Проницаемость барьера

Перейдём к определению проницаемости барьера Р. Для частицы с массой М и энергией Е она определяется следующей формулой [c.265]

Проницаемость барьера для частицы с моментом / равна [c.267]

Рассмотрим теперь тот случай, когда освобождаемая энергия меньше высоты барьера, Q- -E <, В этом случае проницаемость барьера Р отлична от единицы для всех значений энергии вылетающей частицы. Наибольшее отвечает основному состоянию остаточного ядра. Частичная ширина по порядку величины равна в этом случае [c.270]

Параводород 52 Потенциальный барьер 264 Правила отбора 226, 271 Предел устойчивости ядра 315 Проницаемость барьера 265 Протоны/ рассеяние протонами 87 [c.416]

НОМ электролитах сопровождается большим наводороживанием-стали, чем в сернокислом. Сформировавшееся кадмиевое покрытие представляет собой трудно проницаемый барьер для катодно выделяющегося водорода, об этом свидетельствует очень небольшое падение пластичности образцов при увеличе- [c.343]

Это отношение называют коэффициентом проницаемости барьера, или просто прозрачностью. Прозрачность характеризует вероятность прохождения частицы сквозь потенциальный барьер. [c.106]

Согласно квантовой механике должна существовать также конечная вероятность просачивания осколков сквозь потенциальный барьер без получения ядром дополнительной энергии активации. При этом квантовая проницаемость барьера мала из-за большой массы осколков. Это явление называется спонтанным делением. [c.213]

Ввиду этого предпринимаются попытки использовать вместо диэлектрика слой нормального металла или полупроводника. Проницаемость такого слоя, как мы увидим ниже, существенно больше слоя диэлектрика, и, следовательно, этот слой можно сделать толще. При этом легче контролировать проницаемость барьера и получать контакты с требуемыми свойствами. [c.478]

Э. Кондоном в Англии. При вылете из ядра а-частица должна преодолеть потенциальный барьер. Вероятность А.-р. пропорц. проницаемости барьера, к-рая тем больше, чем больше кинетич. энергия а-частицы в ядре. Вероятность А.-р. зависит от размеров ядра, что используется для определения размеров тяжёлых ядер, а [c.19]

Обеспечивать надежное экранирование изделий. Все современные краски в той или иной степени проницаемы для воды и кислорода. Некоторые связующие менее проницаемы, чем другие, но их способность создавать лучший диффузионный барьер проявляется только при нанесении обладающих хорошим сцеплением многослойных покрытий, которые эффективно закрывают поры и другие дефекты. Диффузия через слой покрытия обычно затрудняется при введении в него пигментов. Особенно эффективны в этом отношении пигменты, имеющие форму чешуек (например, слюдяной или чешуйчатый гематит, алюминиевый порошок) ориентированных параллельно поверхности металла (например, при окрашивании кистью). С другой стороны, диффузия имеет [c.249]

Вероятность деления ядра (в капельной модели) при малых энергиях возбуждения , 6 МэВ связывалась с проницаемостью потенциального барьера, зависимость которого от деформации ядра б вблизи вершины предполагалась примерно параболической [c.1088]

Во-вторых, эффект кулоновского отталкивания между протонами из-за малой проницаемости кулоновского барьера на несколько порядков уменьшает вероятность вылета протонов из средних и тяжелых ядер. Еще раз отметим тот парадоксальный факт, что силы отталкивания могут увеличивать время пребывания протонов внутри ядра. [c.134]

На средних и тяжелых ядрах резонансные реакции с участием заряженных частиц практически не идут из-за малой проницаемости кулоновского барьера. На легких ядрах такие реакции вполне возможны, поскольку в этом случае кулоновский барьер сравнительно низок, а энергии резонансных уровней, напротив, относительно высоки. [c.142]

