Схемы по телу с неподвижной осью

Для перетирания руды в рудниках применяется чилийская мельница, схема которой изображена на рис. 81. Бегуны ЛГ — тяжелые чугунные колеса со стальными обода-ми — катятся по дну неподвижной чаши, вращаясь вокруг вертикальной оси 00 с угловой скоростью и вокруг собственных осей ОСи ОС Сусловыми скоростями й)л. Очевидно, (0 — скорость переносного вращательного движения, а скорости (1), — скорости относительных вращательных движений колес. Движение каждого бегуна—это движение твердого тела вокруг неподвижной точки О. Следовательно, мгновенная ось будет проходить через точку О и некоторую точку А, лежащую на общей образующей конической поверхности бегуна и [c.180]

Движения материи развиваются в пространстве и времени, представляющих собой неотъемлемые атрибуты движения материи, а следовательно и всех явлений мира. В порядке допустимого отвлечения от действительности можно себе представить существование чисто геометрического абсолютного пространства и протекающего в нем не зависящего пи от каких физических условий абсолютного времени. Такого рода абстракцию допускает классическая механика Ньютона — Галилея, которая пользуется понятием о пространстве как о некоторой абсолютно неизменяемой, безгранично во все стороны распространяющейся сплошной совокупности точек, аналогичной по схеме абсолютно твердому телу. По отношению к таким системам — их иногда называют системами отсчета — и рассматриваются перемещения тел в их механическом движении. Эти системы отсчета могут быть либо неподвижными по отношению к одной основной системе, принимаемой условно за абсолютно неподвижную, либо двигаться произвольным образом по отношению к ней. [c.10]

Зону неподвижной жидкости за телом в классической теории струй ( 12 гл. 7) можно рассматривать как каверну, простирающуюся в бесконечность. Как было установлено в 12, в случае неограниченного потока на свободной границе такой каверны о = Ро — Р ив силу (7-103), число кавитации о = 0. На этом основании струйное обтекание тела по классической схеме Гельмгольца—Кирхгофа ныне трактуется как предельный случай кавитационного течения при о —> 0. [c.290]

На рис. 13.14 представлена схема такой поступательной пары. Подвижное звено 1 опирается на неподвижное звено 3 с помощью цилиндрических тел качения (роликов) 2. Механизм имеет одну степень свободы, так как кроме обычных кинематических связей, накладываемых высшими парами А, В, А и В, существует четыре добавочных равенства, выражающих условия отсутствия скольжения в точках А, В, А и В, что является следствием отсутствия внешнего момента, действующего на тело качения, который мог бы такое скольжение вызвать. По этой причине касательные скорости опорных точек ролика А и В равны соответственно 0 2 = о и ЦД2 = 1- [c.336]

Теперь схема движения сводится к следующему телу сообщается винтовое перемещение относительно оси Е на угол Ф1 такой, чтобы ось 2 перешла в ту ось неподвижного пространства, которая совпадает с 2, затем телу сообщается относительно оси 2 винтовое движение на угол Ф2 далее телу сообщается винтовое движение относительно смещенной в результате предыдущего движения оси Е на угол Ф1—Ф1- Указанные движения управляются маховиками по осям ti и г2 и импульсами вдоль осей и или, что то же в даном случае, Е и Е - Соотношения поворотов маховиков и величин импульсов, с одной стороны, и винтовых перемещений тела, с другой стороны, даются формулами (9.24), [c.234]

Недостатком известных теорий оплавления является использование для описания явления неподвижной системы отсчета, хотя в действительности граничное условие выражается тепловым балансом оплавляющегося элемента вещества на движущейся границе (рис. 1). Для его удовлетворения делают заключение о постоянстве аргументов функций, выражающих состояние теплового баланса в области оплавления. Следует отметить, что для составления баланса используют не общее решение задачи, а частные. Вообще говоря, можно составить множество частных решений задачи. Отсюда из дифференциальных, уравнений оплавления может быть получено такое же множество и задача теряет p , i. Схема одномерного оплавления свойство единственности. Такая не- тела. [c.185]

