Атмосфера однородная

Высота атмосферы однородной 41 [c.617]

Гораздо чаще, чем проточные термостаты, применяются печи различных модификаций, от простых с нихромовым нагревателем, для работы в интервале до 1100 °С, до более сложных с молибденовым нагревателем, работающих в инертной атмосфере. Для интервала температур до 1100 °С достаточно удобно устройство печи, показанное на рис. 4.4. Нагреватель ее наматывается лентой из нихрома (сплав 80% N1 и 20% Сг), каркас— любая огнеупорная труба, подходящая для работы в воздухе при 1100 °С. Нагревательная обмотка чаще одна, однако для улучшения однородности температуры вдоль печи она может состоять из трех секций, позволяющих шунтированием уменьшить ток в центральной секции. В зависимости от отношения длины трубы к ее диаметру может возникнуть необходимость дополнительного нагрева с торцов металлического блока сравнения, как показано на рис. 4.4. Поддержание температуры лучше всего осуществляется промышленным регулятором температуры, который управляет током только в основной секции нагревателя. Для избежания чрезмерных усложнений соотношение токов через шунт, охранные нагреватели и основной нагреватель подбирается вручную. В устройстве печи, показанном на [c.142]

Ракета движется в однородном поле силы тяжести вверх с постоянным ускорением w. Пренебрегая сопротивлением атмосферы и считая эффективную скорость Ve истечения газов постоянной, определить время Г, за которое масса ракеты уменьшится в два раза. [c.334]

Такой световод напоминает (см. 1.2) волновод, широко используемый в технике СВЧ. Этот способ транспортировки светового потока применяется в волоконной оптике для передачи информации модулированным световым сигналом. Однако при этом возникли существенные трудности и лишь в последние годы были решены проблемы, основанные на использовании весьма чистых и однородных волокон. Дело в том, что наличие в стеклянном волокне мельчайших пузырьков воздуха, трещин, пылинок и т.д. приводит к рассеянию световых волн и резкому возрастанию потерь энергии, нацело исключающих возможность применения системы таких волокон для целей оптической дальней связи. В результате интенсивной исследовательской работы в 70-е годы была разработана технология получения оптических волокон очень высокого качества. Потери энергии в таких световодах оказываются того же порядка, что и затухание электрического импульса, распространяющегося в металлическом проводнике. Можно ожидать, что несомненная выгода передачи информации на оптических частотах будет реализована не только в условиях космоса, где не играют роли помехи, неизбежно возникающие при распространении свободной световой волны в приземной атмосфере. [c.93]

Аналогично решается задача об искривлении лучей заходящего Солнца в верхних слоях атмосферы. В данном случае показатель преломления при увеличении высоты убывает, лучи изогнуты (рис. 6.17) и заходящее Солнце будет казаться выше, чем оно действительно находится. Более того, может создаться ситуация, когда находящийся на земле наблюдатель видит Солнце, уже скрывшееся за горизонтом. При истолковании этих явлений, физическая сущность которых совершенно ясна, следует также учитывать психологический эффект, заключающийся в том, что мы настолько привыкли исходить из основного свойства распространения световых лучей в однородной среде — их прямолинейности, что невольно пытаемся перенести его на более сложные случаи, когда лучи искривлены. [c.274]

Атмосфера не является однородной. Особенно резко ее свойства изменяются по вертикали. По составу, температурному режиму, электрическим характеристикам атмосфера в вертикальном направлении может быть разделена на ряд слоев. Особенно отчетливо различия в свойствах этих слоев проявляются в распреде, лении температуры. [c.1192]

Расчет взрыва в однородной атмосфере [c.105]

Уравнения (1.20) и (1.63) показывают, что в поле силы тяжести изменение давления будет, так же как и в капельной жидкости, определяться только изменением расстояния от плоскости сравнения до рассматриваемой точки. Характер же этого изменения будет корректироваться в зависимости от закона изменения внутреннего состояния газа. В соответствии с этим рассмотрим равновесие газа для однородной атмосферы и при изотермическом изменении газового состояния. [c.59]