Интересную модель тонкого строения стенок ячеек предложил Кокс [304]. Будучи в целом практически полностью внутренне скомпенсированными по знаку дислокаций, границы ячеек являются поляризованными одна их сторона состоит из положительных дислокаций, другая — из отрицательных. Это обеспечивает большую раз-ориентировку между внутренностью стенки и одной из ячеек, чем между самими ячейками. В некоторых случаях соседние ячейки могут быть не разориентированы, тогда как между ячейкой и внутренностью стенки разориентировка весьма заметна. Такие результаты свидетельствуют о том, что угол разориентировки ячеек не является достаточным параметром для суждения о прочности границ ячеек как барьера на пути скольжения, так как структура стенки может быть различна и в разной степени проницаема для дислокаций. При этом угол разориентировки субструктуры ср определяется уже не общей плотностью дислокаций р, а плотностью избыточных дислокаций [259]. [c.130]

Имеются и другие механизмы образования зародышевых трещин, детальный анализ которых выполнен В. И. Трефиловым, В. Л. Иденбомом, Т. Екобори и др. Например, часто зарождение трещин наблюдается в месте встречи двойника деформации с каким-либо трудно проницаемым барьером границей зерна или другим двойником (рис. 225, г, д). Двойники распространяются с высокой скоростью и возникающие при столкновении с препятствием напряжения не успевают релаксировать. Особенно благоприятные условия для зарождения трещин создаются при встрече растущего двойника деформации с ранее образовавшимся, для которого было характерно другое направление двойникования (см. рис. 225,(3). В этом случае концентрация напряжений в месте встречи особенно велика. В поликристаллах и осо- [c.428]

Если проницаемость барьеров А ш В невелика, то состояния ядра можно классифицировать по их принадлежности либо к яме I, либо к яме II. В свою очередь, состояния, принадлежащие определ. яме, как состояния сложной многочастичной структуры, можно разделить на простые (одиочастичные) и коллективные состояния (вибрац. уровни) (см. Коллективные еозбужденая ядер. Колебательные возбуждения ядер). Осн. состоянием делящегося ядра является наинизшее состояние в яме [c.580]

Для объяснения /-распада рассматривают возбуждение ядра, затрагивающее только часть нуклонов вблизи его поверхности это колебания формы ядра в оси. состоянии (нулевые колебания). В ядерных реакциях возбуждение таких колебаний приводит к появлению т. н. гигантских резонансов (см. Гигантские кван-товые осцилляции). Если в процессе таких колебаний ядро достигает грушевидной формы, то могут образоваться фрагмент и остаточное ядро, удерживаемое нек-рое время, как и при а-распаде. Время жизни ядра относительно /-распада определяется вероятностью W распадной конфигурации п прозрачностью барьера. Т. к. W убывает с ростом амплитуды колебаний, то для деформиров. ядер в осн. состоянии (см. Деформированные ядра) вероятность /-распада велика. Действительно, ядра Ra имеют квадрупольвую деформацию (эллипсоид) и октуиольную (грушевиднаяформа), к-рые приближают осн, состояние к /-распаду. Проницаемость барьера определяется его высотой, массой фрагментов и гл. обр. энергией распада Qf. Действительно, в качестве остаточного конечного продукта при /-распаде практически всегда наблюдается ядро РЬ с А = 208 (Z = 82, JV = 126) /-распад с образованием такого дважды магического ядра характеризуется большой величиной Qj. [c.211]

Проницаемость барьера при лобовых столкновениях может быть представлена ещё в следующем видер2] [c.267]

Заметим, что благодаря квантовомеханическому туннельному эффекту возможно также самопроизвольное деление ядра, находящегося в основном (невозбуждённом) состоянии ). Вероятность такого спонтанного деления может быть оценена, если воспользоваться известной формулой, определяющей проницаемость барьера [см. (28.2)]. В данном случае эту формулу следует записать в виде [c.319]

Постоянная распада Л = 1/г, т. е. вероятность распада в единицу времени равна Л = В-у/ 2Я), где коэффициент проницаемости барьера В определяется формулой (П4.13), V/ 2К) — такое среднее количество раз в секунду а-частица в ядре с радиусом К подходит к границе ядра, V — скорость а-частицы. Видно, что эта зависимость Л от энергии а-частицы хорошо согласуется с законом Гейгера-Нэттола. [c.502]

