Закон подобия (см. Подобие)

Исходя из общих законов подобия движения жидкостей, турбомашины можно считать подобными, если будет соблюдаться геометрическое кинематическое и динамическое подобие (см. гл. IV, 3). [c.236]

Безразмерный коэф. С, равный, согласно законам механики, 2л, методом Р. а. определить нельзя. Т. о., ур-ния связи между физ. величинами устанавливаются методом Р. а. с точностью до пост, коэффициентов. Поэтому Р. а. не является универсальным, однако он нашёл применение в гидравлике, аэродинамике и др, областях, где строгое решение задачи часто наталкивается на значит, трудности. При решении сложных задач на основе Р. а, используют т. н. л-теорему, согласно к-рой всякое соотношение между пек-рым числом размерных величин, характеризующих данное физ. явление, можно представить в виде соотношения между меньшим числом безразмерных комбинаций, составленных из этих величин. Эта теорема связывает Р. а. с теорией подобия, в основе к-рой лежит утверждение, что если все соответствующие безразмерные характеристики (подобия критерии) для двух явлений одинаковы, то зти явления физически подобны (см. Подобия теория). [c.244]

Методически будем следовать тем же путем, что и при выводе общего закона подобия (см. 4.2) или закона подобия обтекания тонких заостренных тел (см. гл. 8), поэтому подробно остановимся лишь на новых элементах, связанных с учетом влияния притупления. [c.273]

Коэффициент Не зависит в общем случае от многих факторов скорости движения, удельного веса, температуры и природы среды (вязкость, теплопроводность, теплоемкость), направления теплового потока, формы поверхности, степени шероховатости и т. п. Поэтому а находят исключительно экспериментальным путем, пользуясь законами подобия (см. ниже). Таким образом, сложный процесс теплообмена был расчленен на два составляющих процесса теплообмен соприкосновением и теплообмен излучением, которые практически удобнее записать в следующем виде [c.31]

В-четвертых, на показательном примере мы убедились, что для того, чтобы в теплоемкости Сн (в той ее части, которая обусловлена магнитными свойствами системы) появилась бы зависимость от = (—Л п г ), необходимо отказаться от гипотезы подобия в ее степенном варианте. Кроме того, для появления логарифмической зависимости от г теплоемкости Сн, выражаемой через производные дМ/дт)н и (дН/дМ) , асимптотика последних также должна видоизмениться, причем, не в форме появления дополнительных к ним слагаемых, а в виде сомножителей содержащих в (г) в соответствующих степенях, что никак не следует из упомянутого выше закона подобия (см. задачу 67), и это еще раз говорит о том, что логарифмические (или какие иные) уточнения в поведении Сн в случае а = О, полученные в рамках подхода, основанного на гипотезе подобия, могут оказаться спорными. [c.143]

Приведенный выше рис. 8.18 показывает, как выглядела бы тень от руки, держащей тарелку, при освещении параллельным пучком лучей. При относительно малом расстоянии (см. рис. 8.18,а) тень вполне резка и подобна объекту, при большем же расстоянии (/ = 11 км, см. рис. 8.18,6) о геометрическом подобии тени и объекта не может быть и речи. Однако в обычных условиях наблюдения подобные искажения не дают себя знать, и применение законов геометрической оптики приводит к построениям, которые, как показывает опыт, вполне удовлетворительно решают вопрос о распространении света и образовании изображения. [c.273]

При выборе закона движения, его аналога или инварианта подобия в большинстве случаев желательно монотонное или плавное изменение скорости и ускорения, их аналогов или инвариантов подобия за фазу цикла работы механизмов. Мгновенные скачки кривой скоростей, при которых а = оо и Х = оо, определяют появление жестких ударов. При таких скачках скоростей силы инерции теоретически мгновенно возрастают до бесконечности. Нежелательны также мгновенные скачки кривой ускорений, при которых а = <х и градиент ускорения /= с (рис. 4.8, в и г). В данном случае силы инерции теоретически мгновенно изменяют свою величину, а иногда и направление. Как следствие, возникает мягкий удар, при котором скорость возрастания ускорения градиент ускорения /) (см. рис. 4.8, г) стремится к бесконечности, а периодически происходящие удары вызывают собственные колебания (вибрации) звеньев работающего механизма. Величина удара пропорциональна величине перепада ускорений. [c.111]

Поверхностное натяжение — см. Натяжение поверхностное Поглощение звука 259 Пограничный слой 517 Подобия закон 516 Подъемная сила профиля крыла 527 Покой жидкости относительный 460,461, [c.546]

