Брюстера окно

Устройство ОКГ на смеси Не—Ne. В задаче используют Не—Ne-ОКГ ЛГ-75, имеющий длину волны генерации 632,8 нм. Разрядная трубка 1 (рис. 118) длиной 1 м с внутренним диаметром 5 мм имеет стеклянные окна 2 и <3, расположенные под углом Брюстера. Такое расположение окон исключает потери на отра- [c.305]

Газоразрядная трубка имеет выходное окно в виде прозрачных пластин, расположенных под углом Брюстера 0, удовлетворяющим условию tg О = где п — показатель преломления пластины. Луч света, поляризованный в плоскости, перпендикулярной к плоскости падения, не отражается и проходит через окно практически без потери интенсивности, в то время как луч, поляризованный в плоскости падения, отражается частично. Таким образом, для первого луча создаются благоприятные условия распространения между зеркалами, второй же луч испытывает потери, поэтому коэффициент усиления для первого луча оказы- [c.39]

В случае, когда луч, выходящий из лазера, уже поляризован, например в газовых лазерах, разрядная трубка которых имеет окна Брюстера, первая призма не требуется. Изменение интенсивности луча достигается вращением одной поляризационной призмы, поставленной на его пути. [c.72]

К поверхности. Действительно, при этом изменяется значение Пе, которое зависит от угла между оптической осью и вектором электрического поля, и, следовательно, изменяется длина волны, при которой выполняется равенство (5.47а). Толщина пластинки (равная обычно 0,3—1,5 мм) определяет ширину перестроечной кривой, т. е. разрешающую силу. Чем тоньше пластинка, тем шире доступная область перестройки и ниже разрешающая сила. Наконец, заметим, что в лазерах с малым усилением, таких, как непрерывные газовые лазеры или лазеры на красителях, можно обойтись без двух поляризаторов, если остальные поляризующие компоненты, такие, как окна Брюстера лазерной трубки, обеспечивают достаточную дискриминацию по потерям между двумя поляризациями. [c.254]

Выходные ОКНЕ, установленные под углом Брюстера [c.33]

I — зеркала резонатора 2 — газоразрядная трубка 3 — окно Брюстера 4 — канал разряда 5 — канал обратного тока, 6 — катоды 7—аноды 8 — источник разрядного тока 9 — магнитная катушка 10 — источник тока, создающего магнитное поле —графитовые диски или диски из ВеО сегментированного лазера 12 — охлаждающая вода. Диаметр канала разряда от 1 до 10 мм давление газа (100% Аг) от 1 до 100 Па ток разряда от 30 до 300 А, к, п. д. 10 аксиальное магнитное поле от 2 до 8-10 А/м диаметр излучаемого пучка от 0,5 до 2 мм. Канал обратного тока 5 рядом с каналом разряда 4 необходим при непрерывном режиме работы лазера, чтобы гаа мог протекать обратно к катоду. Электроны передают некоторую часть своего аксиального импульса нейтральным атомам газа, которые поэтому движутся в направлении анода и тем самым создают перепад давления в пространстве между анодом и катодом. [c.79]

В отличие от обычных источников света излучение газового лазера, окна разрядной трубки которого наклонены на некоторый угол к ее оптической оси (угол Брюстера, см. 3.2), обладает линейной поляризацией. Это можно продемонстрировать, пропуская излучение лазера через анализатор. При определенной ориентации анализатора наблюдается полное гашение проходящего излучения. [c.21]

В газовых лазерах торцовые окна разрядной трубки представляют собой плоскопараллельные стеклянные пластинки, расположенные под углом Брюстера к оси трубки" (см. рис. 9.8). Благодаря этому излучение, распространяющееся вдоль оси трубки в образованном зеркалами открытом резонаторе и поляризованное в плоскости падения на пластинки, проходит сквозь них беспрепятственно, не испытывая отражения. В результате лазер генерирует свет, поляризованный в этой плоскости. [c.149]

Функции аберраций и И 2 определяются тем, насколько сильно отклоняются зеркала от идеальной формы. Например, если зеркало слегка отклонено (см. разд. 7.11.2) на углы Ьф и Ьфу, то мы имеем IV = X 8фх + у 8фу, Окна Брюстера являются еще одним источником аберраций (астигматизм и кома). Источником аберраций является и сама активная среда, например нагрев стержней в АИГ -лазере вызывает линзовый эффект. В газовых проточных лазерах основными факторами, искажающими поле в резонаторе, являются ударные волны и турбулентность. В этом случае их влияние может быть учтено некоторыми дополнительными функциями аберраций. [c.528]

Рис. 2.16. Пример экспериментальной конструкции Не—Ме-лазера. Через /. обозначена газоразрядная трубка лазера. Окна на се концах установлены под углом Брюстера. Лазер поставлен на амортизаторы для подавления вибраций.

