Температура Изменение при распространении

На рис. 16 показаны примеры изменения температуры перехода при распространении разрушения во время испытания труб диаметром 762 мм, изготовленных из сталей двух различных плавок. Данные четырех испытаний стали плавки FF показывают, что истинная температура перехода при распространении разрушения составляет —21° С. Данные восьми испытаний стали плавки М указывают, что истинная температура перехода при распространении разрушения составляет —9° С. [c.177]

Вид материала трубы или сосуда под давлением является решаюш им фактором, влияюш им на температуру перехода при распространении разрушения. При изменении химического со- [c.180]

Любое вещество, как известно, может находиться в трех агрегатных состояниях газообразном, жидком и твердом. В чистых металлах при определенных температурах происходит изменение агрегатного состояния твердое состояние сменяется жидким при температуре плавления, жидкое состояние переходит в газообразное при температуре кипения. Температуры перехода зависят от давления (см. рис. 2), но при постоянном давлении они вполне определенны. Температуры перехода наиболее распространенных в технике металлов для давления I ат приведены в табл. 8. [c.42]

Помимо регулярных изменений температуры воздуха и скорости ветра с высотой в свободной атмосфере часто встречаются нерегулярные неоднородности — резкие изменения температуры или скорости в отдельных местах. Эти неоднородности, влияя на ход звуковых лучей, могут привести к резким нерегулярным изменениям слышимости от точки к точке и во времени. Наконец, при распространении звука в атмосфере существенную роль могут играть отражения звуковых волн от различных препятствий — от гор (эхо), от поверхности земли или воды (при наклонном распространении звуковой волны) и т. д, Все эти обстоятельства очень усложняют картину распро- [c.730]

При распространении ударных волн к центру звезды, в момент отражения от центра возможно возникновение движений, рассмотренных в 4 главы IV при фокусировании потока газа в точке. Изменение блеска цефеид можно объяснить возникающими при пульсациях большими изменениями температуры в фотосфере и изменениями величины поглощения в окружающей цефеиду газовой атмосфере. При различных диаметрах фотосферы величина пути светового луча в окружающей атмосфере будет изменяться. [c.301]

Для уменьшения погрешностей, обусловленных влиянием температуры на время распространения импульсов УЗК в призмах раздельно-совмещен-ных преобразователей, их изготовляют из материалов с малыми температурными коэффициентами скорости звука (например, плавленого кварца). При работе в широком диапазоне температур применяют системы компенсации изменения времени прохождения волн в призме. [c.276]

Проведение эксперимента. Анализ литературных данных свидетельствует о том, что процесс разрушения металлов и сплавов при объемном циклическом деформировании характеризуется однозначными закономерностями структурных изменений только в области малоцикловой усталости. На этом основании область контактных давлений, превышающих предел текучести материала, была выбрана для анализа закономерностей структурных изменений при трении. Малоцикловая усталость (область пластического контакта) реализуется преимущественно при сухом трении скольжения при больших контактных давлениях и температурах выше 100 °С. В этих условиях работают муфты, тормозные устройства, опорно-поворотные круги экскаваторов [20, 22, 51, 93]. Наиболее распространенным материалом в такого рода узлах являются стали и металлокерамики на железной основе. Выбор материала для исследования (сталь 45) обусловлен не только его практической применимостью в узлах трения, но и изученностью с точки зрения развития разрушения при объемном циклическом деформировании, что является необходимым условием для сопоставления механизма разрушения при объемной и фрикционной усталости. [c.38]

При исследовании малоцикловой усталости при высоких температурах все большее внимание уделяют изучению процессов возникновения и распространения трещин и, в частности, влияния на эти процессы воздуха. В некоторых экспериментах обнаруженные изменения углов наклона кривых усталости, появление интеркристаллитных трещин при высоких температурах и при режимах с длительной выдержкой [54, 55], а также заметное увеличение долговечности молибденовой стали при знакопеременном изгибе в вакууме при 500° С [78, 79] объяснялись только окисляющим воздействием воздуха. При этом влиянием ползучести пренебрегали. [c.50]

