Движение жидкости в трубке

Определить направление движения жидкости в трубке при О) (О К [c.97]

Указание. Для определения режима движения жидкости в трубке воспользоваться выражением критического напора (IX—23), сравнив [c.252]

Определить период колебаний, а также амплитуду г в конце первого периода, если диаметр трубки й = 1 см, длина столба жидкости I = 60 см и кинематическая вязкость жидкости V = о, 1 Ст. Режим движения жидкости в трубке считать ламинарным. [c.358]

Ввиду стационарности движения количества движения жидкости в общей части этих объемов равны между собой. Поэтому приращение количества движения жидкости в трубке тока за промежуток времени М равно разности количеств движения жидкости в объемах ЬЬ и аа [c.53]

Для вывода первого уравнения рассмотрим движение жидкости в трубке тока (рис. V.1). Как известно, через боковую поверхность трубки тока жидкость не перетекает, и поэтому масса жидкости, а при постоянной плотности и объемный расход по длине трубки остаются постоянными [c.96]

Рассмотрим движение жидкости в трубке тока с меняющейся по длине площадью поперечного сечения (рис. V.1). Проведем поперечные сечения 1—1 с площадью Sj и 2—2 с площадью s . Пусть средние скорости в соответствующих сечениях будут 1 1 и 1/ . [c.97]

Выяснить направление движения жидкости в трубке при U 4J". [c.102]

Указание. Для определения режима движения жидкости в трубке воспользоваться выражением критического напора (9-23),. сравнив с ним величину располагаемого напора к. При турбулентном режиме коэффициент сопротивления трения определять по формуле (9-16). [c.253]

Некоторую трудность представлял подсчет средней температуры жидкости, по которой определялся температурный напор, а следовательно, и коэффициент теплоотдачи. Дело в том, что коэффициенты теплоотдачи в трубках малого диаметра очень велики. В наших опытах они достигали нескольких сотен тысяч технических единиц. Небольшая ошибка в подсчете температурного напора в этом случае в ряде режимов может привести к существенной погрешности при определении коэффициента теплоотдачи. Кроме того, изучение теплоотдачи при больших тепловых нагрузках при движении жидкости в трубке малого диаметра потребовало создания трубки с утолщенными концами для гильз с термопарами и для подвода больших токов. В связи с этим конструкция опытной трубки не позволяла измерять температуру жидкости в начале и в конце ее центральной цилиндрической части (сечение Ь — Ь на фиг. 5). Для подсчета температуры ж)идкости в этом сечении необходимо было учесть изменение температуры на участке от места ее измерения до рассматриваемого сечения. Длина этого участка составляла около 2,5 мм. [c.15]

Рис. 14. Профиль скоростей при ламинарном движении жидкости в трубке

Общим недостатком выпарных аппаратов с естественной циркуляцией является сравнительно небольшая скорость движения жидкости в трубках греющей камеры, что не всегда [c.540]

Если провести линии тока через все точки какого-нибудь небольшого замкнутого контура, то при условии, что поле скоростей везде непрерывно, эти линии образуют на сколь угодно большом протяжении так называемую трубку тока. Такая трубка обладает той особенностью, что жидкость внутри нее в рассматриваемый момент времени течет, как в трубке с твердыми стенками. В самом деле, согласно определению, жидкость течет параллельно линиям тока если бы жидкость проходила через стенку трубки тока, то это означало бы, что существует составляющая скорости, перпендикулярная к линиям тока, что противоречит определению последних. Жидкость, текущая внутри трубки тока, называется жидкой струйкой. При установившихся течениях трубки тока сохраняются неизменными все время и жидкость течет в них все время как в трубках с твердыми стенками. При неустановившихся течениях в трубках тока в каждый следующий момент времени текут иные частицы, чем в предыдущий момент. Мысленно разбивая все пространство, занятое жидкостью, на трубки тока, можно получить очень наглядное представление о течении жидкости. При решении многих простых задач, например, при изучении движения жидкостей в трубках и каналах, допустимо рассматривать все пространство, занятое потоком жидкости, как одну единственную жидкую струйку. При таком способе исследования неодинаковость скоростей в поперечном сечении трубы или канала оставляется без внимания и весь расчет сводится к получению некоторых закономерностей для средней скорости течения. [c.52]

Рассмотрим движение жидкости в трубка тока с переменным поперечным сечением. Так как поток массы через ограничивающую поверхность [c.93]

При длине камеры, равной 0,61 м, собственная частота прибора равна 4 рад сек. Точное значение коэффициента демпфирования аналитически определить трудно из-за наличия потерь на входе и неизвестной природы потока. Однако обычно эта величина является незначительной. При ламинарном движении жидкости в трубке манометра диаметром 25,4 мм коэффициент демпфирования составляет всего 0,006 (см. табл. 3-1). [c.328]