Из (10) видно, что многофотониый случай —это случай больших частот и не очень сильных полей. При малых частотах и очень сильных полях происходит туннельный эффект. Этот строгий вывод можно качественно получить, используя классическую модель туннельной проницаемости барьера ). Строгое общее решение задачи нелинейной ионизации систем, связанных кулоновским (или иным да льнодействующим) потенциалом, пока не получено. Трудность состоит в том, что на электрон в конечном (свободном) состоинни действуют два поли — кроме внешнего электромагнитного поли также и дальнодействующее поле атомного остатка. [c.61]

Обозначим в виде 6 локальную диэлектрическую проницаемость квантовой ямы, полученную в пренебрежении вкладом, который вносится в диэлектрическую поляризацию вьщелен-ным экситоном. В наноструктурах типа ОаАз/АЮаАз различие между величиной и диэлектрической проницаемостью барьера Еь незначительно, и мы будем пренебрегать этим различием. Это означает, что в пренебрежении экситоном свет проходит слой квантовой ямы, распространяясь как в однородной среде, [c.97]

Учет рассогласования между диэлектрическими постоянными. Пусть фоновая диэлектрическая проницаемость материала ямы 8 не совпадает с диэлектрической проницаемостью барьера 8 . В этом случае множитель в левой части волнового уравнения (3.137) нужно заменить на к Ео г), гдеео(г)= 8о внутри ямы и 8 в барьере. Решая это уравнение, приходим к следующим выражениям для коэффициентов отражения и пропускания при нормальном падении света [c.107]

ЧИСТО ядер ной амплитудына величины Ра , Р ь характеризующие вероятности проникновения частиц а и Ь сквозь кулоновское поле ядра или, как говорят, сквозь кулоновский барьер. Величины Ра и Pi, называют проницаемостями. Проницаемость стремится к единице при высоких энергиях и к нулю при низких. [c.131]

Отметим, что введенная проницаемость совпадает с рассчитываемой в гл. VI, 3 вероятностью проникновенйя а-части-цы через потенциальный барьер в процессе радиоактивного а-распада ядра. Влияние кулонов-ского отталкивания или, что то же самое, кулоновского барьера приводит к тому, что сечение экзотермической реакции при низких энергиях вместо того, чтобы расти по закону I/o , быстро стремится к нулю (рис. 4.6, а). Аналогично ведет себя и сечение эндотермической реакции с участием заряженной частицы (рис. 4.6, б). Необходимость преодоления кулоновского барьера является основной причиной трудности осуществления термоядерных реакций (см. гл. XI, 4). [c.131]

I, в то время как напнизшее состояние в яме II соответствует спонтанно делящемуся изомеру. Состояния, принадлежащие яме II, имеют большую делительную ширину, определяемую нроницаомостью наружного барьера В. Это означает, что ядро в этих состояниях может находиться достаточно долго, пока благодаря туннелыгому переходу через барьер В оно разделится на 2 осколка. Распад спонтанно делящегося изомера Б основное состояние ядра с излучением 7-кваитов запрещён из-за малой проницаемости внутр. барьера А [5]. [c.580]

К П. я. относятся когезия, адгезия, смачивание, смазочное и моющее действие, трение, пропитка пористых тел. П. я. влияют на прочность твёрдых тел напр., адсорбционное понижение прочности — эффект Ребиндера). П. я. играют важную роль в фазовых процессах. На стадии зарождения фаз П. я. создают энергетич. барьер, определяющий кинетику процесса и возможность существования метастабильных состояний, а при контакте массивных фаз регулируют скорость тепло-и массообмена между ними. Проницаемость поверхностных слоёв и плёнок, связанная с их молекулярным строением, обусловливает мембранные явления, особенно важные в биол. системах. П. я. влияют на коррозию, выветривание горных пород, почвообразование, атм. явления и др. естеств. процессы. На использовании П. я. основаны мн. технол. процессы — хим. синтез с применением гетерогенного катализа, поверхностное разделение веществ и флотация, механич. обработка я упрочение материалов, фильтрация, приготовление порошков, эмульсий, пен и аэрозолей и др. При этом широко применяются поверхностно-активные вещества, регулирующие поверхностное натяжение и свободную поверхностную энергию. [c.653]