Для получения однородных и воспроизводимых по параметрам пленок с малой плотностью дефектов разработан двухстадийный процесс, при котором на первом этапе идет окисление при температуре около 1000 °С в сухом кислороде с добавлением НС1, а на втором для пассивирования и доведения оксида до нужной толщины выполняется термообработка при 1150 °С в атмосфере N , О2 и H I. Такая технологическая схема позволяет использовать преимущества как высокотемпературного, так и низкотемпературного процессов. [c.41]

Движение ракет происходит в соответствии с теоремой о количестве движения. Продукты сгорания топлива отбрасываются назад через ее хвостовую часть, II так как топливо находится внутри самой ракеты, то масса ее не остается постоянной, а убывает по мере сгорания топлива. Показать, что если пренебречь сопротивлением атмосферы, то для ракеты, летящей по вертикали в однородном гравитационном поле, уравнение движения будет иметь вид [c.39]

Так как скорость распространения звука равна т.ой скорости, какую приобрело бы тяжелое тело, если бы оно падало с половины высоты атмосферы, рассматриваемой как однородная, то и скорость распространения волн равна скорости, какую приобретает тяжелое тело, падая с высоты, равной половине глубины воды в канале. Следовательно, если эта глубина составляет один фут, то скорость волн равна 5,495 фута в секунду если же глубина воды больше или меньше указанной величины, то скорость волн изменяется в отношении корня квадратного из глубин, если только эти глубины не слишком велики. [c.363]

Основываясь на этом соображении, обратим внимание на число молекул в единице объема (в заданном месте Р и в заданный момент /), т. е. на отношение между полным числом молекул, находящихся в момент t внутри любого объема Д5, окружающего Р, и объемом этой элементарной области, который будем обозначать также через Д5. Это отношение, которое мы обозначим через N, вообще говоря, будет функцией от Р и Л Но если речь идет о явлениях (макроскопически) стационарных и однородных, то оно оказывается постоянным и называется числом Авогадро, впервые заметившим, что речь идет о постоянной, общей для всех газов, находящихся в одинаковых условиях температуры и давления. Значение этой постоянной имеет порядок величины 2,7 на кубический сантиметр (при давлении в одну атмосферу и при температуре 0°). [c.532]

Перед составлением шихты железный и медный порошки подвергались восстановлению в атмосфере водорода. После все металлические порошки просеивались через сито 015, а асбест и кварцевый песок через сито 0056 (ГОСТ 3584—53). Затем в указанном в таблице порядке порошки засыпались в смеситель и подвергались тщательному смешиванию в течение 6 ч до получения однородной шихты. [c.395]

Роль поверхностного взаимодействия углерода со стеклом и набегающим потоком особенно резко проявляется при анализе зависимости доли испарения от перепада энтальпий (рис. 9-31). Обращает на себя внимание тот факт, что в инертной атмосфере пленка расплава практически никогда не образуется. Этим композиционные стеклопластики также отличаются от однородных стекол, которые даже при высоких значениях энтальпии торможения большей частью уносятся в жидком виде. [c.284]

Хромель-копелевые термопары из тщательно отожженной в атмосфере аргона проволоки диаметром 0,15 мм проградуированы по точкам затвердевания чистых металлов (олово, свинец, цинк) и по платиновой термопаре. При градуировке оказалось, что показания термопар в основном следуют стандартной градуировке, однако некоторые из них имеют отклонение от нее, вызванное недостаточной однородностью термопарного материала. [c.11]

ЗЕМНАЯ ВОЛНА — радиоволна, распространяющаяся в однородной атмосфере вблизи поверхности Земли, В формировании 3. в. важную роль играет область поверхности Земли, существенная для отражения. Это область первых зон Френеля, образующихся при пересечении с поверхностью Земли эллипсоидов вращения (с общими фокусами в точках излучения А и приёма В), определяемых ур-нием f (r+p)=A fl-f тя/2 (R — расстояние между Л и й г и р — расстояния от А и й до текущей точки /г=2л/Л, [c.80]

Наиболее стеснительным ограничением с точки зрения практических приложений является в изложенном регаении то, что мы принимаем для атмосферы однородный закон рассеяния (7 = 1). В следуюгцем параграфе мы покажем, что доказательство сугцествования регаения в обгцем случае приводится к случаю = 1. [c.284]