Применение магнезитохромитового свода позволяет повысить температуру в печи, а также увеличить производительность печи и срок службы свода. Допустимая температура нагрева составляет 1750—1800 °С. Стойкость магнезитохромитового свода достигает 300—1000 плавок против 200—350 плавок у динасового свода. Однако при использовании магнезитохромитового свода, обладающего значительными объемными изменениями при колебаниях температуры, устройство обычного арочного свода невозможно. Свод выполняют подвесным с креплениями и прокладками между кирпичами. Это усложняет конструкцию и повышает ее стоимость. Тем не менее в СССР и за рубежом магнезитохромитовые своды получили широкое распространение. Экономически это оправдано. [c.149]

Оригинальный способ измерения температуры в процессе резания путем анализа микроструктуры тончайшего слоя обработанной поверхности, претерпевающей заметные изменения при достаточно большом нагреве, применил Б. И. Костецкий. Но и этот метод пока не получил распространения, так как его можно использовать только при высоких режимах резания, когда поверхность резания или обработанная поверхность нагреваются выше критических точек. [c.142]

Газы могут не только испускать и поглощать кванты, но и рассеивать их как правило, рассеиваются кванты свободными электронами. При обозримых температурах энергия квантов невелика, она значительно меньше энергии электрона такие кванты рассеиваются без изменения энергии, поэтому в этих условиях рассеиванием называют процесс изменения направления распространения квантов (фотонов). [c.334]

В твердых телах распространение теплоты от более нагретых участков к менее нагретым возможно только теплопроводностью, так как в них при распространении теплоты отсутствует перемещение конечных масс. Рассмотрим распространение теплоты в однородном теле в виде стенки, ограниченной двумя параллельными плоскостями, площадь каждой из которых 5 (рис. 108). Считаем, что весь поток теплоты Q, подводимой к одной поверхности стенки, имеющей температуру Тх, проходит через тело и уходит наружу через противоположную поверхность, имеющую температуру Т . Если этот поток теплоты со временем не вызывает изменения температуры внутри стенки, то он называется стационарным потоком теплоты. Нестационарный поток теплоты неизбежно приведет либо к нагреванию, либо к охлаждению стенки. [c.145]

В настоящее время наиболее распространенным критерием оценки радиационной стойкости сталей является изменение их критической температуры хрупкости при облучении. [c.65]

Результаты исследования представлены в табл. 24. Средние значения удельного привеса и толщины диффузионного слоя получены после насыщения трех образцов для каждого режима. Установлено, что в процессе алитирования циркуляционным методом соблюдается параболический закон роста диффузионного слоя, коэффициенты роста которого для различных температур даны в табл. 24. Изменение привеса образцов во времени тоже имеет параболическую зависимость. Зависимость удельного привеса образцов и толщины диффузионных слоев от температуры насыщения при постоянном времени изотермической выдержки для циркуляционного метода отличается от экспоненциальной, распространенной в других случаях. [c.65]

Не только интенсивность звука, но и его скорость испытывает флюктуации при распространении звука в турбулентной атмосфере. Благодаря наличию в атмосфере неоднородностей ветра и температуры скорость звука, зависящая как от скорости ветра (и его направления), так и от температуры воздуха, будет несколько изменяться. Поскольку изменения скорости ветра и температуры имеют нерегулярный характер, такого же рода беспорядочные изменения, или флюктуации, будет испытывать и скорость звука. [c.236]

Первая фаза представляет собой период задержки воспламенения вторая фаза характеризуется резким нарастанием давления и температуры, вызываемым интенсивным распространением пламени по объему камеры сгорания третья фаза — более плавным изменением давления при плавном повышении температуры в результате горения топлива по всему объему камеры четвертая фаза характеризуется догоранием топлива при непрерывном понижении давления и температуры на линии расширения газов. [c.164]

Вода как теплоноситель получила широкое распространение благодаря своим физическим свойствам. Она имеет большую теплоемкость (4,19 кДж/ /(кг-°С), легкую подвижность при незначительном изменении потенциала, вследствие чего ее транспортируют на большие расстояния. Снижение температуры на 1 км пути составляет примерно 0,2— 0,3 °С. Повышение температуры кипения при увеличении давления является весьма важным свойством воды как теплоносителя. Это создает условия для ее нагрева до температуры, превышающей 100 °С, без наступления парообразования. Благодаря высокому потенциалу снижается количество циркулирующей воды в системе и, как следствие, сокращаются капитальные вложения, повышается экономичность системы. [c.180]

