Стоксово излучение при нестационарных условиях

Стоксово излучение прн нестационарных условиях 449 Стохастическая функция 102 [c.511]

Ниже мы исследуем сначала усиление, а затем генерацию стоксовых импульсов в нестационарном режиме. При этом мы будем снова предполагать, что можно пренебречь дисперсионными эффектами. Кроме того, допустим, что можно пренебречь изменениями населенностей в среде, а также и ослаблением лазерного импульса. Эти условия могут быть реализованы при помощи подходящего выбора экспериментальных параметров источников излучения и материальных сред (см., например, [3.22-12]). Пользуясь преобразованием переменных х = 1 — г/у, 1 = 2 и производя замену = —у. получаем из уравнения (3.22-5) следующие исходные уравнения для вычисления усиления [c.445]

Проблема возникновения стоксова излучения в генераторе при нестационарных условиях может быть исследована при помощи представленного здесь полуклассического метода, если ввести в рассмотрение флуктуа-цпоипые силы, как это уже было описано и обосновано в пп. 3.123 и 3.162 но в данном случае флуктуации атомной системы вносят существенный вклад. Квантовое решение нестационарной проблемы содержится в работах [3.22-15—3.22-17] и приводит к результатам, которые служат дальнейшим оправданием полуклассического подхода. В указанном смысле мы прибавим в правой части первого уравнения системы (3.22-16) флуктуационный член С, пропорциональный введенной в п. 3.162 величине Р. Он должен обладать свойством [c.449]

Наряду с образованием стоксова импульса с частотой os = = ol — 0)21 в активной среде при вынужденном комбинационном рассеянии может образовываться и антистоксов импульс. При этом, однако, аналогично случаю трехволнового взаимодействия при параметрической генерации должно выполняться условие согласования фаз Ак = 2кь — кл — ks O. В асимптотическом приближении коэффициент усиления для антистоксова излучения коротких импульсов в нестационарном случае (т. е. при условии Ti,< T2iGr/2) рассчитывался в [8.21] для диспергирующей и недиспергирующей сред. В обоих случаях оказалось, что антистоксово излучение максимально в направлении, определяемом соотношением Afe Gr/L, причем в зависимости от реализованных условий величина От определяется либо выражением (8.34), либо (8.37). Зная От, можно найти угол между направлениями антистоксова излучения и направлением распространения лазерных импульсов. Таким образом, направления распространения антистоксова излучения образуют вокруг лазерного луча конусообразную поверхность. [c.298]

Первые эксперименты по получению вынужденного комбинационного рассеяния при возбуждении пикосекундными импульсами были выполнены Шапиро и сотр. [8.9], а также Бретом и Вебером [8.10]. Они использовали вторую гармонику излучения лазера на стекле с неодимом в режиме синхронизации мод. Излучение направлялось и фокусировалось в различных жидкостях, таких, как бензол, толуол, сероуглерод и нитробензол, а также жидких смесях. При этом в [8.10] было установлено, что коэффициент преобразования сильно уменьшается в том случае, когда ширина спектра лазерного импульса превышает ширину линии колебательного перехода вынужденного комбинационного рассеяния, что соответствует выполнению условий нестационарного режима. Укорочение стоксова импульса по сравнению с лазерным наблюдалось в более поздних работах несколькими авторами [8.32—8.36]. Вблизи порога на- [c.298]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...