Для атмосферы Земли изучение типа равновесия, аналогичное проведенному Милном и Вулли для атмосфер звезд, отсутствует. Некоторые заключения но этому вопросу мы можем сделать, пользуясь следуюгцей интерпретацией уравнения (42), данной Милном [14]. Предполагая, что рассеяние лучистой энергии в атмосфере однородно (7 = 1), мы можем следуюгцим образом написать уравнение переноса лучистой энергии [c.305]

С другой стороны, когда свойства среды меняются непрерывно так, что изменение свойств среды на длине волны незначительно, распространение происходит аналогично рефракции света в атмосфере эти вопросы рассматриваются обычно в книгах по оптике и астрономии. В атмосфере однородного покоящегося газа различия в скорости звука могут возникнуть только вследствие различий в телшера-туре ( 59). Рефракцией, обусловленной различием температуры по высоте, занимался впервые Осборн Рейнольдс (1876). Предположим, что, как это обычно бывает, температура уменьшается при увеличении высоты над землей. Так как скорость звука пропорциональна корню квадратному из абсолютной температуры, то нижние части фронта волны будут распространяться с большей скоростью, чем верхние, так что фронт, который первоначально был вертикальным, будет по мере движения все больше и больше отклоняться вверх. Следовательно, на достаточном расстоянии звук будет в большей части проходить над головой наблюдателя, а те остаточные эффекты, которые наблюдатель все же услышит, будут обусловлены дифракцией. [c.274]

Если атмосфера однородна, В = 0,5 , где — коэффициент лобо- [c.85]

Тонкая обработка поверхности (тонкая шлифовка, полировка), как правило, повышает коррозионную стойкость металлов, облегчая образование более совершенных и однородных пассивных и других защитных пленок, а также повышает предел коррозионной усталости (см. с. 338). Это влияние сказывается главным образом в начальной стадии коррозии, пока не исчезает в результате коррозии металла его исходная поверхность, и имеет большое практическое значение в мягких условиях коррозии, например при атмосферной коррозии металлов. Ниже приведены данные В. О. Кренига о влиянии характера обработки поверхности углеродистой стали (0,8% С) на ее коррозионную стойкость во влажной атмосфере — время до начала коррозии, сут. [c.326]

Тело переменной массы движется вверх с постоянным ускорением w по шероховатым прямолинейным направляющим, составляющим угол а с горизонтом. Считая, что поле силы тяжести является однородным, а сопротивление атмосферы движению тела пропорционально первой степени скорости (Ь — коэффициент сопротивления), найти закон изменения массы тела. Эффективная скорость истечения газа Ve постоянна коэффициент трения скольжения между телом н направляюшими равен /, [c.337]

Пример 64. Рассмотрим влияние сопротивления атмосферы на движение свободной тяжелой гочки в однородном гравитационном иоле Земли, пренебрегая вращением Земли ). Движение точки происходит в вертикальной плос ости. Направим ось у вертикально вверх, ось X — горизонтально. [c.244]

Разность давлений в двух фазах, возникающую из-за искривления поверхности границы, называют давлением Лапласа. Для жидких капель, размерами порядка 10" см в диаметре давление Лапласа согласно (15.7) должно составлять десятки или даже сотни атмосфер. Надо, однако, иметь в виду, что для таких объектов может оказаться неправильной принятая выше модель. Действительно, реальная граница однородных фаз, как показывает опыт, представляет собой некоторый переходный слой, в пределах которого свойства вещества изменяются от одной фазы к другой не скачком, как считалось выше, а более или менее плавно. Может оказаться, что размеры этого слоя сравнимы с размерами фазы. В этом случае сделанные ранее выводы, так же как и сами термодинамические величины о, Р и другие, для такой микрофазы теряют ясный физический смысл. Серьезные трудности возникают и при попытке строго определить саму толщину переходного слоя, не имеющего резких границ. [c.138]

Однородная атмосфера. В этом случае р=сопз1, распределение давления не отличается от распределения [c.59]

Если условно принять, что р = onst однородная атмосфере , то р и Г согласно уравнениям равновесия будз линейными функциями Z и согласно (1.7) найдется такая высота h, на которой р = 0. Высота воздушной атмосферы, если считать воздух несжимаемой жидкостью, оказывается конечной, [c.10]