Окно Брюстера в лазере. Существование угла Брюстера можно использовать для получения стеклянного окна, пропускающего 100% света. Такое устройство называется окном Брюстера. Предположим, что у вас есть прибор, в котором луч света должен проходить через стеклянное окно. При нормальном падении через окно проходит 92% падающей интенсивности (около 4% теряется на каждой поверхности). Во многих случаях с такой потерей интенсивности можно примириться, но в газовом лазере, где отражающие зеркала расположены за окнами, свет будет около 100 раз проходить через окна, и 0,92 в сотой степени составит всего лишь 0,0003. Таким образом, в газовом лазере потеря в 8% на одно прохождение недопустима. [c.374]

Остроумное решение проблемы можно получить, расположив окно так, чтобы свет падал под углом Брюстера. При этом компонента, поляризация которой перпендикулярна плоскости падения, ча- [c.374]

Рис. 8.9. Окно Брюстера. Рисунок для случая м=1,5.

Схема гелий-неонового лазера показана на рис. 17.6, б. Разрядная трубка 1 закрыта с торцов окнами 2, установленными под углом Брюстера (см. ра.ч- [c.262]

При проектировании устройств подобного типа необходимо учитывать погрешности, связанные с точностью расположения выходных окон газоразрядной трубки. Обычно эти окна располагаются под углом Брюстера к оптической оси резонатора. Неточность расположения одного окна относительно другого вызывает искривление вертикального положения луча. В промышленных лазерах погрешность в расположении окон не превышает одной угловой секунды. В этом случае угловое отклонение от истинной вертикали порядка (п—1) а 0,5" или увод луча на 100 м — 0,25 мм. Экспериментальными исследованиями с помощью фотоэлектрического датчика установлена зависимость интенсивности излучения лазера от вертикального положения оптической оси газоразрядной трубки (рнс. 64). [c.98]

Бойля — Мариотта закон 159 Боковые полосы 253, 294 Боровское условие частот 94 Брауна и Твисса опыт 418, 419 Брейта — Вигнера резонансная кривая ИЗ, 244, 279 Брюстера окно 374, 375 [c.521]

В заключение стоит указать, что и по поляризации излучение лазера отличается от излучения обычных источников света. Физика процессов в лазере связана не со случайным началом колебаний (спонтаяное излучение , а с некочорыми более сложными явлениями, обусловленными взаимодействием электромагнитного излучения и атомных систем. Такое вынужденное излучение (это понятие было введено Эйнп1тейном еще в 1916 г. см, гл. 8) должно характеризоваться вполне определенной поляризацией. При работе со специально изготовленными лазерами, у которых окна разрядной трубки перпендикулярны ее оси, можно наблюдать, как чер( з определенное время At один вид. . .тлиптической поляризации переходит в другой. Но обычно окна разрядной трубки, находящейся внутри резонатора, располагают под некоторым углом к ее оптической оси (угол Брюстера), что (см. гл. 2) [c.37]

Рис. 1. СВЧ-рааряд в волноводе 1 — волновод — отверстие связи з — трубка с прокачкой Л — брюстеров-ские окна Л —лазерные зеркала Л — радиопоглощающая нагрузка.

Впервые в аргоновом лазере активная синхронизация мод была реализована в работах [4.7] и [4.8] с помощью амплитудных модуляторов, а в работе [4.9] — с помощью фазового модулятора. Этот тип лазеров, так же как и криптоновые лазеры, в последнее время нашел важное применение в качестве источника импульсов для синхронной накачки лазеров на красителях, что будет рассмотрено в гл. 5. В настоящее время лазеры на ионах благородных газов применяются во многих лабораториях и в промышленном производстве. При этом часто используются упомянутые в п. 2.4.2 лазеры промышленного изготовления, в которые встраиваются соответствующие модуляторы. В п. 2.4.2 были рассмотрены лазеры на ионах благородных газов. Здесь мы кратко рассмотрим особенности таких лазеров при активной синхронизации мод. Пример устройства резонатора аргонового лазера с активной синхронизацией мод приведен на рис. 4.5 (по [4.10]). Синхронизация мод аргонового лазера типа ILA 120, изготовленного на предприятии VEB arl Zeiss Jena (3), осуществлялась с помощью модулятора (1), имевшего форму призмы. Модулятор, работавший в режиме стоячей волны, был изготовлен из плавленого кварца 1) и снабжен пьезоэлектрическим датчиком (2). Благодаря своей призматической форме модулятор одновременно осуществлял селекцию длин волн в резонаторе. Окна модулятора были скошены под углом Брюстера. Это сводило потери к минимуму и исключало возбуждение субгармоник. Модулятор снабжался терморегулятором с электронной регулировкой, позволявшей регулировать и стабилизировать температуру модулятора. Это [c.146]