Гидравлический пресс. Г идравлический пресс применяют для получения больших сжимающих усилий, что необходимо, например, для деформации металлов при обработке давлением (прессование, ковка, штамповка), при испытании различных материалов, уплотнении рыхлых материалов и т. д. Принципиальная схема пресса показана на рис. 2.3. Пресс состоит из двух цилиндров Л и В (малого и большого диаметра), соединенных трубкой С. В малом цилиндре находится поршень О, соединенный с рычагом ОКМ, имеющим неподвижную шарнирную опору в точке О, а в большом цилиндре— поршень (плунжер) Е, составляющий одно целое со столом (платформой) Р, на котором помещается прессуемое тело О. Рычаг ОКМ приводится в действие вручную или при помощи специального двигателя. При этом поршень О начинает двигаться вниз и оказывать на находящуюся под ним жидкость давление, которое передается на поршень Е и заставляет его вместе со столом двигаться вверх до тех пор, пока, тело О не войдет в соприкосновение с неподвижной плитой Я. При дальнейшем подъеме стола начинается процесс прессования (сжатия) тела С. [c.24]

Для выяснения основных свойств сил трения произведем опыт по схеме, представленной на рис. 6.2, а. К телу В, находящемуся на неподвижной плите О, присоединена перекинутая через блок С нить, свободный конец которой снабжен опорной площадкой А. Если площадку А постепенно нагружать, то с увеличением ее общего веса будет возрастать натяжение нити 5, Которое стремится сдвинуть тело вправо. Однако пока общая Нагрузка не слишком велика, сила трения Т будет удерживать Тело В в покое. На рис. 6.2, б изображены действующие на тело В силы, причем через Р обозначена сила тяжести, [c.95]

При каждом фиксированном угле ф = Ф1 схему строим следующим образом. Сначала нанесем на чертеж оси неподвижных шарниров О и и направляющей хх. Затем в выбранном масштабе вычертим ведущее звено OAi в положении, заданном углом фх между этим звеном и направляющей хх. Далее будем рассматривать звенья как абсолютно твердые тела, о гарантирует неизменность длин звеньев. Из точки Лх проведем дугу радиусом Ь (Ь — длина второго звена). На пересечении этой дуги с направляющей хх получим точку Bi (положение ползуна). Положение шарнира определяется заданными размерами звеньев шарнир должен быть расположен на пересечении дуги радиуса с, проведенной из точки j, с дугой радиуса d, проведенной из неподвижной точки Е. [c.24]

По схеме, показанной на рис. 28, а, груз перемещают сплошными прикрепленными к цепи 5 высокими скребками 1, опирающимися катками 3 на направляющие 2. Высокими называют скребки высотой, равной высоте боковых стенок (бортов) желоба или превышающей ее. Груз при этом перемещается отдельными порциями перед каждым скребком. При перемещении происходит его трение о днище и боковые стенки желоба 6, перемешивание и измельчение. Все это связано со значительными затратами энергии. Высота порции груза, называемой телом волочения 7, в этом случае ограничена высотой бортов желоба, так как с превышением ее происходит пересыпание груза через борта. Конвейеры, выполненные по данной схеме, называют конвейерами порционного волочения с высокими сплошными скребками. К ним относят и конвейеры, выполненные по схеме на рис. 28, б, в которых скребки соединены вертикальными боковыми стенками, образующими подвижные борта, а желоб заменен плоским днищем. Груз здесь также перемещается отдельными порциями высотой, ограниченной высотой подвижных бортов. Однако замена неподвижных бортов подвижными снижает силу трения, так как груз трется только о днище, уменьшаются его перемешивание и крошение, а также общие затраты энергии на перемещение. Скребки вместе с боковыми стенками имеют форму ящиков без дна. Поэтому конвейеры, выполненные по этой схеме, называют ящичными с подвижными бортами. [c.108]

Эта теорема позволяет нам уточнить, если мы того желаем, бедную схему механики, доставляемую аналитической динамикой. Если мы довольствуемся рассмотрением движения какого-либо тела как жесткого, то мы можем найти это движение по результирующему моменту, если только установлено существование какой-нибудь неподвижной точки или определено движение центра масс. Для этого нам нужно знать о самом теле только его эйлеров тензор относительно соответствующего места Хо в системе покоя. [c.74]

Такая схема с успехом применяется для описания локального поведения тела. Но попытка обобщить ее на задачи, связанные с движением немалого размаха, натолкнулась бы на следующую трудность. Превращение коэффициентов в функции требует проведения кругового обдува подвижных моделей, а сведений о таких экспериментах, насколько нам известно, в литературе нет. Имеется информация (и та довольно скудная) о круговом обдуве неподвижных моделей (см. 1). [c.15]

