Процесс изэнтропический

Выразите математически тот факт, что энтропия частицы газа, движение которой наблюдаем, остается при этом движении постоянной, если не учитывать внутреннее трение и перенос теплоты вследствие теплопроводности, т. е. если термически процесс изэнтропический. [c.138]

Если в потоке нет потерь, то давление торможения постоянно, т. е. Ро1 = Ро2, и изменение энтропии отсутствует. Процесс, при котором энтропия газа остается неизменной, называется изэнтропическим. Из уравнения (VI.24) следует, что идеальный адиабатический процесс будет процессом изэнтропическим. [c.135]

Что происходит с давлением рн плотностью р при увеличении скорости потока Процесс изэнтропический р/р уменьшается 3 [c.165]

Задача 11.7. Отношение чисел Маха в сечениях 1 и 2 потока воздуха Л/2 Ml = 3. Процесс изэнтропический. [c.177]

Задача 11.11. Отношение скоростей звука в сечениях 1 и 2 потока воздуха а ila = 0,9. Процесс изэнтропический. [c.178]

В результате равновесие в газе нарушается. Определим часть энергии, которая будет использована при этом на создание взрывной волны. Вычисление энергии волны как указывалось выше, связано с рассмотрением процесса изэнтропического перехода из данного неравновесного состояния в состояние механического равновесия. В данном случае состояние равновесия фиксируется значением давления, равного атмосферному давлению р . Обозначим через У2 объем рассматриваемой массы газа после изэнтропического расширения до атмосферного давления ро (рис. 9). Внутренняя энергия [c.293]

Следовательно, при одинаковых конечных давлениях скорость газа за скачком (необратимый процесс) будет меньше скорости в процессе изэнтропического сжатия, т. е. часть кинетической энергии газа при скачке необратимо перешла в тепло (температура газа повысилась). [c.351]

Наоборот, если обратимый процесс изэнтропический, т. е. [c.245]

Динамические задачи, связанные с быстрым прохождением, например скорость установления теплового равновесия между эффективным зеемановским взаимодействием и спин-спиновыми взаимодействиями и допустимая скорость изменения постоянного поля, аналогичны задачам, которые встречались при рассмотрении процесса изэнтропического размагничивания в гл. V. Ввиду их сложности и недостатка экспериментальных данных мы сделаем только несколько кратких замечаний. [c.508]

Физическая модель, лежащая в основе решения большинства рассматриваемых задач, состоит в том, что течение в каждой струйке до скачка и за ним считается изэнтропическим, а газ рассматривается как идеальная сжимаемая нетеплопроводная жидкость. При этом процесс в скачке не является изэнтропическим, но может рассматриваться как изоэнергетический. [c.99]

Существенным отличием процесса перехода газа через скачок уплотнения, сопровождаемого скачкообразным увеличением давления, плотности и температуры, от течения с плавным, постепенным возрастанием указанных параметров является значительная величина работы сил внутреннего трения в газе. В скачке уплотнения на расстоянии, не превышающем нескольких длин свободного пробега молекул, вследствие больших градиентов скорости силы внутреннего трения настолько велики, что необратимо переводят в теплоту значительную часть механических видов энергии газа. Это вызывает заметное возрастание энтропии. В случае течения газа с постепенным возрастанием параметров работа сил внутреннего трения оказывается пренебрежимо малой и процесс считается изэнтропическим. [c.108]

КИМ ударом со скоростью t 6 пластиной из материала С. Соответствующие этому случаю диаграммы х, t) и (ог, и) представлены на рис. 107, а и 111. При построении диаграммы (ог, и) предполагалось, что процесс нагружения материала является изэнтропическим, изэнтропа нагрузки, разгрузки и изэнтропы двукратного сжатия совпадают. Таким образом, величину растя- [c.222]

Отклонение от изэнтропического процесса в машине учитывается обычно при помощи дополнительного множителя, представляющего собой К.П.Д. машины г]. В случае компрессора получим [c.160]

Для изэнтропического процесса распространения звука в совершенном газе [c.169]

Для изэнтропических процессов в идеально.м газе уравнением состояния будет уравнение адиабаты. [c.520]

Поэтому иногда отождествляются понятия адиабатического и изэнтропического процессов. В обш,ем случае эти понятия не совпадают если протекающие в системе процессы необратимы, то несмотря на отсутствие внешнего теплопритока, энтропия системы не будет оставаться постоянной, увеличиваясь до тех пор пока существуют необратимые изменения. [c.61]

Изэнтропический процесс сжатия также обратим, но он протекает в системе, имеющей тепловую изоляцию. Сжатие сопровождается повышением температуры. В результате увеличивается внутренняя энергия газа. На это и тратится дополнительная внешняя работа. [c.87]

Уравнение (20), как и уравнение гидродинамики, даже для изэнтропического процесса также является нелинейным, кроме случая п = . [c.16]

Уравнение для изэнтропического процесса в общем случае относительно возмущенных параметров можно получить посредством разложения в ряд по малому параметру объемного сжатия [c.16]

Для изэнтропических колебаний энтропия жидкости остается постоянной и процесс течения можно описать посредством трех уравнений (85), (86), (97), поскольку давление и плотность в этом случае связаны между собой изэнтропической скоростью звука [c.38]

Для изэнтропического процесса постоянство энтропии для данной частицы газа математически выражается условием——=0, а [c.35]

Изэнтропический адиабатический процесс. При отсутствии теплообмена (адиабатический процесс) и трения (изэнтропический процесс) можно получить следующее термодинамическое соотношение [c.29]

В действительности для того, чтобы написать уравнение (6-81), не требуется делать предположения об отсутствии трения — это уравнение справедливо при любом адиабатическом процессе. Если принять во внимание предположение об отсутствии трения, то адиабатический процесс будет вместе с тем изэнтропическим (п. 1-3,3). Тогда в дополнение к формуле (6-81) надо использовать зависимость (1-17). (Прим. ред.) [c.142]