Остановимся на способах определения потерь энергии при протекании жидкости через местные сопротивления. Пусть на горизонтальном трубопроводе имеется некоторое местное сопротивление (рис. 19, б). Его влияние на поток начинает обнаруживаться в некотором сечении 1—/, расположенном перед сопротивлением. Это влияние выражается, например в отклонении пьезометрической линии П — П от прямой, характерной для равномерного движения жидкости в трубке до сечения I—I. Пройдя через местное сопротивление, поток постепенно восстанавливает признаки равномерного движения. Начиная с некоторого сечения 2—2 поток вновь становится равномерным. Таким образом, участок местного сопротивления располагается между сечення.ми /—1 и 2—2. [c.65]

Оказывается, что при малых скоростях движения воды в трубке а видна резко очерченная, окрашенная струйка, в то время как остальная масса воды осталась неокрашенной. Следовательно, в этом случае движение жидкости, в трубке а состоит из ряда параллельных струек и происходит слоями. Этот вид движения называется ламинарным. [c.34]

В качестве второго примера рассмотрим движение жидкости вдоль трубки, вращающейся вокруг некоторой оси. В этом случае [c.299]

Наличие пониженного давления в области сжатого сечения струи должно привести к увеличению скорости движения жидкости в этом сечении по сравнению со случаем истечения из отверстия в тонкой стенке. Однако наличие трубки приведет к некоторым потерям энергии как вследствие трения по длине трубки, так и вследствие расширения струи в трубке. Это обстоятельство должно, наоборот, вызвать замедление движения жидкости. [c.102]

Для измерения скоростных напоров применяется гидрометрическая трубка (рис. 45), состоящая из пьезометра и трубки Пито. Определить местную скорость движения жидкости в трубе, если разность высот равна АА = 620 мм. [c.36]

Из многочисленных экспериментальных исследований движения жидкости в трубах укажем на опыты с трубками малого диаметра французского врача и испытателя Пуазейля (1799—1869), изучавшего движение крови в сосудах, и опыты английского физика Рейнольдса (1842—1912), установившего в 1883 г. закон подобия течений в трубах. Целую эпоху в истории развития гидромеханики составляют исследования по воздухоплаванию, включающие разработку теории полета самолетов и ракет. Результаты этих исследований были изложены в трудах выдающихся русских ученых Д. И. Менделеева (1834—1907), Н. Е. Жуковского (1849—1921) и С. А. Чаплыгина (1869—1942). [c.8]

При движении жидкости в сужающейся трубе типа трубки Вентури в наиболее узком сечении ее скорость достигает наибольшего значения, а давление будет минимальным. Обозначим наиболее узкое сечение цифрами 2—2 [c.116]

Силы поверхностного натяжения приходится учитывать при исследовании некоторых гидравлических явлений, например при движении жидкости в капиллярных трубках некоторых измерительных приборов, где явление капиллярности может значительно исказить результаты измерений, при решении отдельных задач подземной фильтрации жидкости и т. п. При обычных же гидравлических расчетах влиянием этих сил из-за их малости, как правило, пренебрегают. [c.20]

Скорость движения жидкости в точке установки трубки Прандтля определяется по формуле [c.90]

На практике в большинстве случаев (движение воды в трубах, каналах, реках) приходится иметь дело с турбулентным режимом. Ламинарный режим встречается значительно реже. Он наблюдается, например, при движении в трубах очень вязких жидкостей, что иногда имеет место в нефтепроводах, при движении жидкостей в очень узких (капиллярных) трубках и в порах естественных грунтов (нефти -- в нефтеносных и воды — в водоносных пластах). [c.110]

Закон Дарси часто называют законом ламинарной фильтрации, так как согласно этому закону расход и скорость фильтрации линейно зависят от потери напора, что является первым признаком ламинарного режима и уже отмечалось ранее при рассмотрении движения жидкости в трубопроводах. В большинстве случаев движение жидкости в пористых телах действительно происходит с весьма малыми скоростями, а сечения отдельных пор грунта также весьма малы, что делает возможным уподобить фильтрацию ламинарному движению в тонких неправильной формы капиллярных трубках. Поэтому закон Дарси, хорошо согласующийся с действительностью, является основным законом фильтрации и обычно используется при решении различного рода практических задач в этой области. [c.276]

Напишем уравнение Бернулли для сечений В — В и А — А этой струйки относительно плоскости сравнения, совпадающей с осью трубки Пито. В рассматриваемом случае Zb = z , а скорость движения жидкости в точке а равна нулю. Так как частицы жидкости в наконечнике трубки Пито неподвижны, то [c.114]

Измерив высоту скоростного напора, можно определить скорость движения жидкости в той точке, где установлен наконечник трубки Пито, по зависимости [c.115]

Для измерения скорости движения жидкости в действующих трубопроводах в процессе их эксплуатации применяют трубку Прандтля, выполненную в виде цилиндрического зонда, представляющего собой цилиндрическую трубку (рис. 2.19), в нижней части которой сделаны три приемных отверстия центральное (среднее) и два [c.42]