АРХИМЕДА ЧИСЛО — подобия критерий двух гидро-динамич. или тепловых явлений, при к-рых выталкивающая сила (см. Архимеда закон) и сила вязкости будут определяющими [c.123]

Ни то, ни другое условие в случае дуги не выполняется, так как дуга не является твердым телом (что мы уже подчеркивали), а зависимость X ф (Г) не может быть выражена простым степенным законом (см. рис. 5-3). Отсюда следует, что применение теории газодинамического подобия к дуге не может претендовать на физическую правильность и обоснованность. В какой мере можно использовать ее хотя бы для получения грубого приближения попытаемся оценить в дальнейшем. [c.137]

Мн (3000 кГ). При необходимости перехода на меньший диаметр шарика для получения одинаковых результатов испытания на твердость должен соблюдаться закон подобия. Для одного и того же материала твердость НВ может быть получена одинаковой, а отпечатки шариков различных диаметров геометрически подобными, если внедрение шарика в металл производится на один и тот же центральный угол, определяемый относительно центра шарика (рис. 2). Тогда для двух диаметров шарика >1 и >2, вдавливаемых на один и тот же центральный угол ф (см. рис. 2), существуют соответствующие нагрузки вдавливания Р м к твердость должна быть одинаковой. Подстав- [c.58]

Мы применяем так называемый закон подобия Кранца см. также [7, гл. И, п. 18]. [c.330]

Обобщим теперь закон подобия для реального газа. Из анализа течения в ударном слое получим, что для подобия течений должны совпадать те же параметры, что и для заостренных тел (см. 8.5) с добавлением параметра К [c.277]

Получим закон подобия для геометрически подобных тел (см. И.5) [c.303]

Большую роль в полуэмпирич. теориях играют гипотезы подобия (см. Подобия теория). В частности, они служат основой полуэмпирич. теории Кармана, согласно к-рой в плоскопараллельном потоке путь перемешивания ку /у", где v—v y) — скорость течения, а х — постоянная. А. Н. Колмогоров предложил использовать в полуэмпирич. теориях гипотезу подобия, по к-рой хар-ки Т. выражаются через её интенсивность Ь и масштаб I (напр., скорость диссипации энергии 8 Ь /1). Одно из важнейших достижений полуэмпирич. теории Т.— установление универсального по числу Рейнольдса (при больших Не) логарифмич. закона для профиля скорости в трубах, каналах и пограничном слое на не слишком малых расстояниях у от стенки [c.771]

ПОДОБИЯ ЗАКОНЫ — свойственны таким фи.з. процессам. в к-рых характерные физ. величины, будучи ф-циямн др. величин (аргументов), завпсят от них не по отдельности, а от определённых комбинаций аргументов (напр., произведения, отношения и др.). Соответствующие П. 3. кривые, отображая заоисимость физ. величины от одного из аргументов, при изменении другого сохраняют свою форму, оставаясь подобными (см. Подобия теория). [c.667]

Таким образом, выполненные исследования доказали асимптотический характер взрывной аналогии и позволили получить в простейших случаях следующие члены соответствующих асимптотических разложений. Влиянием этих членов и объясняются отступления от закона подобия при сравнении различных случаев расч ета распределения давления и формы ударной волны, относящихся к одному и тому же набору критериев подобия (см., например, рис. 13). [c.192]

Наиболее точный способ определения остаточного сопротивления судна дан Фрудом и состоит в определении волнового сопротивления модели судна и пересчете полученных результатов на натуру. Этот способ основан на законе механич. подобия (см. Теория подобия). Он же доказал, что волновые системы судна и его модели при соответствующих скоростях будут подобны. Если отношение размеров судна к модели будет а, а отношение скорости судна к скорости модели то волновое сопротивление судна Вд будет в а раз больше такового же для модели, к-рая д. б. вполне подобна судну как по размерам, так и в весовом отношении-, для чего перед буксировкой модели последняя загружается до требуемого веса мешочками с песком. Перед опытом приблизительно определяется наибольшая и наименьшая величины ожидаемого сопротивления модели. Накладывая грузы, соответствующие ояшдаемьш сопротивлениям, на чашки весов тележки, проводят на бумаге регистрирующего приспособления оси, относительно которых ориентируется кри- [c.281]

Твёрдое топливо — см. Топливо Твёрдомеры для литейных форм 6 — 82 Твёрдосплавные фрезы — Режущие части — еометрия 7 — 299 Твёрдость — Закон подобия 3—1 [c.293]

