Изэнтропическое расширение

Угол со, определяемый из (5.8) или (5.9), равен углу отклонения газового потока при его изэнтропическом расширении отточки, где М = 1, до состояния, характеризуемого некоторым произвольным числом М > 1, которое равно верхнему пределу при вычислении интеграла (5.8) (рис. 5.13). [c.148]

Рис. 5.14. Расчет изэнтропического расширения газа

Рассмотрим расчет эффективности вдува ([48], 1969, № 10), основанный на использовании эмпирической зависимости между текущим значением параметра АСр и его максимальной величиной ДСр ,з = Р — Ро.с)Кро )> соответствующей изэнтропическому расширению потока (Ро.с — тяга основного сопла без насадка). Эту зависимость можно представить в виде [c.320]

Скорость газа на выходе из решетки. Согласно уравнению сохранения энергии для неохлаждаемого соплового аппарата при изэнтропическом расширении [c.197]

Изэнтропическое расширение ударно сжатых металлов [c.115]

Полезность линии Гиббса становится еще более очевидной, если учесть, что с ее помощью можно определить убыль удельной энтальпии жидкости при изэнтропическом расширении, сопровождаемом понижением давления. Эта убыль представлена соответствующей площадью на диаграмме температура — энтропия, в чем можно убедиться, рассматривая рис. 18.4,6 и 18.4, й. [c.325]

Почти изэнтропическое расширение продолжается до тех пор, пока эта энергия не будет израсходована полностью. В результате максимальный радиус при первом повторном возникновении пузырька оказывается равным [c.146]

Решения уравнения (4) зависят от вида входящих коэффициентов. Применяя для расчета Ф и Фг закон изэнтропического расширения продуктов сгорания, получаем, что данные функции сильно убывают с увеличением 5 (рис. 1), причем характер данных функций слабо зависит от эффективного показателя адиабаты 1,15 1,25 и параметров торможения. Решение уравнения (4) может быть выполнено численно (с помощью ЭВМ) или аналитически при аппроксимации функций Ф1 и Фг некоторыми выражениями. Например, аппроксимацию можно выполнить с помощью убывающих функций [c.244]

Рис.8.31. Расчет ударно-волнового инициирования РВХ-9404 в предположении равенства температур фаз (в) и изэнтропического расширения конденсированной фазы (в) [117]. Цифрами указано расстояние от поверхности соударения в миллиметрах.

Для построения широкодиапазонных уравнений состояния привлекаются результаты экспериментов с ударными волнами, где исследуются как свойства ударно-сжатого сжатого вещества, так и его изэнтропическое расширение из ударно-сжатого состояния. Эксперименты такого рода проводятся с образцами испытуемого вещества, находящегося как в конденсированной, так и в газовой фазе. Диапазон достижимых состояний расширяется также проведением экспериментов с пористыми твердотельными образцами [5]. [c.342]

Чрезвычайно интересная область состояний вблизи кривой кипения и окрестности критической точки недостижима ударным сжатием вещества. Исследовать промежуточные между твердым телом и газом плазменные состояния позволяет метод изэнтропического расширения, основанный на регистрации состояний при разгрузке ударно-сжатого конденсированного вещества (траектории 52 на рис.9.1). [c.343]

Изэнтропическое расширение ударно-сжатых металлов [c.359]

В результате равновесие в газе нарушается. Определим часть энергии, которая будет использована при этом на создание взрывной волны. Вычисление энергии волны как указывалось выше, связано с рассмотрением процесса изэнтропического перехода из данного неравновесного состояния в состояние механического равновесия. В данном случае состояние равновесия фиксируется значением давления, равного атмосферному давлению р . Обозначим через У2 объем рассматриваемой массы газа после изэнтропического расширения до атмосферного давления ро (рис. 9). Внутренняя энергия [c.293]

Расширение в вакуум не является обратимым процессом на каждой его стадии система не находится в наиболее вероятной конфигурации. Наиболее вероятны лишь конфигурация перед удалением перегородки и конечная конфигурация, возникающая после установления равновесия. На промежуточных стадиях распределение атомов между двумя областями, на которые разделена система, не соответствует равновесному распределению. Если изотермическое или изэнтропическое расширение осуществляется обратимо, то [c.166]

Оценим теперь время после микровзрыва, в течение которого осколки мишени достигают поверхности камеры. Т.к. масса мишени г) много больше массы пара теплоносителя, находящегося в камере при температуре 820 К (около 0,06 г), то можно использовать классическое решение Седова [44] для изэнтропического расширения идеального газа в вакуум. Асимптотика этого решения на больших расстояниях г Го (где Го есть начальный радиус области термоядерного микровзрыва) описывает распространение фронта взрывной волны с постоянной скоростью [/ [c.117]