Имеются примеры, когда при статических нагрузках и отсутствии острых концентраторов успешно работают детали при < С 2,5 3,0 кгс-м/см и, напротив, имеется много примеров, когда конструкции с Сн > 3 кгс м/см работают, неудовлетворительно. Объясняется последнее тем, что в сварных конструкциях обычно имеется достаточно мест, от которых может начаться разрушение. В таких условиях сопротивляемость конструкции хрупкому разрушению зависит главным образом от удельной работы распространения трещины которая может быть весьма малой даже при Он = 3 кгс м/см. По этой причине для конструкций, в которых распространение трещин возможно и при этом создается аварийная ситуация, получили применение методы испытаний, позволяющие определить Ср. Здесь идут по двум путям. Либо применяют методы, позволяющие разделить полную работу а на составляющие и Ар, либо остроту надреза делают такой, чтобы была крайне малой по сравнению с Др, и используют тогда для оценки металла а . К первой группе можно отнести методы Л. С. Лившица и А. С. Рахманова, А. П. Гуляева, В. С. Ивановой [6] и др. Ко второй группе — испытание образцов Шарпи с У-образным надрезом, испытание по методу Б. А. Дроздовского, когда предварительно создают трещину усталости [4], испытание по методу тепловой волны, когда влияние практически устраняют полностью [2]. За исключением материала труб для магистральных трубопроводов предельно допустимая величина Ор пока не регламентирована. При таких неопределенных требованиях к ар по количественному уровню часто считают достаточным найти лишь температурный интервал Т , при котором величина- йр резко снижается от стабильного для данного металла уровня (рис. 1, а). Установлено, что этому резкому снижению Пр соответствует также изменение процента волокнистого излома в сечении разрушенного образца в том же температурном интервале Тх — Га (рис. 1, б). Поэтому можно устанавливать критические температуры изменения Ор по соотношению площади кристалли- ческого и волокнистого изломов в сечении образца. В некоторых рекомендациях критическую температуру определяют при 50% волокна в изломе (рис. 1, б). [c.145]

На рис. 22 показана поверхность излома при испытании, проведенном в интервале между двумя температурами перехода. Первоначальным искусственным дефектом служила сквозная треш,ина длиной 114 мм. На вершине надреза сразу были обнаружены значительное сужение и пластический излом, что характеризует пластическое инициирование разрушения. Это согласуется температурой испытания, которая выше температуры перехода при инициировании трещ,ины. Как только разрушение достигло определенной скорости, изменился его характер в результате перехода от среза к отрыву (считается, что это изменение зависит от скорости деформации). После достижения конечной скорости происходило разрушение только отрывом, что также согласуется с температурой испытания, которая была ниже температуры перехода при распространении разрушения. [c.183]

Специфический механизм поглощения должен иметь место при распространении звука в двухфазной среде — эмульсии М. А. Исакович, 1948). Ввиду различия в термодинамических свойствах компонент эмульсии изменения их температуры при прохождении звуковой полны будут, вообще говоря, различны. Возникающий при этом между ними теплообмен приведет к дополнительному поглощению звука. Вследствии сравнительной медленности этого теплообмена уже сравнительно рано возникает и существенная днсперспя звука. [c.424]

Большое значение поверхностей раздела для усталостного разрушения стало очевидным еще в исследованиях [6, 4, 20, 39, 19]. С одной стороны, волокна отклоняли трещины и тормозили их рост, а с другой — усталостные трещины могли зарождаться внутри композита около разорванных волокон и у концов волокон. Бэйкер [3, 5] показал, что для композитов алюминия с нержавеющей сталью усталостная прочность при знакопеременном изгибе имеет максимум при некоторой средней температуре соединения (- 510 °С) и уменьшается у образцов, полученных при более высоких или низких температурах. Изменение усталостной прочности приписывалось тому, что затрудняется распространение трещин вдоль поверхностей раздела волокон и матрицы, где имеются различные количества продуктов реакции (интерметал-лидные соединения). Это в свою очередь связывали скорее с улучшением механической связи между волокнами и матрицей, чем с увеличением прочности сварки. [c.397]

