Адиабата изэнтропическая

Автомодельность 246, 377, 562, 659, 670 Адиабата изэнтропическая 100 [c.731]

Давление и температура заторможенного воздушного потока равны соответственно ро = 10 Па и То = 1000 К. Определите критические значения давления, плотности и температуры, учитывая, что течение изэнтропическое и показатель адиабаты постоянен и равен к = Ср/си = 1,4. [c.78]

Для изэнтропических процессов в идеально.м газе уравнением состояния будет уравнение адиабаты. [c.520]

Вспоминая связь между давлением и плотностью в адиабатическом движении идеального газа, определяемую изэнтропической адиабатой [c.126]

Из формулы (45) сразу следует, что скачка разрежения быть не может. Действительно, повторяя формально все предыдущие рассуждения относительно воображаемого скачка разрежения, можно было бы получить те же самые формулы и при р >р%, Рх >рг- Но при Рг/р1 < 1 кривая, соответствующая ударной адиабате, ложится ниже изэнтропической адиабаты [на рис. 37 эта ветвь показана пунктиром она пересекает ось ординат в точке [c.127]

Из уравнения изэнтропической адиабаты и уравнения Клапейрона [c.187]

Решения уравнения (4) зависят от вида входящих коэффициентов. Применяя для расчета Ф и Фг закон изэнтропического расширения продуктов сгорания, получаем, что данные функции сильно убывают с увеличением 5 (рис. 1), причем характер данных функций слабо зависит от эффективного показателя адиабаты 1,15 1,25 и параметров торможения. Решение уравнения (4) может быть выполнено численно (с помощью ЭВМ) или аналитически при аппроксимации функций Ф1 и Фг некоторыми выражениями. Например, аппроксимацию можно выполнить с помощью убывающих функций [c.244]

Значения изэнтропических модулей упругости находятся из соотношения объемной и продольной скоростей звука. В области умеренных давлений ударного сжатия величина объемной скорости звука с удовлетворительной точностью рассчитывается из следующего простого приближения. Экспериментально установлено, что в координатах давление — массовая скорость изэнтропы разгрузки ударно-сжатых металлов отклоняются от ударной адиабаты или ее зеркального отражения не более, чем на 3% при давлениях по крайней мере до 50 ГПа [21]. В приближении совпадения ударной адиабаты и изэнтропы разгрузки в координатах р, и получим с учетом (1.3), (1.5) [c.84]

Многочисленные экспериментальные данные показывают, что основные особенности механизма взрывчатого превращения в ударных волнах обусловлены исходной неоднородностью твердых ВВ. Локализация энергии ударных волн на неоднородностях приводит к образованию так называемых горячих точек , в которых и происходит первоначальное инициирование реакции. Образование горячих точек —существенно неравновесный эффект, присущий только динамическим условиям нагружения. Хотя в экспериментах с ударными волнами пока не удается выявить все детали механизма образования и эволюции очагов реакции, полученная информация допускает усредненное эмпирическое описание кинетики процесса. Измерения ударных и детонационных адиабат, а также кривых изэнтропической разгрузки, дают основу для построения уравнений состояния ВВ и продуктов взрыва. [c.271]

На фиг. 15.9, как и на фиг. 15.8, изображены два закона изэнтропический и закон ударной адиабаты, но только в координатах [c.349]

Пользуясь еще адиабатой (43) и формулой Клапейрона, легко по (71) получить еще три изэнтропические формулы для отношения плотностей [c.132]

Заменим изэнтропическую адиабату [c.327]

Замена адиабаты касатель-юй позволяет применить указанный в 63 прием перехода от Я к (х в изэнтропических формулах для разности [c.336]

ЧИСЛОМ М2==10 (в точке В). Течение — изэнтропическое, показатель адиабаты газа/г=ср/с = 1,4. [c.386]

На рис. 37 показаны для сравнения графики двух адиабат изэнтропической и неиз-энтропической ударной адиабат. Как видно из этого графика, при рг/рх > 1 ударная адиабата располагается выше изэнтропической, откуда и следует, что выражение, [c.127]

Это соотношение называется ударной адиабатой Гюгонио (рис. 12.1, кривая 7). На этом же рисунке для сравнения показана адиабата Пуассона Pi/Pi = (Р2/Р1) (кривая 2), соответствующая изэнтропическому сжатию совершенного газа. Адиабата Гюгонио характеризует адиабатическое неизэнтропическое сжатие газа в ударной волне. При прохождении газом скачка уплотнения происходит частичный необратимый переход механической энергии в тепловую, что приводит к увеличению энтропии. Особенность ударной адиабаты - то, что при неограниченном возрастании давления в скачке (ft/Pi °°) плотность [c.182]