Формула (4-39) была впервые получена доктором медицины Пуазейлем а 1840 г., причем он пришел к этой зависимости чисто эмпирическим путем, исследуя движение жидкости в тонких капиллярных трубках. Из рассмотрения зависимости (4-43) можно сделать следующие существенные выводы. [c.141]

Как следует из приведенного выше, опыты на приборе Рей- ольдса позволяют установить связь между потерями энергии и скоростями движения жидкости в трубке, т. е. экспериментальным путем получить зависимость hu, = f v). При этом эксперимент производится следующим образом для ряда значений скорости движения жидкости в трубке измеряются показания пьезометров и у. Согласно полученным данным, строится график Ig/г , =/(Ig >) (рис. 73), представляющий собою ломаную лийию. Анализ его позволяет сделать такие выводы в области ламинарного режима движения (прямая АВ) существует линейная связь между потерей энергии и скоростью движения, так как угол аг = 45° [c.96]

При волнообразном движении жидкости в трубке, характеризуемом значениями числа Re в пределах 2300—6000, для определения коэффициента теплоотдачи а С. С. Кутателадзе рекомендует применять формулу Норриса и Страйда [c.33]

Данные, получаемые по уравнению (39), с допустимой для практических целей точностью совпадают с данными, получаемыми по уравнению (32) Меркеля, а также с данными рис. 16, полученными на основании опытов Игла и Фергюссона. Это положение позволяет применять для определения коэффициента теплоотдачи в при движении жидкости в трубке, характеризуемом числом Re > 2300, уравнение (33) или кривые рис. 16. [c.33]

Габаритные размеры радиатора. Они определяются условиями компоновки радиатора на автомобиле, количества теплоты, рассеиваемой решеткой, скоростями обдувающего воздуха и движения жидкости в трубках, конструктивными параметрами решетки — ее формой, располо кснием и числом рядов трубок, числом пластин, толщиной степок, трубок и пластин, их материалом и т. п. [c.538]

С помощью интеграла Бернулли можно, например, оценить соотно-щение между давлениями в различных сечениях при движении жидкости в трубке переменного сечения (рис. 4.4). Привлекая уравнение неразрывности, легко показать, что с уменьшением площади проходно- [c.60]

Задача 1356 (рис. 745). В полом кольце радиусом R с малым поперечным сечением движется жидкость с большой постоянной по величине скоростью и, а само кольцо вращается вокруг оси АВ с постоянной угловой скоростью Oj. Считая массу жидкости в трубке равной т, определить гироскопические давления ia подшипники А н В, обусловленные движением жидкости и вращен1 см кольца, если АС = ВС = а. [c.491]

Измерив величину скоростного рапора h при помощи двух вышеуказанных трубок, обычно совмещенных в одном приборе, скорость движения жидкости в той точке, где установлен наконечник трубки Пито, можно определить по зависимости [c.78]

Таким образом, при турбулентном движении жидкости в трубах местная скорость на расстоянии 0,223г от стенки трубы равна средней скорости. Это обстоятельство используется для измерения расхода жидкостей и газов в трубопроводах измерительный прибор (трубка Пито, вертушка) устанавливают в точке средней скорости, а замеренную величину последней умножают на площадь живого сечения трубопровода [2]. В широкой области изменения чисел Рейнольдса этот метод обеспечивает возможность измерения расхода с точностью 2 %. При этом ошибка от установки измерительного прибора не в точке средней скорости, а на некотором расстоянии от нее при определении расхода не превышает 0,5 % Определение расхода в трубопроводе путем измерения скорости в одной точке можно рекомендовать для потоков, движущихся с большими скоростями, так как этот метод измерения не вызывает больших потерь напора. [c.185]

Если рассмотреть отдельную трубку, оказывается, что теплоотдача по ее окружности неодинакова наибольп]ая теплоотдача наблюдается в ее лобовой и кормовой частях, наименьшая — по концам диаметра, перпендикулярного направлению движения жидкости. В пучке параллельных труб коэффициент теплоотдачи также неодинаков в разных точках поверхности и для труб разных рядов. Для практических расчетов определяется среднее значение по периметру всех труб пучка. [c.240]

Трубный пучок с осевым направлением движения жидкости, в этом случае трубки пучка имеют внешнее обтекание потоком жидкости, параллельным их образующим Л. 5-33]. В противоположность полеречному обтеканию, где впереди стоящие трубки играют роль зави-хрителей потока для последующих, при продольном обтекании трубки является своего рода успокоителями потока и поэтому в них теплоотдача будет меньше. [c.264]

Закон Яарси. Начиная с опытов Дарси [2], пропускавшего воду через песок в прямолинейной трубке, и кончая современными эксперил1ентами на установках, представляющих модель нефтяного пласта со скважинами, можно считать установленным, что в мелкозернистых грунтах, для некоторого диапазона скоростей, наиболее часто встречающихся в действительности, имеет место закон Дарси , т. е. можно принять, что установившееся движение жидкости в пористой среде достаточно хорошо описывается уравнениями [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...