Угол 0) определяемый из выражений (2.У.8) или (2.У.9), равен углу отклонения газового потока при его изэнтропическом расширении от точки, где М=1, до состояния, характеризуемого некоторым произвольным числом М>-1, которое равно верхнему пределу при вычислении интеграла (2.У.8) (рис. 3. У.4). [c.514]

Рис. 3.V.5. Определение скорости газа при изэнтропическом расширении

Критическое истечение. Отношение давлений ро/рс достигает критического значения в горловине (критическом сечении). Внешнее давление ро = рв, соответствующее этому случаю, называется также критическим. При этих условиях в критическом сечении только что начинается сверхзвуковое истечение лоток либо будет тормозиться с увеличением давления до величины рв, либо во всем сопле будет существовать сверхзвуковой поток при изэнтропическом расширении, для чего нужно значительно уменьшить внешнее давление (до значений, [c.431]

Если газ считать совершенным, а расширение изэнтропическим, то к - 1 [c.155]

Камера горения служит для сообщения потоку тепловой энергии, которая является основным источником расширения газа и превращается в ускоряющем поток сопле Лаваля (IV — К) в кинетическую энергию струи на выходе из сопла (У). Количество движения этой струи служит источником реактивной силы двигателя, которая определяется как произведение секундного массового расхода газа сквозь выходное сечение двигателя на относительную скорость выхлопа. Простейший расчет проточной части двигателя по одномерной теории элементарен и заключается в использовании, с одной стороны, изэнтропических формул, а с другой — основных формул теории прямого скачка. Приток тепла при этом может учитываться приближенно по теории, аналогичной изложенной в 26. [c.136]

В обратимом адиабатическом процессе энтропия постоянна (изэнтропический процесс, см. разд. 12.4.2), поэтому, полагая в равенствах (Д. 7а), (Д. 4а) и (Д. 5а) ds = 0, легко показать, что при обратимом адиабатическом расширении (или сжатии) совершенного газа [c.195]

В паровой энергетической установке пар покидает котел при температуре 350°С и давлении 2 МН/м , поступая с турбины на конденсатор при 7 кН/м . Между котлом и турбиной давление падает на 5%. Потери тепла при этом пренебрежимо малы, а расширение пара в турбине считается изэнтропическим. Воспользовавшись приведенным выше выражением, вычислить возрастание удельной энтропии пара, проходящего от котла к турбине. [c.206]

Вычислить также в) разность между работой, получаемой от турбины, и работой, которую можно было бы получить при обратимом адиабатическом расширении воздуха, при котором происходит переход от условий на входе к условиям на выходе из турбины г) изэнтропический к. п. д. турбины. [c.450]

Считая расширение пара на турбине изэнтропическим, определить [c.452]

ПОЛНОМ изэнтропическом расширении струи от р до Рд. Потери тяги также уменьшаются с увеличением проницаемости турбулизаторов. Несмотря на то что турбудизаторы стали шире (рис. 6, ф ж = 0.15), потери тяги для а = 170° при увеличении от б до 13 % уменьшились почти в 2 раза. С этими эффектами (увеличение ширины и проницаемости турбулизаторов) связано практически независимое от угла а уменьшение суммарного уров- [c.489]

Информация об изэнтропическом расширении ударно сжатых до состояния Р, Ех металлов включает в себя эьжериментально выявленные положения изэнтроп расширения в ияоскости Р, С/ и результаты измерения скорости движения свободной границы при расширении в воздух. Пусть стационарная ударная волна, распространяющаяся вправо по исследуемому веществу, падает на границу раздела с преградой. Положение изэнтропы расширения плоскости Р, и выявляется путем измерения волновой скорости в материале преграды. При известном уравнении состояния материала преграды, которое удобно выразить в виде соотн ошения О 17), по измеренной волновой скорости вычисляются давление Рх и массовая скорость 17х. в силу непрерывности Р и (7 на контактном разрыве эти значения лежат на изэнтропе расширения исследуемого [c.117]

Как будет показано ниже, иногда эти характеристики равны между собой, однако в общем случае они не совпадают. Изэнтропическим показателем ks называется по той причине, что изэнтропическое расширение описывается законом pv - = onst, причем, как легко убедиться, n = ks. Впрочем, мы вскоре увидим, что ks постоянно для совершенного газа, хотя в общем случае это не так. [c.327]

Показать, что при изэнтропическом расширении поЛусовер-шенного газа давление и температура связаны следующим [c.457]