Результаты расчета. Расчеты течения в сопле с внезапным сужением проводились при следующем наборе определяющих параметров показателях адиабаты >с = 1.165 и 1.4 начальной температуре торможения в ядре потока Tq = 3800 К, температуре стенки = = 800К и числе Рейнольдса Re = и Уа/ о = 1-733 10 , где i/q — кинематическая вязкость изэнтропически заторможенного потока, а — скорость одномерного потока в цилиндрическом канале. На входной расчетной границе, отодвинутой от сечения торца на расстояние У, в окрестности цилиндрической стенки задавался турбулентный пограничный слой, профиль которого соответствовал линейному числу Рейнольдса Re = 2.6 10 . [c.337]

Из формулы (4.73) следует, что скорость разлета ПВ в вакуум зависит от показателя политропы п. Если /г = 3, то С тах = D, при п>Ъ (7шах < П И при ц < 3 17тах > В. Следовательно, скорость истечения ПВ в вакуум может превышать скорость детонации, если и < 3. В связи с этим заметим, что при расширении ПВ конденсированных ВВ эффективный показатель политропы, вообтце говоря, уменьшается [17], что отвечает ослаблению сил взаимодействия атомов и молекул в ПВ с уменьшением плотности ПВ. Следовательно, скорость разлета, реальных ПВ в вакуум превосходит скорость детонации. Уравнение (4.72) получено для изэнтропического процесса. При торможении детонационной волны на достаточно жесткой преграде в ПВ отражается ударная волна (Р>Р ), и, строго говоря, для определения параметров течения необходимо рассчитывать ударную адиабату ПВ. Однако амплитуда ударной волны и изменения плотности в ней невелики, что позволяет с хорошей степенью приближения считать ударную волну волной сжатия (см. 2). Поэтому формула (4.72) может быть распространена на случай торможения детонационной волны на жестких преградах ((7<(7, ). [c.126]

Из уравнения (53) вытекает, что адиабатическое движение идеального газа, подчиняющееся соотношению (43), является изэнтропическим. Соотношение (43) можно было бы назвать изэнтропической адиабатой или, короче, изэнтропой. Ранее выведенные формулы (47), (48) также носят наименование изэнтропических. [c.100]

Строятся новые точные решения уравнений плоскопаралдельного изэнтропического течения газа с политропным уравнением состояния, находящегося в поле тяжести. Показано, что при показателе адиабаты, большем двух, построенные течения определяют течения смешанного сверх-и дозвукового типа в бесконечных каналах специальной формы. В случае, когда действие силы тяжести мгновенно снимается, построено точное решение нестационарной задачи о разлете газа в вакуум с неограниченно растущей скоростью. [c.208]

Из уравнения (26) вытекает вновь, что адиабатическое движение идеа.чьного газа, подчиняющееся соотношению (23), является изэнтропическим. Соотношение (23) можно бы.то бы назвать изэнтропической адиабатой или, короче, изэнтропой. [c.136]

Рассмотрено сжатие идеального (невязкого и нетенлонроводного) совершенного газа плоским, цилиндрическим или сферическим поршнем. Исследуемые течения описываются известными автомодельными решениями, включая решение с отраженной"от плоскости, оси или центра симметрии ударной волной, которая останавливает сжимаемый поршнем газ. Выполненное в [1] сравнение нескольких способов неограниченной кумуляции (НК) показало, что НК с отраженной ударной волной уступает по энергетическим характеристикам только неавтомодельной"НК с изэнтропическим сжатием также из покоя в покой. С ростом показателя адиабаты 7 и при переходе от плоского случая к цилиндрическому и от цилиндрического к сферическому преимуш ества изэнтропической НК уменьшаются. Результаты для конечных степеней сжатия (р° - отношения pf /ро плотностей сжатого р/ и несжатого ро) газа в большей степени подтверждают эту тенденцию. Расчеты выполнены для разных 7 в широком диапазоне степеней сжатия. [c.694]

Соотношение (15.29) выражает закон ударной адиабаты Гюго-нио. На фиг. 15.8 изображены два закона изэнтропический и закон ударной адиабаты в координатах и [c.349]

Предположим, что в процессе изэнтропического течения газ из состояния Ри Р1 перешел в состояние р2из, Рг. Предположим также, что газ из того же состояния Рг, р1 перешел скачкообразно в состояние, характеризуемое той же величиной плотности Рг и соответствующим ему на ударной адиабате давлением рг. Тогда из [c.350]

Сравним параметры газа после ударного сжатия с его параметрами, соответствующими изэнтропическому сжатию. Предположим, что газ из начального состояния Ох, р р1, переходит в другое состояние двумя различными путями изэнтропически и по закону ударной адиабаты. [c.351]

При решении задач об изэнтропическом движении газа с относительно слабыми ударными волнами, когда изменением энтропии в ударных волнах пренебрегается, уравнения ударного перехода (4.12) и (4.13) остаются прежними, а вместо уравнения адиабаты Гюгонио (4.14) или (4.18) к ним добавляется уравнение адиабаты Пуассона S = So = onst. Последнее при [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...