Струйка жидкая

Принцип действия форсунок с паровым распыливанием заключается в том, что тонкая струйка жидкого топлива, попадая под некоторым углом в струю пара, движущегося с большой скоростью, разбивается этим последним на отдельные капли. Давление пара, применяемого для распыливания топлива, колеблется в пределах 3—15 ати, а расход его составляет 0,3—0,5 кг на 1 кг топлива, что соответствует 3—5% пара, вырабатываемого в обслуживаемом форсунками котле. Топливо поступает к форсунке от специального насоса небольшого давления. В своем наиболее распространенном варианте форсунка с паровым распыливанием (рис. 20-10, б) состоит из двух концентрических труб 2 п 3, ввернутых одним из своих концов в общий корпус 1. Пар поступает во внутреннюю трубу и выходит из нее через расширяющееся сопло 4, благодаря чему может быть достигнута очень высокая скорость истечения пара (до 1000 м/сек и более) и получена большая кинетическая энергия его. Топливо, пройдя кольцевой канал между внутренней и наружной трубами форсунки, попадает в поток пара тонкой конической струйкой через кольцевую щель, образуемую обрезом сопла паровой трубы и внутренней конической поверхностью фасонной пустотелой гайки 5, навертываемой на наружную трубу форсунки. [c.330]

Рассмотрим установившееся движение жидкого объема W, ограниченного поверхностью S, и зафиксируем положение S в некоторый момент времени t. В дальнейшем эту поверхность будем называть контрольной. Объем W разобьем на элементарные трубки тока (струйки) (рис. 53). Поверхность S выделит из каждой такой трубки некоторый отсек жидкости, ограниченный его боковой поверхностью и сечениями dS и dS. Изменение количества движения массы жидкости в этом отсеке можно подсчитать как разность количеств движения этой массы в моменты времени t -V dt и t. Применительно к рис. 53 имеем [c.119]

Механизм возникновения касательных напряжений. Замена действительных беспорядочных движений жидких комков на фиктивное струйное движение требует введения некоторых фиктивных сил взаимодействия между воображаемыми струйками. Благодаря этому появляется новый вид поверхностных сил и соответствуюш,их касательных напряжений. [c.150]

Так как боковая поверхность струйки образована линиями тока, вдоль которых одна за другой скользят жидкие частицы, то, следовательно, проникновение жидкости через боковую поверхность невозможно. Элементарная струйка как бы заключена в жесткие, не изменяющиеся во времени, водонепроницаемые стенки, не имеющие толщины. [c.85]

Эту угольную жидкость тоненькой струйкой специальный механизм— дозатор — вливает в воздушный поток, направляемый в топку. Там она и сгорает, совсем как газообразное распыленное жидкое топливо,— клокочущим, взвешенным в середине топки ровным языком пламени. [c.37]

При малых частотах вращения, когда толщина жидкой пленки существенно превышает величину микровыступов на поверхности диска, на его поверхности образуется слой жидкости, толщина которого для данной частоты определяется состоянием поверхности и физическими свойствами жидкости, а избыточная жидкость вследствие поверхностного натяжения стекает с диска в пульсирующем режиме. В этом случае у его края жидкость собирается в виде валика, оставаясь в таком состоянии до тех пор, пока центробежная сила не превышает силы поверхностного натяжения. Толщина валика определяется капиллярным давлением на краю диска, зависящего от кривизны поверхности и динамического угла смачивания 0. От неустойчивого жидкостного кольца жидкость отрывается в виде капель в местах схода с диска волн. Каждая капля увлекает жидкостную струйку, т. е. жидкость с диска стекает в виде периодически срывающихся струек, наличие которых на краю диска при уменьшении расхода может привести к свертыванию пленок в жгуты на самом диске и образованию сухих центров. Инициатором образования жгута жидкости служит фронт крупной волны, впадины по бокам которого являются неустойчивыми к образованию сухих пятен. [c.286]

Здесь S —скорость деформации удлинения, определяемая формулой (2.51). Рассмотрим для примера цилиндрическую жидкую струйку с образующими, параллельными 6i. На боковых сторонах напряжения отсутствуют. Тогда из (5.11) следует [c.132]