Л — удельный объем пара (м /кг) и скорость течения пара (м1сек) по выходе из сопловой решетки в предположении изэнтропического расширения пара щ, Од —давление (кг1м ) и удельный объем пара (ж /кг) перед сопловой решеткой в изэнтропически заторможенном потоке. [c.602]

В [65] была предпринята попытка дополнить данные по сжимаемости измерениями температуры свинца при его изэнтропическом расширении в окрестности кривой кипения. Степень расширения ударно-сжатого свинца в отраженной волне разрежения и давление в конце разгрузки варьировались применением преград с разной динамической жесткостью, располагаемых по ходу волны вслед за образцом. Для измерений в области кривой кипения в качестве преград использовался гелий с различным начальным давлением. Гелий оставался прозрачным в ударносжатом состоянии и пропускал тепловое излучение образца свинца. Это излуч ение регистрировалось скоростные двухканальным пирометром, что позволяло определить яркостную температуру. [c.365]

Опытные данные по ударному сжатию и изэнтропическому расширению явились основой для построения широкодиапазонных полуэмперических уравнений состояния [74 — 76]. [c.371]

Воздействие мощной ударной волны, возникающей в результате гвзрыва в жидкостях и твердых средах, сопровождается значительным изменением термодинамического состояния вещества. Сильное повыше-лие энтропии 8 на ударном фронте может привести при последующем изэнтропическом расширении к образованию двухфазных состояний и даже полному испарению вещества, если оно подверглось воздействию ударной волны достаточно большой амплитуды. Процесс испарения, свя--занный с распространением сильных ударных волн, удобно интерпретировать на диаграмме р V. [c.301]

Предполагая, что вдуваемый газ расширяется изэнтропически от давления Ро до давления р<, в выходном сечении основного сопла, из таблиц газодинамических функций [71 находим по величине Рд/ро = я(Хуа) значения = = Еу/Цу (где Vj и Пу — соответственно скорость вдува и критическая скорость инжектируемого газа), а также удельный расход д (Худ) и степень расширения [c.306]

Определить основные размеры сопла (d p и dg), число Маха, скорость и температуру на выходе из него, считая, что расширение в сопле должно происходить изэнтропически до давления на выходе, равного атмосферному (р = 0,101 2 МПа). [c.180]

Поведение вещества, подвергнутого импульсной нагрузке,, определяется совокупностью процессов ударного сжатия и изэнтро-пического расширения. Будем рассматривать металл в гидродинамическом приближении и считать, что состояние за фронтом ударной волны и при последующем расширении термодинамически равновесно, а источники энергии отсутствуют. В указанных предположениях процесс расширения является изэнтропическим. [c.115]

Из формулы (4.73) следует, что скорость разлета ПВ в вакуум зависит от показателя политропы п. Если /г = 3, то С тах = D, при п>Ъ (7шах < П И при ц < 3 17тах > В. Следовательно, скорость истечения ПВ в вакуум может превышать скорость детонации, если и < 3. В связи с этим заметим, что при расширении ПВ конденсированных ВВ эффективный показатель политропы, вообтце говоря, уменьшается [17], что отвечает ослаблению сил взаимодействия атомов и молекул в ПВ с уменьшением плотности ПВ. Следовательно, скорость разлета, реальных ПВ в вакуум превосходит скорость детонации. Уравнение (4.72) получено для изэнтропического процесса. При торможении детонационной волны на достаточно жесткой преграде в ПВ отражается ударная волна (Р>Р ), и, строго говоря, для определения параметров течения необходимо рассчитывать ударную адиабату ПВ. Однако амплитуда ударной волны и изменения плотности в ней невелики, что позволяет с хорошей степенью приближения считать ударную волну волной сжатия (см. 2). Поэтому формула (4.72) может быть распространена на случай торможения детонационной волны на жестких преградах ((7<(7, ). [c.126]

То — температура адиабатически и изэнтропически заторможенного газа), следуя расширению пограничного слоя, отодвигается от стенки, но сохраняет неизменной свою величину. [c.663]

Турбина состоит из последовательно расположенных цилиндров высокого и низкого давления. На выходе из цилиндра высокого давления имеется 0,5 MH/м , причем изэнтропический к. п. д. каждого цилиндра составляет 80%. Найти удельные энтальпию и энтропию пара, выходящего из а) цилиндра высокого давления и б) цилиндра низкого давления. Вычислить в) разность между полезной работой, которую можно было бы получить при изэнтро-пическом расширении пара при тех же начальном и конечном значениях давления, что и на цилиндре высокого давления, и реальной полезной работой, получаемой от этого цилиндра г) аналогичную разность для цилиндра низкого давления. [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...