Наиболее распространенная точка зрения на природу магнитной анизотропии, наводимой при прокатке, состоит в том, что этот вид анизотропии представляет собой как бы разновидность структурной анизотропии (см. 5. 4. 4), ио возникающей не под действием сдвиговых напряжений при аморфизации расплава на диске, а в результате формирования анизотропного распределения групп атомов (или атомных пар) при распространении деформации вдоль полос деформации. Полосы деформации располагаются перпендикулярло направлению прокатки, т. е. совпадают с индуцируемой осью легкого намагничивания. Концентрационная зависимость анизотропии прокатки не коррелирует с изменением А. и М,, слабо зависит от температуры отжига (см. [9] ). Прим. ред. [c.159]

Авторы работы [265], используя методы вакуумной металлографии, проследили за размерными и структурными изменениями железа по достижении конечных температур цикла. Образец нагревали пропусканием электротока, и по предварительно нанесенным отпечаткам микротвердомера оценивали изменение размеров различных участков неравномерно нагретого образца. В средней части образца, где температурные градиенты были невелики, наблюдалось различие в линейных изменениях, происходящих при нагреве и охлаждении. В участках с большими температурными градиентами это различие отсутствовало и относительные изменения длины при прямом и обратном полиморфных превращениях оказались близкими к объемному эффекту фазового перехода (примерно 1%). Девятикратное повторение нагрева и охлаждения не изменило характера необратимого формоизменения образцов. На основании данных о структурных изменениях, происходящих на разных этапах термоцикла, авторы работы [265] заключили, что различие размерных изменений при нагреве и охлаждении образцов связано с характером фазовой перекристаллизации. При нагреве средней части образца возникает много зародышей аустенита, которые растут с приблизительно одинаковой скоростью во всех направлениях. В этом случае изменение длины составляет примерно 1/3—2/3 объемного эффекта превращения. При повышении температуры кристаллы аустенита последовательно растут в участках, где существуют продольные температурные градиенты, и приобретают столбчатое строение. Последовательное распространение фронта фазовой перекристаллизации вдоль образца не сопровождается изменением его поперечного сечения, и изменение длины соответствует объемному эффекту полиморфного превращения. Поскольку при охлаждении новые кристаллы феррита не зарождаются, обратное полиморфное превращение происходит путем роста сохранившихся в холодной части образца кристаллов феррита. В результате последовательной перекристаллизации столбчатые кристаллы феррита прорастают в средней части образца, что не сопровождается изменением его поперечного сечения. Таким образом, необратимое формоизменение происходит лишь в средней части образца, где [c.57]

Грюнайзену должна быть отдана честь первого со времен Верт-гейма исследователя, который экспериментально определил все четыре упругие постоянные изотропных материалов В, fi, v и К. Чтобы ие допустить слишком случайного сравнения этих ранних результатов с ультразвуковыми измерениями последних двадцати лет, следует подчеркнуть, что опыты Грюнайзена, подобно опытам Вертгейма, были проделаны при относительно больших амплитудах деформаций, вместе с тем сам Грюнайзен наряду с другими демонстрировал нелинейность и при малой деформации. Ультразвуковые измерения, выполняемые при амплитудах деформации порядка 10 , т. е. определяющие модули упругости практически при нулевых напряжениях, порождают совершенно иную проблему при распространении волн нелинейность проявляется в изменении формы профиля волны, в состоянии установившихся вибраций нелинейность вызывает появление ультрагармоник. Однако в отношении температуры вопросы, введенные Грюнайзеном применительно к квазистатическим деформациям, также актуальны и для процесса распространения ультразвуковых волн с амплитудами, значения которых на много порядков меньше. [c.482]

Наиболее важным результатом исследования распространения разрушения, проведенного Баттелли, является то, что внезапное изменение характеристик распространения разрушения происходит при некоторой температуре перехода. На рис. 15 показана зависимость скорости разрушения от температуры. На участке кривой выше температуры перехода разрушение распространяется сравнительно медленно и имеет вид среза. На участке кривой ниже температуры перехода разрушения происходят сравнительно быстро и имеют характер отрыва. На участке кривой, который соответствует температуре перехода (как правило, от —12 до —9° С), разрушения носят смешанный характер. [c.176]