О течении жидкости. Линии токов и струйки жидкости. Критические точки. Вихревая нить и напряжение вихря. Теоремы Грина и Стокса. Невихревое движение в односвязном и многосвязном пространстве. Определенность гидродинамических задач. Бесконечная жидкая масса, покоящаяся в бесконечности. Вращение частицы по жидкой струйке, шаг закручивания линий тока, случай существования ортогональных поверхностей. [c.322]

ВДОЛЬ всей жидкой струйки Vdq есть постоянная величина. Условившись строить все струйки жидкости с одной и той же величиной Vdq, напишем, что количество жидкости. [c.342]

Если провести линии тока через все точки какого-нибудь небольшого замкнутого контура, то при условии, что поле скоростей везде непрерывно, эти линии образуют на сколь угодно большом протяжении так называемую трубку тока. Такая трубка обладает той особенностью, что жидкость внутри нее в рассматриваемый момент времени течет, как в трубке с твердыми стенками. В самом деле, согласно определению, жидкость течет параллельно линиям тока если бы жидкость проходила через стенку трубки тока, то это означало бы, что существует составляющая скорости, перпендикулярная к линиям тока, что противоречит определению последних. Жидкость, текущая внутри трубки тока, называется жидкой струйкой. При установившихся течениях трубки тока сохраняются неизменными все время и жидкость течет в них все время как в трубках с твердыми стенками. При неустановившихся течениях в трубках тока в каждый следующий момент времени текут иные частицы, чем в предыдущий момент. Мысленно разбивая все пространство, занятое жидкостью, на трубки тока, можно получить очень наглядное представление о течении жидкости. При решении многих простых задач, например, при изучении движения жидкостей в трубках и каналах, допустимо рассматривать все пространство, занятое потоком жидкости, как одну единственную жидкую струйку. При таком способе исследования неодинаковость скоростей в поперечном сечении трубы или канала оставляется без внимания и весь расчет сводится к получению некоторых закономерностей для средней скорости течения. [c.52]

Проще всего математически сформулировать это требование для установившихся движений, для которых форма линий тока достаточно известна. В таком случае очевидно, что через каждое поперечное сечение трубки тока должна протекать в единицу времени одна и та же масса жидкости. В самом деле, если бы эта масса для двух поперечных сечений не была одинакова, то масса жидкой струйки между обоими поперечными сечениями должна была бы неограниченно возрастать или убывать, что противоречит условию установившегося состояния течения. Пусть F есть поперечное сечение трубки тока в каком-либо месте, W — средняя скорость в этом сечении , р — плотность в этом сечении тогда объем жидкости, протекающий в единицу времени через рассматриваемое сечение, будет равен Fw, а масса жидкости, протекающая через это же сечение, будет равна pFw. Таким образом, требование сохранения массы сводится к тому, чтобы во всех поперечных сечениях одной и той же трубки тока величина pFw имела постоянное значение, т. е. чтобы соблюдалось уравнение [c.53]

Работа форсунок с паровым распыливанием мазута основана на использовании кинетической энергии струи водяного пара когда тонкая струйка жидкого топлива попадает под некоторым углом в струю пара, движущегося с большей скоростью, последний разбивает ее на отдельные капли. Для расныливания топлива применяют пар давлением 0,4—0,6 Мн1м расход пара составляет 0,3—0,5 кг на 1 кг топлива. Топливо поступает к форсунке от специального насоса под давлением и, 1 — 0,2 Мн1м . [c.277]

Спираль Экмана 473, 479 Стокс (единица вязкости) 150 Стокса формула (закон) 151, 434 Струйка жидкая 52 Струя газа свободная 380 [c.571]

На Воскресенском заводе в вертикальную камеру волокноосаждения в различных точках впрыскивается эмульсол, разведенный водой до концентрации 5%. При подаче эмульсола в диффузор непосредственно к месту раздува увеличивается эластичность минераловатного ковра за счет удлинения элементарных волокон. Молекулы эмульсола, введенного в процессе раздува, ориентируются на образовавшихся тончайших струйках жидкого расплава и снижают его поверхностное натяжение,, что приводит к образованию более длинных и тонких волокон и уменьшению количества корольков. Расход эмульсола в пересчете на сухо вещество составляет 1—1,5% от веса получаемого волокна. [c.79]