Реальная оптич. система в приближении Г. о. отличается от идеальной наличием аберраций — дефектов изображения, проявляющихся в том, что точки пространства предметов изображаются в виде пятен со сложной структурой, а также в нарушении подобия между предметом и изображением (см. А беррации оптических систем). В системах, содержащих преломляющие поверхности и работающих в нсмоиохроматич. свете, возникают еще и хромат,ические аберрации, обусловленные явлением дисперсии оптич. материалов. Точные значения аберраций оптич. системы на стадии её проектирования определяют путём расчёта хода лучен, выполняемого на ЭВМ по ф-лам, в основе к-рых лежат законы Г. о. Аналитич. связь аберраций с конструктивными параметрами оптич. системы — радиусами кривизны оптич. поверхностей, расстояниями между их вершинами, показателями преломления сред и т. п.— может быть установлена лишь приближённо на основе использования высших членов разложения эйконала в ряд. Путём проведения спец. расчётов на стадии проектирования аберрации оптич. систем уменьшают до приемлемого уровня. [c.439]

ПАШБНА ЗАКОН — устанавливает, что найм, напряжение зажигания газового разряда между двумя плоскими электродами есть величина постоянная (характерная для данного газа) при одинаковых значениях произведения pd, где р — давление газа, d — расстояние между электродами. Сформулирован Ф. Пашевом (F. Pas hen) в 1889. П. з.— частный случай закона подобия газовых разрядов явления в разряде протекают одинаково, если при увеличении или уменьшении давления газа во столько же раз уменьшить или соответственно увеличить размеры разрядного промежутка, сохраняя его форму геометрически подобной исходной. П. а. справедлив с тем большей точностью, чем меньше pud. См. также Зажигания потенциал. [c.552]

Ср. энергия электрона ё соответствует балансу между приобретением и передачей энергии газу баланс устанавливается очень быстро, за время t = (v 8) . При не зависящем от энергии транспортном сечении а (е) = = onst и максвелловском распределении скоростей и ср. энергия 8 = (УЗл/4)е //Уб u /v=(y/%i/4) Действует закон подобия В положит, столбе тлеющего разряда Elp l —10 В/см тор, а 1 = ЪкТ 12я1 —3 эВ, Когда частота электрон-электронных столкновений много меньше v 5, электронный спектр далёк от максвелловского и имеет условный смысл. Более строгие выражения для Ид, ё и др, параметров находят, решая кинетич. ур-ние для ф-ции распределения электронов по скоростям f(v). [c.511]

Константы С для разных газов различаются в 2—3 раза. Для Аг, напр., С,= 2 10 см /эВ. В случае пост, поля удобнее оперировать иониэац. коэф, а—числом ионизаций, к-рые электрон совершает на 1 см дрейфового пути вдоль поля а = Обычно экспериментально измеряют а и Уд, а не v,. Для этих параметров также существует закон подобия ot/N, Vi/N—ф-ции E/N (рис. 2). Для определения ос широко используется полуэмпирич. ф-ла Таунсенда , [c.511]

Для выбора критерия (или признака), по которому можно оценить кинематическое подобие потоков, рассмотрим два геометрически подобных потока (см. рис. 4.1). Пусть они являются также кинематически подобными. Тогда эпюра распределения скоростей в сечении 1—1 потока I повторяет эгпору скоростей в сечении 1—1 потока П. Действительно, эти эпюры отличаются только по размерам, так как любая скорость в потоке I в раз больше таковой в потоке П, т.е. законы распределения скоростей в сечениях 1—1 обоих потоков одинаковы. То же будет справедливо для сечений 2—2, изображенных на рис. 4.1, и для любых других сечений этих потоков. [c.35]

При больших сверхзвуковых скоростях, когда соз (п, х) 1 справедлива обычная линейная теория и вытекаюгций из нее закон подобия. При этих условиях, как известно, сугцествуют и достаточно обгцие методы аналитического расчета, основанные на линеаризации уравнений (см., например, [4]). [c.38]