Из уравнения (4.1) следует, что при постоянном размере кристаллита (зерна) критическая температура хрупкости линейно зависит от отношения (1-4 )/( + / ) [46]. Линейный тип связи Tjq с отношением (1-4)/(1+4) свойствен сталям после разных режимов термообработки (отпуска) и сварки (рис. 4.30). При построении зависимости Tgr, от (1-4)Д1 + 4) для стали 2,25 Сг-1 Мо использовали табличные данные [102]. Для конструкционных сталей в термоулучшенном состоянии (закалка + высокий отпуск) коэффициент пропорциональности k в зависимости от fe (l-4)/(l-i-4)варьируется от 80 до 270 С [46]. Вариация значений k обусловлена изменением механизма распространения хрупких трещин. При значительном зернограничном охрупчивании (f > 65%) распространение треш ин происходит предпочтительно по границам бывших зерен аустенита. [c.165]

С другой стороны, когда свойства среды меняются непрерывно так, что изменение свойств среды на длине волны незначительно, распространение происходит аналогично рефракции света в атмосфере эти вопросы рассматриваются обычно в книгах по оптике и астрономии. В атмосфере однородного покоящегося газа различия в скорости звука могут возникнуть только вследствие различий в телшера-туре ( 59). Рефракцией, обусловленной различием температуры по высоте, занимался впервые Осборн Рейнольдс (1876). Предположим, что, как это обычно бывает, температура уменьшается при увеличении высоты над землей. Так как скорость звука пропорциональна корню квадратному из абсолютной температуры, то нижние части фронта волны будут распространяться с большей скоростью, чем верхние, так что фронт, который первоначально был вертикальным, будет по мере движения все больше и больше отклоняться вверх. Следовательно, на достаточном расстоянии звук будет в большей части проходить над головой наблюдателя, а те остаточные эффекты, которые наблюдатель все же услышит, будут обусловлены дифракцией. [c.274]

При изменении температуры пластинки происходит изменение сразу нескольких параметров кристалла, от которых зависят коэффициенты Д и Т. Зависимость, вносяш,ую основной вклад в температурное изменение регистрируемого сигнала, назовем управляюш,ей функцией. Далее будет показано, что среди многих управляющих функций наиболее эффективны ехр(—а/г) и со8 2пкН). Первая из этих функций лежит в основе широко распространенного метода термометрии полупроводников по температурному сдвигу края межзонных оптических переходов [1.40]. При выполнении условия 0,2 аН 2 этот сдвиг обеспечивает высокую температурную чувствительность при регистрации отраженного или проходящего излучения. При аН <С 0,1 и аН > 3 чувствительность мала. На гармонической управляющей функции основан не менее распространенный метод лазерной интерференционной термометрии полупроводников и диэлектриков [1.43]. Здесь чувствительность также имеет максимум при определенной длине волны и падает как в длинноволновой, так и в коротковолновой областях спектра. Обе эти управляющие функции позволяют реализовать усиление изменений при малом относительном изменении температуры в и управляющего параметра а в) или п в) относительное изменение регистрируемой интенсивности света оказывается не малым. Двухступенчатое преобразование изменений температуры в регистрируемый сигнал (в данном случае сигналом является изменение интенсивности света после взаимодействия с пластинкой) характерно для активной оптической термометрии и, по-видимому, не характерно для традиционных методов (это проявляется в том, что отсутствует возможность усиливать или ослаблять коэффициент преобразования К = Д2/Д0 путем выбора условий считывания сигнала). [c.21]

Недостатком всех указанных характеристик (в том числе и температуры хрупко-вязкого перехода, определяемой по данным ударных испытаний) при их использовании в качестве критериев развития обратимой отпускной хрупкости является то, что они дают информацию о характеристиках сопротивления распространению трещины в конкретных образцах и не являются в полной мере характеристиками материала. На основании этих характеристик нельзя оценить, например, такой важный параметр, как критический размер трещины (и его изменение при развитии обратимой отпускной хрупкости) в реальных конструкциях. Для получения такой информации необходима оценка вязкости разрушения критического коэффициента интенсивности напряжений при плоской деформации, который является константой материала, не зависящей от конфигурации и размеров изделия. Поэтому изменение /С при заданной температуре или смещение критической температуры хрупкости, определяемой по заданному значению /С , является, по-видимому, наилучшей характеристикой склонности материала к отпускной хрупкости. Однако к настоящему времени получено лишь незначительное количество данных об использовании таких испытаний для изучения отпускной хрупкости. Так, установлено снижение вязкости разрушения при развитии отпускной хрупкости хромоникелевых сталей типа ЗОХНЗ [24], хромистой стали типа 20X12 [25], сталей ЗОХГСНА и 40Х [264), [c.24]