Лопатка колеса проходит отиосительио каждой струйки жидко-с окружной скоростью их, направленной перпендикулярно к скорости Схт [c.377]

Используя теорему об изменении количества движения, рассмотрите неустановившееся течение газа в струйке и выведите соотношение, определяющее зависимость между давлением и скоростью. Найдите такое соотношение для несжимаемой жидкости и в частном случае слабовозмущенного жидкого потока. [c.247]

Если кран С сильно открыт, скорость течения в трубе окажется значительной и струйка раствора краски будет размываться, равномерно окрашивая всю массу жидкости, что указывает на непрерывное и интенсивное перемешивание ее слоев. Отдельные частицы жидкости или целые группы частиц конечных размеров ( жидкие комки ) ведут себя приблизительно как молекулы по представлениям кинети- [c.138]

К ЖИДКОСТИ какой-нибудь тонкий порошок или подкрашивая в отдельных местах перед входом в капилляр струйки жидкости какой-нибудь таской, например метиленовой синей. Пока Re 10U0, частицы порошка движутся в капилляре по прямым линиям, строго параллельно оси капилляра. Только при входе в капилляр н выходе из него (рис. 13) пути движения отдельных частиц разбегаются в стороны соответственно из м е н е-н и ю сечен и я п о тока жидкое т н. Вследствие этого II окрашенные струнки жидкости имеют пря-молинейнзпо форму, параллельную оси капилляра. Те-ченно такого характера на.зывастся. ламинарным, или послойным, от латинского слова lauiiiia (слой). [c.40]

ВТИ разработан солевой метод определения влажности, основанный на том, что при не очень высоких давлениях пар не способен растворять соли, а поэтому вводимая в поток солевая добавка может концентрироваться только в жидкой фазе. Влажность пара определяется сравнением концентрации исходного солевого раствора с концентрацией сконденсированного всего парового потока или изокинетической пробы (пробы, движущейся с той же скоростью, что и струйка тока в месте отбора). К недостаткам данного метода можно отнести периодичность (измерения производятся периодически), а также то обстоятельство, что введение солевых растворов в некоторые схемы установок АЭС нежелательно. [c.60]

Т. Карман [Л. 213] и К. Польгаузен Л. 268] показали, что можно получить простой приближенный метод, если отказаться от удовлетворения дифференциальных уравнений пограничного слоя для каждой отдельной жидкой струйки, а ограничиться удовлетворением этих уравнений только в среднем по толщине пограничного слоя. [c.73]

Прежде чем подать топливо в форсунку, нужно подать пар в сепаратор (конденсационный бачок) и прогреть его. В сепараторе вначале образуется значительное количество конденсата, который сливают через спускной кран. После продувки сепаратора прекращают пуск пара и, открыв вентиль на топливопроводе, подают топливо в форсунку. Из форсунки топливо должно выходить сплошной струйкой под напором. Когда жидкое топливо воспламенится, снова подают пар в форсунку для его распыления. В этот момент кочегар, обслуживающий котел, должен находиться сбоку от топочной дверцы во избежание (возможных ожогов при сильной вспышке горючей смеси. Если при пуске форсунки жидкое топливо не воспламенится, необходимо немедленно закрыть вентили подачи топлива и пара и снова произвести пуск форсунки в том же порядке. Регулируя количество пара (пусковым вентилем), топлива (жиклерной иглой форсунки) и воздуха (дверцей зольника и клапаном в нижней части дверцы топки), устанавливают состояние полного горения жидкого топлива при нормальном избытке воздуха. [c.283]