Синхронизация мод лазера на АИГ Nd исследовалась Куи-зенгой и Сигманом, экспериментально подтвердившими многие выводы теории, данной в разд. 4.2 [4.6]. Для синхронизации мод лазера на АИГ Nd ими использовался электрооптический фазовый модулятор на кристалле LiNbOs с частотой модуляции 264 МГц. Ширина спектра излучения Av определялась с помощью интерферометра Фабри—Перо. Для измерения длительности импульсов Xl использовался быстродействующий фотодиод. Длительность более коротких импульсов определялась корреляционным методом на основе измерения второй гармоники (см. гл. 3). В зависимости от глубины модуляции Ьрм наблюдались импульсы длительностью от 40 до 200 пс при средней выходной мощности 300 мВт. Без принятия дополнительных мер кристалл модулятора выполнял роль эталона Фабри— Перо, ограничивавшего ширину спектра излучения лазера. Для сокращения длительности импульсов необходимо исключить селекцию мод модулятором, устранив мешающие отражения (для этого можно, например, скосить входные окна модулятора под углом Брюстера к оптической оси резонатора). Можно также наклонить модулятор на достаточно большой угол, устранив таким образом перекрытие падающего и отраженного пучков. Измерялась зависимость ширины спектра излучения и длительности импульсов от коэффициента глубины модуляции 8рм. Результаты измерений представлены на рис. 4.6. Проведенные через экспериментальные точки прямые подтверждают предска-10 [c.147]

Устройство наиболее распространенного гелий-неонового лазера схематически показано на рис. 9.8. Газоразрядная трубка с внутренним диаметром 1 —10 мм и длиной от нескольких десятков сантиметров до 1,5—3 м имеет торцовые плоскопараллельные стеклянные или кварцевые окна, установленные под углом Брюстера к ее оси. Для линейно поляризованного излучения с электрическим вектором в плоскости падения коэффициент отражения от них равен нулю. Поэтому брюстеровские окна обеспечивают линейную поляризацию излучения лазера и исключают потери энергии при распространении света из активной среды к зеркалам и обратно. Трубка помещена в резонатор, образованный зеркалами с многослойными диэлектрическими покрытиями (см. 5.7). Такие зеркала имеют очень высокий коэффициент отражения в нужном спектральном интервале и почти не поглощают свет. Пропускание зеркала, через которое выводится излучение, выбирается обычно около 1—2%, другого — менее 1%. Особенно удобен резонатор, близкий к конфокальному, так как он вносит малые дифракционные потери и легко поддается юстировке. [c.454]

Предполагается, что рассматриваемые здесь гауссовы пучки обладают симметрией вращения вокруг оси пучка (круговые гауссовы пучки). Такие пучки формируются в резонаторах, образованных идеальными сферическими зеркалами, при условии, что внутри резонатора нет каких-либо элементов, нарушающих симметрию вращения вокруг оптической оси. На практике, однако, сферичность зеркал резонатора может нарушаться или даже сознательно не соблюдаться астигматические резонаторы). Кроме того, внутри резонатора могут находиться элементы, нарушающие его симметрию вращения, например, наклонные плоскопараллельиые пластинки, в частности окна Брюстера газоразрядной трубки. В подобных случаях световой пучок имеет в поперечном сечении ие круглую, а эллиптическую форму такие пучки называют эллиптическими. На рис. 2.43 схематически показана форма эллиптического гауссова пучка в астигматическом резонаторе. [c.164]

Рассмотрим лазер, показанный на рис. 2.72 154]. Здесь 1 — газоразрядная трубка с окнами под углом Брюстера (активный элемент), 2 — двулучепреломляющий кристалл, расщепляющий световой луч на необыкновенный (линейно поляризован в плоскости рисунка) и обыкновенный (линейно поляризован перпендикулярно плоскости рисунка), 3 — полностью отражающие зеркала, 4 — выходное зеркало. Фактически мы имеем здесь два резонатора с разными длинами и L13. Межмодовые расстояния для этих резонаторов равны соответственно [c.218]

Во многих случаях излучения ОКГ являются линейнополяризо-ванными. В газовых лазерах с выходными окнами, расположенными под углом Брюстера к оси резонатора, излучение почти полностью линейноиоляризовано. [c.35]

Для измерения коэффициента отражения можно использовать различные установки, не учитывая необходимую высокую точность. Обычно для новыщения точности измерений используется резона-торный принцип. Одна из таких установок представляет собой линейный лазер с зеркалами, работающий на необходимой длине волны. Внутри резонатора помещается кювета с брюстеровскими окнами и кварцевая пластина под углом Брюстера, крепление которой поворачивает ее на ожидаемый угол и отсчитывает последний. Разворотом этой пластины генерация лазера доводится до порога. После этого в резонатор под нужным углом вставляется исследуемое зеркало. Одно из основных зеркал перемещается так, чтобы располагалось по нормали к лучу, отраженному от исследуемого зеркала. Разворотом регулируемой кварцевой пластины снова приводят генерацию получившегося изломанного лазера к пороговому значению. Переводя разность углов положения кварцевой пластины в первом и во втором случаях к потери с помощью градуировочной кривой, находят добавочные потери (К), вносимые исследуемыми зеркалами. Коэффициент отражения находится [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...