В структурах с нелосредств, сверхпроводимостью (рис. 1, б — г), в отличие от обычного туннельного контакта, малость джозефсоновского тока определяется не слабой проницаемостью диэлектрич. барьера (для купе-ровских пар), а возрастанием плотности тока в области слабой связи (рис. 1, б — г) либо нарушением корреляции электронов в вормалмом металле (рис. 1, д, е), В таких структурах наблюдается неравновесная С. с., обусловленная изменением ф-ции распределения электронов по энергиям. Это приводит к возрастанию критич. тока слабосвязанных систем в СВЧ-поле и к избыточному току при больших напряжениях (ВАХ системы отличается от закона Ома, / = /р У/Н, где 7 — избыточный ток, Н — сопротивление контакта в нормальном состоянии). В контактах с полупроводниковой прослойкой возможно изменение критич. параметров, связанных с изменением туннельной прозрачности [c.552]

Реакции под де1ктвнем заряженных части1 (р, d, t, а,...). Осн. процессами здесь также являются упругое и неупругое рассеяния, радиац. захват, реакции (р, п), (п, а), (р, f) и др. Отличия от Я. р., вызванных нейтронами, связаны с зарядом частиц. Вероятность Я. р. (сечение) заметно отличается от О, начиная с энергии, при к-рой проницаемость кулоновсхого барьера достаточно велика. С увеличением заряда растёт высота кулоновского барьера ядра. В упругом рассеянии существ. вклад в сечение даёт кулоновское взаимодействие. [c.668]

Химические барьеры должны состоять из проницаемых для компонентов расплава материалов, которые должны вступать во взаимодействие с ними и образовывать новые барьеры, препятствующие или замедляющее дальнейщее проникновение расплава. К таким материалам относятся минералы, состоящие из силикатов кальция, или алюмосиликаты, содержащие оксид кальция. После реакции этих минералов с фторидом натрия при 900 °С образуются компоненты, способствующие застыванию расплавленной массы. Однако применение этих компонентов требует такой степени уплотнения, которая не встречается в практике и, кроме того, разрушаясь, они образуют больщие трещины после реакции с фторидами. [c.179]

Другую проблему использования оксидов составляет диффузия кислорода при высоких температурах. Высокая проницаемость кислорода делает указанные системы неэффективными для применения в качестве кислородных барьеров. Оксид кремния имеет самую низкую проницаемость кислорода и является лучшим материалом для использования в гачестве барьера. В связи с этим для создания защиты композита при температурах выше 1800 °С применяют многослойные покрытия наружный слой - жаростойкий оксид, внутренний слой - из стекловидного SiOj. Повышение температуры использования УУКМ связано с разработкой многокомпонентных покрытий, в состав которых входят дибо-рит гафния, диоксид гафния и иридий. Эти вещества имеют очень высокую температуру плавления [c.239]

Как неизбежны утечки через уплотнение штока поршня, так неизбежна и фильтрация водорода при высоких температурах. Чтобы уменьшить фильтрацию, необходимо понять управляющие ею механизмы. Понимание этих процессов позволит найти основные параметры и принять соответствующие меры для управления фильтрацией. Действительно, вопрос об управлении скоростью фильтрации является самым трудным. Фильтрацию нельзя устранить совсем, но если скорость фильтрации снизить до такого уровня, что двигатель можно будет лишь дозаправлять через довольно большие интервалы времени, то проблема проницаемости станет несущественной. Тем не менее простое. присутствие водорода может вызвать его реакцию с некоторыми элементами, входящими в состав материала трубки, а это обычно ведет к резкому возрастанию хрупкости последнего [40]. Разумеется, можно преодолеть возникшие трудности, применив другой газ, и во многих случаях это действительно выход из положения. Другое решение заключается в использовании неметаллических материалов типа керамики, поскольку результаты исследования барьеров для трития (изотопа водорода) в термоядерных реакторах показали, что керамика предпочтительнее металлов [41]. [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...