Неравномерное распределение влаги и ее дисперсности по высоте за рабочими лопатками, когда процесс образования влаги происходил в пределах одной ступени, было отмечено в работе [7.6]. Это объясняется тем, что пар конденсируется на рабочих лопатках и образуется пленка или отдельные струйки, которые сбрасываются в поток пара. Несмотря на малые толш,ины жидких пленок (струек), с выходных кромок рабочих лопаток будут сбрасываться капли, диаметр которых в несколько раз больше толщины самих пленок, так как скорости движения жидкости по рабочим лопаткам в этом случае невелики и на выходных кромках происходит процесс постепенного накопления жидкости. [c.271]

Экспериментальные исследования МЭИ течений жидких пленок в поле центробежных сил показывают, что толщина пленок на поверхности рабочих лопаток турбин составляет бпл = (7-ь 12)-10" м. При этом было установлено, что жидкая пленка под де11ствнем центробежных сил на поверхности рабочих лонаток разрушается на отдельные струйки, которые в свою очередь также могут распадаться на отдельные элементы жидкости. Разрушение жидких пленок на рабочих лопатках из-за шероховатости поверхности может происходить до толщин бпл 40-10" м. Сепарирующая способность рабочих лонаток (сброс влаги к периферии) в значительной степени определяется режимом течения жидких пленок в поле центро- [c.329]

Re<30- 50) 2) ламинарное течение пленки с волнистой поверхностью (30 50турбулентное течение жидкой пленки (Re> 160 400). Кроме того, при весьма малых толщинах пленки наблюдается распад ее на отдельные капли или струйки, что зависит от условий смачиваемости и обусловлено капиллярными силами. [c.281]

Для создания большой скорости струи при прямом выходе ее из отверстия потребовалось бы при данном расходе очень малое сечение этого отверстия. Такое отверстие не шнуемо быстро забивалось бы твердыми частицами, часто присутствующими в жидком топливе. Поэтому в форсунках с давлением прибегают к закручиванию струп перед выходом из форсунки. Это придает струйкам жидкости дополнительную составляющую скорости, направленную по касательной к окружности струи. Таким способом удается достигнуть большой скорости струек без чрезмерного уменьшения площади выходного отверстия. Этим же достигается возинкиовение центробежных сил, способствующих разрыву и разносу струи. Наличие касательных составляющих скоростей отдельных частиц разорвавшейся струи, выходящих из отверстия форсунки, приводит к разлету частиц в стороны, т. е. способствует отделению их друг от друга и облегчает смешение их с воздухом. [c.76]

Капли железоуглеродистого расплава сливаются в струйки и стекают в горн печи. При движении вниз металл контактирует с кусками раскаленного кокса и путем прямого растворения углерода 3Fe-f = Fe3 дополнительно науглероживается. Благодаря науглероживанию в жидком состоянии концентрация углерода в металле повышается до 3,5—4,5 %. Конечное содержание углерода в чугуне будет определяться следующими факторами 1) химическим составом металла, т. е. содержанием в нем кремния, марганца и других элементов, влияющих на растворимость углерода в железе 2) температурой нагрева чугуна 3) длительностью пребывания чугуна в нижней части печи. Чугун тем больше насыщается углеродом, чем дольше он находится в контак те с раскаленным коксом и чем выше его температура. Высокий нагрев увеличивает растворимость углерода в железе. После выпуска чугуна из печи и некоторого его охлаждения углерод выделяется из сплава в виде твердого чешуйчатого графита или спели, которая при хранении чугуна в ковше или в миксере всплывает на поверхность. Кроме углерода, в железо переходят фосфор, кремний, марганец, сера. Содержание углерода в литейном чугуне составляет -4,0 %, а в передельном 4,5 % [c.76]

Ламбирис и др. [104] предложили физическую картину горения в двухкомпонентном ракетном двигателе они выделили две зоны одну — у смесительной головки и другую — ниже ее по потоку. На рис. 76 показано, как сталкивающиеся струи окислителя и горючего образуют веерообразные факелы распыла, которые при последующем столкновении разбиваются на струйки и, наконец, на отдельные капли. Веерообразные факелы распыла разных компонентов при столкновении образуют зоны, в которых каждый компонент присутствует в виде жидкостных сгустков крупных и мелких капель. Впрыскиваемые струи, сгустки и капли окружены горячими газами, частично диссоциированными и способными реагировать с парами обоих компонентов, передавать тепло жидким окислителю и горючему, вызывая их нагрев и испарение, и оказывать аэродинамическое воздействие на жидкие частицы, усиливая их дробление и испарение, увеличивая осевую скорость. Активизация взаимодействия между жидкостью и горячими газами приводит к дополнительному газовыделению. Часть этих газов циркулирует вблизи смесительной головки, поддерживая определенные температуру и состав в этой зоне, а остальной газ ускоряется и истекает через сопло со сверхзвуковой скоростью. [c.142]

