Пластинки Колебания параметрически

Как уже отмечалось выше, первая работа, посвященная параметрическому резонансу колебаний свободной поверхности жидкости [1], появилась еще в 1831 г. В ней описан ряд экспериментов, в частности, эксперименты по возбуждению стоячих волн на поверхности жидкости, налитой на вибрирующую в вертикальном направлении упругую пластинку. Теоретическое объяснение наблюдавшихся в [1] явлений было дано Рэлеем [2] на основе теории идеальной жидкости. [c.11]

За последнее десятилетие бурно развился ряд интересных направлений динамики пластинок и оболочек, в которых основные результаты пока исчерпывались областью динамики систем с конечным числом степеней свободы. Сюда относятся параметрически возбужденные колебания, колебания, возбуждаемые потоком газа, колебания сосудов, частично или целиком заполненных жидкостью, колебания при случайных нагрузках или конструктивных свойствах. [c.254]

У оболочек из-за большой плотности спектра свободных колебаний зоны неустойчивости параметрических колебаний покрывают значительную область в плоскости сила — частота , поэтому для практических целей необходимо установление амплитуд колебаний при помош и нелинейной теории с учетом демпфирования. Эта задача была поставлена В. В. Болотиным для пластинки (1954, 1956), а позже и для сферической оболочки [c.255]

Уравнение параметрических колебаний круглой пластинки, защемленной по контуру и сжимаемой в срединной плоскости периодическими силами. Уравнение изгибных колебаний для этой задачи (рис. 5) имеет вид [c.353]

Постановка задачи. Рассмотренные выше задачи параметрических колебаний можно трактовать как задачи об устойчивости некоторых режимов установившихся вынужденных колебаний. Поясним это на примере задач, показанных на рис. 1. В случае, показанном на рис. 1, а, роль невозмущенного движения играют продольные колебания стержня, в случае рис. , б — радиальные колебания кольца, в случае 1, в — колебания пластинки в своей плоскости и т. д. Однако весь предыдущий анализ базировался на предположении, что перемещения в невозмущенном состоянии пренебрежимо малы. Рассмотрим уточненную постановку задачи для случая упругого стержня, сжимаемого периодической продольной силой (рис. 3). [c.365]

Кроме того, при облучении нелинейной среды единственной волной с частотой в ней могут возбуждаться колебания на частотах /г и /з. Эти волны возникают в результате усиления шума . В роли шума здесь проявляется некогерентное спонтанное излучение с указанными частотами, которое не может быть объяснено в рамках нашего классического рассмотрения (см. по этому поводу т. 2). Для получения таких параметрических колебаний используемый нелинейный кристалл предпочитают помещать в резонатор, зеркала которого хорошо пропускают волну накачки (коэффициент отражения пластинок резонатора 1ге1 0), тогда как коэффициент отражения на частоте сигнала и на вспомогательной частоте высок ([/"е 1). Необходимое пороговое условие для стационарной генерации волн с частотами и /з состоит в том, чтобы потерн, возникающие при прямом и обратном прохождении соответствующей волны через резонатор, компенсировались усилением на этом же пути. Если представить все потери сосредоточенными в зеркалах и учесть их путем введения эффектив ых коэффициентов отражения Геи г , то указанное условие для пути 21 в среде имеет вид [c.182]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...