Приведем некоторые экспериментальные результаты. На рис. 2 представлена зависимость тока разряда Jo и тока выноса J от потенциала коронного разряда Lpo при наличии сетки 4 (значки 1) и без нее (значки 2). Величина L и скорость газа г o на срезе сопла равнялись 18 см и 95 м/ с. Ток эмиссии иглы резко возрастает при увеличении Lpo И практически не зависит от условий вниз по потоку от сетки 3. Полученная вольт-амперная характеристика довольно хорошо описывается зависимостью Jq = k(fo((fo — где — начальный потенциал разряда и к = onst, которая представляет собой так называемую редуцированную характеристику [6]. Эта теоретическая зависимость показана на рис. 2 штриховой кривой. Заметим, что величина Jo пропорциональна скорости образования заряженных частиц в объеме источника [7]. Если зависимость Jq от ipo характеризуется непрерывным возрастанием во всем диапазоне ipo, то величина J резко возрастает при ip а затем практически перестает зависеть от (ро. Это означает, что ток выноса достиг своего предельного значения, которое не зависит от скорости образования заряженных частиц. Таким образом, эксперименты подтвердили существование режима насыщения, который характеризуется условиями = со, а = О и законами подобия (4.6). Величина J существенно зависит от граничных условий, которые в формулах (4.6) учитываются зависимостью /°(0- [c.366]

Рис. 3.9. Зависимость среднего значения электрической прочности воздуха от давления для площади электродов 100 см . Однородное поле / — по закону подобия разрядов 2—напряжение 50 Гц. воздух и камера очищены и высушены с по-мо1дью-длительной продувки через фильтр, электроды полированы 3 и 5 — соответственно напряжения грозового импульса 1,5/40 мкс и 50 Гц, воздух очищен с помощью фильтра, электроды шлифованы 4 и 6 — соответственно напряжения грозового импульса и 50 Гц, воздух не очищался, электроды шлифованы

Завнсимости (14.10), (14.11) и (14.12) выражают законы пропорциональности они, как и законы подобия, двляются приближенными, но, пользуясь ими, можно производить пересчет основных характеристик насоса (см, 14.12) с одной частоты вращения рабочего колеса на другую. [c.190]

Осесимметричный факел на начальной стадии развития. Теневая фотография демонстрирует головку ламинарного факела, поднимающегося от электрода, который внезапно начинает вьщелять тепло со скоростью 1 кал/с в концентрированный раствор соды. Головка поднимается с постоянной скоростью 1.2 см/с и растет по закону геометрического подобия, так что ее ширина, равная I см, составляет одну пятую долю ее высоты. Осесимметричная колонна под головкой похожа на такую же область в установившемся факеле, показанном на предьщущем снимке. [Shlien, Boxman, 1981] [c.128]

Подобие можно проиллюстрировать и другим способом, а именно, постоянством наклона dH JdT) т тк. Если применим единый закон, выраженный уравнением (2), то можно показать (см. например, 2, 37]), что [c.118]

Параметр /о для достаточно тупых носксв (с > 1) сравнительно слабо зависит от их формы (см. рис. 5.14) и поэтому практически не нарушает закона подобия, как показано на рис. 11.4. Сдвиг координаты Хо для таких носков при y=1>4 невелик (порядка их размера). Так, для круглого оска /о=0,6 , [c.261]

Закон бинарного подобия для тонких притупленных тел требует некоторых пояснений. Трудность заключается в существовании околоравновесной зоны в окрестности критической точки тупого тела (см. 6.6). В этой зоне, как и на проходящих через нее линиях тока, бинарное подобие не имеет места. Однако если эта зона мала, то влияние ее будет локализовано лишь в узком пристеночном слое и не отразится на течении в целом. Поскольку основные физико-химические процессы происходят в окрестности носка, то именно его размер и следует ввести в параметр бинарного подобия, а таким размером может быть величина (с учетом сделанных выше замечаний). Тогда для заданного газа в системе (11.5.10) вместо двух параметров Qoo и L получим один Qoor [c.278]

Для конусов с одинаковым х (см. рис. 11.24) различие энтальпий в высокоэнтропийном слое в соответствии с законом подобия 11.5 примерно соответствует различию функций 5(4 ) и не является слишком большим. Для различных т кривые Н1кго близки между собой,, но лишь в небольшой пристеночной области, а в промежуточной области подобия профилей получить не удается. [c.287]

При [X > 1Ыоо при некоторых х рождаются (парами — устойчивая и неустойчивая) траектории периодического движения (последовательно с периодами 1, 6, 5, 3,. .. (см. рис. 2.26), каждая из которых затем испытывает последовательность бифуркаций удвоения периода со своей точкой сгущения. Кроме того, здесь на отрезке О х 1 существуют полосы стохастического движения, причем при значениях 1Лоо <. .. < л < <. .. < 1 они испытывают обратные бифуркации удвоения пе2иода, при которых число полос уменьшается вдвое, а сами они расширяются (и сливаются), следуя закону подобия с теми же константами б и а, что и выше. Так, после (п+1)-й бифуркации средняя квадратичная ширина полосы равна oг 2Л-oг 2У Wn, откуда Wn = [c.135]

