Условие термоупругого излучения

Условие термоупругого излучения. Теоремы единственности во внешних задачах термоупругих колебаний могут быть доказаны при наложении на решения некоторых условий на бесконечности, аналогичных (но не идентичных) условиям, которые были в 2, п. 3 введены для решения уравнения упругих колебаний. [c.105]

В главе X ( 2, п. 2) будут построены формулы общих представлений регулярных решений в области D и D уравнения термоупругости в случае бесконечной области D существенную роль будут играть условия термоупругого излучения, подобно тому как это имело место при получении общих представлений регулярных решений уравнения упругих колебаний (см. 2). [c.106]

Это равенство остается в силе и для области если i/ и i/ удовлетворяют условиям (термоупругого) излучения (III, 3, п. 3). [c.377]

Общее представление, аналогичное (2.18), (2.19), имеет место и в области D", если вектор U (х), кроме условия регулярности, удовлетворяет условию термоупругого излучения (см. III, 3, п. 3). Доказательство этого предложения не отличается от того, которое приводилось в главе III, 2, п. 4, при выводе формулы общих представлений в D для регулярных решений уравнения классической теории, удовлетворяющих условию упругого излучения. [c.380]

Внутренние задачи. Спектр собственных частот. Теоремы единственности. В главе III, 3, п. 4 было доказано, что основные внешние задачи термоупругости, при выполнении условий термоупругого излучения на бесконечности, допускают единственные решения для любых значений параметра со . Для внутренних задач это не так, и можно указать дискретное мно- [c.386]

Так как все регулярные решения уравнения термоупругости (2.41), удовлетворяющие условию термоупругого излучения, представляются линейной комбинацией потенциалов простого и двойного слоя с объемным потенциалом [c.392]

В (дх, (о) W (х) = О и BW = О соответственно, удовлетворяющих условию термоупругого излучения, справедлива в D формула (2.12) и поэтому [c.395]

На бесконечности потенциал W удовлетворяет условиям термоупругого излучения и является регулярным решением уравнения В (дх, о)) 1F == = 0. Поэтому, согласно теореме единственности для первой основной внешней задачи (см гл. П1) [c.529]

Несмотря на простоту рассмотренной модели, она не только качественно, но, в ряде случаев, и количественно пригодна для описания термоупругих напряжений, возникающих в материалах, частично прозрачных для лазерного излучения. Подробнее эти вопросы рассматриваются в работах [13—16]. Отметим лишь, что при использовании полученных соотношений необходимо учитывать область их применимости во-первых, концентрация энергии лазерного излучения должна быть меньше теплоты испарения материала мишени и, во-вторых, охлаждение поглощающего слоя за счет теплопроводности мало за время действия импульса. Последнее условие можно представить в виде т 1/ав где аэ — коэффициент температуропроводности. [c.252]

Определение. Регулярное в 0 решение однородного уровне ния термоупругих колебаний (3.1) удовлетворяет условию излучения, если для и и 1 4, заданных равенствами (3.7), (3.8), выполняются условия [c.106]

Теорема. Регулярное в D решение однородного уравнения тер-моупругих колебаний (3.1), удовлетворяюи ее условию термоупругого излучения и одному из следуюи их граничных условий на S [c.106]

В термоупругих задачах фаза, соответствуюш.ая продольным колебаниям, расш.епляется на две фазы, которые с возрастанием расстояния убывают по экспоненциальному закону и лишь поперечные колебания сохраняют характер медленно затухающих упругих поперечных колебаний. Этому соответствует тот факт, что условия термоупругого излучения содержат одно условие типа условия Зоммерфельда, в то время как в условиях упругого излучения их два. [c.420]

Оптическая генерация мощных акустических импульсов в газах и конденсированных средах. Из перечисленных в конце предьщущего пункта источников генерации звука при оптическом возбуждении рассмотрим один, наиболее важный и широко распространенный, — тепловое расширение области твердотельной мишени, нагреваемой импульсным или модулированным лазерным излучением [36]. Именно этот термоупругий метод генерации мощных акустических волн находит в последнее время все более широкое применение [37, 38]. Преимуществами такого метода по сравнению с традиционными являются бесконтактность, дистанционность. Диаграммой направленности такой оптико-акустической антенны можно управлять, варьируя параметры лазерного воздействия (например, X и условия фокусировки) [39]. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...