При математическом анализе газовых потоков в двумерной и трехмерной постановках обычно ограничиваются изэнтропическим течением идеального газа. Принятое ограничение — постоянство энтропии — требует, чтобы процесс течения был адиабатическим (без теплообмена с внешней средой) и обратимым (без потерь на трение). Это эквивалентно предположению о безвихревом характере течения невязкой жидкости, если принять, что движение начинается из состояния покоя. Условия отсутствия завихренности (6-17) не включают плотности и применимы как к сжимаемой, так и к несжимаемой жидкости. Для двумерного течения в плоскости ху условие отсутствия завихренности имеет вид [c.351]

Таким образом, мы вывели здесь уравнение связи между давлением и плотностью для изэнтропического процесса, которое раньше приводилось без вывода [см. (Ы7)]. Можно проинтегрировать уравнение количества движения (14-30) между двумя сечениями [c.357]

Если движение дозвуковое, то газ приводится к покою при помощи расширяющегося канала — дозвукового диффузора, служащего для превращения кинетической энергии потока в давление. Такой процесс носит наименование восстановления давления. Чем больше степень восстановления давления, тем выше к. п. д. диффузора. В идеальном адиабатическом движении может произойти полное восстановление давления до значения ро, величина которого определяется известной уже нам адиабатической и изэнтропической формулой. [c.118]

Предположим, что в процессе изэнтропического течения газ из состояния Ри Р1 перешел в состояние р2из, Рг. Предположим также, что газ из того же состояния Рг, р1 перешел скачкообразно в состояние, характеризуемое той же величиной плотности Рг и соответствующим ему на ударной адиабате давлением рг. Тогда из [c.350]

В случае слабых возмущений, распространяющихся по однородному покоящемуся газу р=ро+р, р=ро+р, v = v , р7Ро<1, р7ро<1, 1 7со<1), считая газ невязким и нетеплопроводным, а процесс распространения волн изэнтропическим, найдем из (1.10), (1.12) [c.12]

Отсюда в случае изэнтропических (в теории упругости адиабатических) процессов, полагая s = So = onst, будем иметь следующую связь между Г и a [c.398]

Изохорический процесс 47 Изэнтропический процесс 520 Индикаторы радиоактивные — Приме нение радиоактивньгч изотопов 273, 279 [c.540]

Tot факт, что скачок уплотнения не является изэнтропическим процессом, может быть легко показан при сравнении изоэнтропиче-ской связи между давлением и плотностью [c.365]

Поведение вещества, подвергнутого импульсной нагрузке,, определяется совокупностью процессов ударного сжатия и изэнтро-пического расширения. Будем рассматривать металл в гидродинамическом приближении и считать, что состояние за фронтом ударной волны и при последующем расширении термодинамически равновесно, а источники энергии отсутствуют. В указанных предположениях процесс расширения является изэнтропическим. [c.115]

Из формулы (4.73) следует, что скорость разлета ПВ в вакуум зависит от показателя политропы п. Если /г = 3, то С тах = D, при п>Ъ (7шах < П И при ц < 3 17тах > В. Следовательно, скорость истечения ПВ в вакуум может превышать скорость детонации, если и < 3. В связи с этим заметим, что при расширении ПВ конденсированных ВВ эффективный показатель политропы, вообтце говоря, уменьшается [17], что отвечает ослаблению сил взаимодействия атомов и молекул в ПВ с уменьшением плотности ПВ. Следовательно, скорость разлета, реальных ПВ в вакуум превосходит скорость детонации. Уравнение (4.72) получено для изэнтропического процесса. При торможении детонационной волны на достаточно жесткой преграде в ПВ отражается ударная волна (Р>Р ), и, строго говоря, для определения параметров течения необходимо рассчитывать ударную адиабату ПВ. Однако амплитуда ударной волны и изменения плотности в ней невелики, что позволяет с хорошей степенью приближения считать ударную волну волной сжатия (см. 2). Поэтому формула (4.72) может быть распространена на случай торможения детонационной волны на жестких преградах ((7<(7, ). [c.126]

Чтобы оценить потерю механической энергии движущегося газа при прохождении им прямого скачка уплотнения, условимся характеризовать механическую энергию полным давлением р , т. е. давлением в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе. При этом за количественную характеристику необратимости процесса прохождения газа сквозь прямой скачок примем величину и отношения полных давлений р о за скачком к рхо Д скачка [c.130]

Если бы поток в сверхзвуковом диффузоре можно было рассматривать как изэнтропический, пренебрегая наличием в нем необратимых процессов скачков уплотнения, трения и др., то этот диффузор представил бы в свою очередь идеальное сопло Лаваля, только с обратным по направлению потоком. Такое сопло часто называют обратным соплом Лаваля, иногда сохраняя это наименование и для реального сверхзвукового диффузора, восстановление давления в котором всегда связано с необратимыми неизэнтропическими процессами и прежде всего с наличием скачков уплотнения, неизбежных при переходе сверхзвуковых потоков в дозвуковые. [c.138]

Необходимо принять к сведению, что эти процессы получили также название адиатермических (см., например, работу Пиппарда [5]), однако такое название встречается довольно редко. Здесь оно также нежелательно, поскольку определение адиабатического процесса у нас предшествует определению теплового взаимодействия. Термином адиабатический Пиппард выражал то, что в данной книге, как и в большинстве других, называется изэнтропическим процессом (разд. 12.4.2). [c.56]

Механика сплошной среды. Т.2 (1970) -- [ c.398 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.150 ]

Теория элементов пневмоники (1969) -- [ c.455 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.63 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.375 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...