Смотреть страницы где упоминается термин Закон подобия (см. Подобие) : [c.362] [c.219] [c.449] [c.397] [c.99] [c.83] [c.621] [c.79] [c.420] [c.667] [c.510] [c.623] [c.108] [c.448] [c.40] [c.207] [c.154]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.0 ]

ПОИСК

Выбор закона движения исполнительного или рабочего звена механизма. Кинематические параметры. Действительные функции, их аналоги и инварианты подобия

Вывод закона подобия Рейнольдса из уравнений Навье — Стокса

Вывод закона подобия из теории подобия и размерностей

Гиперзвуковой закон подобия

Гиперзвуковые течения. Общие свойства. Обтекание тонких тел. Законы подобия. Формулы Ньютона и Буземана

Глава тридцать третья ОСНОВЫ МОДЕЛИРОВАНИЯ 33- 1. Моделирование гидравлических явлений. Закон подобия

Другие типы течений . 5. Законы подобия и классификация акустических течений

Жидкости Движение — Закон подобия

Зависимость числа оборотов вторичного вала от заполнения гидромуфты. Закон подобия при работе незаполненных гидромуфт

Завой подобия при учете сил инерции в вязкости (1S). —3. Закон подобая при учете сил инерции х тяжести

Закон Гсрстнера подобия

Закон Подобия Рейнольдса

Закон гидравлического подобия

Закон гидравлического подобия применительно к гидромуфтам

Закон гидродинамического подоби

Закон массообмена для частично закрученных потоУравнение подобия для массообмена в частично закрученных потоках

Закон механического подобия при обтекании тел

Закон подобая при учете сил инерции и тяжести

Закон подобия d динамических системах

Закон подобия Аккерета

Закон подобия Вебера

Закон подобия Ньютона

Закон подобия Фруда

Закон подобия гидродинамический

Закон подобия гиперзвуксвого обтекания топких тел совершенным газом

Закон подобия для теплопередачи

Закон подобия для течения вблизи линии торможения

Закон подобия для тонких притупленных тел с осесимметричным носком. Правило местных притупленных конусов

Закон подобия летающих живых существ, Гельмгольца

Закон подобия обтекания тонких притупленных тел е геометрически подобной боковой поверхностью

Закон подобия при обтекании тонких тел с большой сверхзвуковой скоростью

Закон подобия при очень больших значениях числа

Закон подобия при учете сил инерции и вязкости

Закон подобия стационарного сверхзвукового обтекания тел реальным газом

Закон подобия цля несовершенного газа

Закон подобия, использующий эффективный показатель адиабаты

Закон подобия. Число Рейнольдса

Законы механического подобия

Законы подобия

Законы подобия

Законы подобия в формулировке Каданова

Законы подобия лопастных гидромашин

Законы подобия обтекания тонких тел вращения и тонких крыльев конечного размаха

Законы подобия п моделирования в акустике

Законы подобия плоских до- и сверхзвуковых обтеканий тонкого профиля. Случай околозвукового обтекания

Законы подобия применительно к гидромуфтам

Законы подобия центробежных насосов

Законы подобия число Рейнольдса и число Маха

Законы подобия. Безразмерные числа в гидродинамике

Законы, основанные на гипотезе подобия

Линейная теория Плоских течений. Обтекание профиля. Законы подобия

Линейная теория обтекания тел вращения. Законы подобия

Моделирование гидравлических явлений. Законы подобия

Насосы Закон подобия

Околозвуковой закон подобия

Околозвуковой закон подобия для тонких тел

Околозвуковые движения закон подобия

Околозвуковые течения. Общие свойства. Законы подобия при обтекании тел. Течения в соплах и струях

Основные законы подобия. Критерий подобия Ньютона

Основы моделирования процессов обработки металлов давлением. Закон подобия

Павловского (к закону Дарси подобия Вебера

Подобие

Постановка задачи и закон подобия

Расположение зарядов. Закон подобия Камуфлетный взрыв

Результаты расчетов и сопоставление закона подобия с данными эксперимента

Рейнольдса закон подобия критическое

Случай больших чисел Маха. Закон подобия гиперзвуковых потоков

Твёрдость - Закон подобия

Твёрдость - Закон подобия также Числа твёрдости-Соотношение различных шкал

Электрическая прочность газовых промежутков. Закон подобия разрядов

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...