Дальнейшие систематические исследования по обеззараживанию проточной воды были произведены Курмоном и Ножье [52]. С этой целью ими был сконструирован аппарат, показанный на рис. 4. Ртутная лампа с жидкими электродами имела длину 15 см и представляла собой кварцевую трубку с, расширениями для ртути по концам. Зажигалась лампа путем наклона аппарата и образования струйки ртути между электродами. Лампа работала на постоянном токе силой в 5—7 а при напряжении в 30—35 в. После зажигания лампы автоматически открывался пусковой контрольный кран и вода из него по резиновому шлангу через ручной кран Е поступала в аппарат. Цилиндрический сосуд С аппарата был сделан из металла и разделен внутри перегородкой D с конически расши- [c.24]

Будем рассматривать установившееся движение жидкой среды, для которого справедливо уравнение Бернулли. По теореме живых сил (уравнение Бернулли) сумма элементарных работ сил внешних и внутренних равна при-рагцению живой силы струйки при передвижении ее из положения aaibib в бесконечно близкое положение а а Ь Ь (рис. 1). Работа сил внешних ALg составится из работы гидродинамических давлений и работы сил трения на поверхности струи. Работа внутренних сил ALj, сведется только к работе расширения, если пренебречь усилием на дисгрегацию частиц газа, так что [c.319]

Понятно, что теория движения жидкой струйки является промежуточным звеном, связывающим учение о движении частицы с учением о жидком течении. Мы займемся сначала геометрическими свойствами струйки в зависимости от проходящих через нее лини токов, а потом разберем ее двт1жение. [c.76]

Отсюда на основании 7 следует теорема ъсли струйка пе имеет вращения перпендикулярно к своей оси, то жидкая площадь, соответствующая ее сечению, вращается во время движения около нерпендикуляра к соприкасающейся плоскости осевой линии на бесконечно малый угол, равный углу смежности этой линии, в сторону, обратную ее вращению. Шестое равенство из грунны (27) определяет изменение среднего сечения цилиндрика из круглого в эллиптическое. Мы видим, что это изменение вполне определяется по указательнице струйки, так что удлинение каждого радиуса среднего сечения равно геодезической кривизне в поверхности тока, соответствующей ортогональной линии, умноженной на — Ьу [c.86]

Пользуясь теоремой Стокса, легко распространить теорему о постоянстве напряжения вихревой нити на тот случай, когда при непрерывно изменяющихся м, V, величины поверхность раздела S, лежащую внутри жидкой массы. При этом (фпг. 8) вихревая струйка, проходя через S, переломится и будет состоять из двух половин, лежащих с двух сторон этой поверхности, смыкающихся на ней ф р g [c.357]

Отсюда следует, что при М=Ч с возрастанием радиуса сферы число струек, ее пересекающих, все уменьшается, т. е. эти струйки, загибаясь, возвращаются назад на внутренние границы, и так как при а = оо ни о дна струйка не пересекает сферу, то вее они лежат своими концами на внутреннгис границах жидкой массы. [c.371]

Так как при М 0 все струйки лежат своими концами на внутренних границах, то получаемое при этом течение жидкости, покоящейся в бесконечности, может быть рассматриваемо как предельный случай движения несжимаемой жидкой массы, заключенной внутри замкнутого со всех сторон неподвижного сосуда при бесконечном возрастании размеров этого сосуда (причем все стенки его удаляются на бесконечное расстояние от конечных границ жидко11 массы). Поясним это примером. Пусть конечные границы жидкой массы представляются поверхностью шара, движущегося со скоростью q-, тогда на поверхности сферы мы должны иметь [c.372]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...