорде ЛЛ [c.241]

С точки зрения математики геометрическим образом уравнения равномерного движения з=Зо+у является прямая линия с начальной ординатой Зо и наклоненная к оси времени под углом a=ar tg V (рис. 1.115, а). Чем с большей скоростью движется точка, тем круче расположен график расстояний относительно оси времени. График скорости обычно располагается под графиком расстояний, причем масштаб по оси времени на обоих графиках берется одинаковым. В данном случае (при равномерном движении) у=соп51, поэтому график скорости изображается прямой, параллельной оси времени (рис. 1.115, б), т. е. значение скорости в любой момент времени I одно и то же. [c.94]

Это условие выполняется все время, пока и = о,( = onst, т. е. при равномерном движении точки по граектории любой формы. Касательное ускорение обращается в нуль также в те моменты времени, в которые алгебраическая скорость достигает экстремума, например максимума или минимума. Для изображенного на рис. 18 изменения алгебраической скорости в зависимости от времени касательное ускорение равно нулю в моменты времени и /j- При колебаниях маятника (рис. 19) эти моменты соответствуют его прохождению через [c.114]

Равномерное движение. При равномерном движении точки по траектории любой формы V = onst, следовательно, постоянна и алгебраическая скорость t, которая может отличаться от п только знаком. Так как [c.115]

Очевидно, что чем больше га, тем удобнее наблюдение явления. Для рентгеновских лучей, у которых п < 1, эффект исключается. Особенностью эффекта Вавилова - Черснкова является то, что характерное свечение возникает при равномерном движении возбуждающих его частиц со скоростью и > с/п. Это бесспорный факт и простые оценки показывают, что потерей энергии этих частиц на возбуждение свечения можно пренебречь. Таким образом, свечение среды связано с возбуждением частицами постоянной скорости, что как бы противоречит фундаментальному положению (см. 1.5) о том, что для излучения электромагнитной энергии необходимо ускоренное движение частиц. Но при этих рассуждениях нужно учитывать, что в изложенной выше простейшей модели явления излучают не налетающие частицы, а атомные электроны, движение которых носило характер вынужденных колебаний, т. е. имело отличное от нуля ускорение. [c.173]

При равномерном движении точки численное значение скорости— величина постоянная. Поэтому если точка начала равномерное движение из положения Sq (начальное расстояние) и за время t прошла путьх —s,, (рис. 1.132), то численное значение скорости [c.92]

Если бы было возможно потенциальное обтекание равномерно движущегося в идеальной жидкости тела, то было бы Р = onst (так как и = onst) и F = 0. Другими словами, отсутствовала бы как сила сопротивления, так и подъемная сила, т. е. действующие на поверхность тела со стороны жидкости силы давления взаимно компенсируются (так называемый парадокс Даламбера). Происхождение этого парадокса в особенности очевидно для силы сопротивления. Действительно, наличие этой силы при равномерном движении тела означало бы, что для поддержания движения какой-либо внешний источник должен непрерывно производить работу, которая либо диссипи-руется в жидкости, либо преобразуется в ее кинетическую энергию, приводя к постоянно уходящему на бесконечность потоку энергии в движущейся жидкости. Но никакой диссипации энергии в идеальной жидкости, по определению, нет, а скорость приводимой телом в движение жидкости настолько быстро убывает с увеличением расстояния от тела, что никакого потока энергии на бесконечности тоже нет. [c.52]

Своеобразную особенность излучения Черенкова — Вавилова — его угловое распределе11ие — можно получить из следующих общих соображений. Допустим, что в прозрачной однородной среде с показателем преломления п движется электрон с постоянной скоростью V. Своим полем движущийся электрон возбуждает атомы и молекулы среды, которые становятся центрами излучения электромагнитных волн. При равномерном движении электрона эти волны когерентны и могут интерферировать между собой. Если скорость электрона V больше фазовой скорости света в среде с-=Со1п (со — скорость света в вакууме), то волны, исходящие от электрона в различные моменты времени, при определенных условиях могут приходить в точку наблюдения одновременно. [c.264]

Равномерным движением называется прямолинейное движение, при котором со = onst (поток имеет цилиндрическую форму), причем скорости и в соответственных точках одинаковы (по своему значению и по направлению). При равномерном движении эпюры скоростей для всех сечений имеют не только одинаковую площадь, но и совершенно одинаковую форму. [c.92]

Модель сплошной движущейся среды. Пользуясь понятием скорости фильтрации, мы заменяем для расчета действительную грунтовую воду, движущуюся только в порах грунта и имеющую разрывы, обусловленные наличием частиц грунта, обтекаемых водой, некоторой воображаемой движущейся сплошной средой, не имеющей вовсе разрывов, указанных выше. Такая сплошная среда в данном случае представляет собой обычную движущуюся во,цу, заполняющую все пространство (и поры, и объемы, занятые твердыми частицами грунта твердые частицы мы вовсе исключаем из рассмотрения а геометрическом смысле) скорость движения этой воображаемой воды принимается равной скорости фильтрации и (а не действительной скорости и ). Здесь дополнительно представляем себе, что в каждой точке такого условного потока воды имеются объемные силы сопротивления движению, направленные против течения величина этих сил, равномерно распределенных (при равномерном движении) по всему объему рассматриваемой области фильтрации, может быть установлена в сответствии, например, с формулой Дарси. [c.541]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...