Схема прецессии твердого тела Ох,Оу,. Oli — неподвижные оса, по атвотенюо к которым движется тело. ON — прямая, перпендикулярная н плоскости г Ох (линия узлов), ф — угол iO . [c.108]

Изделия типа полых тел вращения просвечивают (рис. 21) по схемам, которые обеспечивают существенное уменьшение затрат вспомогательного времени. Это достигается за счет развертки всего изображения изделия на одном снимке. Такие схемы просвечивания применяют при контроле качества тонкостенных труб малого дна-метра через одну стенку (а), а также поворотных и неповоротных сварныя швов трубопроводов через две стенки (б и в). При контроле по схемам о и б изделие и радиографическая пленка синхронно перемещаются, в то время как источник излучения остается неподвижным. Неповоро1ные изделия контролируют по схеме е, при этом источник и пленка перемещаются через интервалы времени /, необходимые для получения на пленке заданной плотности почернения. Общие за- [c.324]

Электрокинематическая схема автомата Электроник Торнадо" изображена на фиг. 147. Регулирование дуги производится электромеханическим путём. Двигатель 1 с постоянной скоростью вращает бегунок 2 с закреплённым на нём электрододержателем 3 и электродом 4. В теле бегунка 2 неподвижно закреплена ось, на которой посажены звёздочка 5 и зубчатка б, сцепляющаяся с зубчатой рейкой 7 электро-додержателя. Таким образом при вращении бегунка 2 вместе с ним поворачивается ось со звёздочкой 5 и зубчаткой 6. [c.351]

УНИПОЛЯРНАЯ ИНДУКЦИЯ — частный случай электромагнитной индукции-, возникает при вращении проводящих тел, обладающих собсгв, намагниченностью либо помещённых во внеш. Marif поле. Традиц. схема опыта, иллюстрирующая У. и., пр шедена на рис. К вращающемуся с пост. угл. скоростью однородно намагниченному проводящему цилиндру при помощи двух скользящих контактов (О—на оси и С—на образующей цилиндра) и неподвижных проводов подсоединён вольтметр (К), измеряющий наводимую в замкнутой цепи эдс. Если вольтметр идеальный, т.е. имеет бесконечное внутр. сопротивление, ток в цепи отсутствует и Лоренца сила, действующая на подвижные носители заряда в цилиндре, равна нулю [c.224]

На рис. 5.2 приведена принципиальная схема поляризованного злектромагнитиого управляющего элемента поворотного типа. Одной из наиболее распространенных известных модификаций таких электромагнитных управляющих элементов, являются элементы типа РЭП [90], состоящие из магнитопровода /, якоря 2. дву катушек возбуждения <3 (катушек поляризации) и катушки, управления 4. Катушки (обмотки) возбуждения неподвижно закреплены на стержнях магнитопровода. Катушка управления также иеполгн Жна, но имеет внутренний размер, несколько больший, чем ширина якоря. Благодаря этому якорь может свободно, поворачиваться внутри катушки управления. Ось вращения якоря закрепляется в подшипниках качения, жидкая смазка которых сводит к минимуму момент сил трения. Между пятой якоря и телом магнитопровода имеется небольшой паразитный воздушный зазор, а между полюсными наконечниками магнитопровода и якорем — рабочие воздушные зазоры. [c.313]

Обязательная связь временных процессов с пространственным перемещением соединяет механику с физикой и, вместе с тем, отделяет в самой физике понятия, сводимые (с теми или иными оговорками, условиями и границами) к механике, и понятия, не сводимые к ней. Эта же связь между пространством и временем отделяет механику от геометрии. Речь идет не об абстрактной геометрии и не об абстрактных пространствах. Абстрактные пространства могут представлять самые различные ряды явлений и абстрактная теория этих пространств может с одинаковым успехом описывать механические, физические, химические, биологические и экономические аспекты. Речь идет о той первоначальной геометрической концепции, которая считала себя теорией окружающего нас трехмерного пространства (именно к нему и только к нему относится вопрос о связи между пространством и временем), но подготовила понятия, впоследствии обобщенные и получившие абстрактный характер. Статическая космология Аристотеля (неподвижные сферы, неподвижный центр и неподвижные границы мироздания) и теория естественных движений (тела стремятся совпасть со статической конфигурацией своих естественных мест) не выходила за пределы трехмерного пространства. Она придавала ему физический смысл. Схема естественных мест , неподвижного центра и границ Вселенной не включала времени, не изменялась во времени, и тем не менее эта вневременная, чисто пространственная реальность определяла движения тел. В отличие от механики Галилея, от механики виртуальных движений, вообще от механики, возникшей в XVII в., перипатетическая механика исходила не из динамики, а из статики. Не суммирование динамических воздействий объясняло равновесие системы, а, наоборот, динамические эффекты (в том числе падение тел) объяснялись стремлением космической системы к равновесному, статическому, естественному состоянию. [c.381]