Это уравнение совершенно аналогично уравнению, определяющему малые колебания воздуха при образовании звука, если принять во внимание лищь движение частиц параллельно горизонту, как мы это увидим в пункте 9 следующего отдела. Подъемы г над горизонтальной поверхностью воды соответствуют сгущениям воздуха, а глубина а воды в канале соответствует высоте атмосферы, если последнюю предположить однородной это дает полную аналогию [c.362]

Так, для воздуха упругость равна весу столба ртути в барометре следовательно, если через Н обозначить высоту барометра для определенной плотности воздуха, которую мы примем за единицу, через п плотность ртути, т. е. численное отношение плотности ртути к плотности воздуха,—а это отношение равно отношению удельных весов,—и через g ускоряющую силу тяжести, то при Д = 1 мы будем иметь 3 = gnH] следовательно, i = gnH при этом отметим, что пН представляет собою высоту, какую имела бы атмосфера, если допустить, что она однородна. Обозначив эту высоту через h, мы получим проще i = gh, а отсюда s ghti. [c.372]

Рассмотрим сферическую каплю жидкости, находящуюся в атмосфере ее собственного пара (рис. 26-11). Допустим, что эта капля имеет большое центтральное ядро жидкости, однородное по состоянию, окруженное тонкой пленкой того же вещества в некотором поверхностном состоянии . Если мы обозначим жидкую фазу одним штрихом, а паровую фазу двумя штрихами, то для каждой фазы можно написать уравнения (26-3), (26-30) и (26-22) [c.275]

Особое значение преобретает возможное воздействие искусственного пруда-охладителя на атмосферные процессы. В отличие от водоемов многоцелевого назначения для специальных прудов-охладителей нет общих норм, например, на перегрев в них воды по отношению к температуре воздуха. Для примера рассмотрим пруд-охладитель АЭС электрической мощностью 1 ГВт. Попытаемся приближенно оценить возможное повышение температуры в водоеме из-за сброса в него охлаждающей воды, а также поверхностную плотность теплового потока из водоема в атмосферу. Это можно сделать из следующих соображений. Предположим, что в начальный момент времени водоем находится в тепловом равновесии с воздухом. При этом температура воды Та, и температура воздуха Та равны, т. е. Tw = = Та=То. Здесь и далее предполагаем однородное распределение температуры в пруде-охладителе и постоянство температуры воздуха. В водоем начинает постоянно поступать охлаждающая вода, температура которой выше температуры воды в пруде-охладителе. В результате окажется, что Тш> Та. [c.238]

Нетрудно показать, что в локально однородном поле турбулентной атмосферы, для которого структурная функция пространственной флуктуации диэлектрической проницаемости подчиняется закону двух третей Колмогорова — Обухова [32], радиус корреляции показателя преломления равен pi nx) = = 0,35 La, где Lo — внешний масштаб т)фбулентности. Следовательно, в пределах Lo значения п целесообразно контролировать не менее чем в трех точках или на отрезках, равных 0,35 Lo. Такое значение рл(/гх) получается при использовании известной связи между диэлектрической проницаемостью воздуха и его показателем преломления (см. п. 27). Практика оценки показателя преломления при интерференционных измерениях длин соответствует данному соотношению. [c.108]

Существование конвективных оболочек приводит к генерации потока, механич. энергии, диссипация к-рой ведёт к образова[Шю горячих ( 10 —10" 1 ) корой (см, Звёздные атмосферы). С этим же связаны разл. нестационарные явлепия, наблюдаемые у красных карликовых звёзд, звёзд типа Т Тельца и др. В К. з. в условиях турбулентной конвекции резко усиливаются процессы переноса энергии, импульса а диффузия вещества. Это приводит к практически однородному хим. составу конвективных ядер, быстро.чу установлению твердотельного вращения, установлению синхронного вращения звё зд в двойных системах (последнее — особенно быстро при наличии мощных конвективных оболочек). Увеличение омич, диссипации в К. з. нарушает ус.Човпе сохранения магн. потока и создаёт условия (в сочетании с вращением звезды) для генерации магн. поля механизмом гидромагнитного дияа.т. [c.433]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...