Слабые синусоидальные возмущения в жидкости с пузырьками пара. Наличие фазовых переходов и поверхпостпого натяжения может приводить к принципиально новым эффектам при распространении волн. Анализ этих эффектов требует более детального учета межфазного тепло- и массообмена по сравнению с использованной выше в (6.2.9) схемой политропического газа и жидкости с эффективной вязкостью. Примем сферически-симмет-ричную схему пробного пузырька (см. 6 гл. 1), которая описывает межфазнып тепломассообмен, влияющий на изменение радиуса пузырьков а и давления в них рг с учетом изменения распределения температур внутри и вокруг пробного пузырька. [c.15]

Распространение излучения с большей скоростью, чем скорость движения частиц делящегося вещества, вполне естественно, так как линейная скорость этих частиц всегда меньше скорости света (3- 10 ° см1сек), какой бы высокой ни была температура. Однако при дальнейшем увеличении огненного шара ударная волна выходит за его пределы и фронт ее движется быстрее, чем электромагнитное излучение. Это происходит несмотря на то, что материальные частицы не могут достигнуть скорости 3 10 см/сек. Основная часть настоящей статьи посвящена описанию физических процессов, обусловливающих это своеобразное изменение скоростей расширения огненного шара. [c.372]

Рис. 6.3. Изменение скорости распространения огня по поверхности и в зависимости от температуры воспламенения материала Тв и температуры поверхности Ти при двыд= =260 кВт-м-

Рис. 6.5. Изменение температуры поверхности Г термически толстого материала типа Спортан и скорости распространения огня и по твердой (конденсированной) фазе вертикально ориентируемого материала при распространении горения вверх

Основным методом, оценивающим фрикционную пару трения, является определение ее фрикционной теплостойкости. Оценка эта осуществляется на машине И-47 или усовершенствованном образце ее И-47-К-54 (конструкции И. С. Богатырева, И. В. Колпа-кова, И. В. Крагельского, А. В. Чичинадзе). Описание методики испытаний кратко приведено в гл. IX. Некоторые сведения об этой машине можно найти в работах [91 и [8]. В настоящее время эта машина получила широкое распространение. Большим удобством ее является возможность анализа (по кривым износа и коэффициента трения) изменений, протекающих в материалах. Эта машина пригодна для оценки схватывания пар трения. В настоящее время эта методика утверждена в качестве руководящих технических материалов. Кроме того, применяется методика оценки коэффициента трения и износа на пальчиковой машине трения. Указанная машина представляет собой диск, вращающийся в горизонтальной плоскости, к торцу которого прикладываются два образца, расположенных на одном диаметре. Размер каждого из образцов 22 X 27 мм. Давление на них 2,7 кг см , скорость скольжения 7,5 м1сек. Диск, по которому скользят образцы, изготовлен из чугуна и не меняется. Обычно температура образца при испытании составляет 100—120°. [c.347]

Имеется, однако, один замечательный случай, когда, наоборот, малозатухающими оказываются тепловые волны, которые сопровождаются в весьма малой степени изменением давления, т. е. обычным звуком. Такой случай проявляется при распространении так называемого второго звука в жидком гелии И. Установлено, что единственная жидкость, которая не затвердевает вплоть до температур, чрезвычайно близких к абсолютному нулю ), это жидкий гелий. [c.321]

Калориметрия, основанная на измерении изменения температуры образца при подведении к нему теплоты, — наиболее распространенный метод измерения удельной теплоемкости, особенно при очень низких температурах. Еще в 1845 г. Джоуль использовал такой калориметрический метод для определения удельной теплоемкости жидкостей в 1910г.Нернст начал работы по тщательному измерению теплоемкости твердых тел. [c.111]

При распространении ультразвуковых колебаний в среде с изменяющимися свойствами звуковой луч преломляется, описывая некоторую криволинейную траекторию. Это явление называется рефракцией звука. При раопространении звука в воздухе и в жидкости я вление рефракции становится сильно заметным при изменении температуры воздуха или жидкости. В металлах местное изменение температуры при нормальных условиях происходит в меньшей степени из-за хорошей их теплопроводности, поэтому явление рефракции здесь сказывается меньше. В ультразвуковой дефектоскопии это явление проявляется редко, так как в большинстве случаев исследование металлов при помощи ультразвуковых колебаний проводят при одной температуре всего объема исследуемого металла [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...