Главные максимумы излучения условие

При вычислении разрешающей силы дифракционной решетки будем исходить из соотношений, полученных в 6.4. Рассмотрим два максимума радиации, выделенных дифракционной решеткой с числом штрихов, равным N. Максимуму излучения длины волны соответствует угол дифракции Ф акс, а максиму -му излучения длины волны /-2 — угол ф макс. Условия возникновения главных максимумов т-го порядка имеют вид [c.320]

Легко сообразить, под каким углом будет наблюдаться первый минимум излучения порядка т для длины волны /-2. Известно, что между двумя главными максимумами монохроматического излучения располагается N — минимум. Поэтому для условия возникновения первого минимума имеем [c.320]

Достижение максимальной чувствительности пьезопреобразователя. Цель решения задачи об излучении и приеме акустических волн — определить условия достижения максимальных значений амплитуд излученного и принятого сигналов, а главное — максимума двойного преобразования, поскольку при всех методах активного контроля применяют излучение и прием акустических волн. Кроме того, ставят задачу достижения максимальной широкополосности, что важно для сокращения длительности импульсов и возможности изменения частоты колебаний (см. подразд. 3.4). [c.66]

Р, а по условиям построения лучей т]) — а = —фЧ-а, откуда 2а= ф-Ьф, или а=( ф-Ьф)/2. Главный максимум интенсивности излучения, дифрагированного на одном отдельном элементе, располагается в направлении р — направлении зеркального отражения от отдельного элемента решетки. При заданном угле падения т]), изменяя угол профиля а, можем изменять направле- [c.349]

В направлениях, определяемых этим условием, получаются максимумы, интенсивность которых в раз превосходит интенсивность волны от одной щели в том же направлении. Они называются главными максимумами. Целое число т называют порядком главного максимума или порядком спектра. Условие (46.4) определяет направления, в которых излучения от всех щелей решетки приходят в точку наблюдения в одинаковых фазах, а потому усиливают друг друга. В таких направлениях при отдельных значениях т могут и не возникнуть максимумы. Это будет, когда /х = О, т. е. в направлениях на дифракционные минимумы от одной щели. Например, если a = b,io все главные максимумы четных порядков не появятся. Действительно, условие появления главного максимума порядка 2п имеет вид d sin = 2п к. При d = 2Ь оно переходит в 6 sin = = nk, т. е. в условие дифракционного минимума на щели. Таким образом, в рассматриваемом направлении ни одна щель, а потому и решетка в целом не излучают. [c.304]

I Л (со) 1 do) для излучения, выходящего из решетки под углом . Теперь дифрагированное излучение, распространяющееся от решетки в определенном направлении, состоит не из одной монохроматической волны, как было в случае неограниченной решетки, а непрерывно распределено по спектру частот. Главные максимумы в этом распределении приходятся на частоты, при которых знаменатель в выражении (50.4) обращается в нуль, т. е. сох/2 = тл. Это приводит к соотношению (50.2). Главные максимумы не появятся, если F (ю) = О, т. е. когда в падающем импульсе, не представлено излучение соответствующей частоты. Ближайший минимум в распределении интенсивности по частотам приходится на частоту, определяемую условием сот/2 = Nmx + я, так как при такой частоте числитель в с х)рмуле (50.4) обращается в нуль. Величина [c.329]

В непосредственной близи от решетки волновое поле имеет очень сложный вид. На расстояниях 1/х поле становится более простым, поскольку из него выпадают неоднородные волны. Однако картина поля все ещё довольно сложна, так как однородные волны, из которых оно состоит, накладываются друг на друга. При удалении от решетки па некоторое минимальное расстояние плоские волны различных порядков пространственно разделяются. На сравнительно малых расстояниях от решетки к пространственно разделенным волнам различных порядков можно применять геометрическую оптику. Направления на главные максимумы излучения определяются требованием, чтобы все волны, исходящие из различных щелей решетки, при интерференции усиливали друг друга. При этом явно или неявно всегда имеется в виду, что интерференция происходит либо в фокусе собирающей лйнзы, либо на бесконечном расстоянии от решетки. Однако, поскольку дифрагированное поле всюду представляется суперпозицией плоских волн, условие интерференционного усиления определяет также направление распространения таких плоских волн на любых расстояниях от решетки. [c.338]

Интенсивность света в т-м максимуме существенно зависит от отношения b/d. Действительно, при (b/d)m = т, где т — целое число, выражение (6.53) обращается в нуль, так как sinnm = О. Отсюда следует, что интенсивность света в этом главном максимуме равна нулю. Вспоминая, что условие возникновения минимума излучения при дифракции на одной щели имело вид Ьз1Пф = тХ, замечаем, что данный случай соответствует совпадению условий возникновения главного максимума дифракционной картины на N щелях и минимума дифракции на каждой щели. Так, например, при b/d = 1/4 выпадает каждый четвертый максимум в дифракционной картине (рис. 6.37). [c.296]

Пусть на такую систему двух дифракционных решеток падает плоская волна. Обозначим через ао.Ро.Уо углы между нормгшью к падающей волне и осями X,Y,Z. Рассмотрим самый простой случай нормального падения (ад = я/2 Ро == Tt/2 уо = 0). Условия возникновения главных максимумов для излучения с какой-то произвольной длиной волны к имеют вид [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...