Речь идет о теории круговых движений в подлунном мире. Небесные тела в отличие от тел подлунного мира движутся по круговым орбитам и это движение отнюдь не объясняется стремлением к естественным местам. Неподвижная схема центр мира — периферия не определяет круговые совершенные движения в подлунном мире, как это делалось по отношению к прямолинейным движениям тяжелых тел, направленным к их естественно-382 му месту — центру Земли и Вселенной. На круговых орбитах все точки равноправны, здесь нет выделенных привилегированных точек. Теория круговых движений — это шаг в сторону идеи относительного движения и однородного пространства. Вернее, даже не шаг, а неопределенная, обращенная в будущее тенденция перипатетической мысли, которая никогда по существу не обладала той законченностью, какую ей придавала средневековая догматика. Однако нас здесь интересует не генезис идеи относительного движения, а отход механики от геометрии. В этом отношении теория круговых движений уже не укладывается в схему динамики, апеллирующей к статической чисто пространственной схеме. Уже не положение тела представляется естественным и совершенным, а движение. В этой части аристотелева космология — кинематическая, а не статическая схема. [c.382]

Гидравлический пресс применяют для получения бодь-ишх сжимающих усилий, что необходимо, например, для деформации металлов при обработке давлением (прессование, ковка, штамповка), при испытании различных металлов на прочность и т. д. Принциоиальная схема пресса изображена на рис. 25. Он состоит из цилиндров АшВ (малого и большого диаметров), соединенных между собой трубкой С. В малом цилиндре есть плунжер О, соединенный с рычагом О/СМ, который имеет неподвижную шарнирную опору в точке О, а в большом цилиндре — поршень Е, составляющий одно целое ео столом (платформой), на котором помещается прессуемое тело С. Рычаг приводится в действие вручную или с помощью специального двигателя. При этом плзшжер В начинает двигаться вниз и оказывать на находящуюся под ним жидкость давление, которое передается на поршень В и заставляет его вместе со столом подниматься вверх до [c.46]

Механическая схема. Общее уравнение динамики системы. Система (несущее тело-маховик) состоит из двух динами-чески-симметричных абсолютно твёрдых тел с общей осью симметрии и неподвижным центром в точке О (рис. 28.1). В инерциальных осях 0 т]( (орты i,j,k) положение оси симметрии Oz задаётся углами а,(3 а,(3,ф — корабельные углы), определяющими также связанные с несущим телом оси Oxyz с ортами ii,i2,i3 (рис. 28.2). Положение системы задаётся обобщёнными координатами а,(3,ф,ср. Маховик вращается равномерно относительно собственной оси Oz Ф = onst = ш. [c.192]

В обоих рассмотренных случаях экспериментальные установки выполнены по схеме одноцилиндровых двигателей Стирлинга вытеснительного типа, в которых рабочий поршень закреплен неподвижно. Такая конструкция обеспечивает постоянный рабочий объем системы. Перемещение рабочего тела из одной полости в другую осуществляется с помощью вытеснителя. Это вызывает циклическое изменение давления рабочего тела, совпадающее по фазе с движением вытеснителя или, иными словами, с изменением объема рабочего тела в полости расширения. Постоянство общего объема значительно упрощает анализ системы с двигателем Стирлинга. Цель создания экспериментальных установок состояла в том, чтобы проверить метод прогнозирования изменения диапазона давления при постоянном общем объеме системы, т. е. подтвердить теорию экспериментальными данными для различных смешанных рабочих тел. Предполагалось также, что упрощенная методика может быть пригодной и для реальных двигателей Стирлинга с изменяющимся общим объемом системы. Кроме того, на тех же самых установках предполагалось провести и исследования регенеративных теплообменников с фазоизменяющи-мися рабочими телами. По-видимому, в литературе нет информации о таком типе регенераторов. [c.153]

Рис. 20-2. Схема механического воздействия потока на неподвижное обтека ое твердое тело

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...