Оболочка безмоментная

К числу таких теорий относятся теория краевого эффекта, полу-моментная теория цилиндрических оболочек, безмоментная теория, теория пологих оболочек, техническая теория и др. [c.164]

В качестве примера рассмотрим случай осесимметричного нагружения оболочки внутренним давлением р. Считая оболочку безмоментной, найдем, что = рг. Посколь- [c.247]

Во многих случаях можно допустить, что нормальные напряжения в нормальных сечениях оболочки распределяются равномерно по ее толщине, т. е. пренебречь изгибающими моментами, действующими в сечениях оболочки (безмоментная теория). Так, например, в зонах оболочки, достаточно удаленных от точек приложения сосредоточенных сил и моментов, от мест жесткого закрепления оболочки, от ребер усиления и вообще от мест приложения упругих и жестких связей, напряжения могут быть в обычных случаях с большой точностью определены по безмоментной теории. [c.177]

Безмоментная теория хорошо описывает напряженное состояние оболочек, имеющих плавно изменяющуюся срединную поверхность, постоянную или плавно изменяющуюся толщину, непрерывно и плавно изменяющуюся нагрузку на оболочку. Безмоментную теорию в рассматриваемой линейной постановке нельзя рекомендовать для расчета напряжений на участках, близких к закреплениям, сопряжениям частей оболочки, рядом с усиливающими элементами. [c.151]

Безмоментную оболочку приближенную модель реальной оболочки, если в последней не учитывать изгибающие и крутящие моменты безмоментная теория оболочек — это приближенная теория расчета, не учитывающая изгибающих и крутящих моментов замена реальной оболочки безмоментной недопустима, если ее срединная поверхность при заданном способе, закрепления может изгибаться без растяжений и сдвигов. [c.133]

Начальное докритическое состояние оболочки безмоментное, а при потере устойчивости связь между бифуркационными перемещениями первого порядка малости и, v, ш и дополнительными внутренними силами выражается зависимостями (6.41), (6.42) линейной теории цилиндрической оболочки при неосесимметричной деформации. [c.221]

Исследуем влияние граничных условий, считая исходное состояние оболочки безмоментным. Для этого используем уравнения (2.15) гл. V полубезмоментной оболочки v [c.140]

Для реальных оболочек безмоментная теория описывает действительное напряженное состояние лишь на некотором удалении от закрепленных краев. В зонах, непосредственно примыкающих ПО [c.110]

Считая докритическое состояние оболочки безмоментным и поперечные сечения круговыми, имеем следующие выражения для докритических усилий [75] [c.115]

Покажем, что критические давления цилиндрической оболочки, безмоментной в основном состоянии, получаемые на основе соотношений а — w [96] и а < ш, совпадают. Для этого достаточно рассмотреть семейство решений уравнений устойчивости (V.10) в диапазоне изменения контактного и внешнего давлений от нуля до значений, определяющих критическую нагрузку [179], и доказать, что величина критической на- [c.86]

Оболочки с конечной жесткостью на изгиб, в отличие от абсолютно гибких оболочек, могут находиться в безмоментном напряженном состоянии при наличии в них как растягивающих, так и сжимающих усилий. Они будут терять устойчивость лишь после того, когда сжимающие усилия в них превзойдут некоторое критическое значение. Если для абсолютно гибких (мягких) оболочек безмоментное напряженное состояние является единственно возможным, поскольку они не обладают сопротивлением изгибу, то для оболочек конечной жесткости такое напряженное состояние является только одним из возможных напряженных состояний и для его существования необходимо выполнение ряда условий, касающихся формы оболочки, характера действующей на нее нагрузки и закрепления ее краев. [c.83]

Поскольку для длинных и весьма длинных цилиндрических оболочек безмоментная теория неприменима, возникает необходимость построения такой теории этих оболочек, которая занимала бы промежуточное место между безмоментной и общей теорией, исходящей из уравнения (3.13). Причем, как ясно из вышеизложенного, первым шагом при разработке подобной промежуточной теории должно явиться пренебрежение моментами Mj, Н (а следовательно, и усилием Тщ) в уравнениях равновесия элемента оболочки. [c.180]

Ниже мы рассмотрим с более общих, чем в гл. 2, позиций некоторые основные вопросы применения безмоментной теории оболочек. Безмоментная теории значительно проще моментной. Кроме того, для достаточно широкого класса оболочек и нагрузок она дает правильное представление о работе тонкостенной конструкции. Наконец, близость напряженно-деформированного состояния к безмоментному свидетельствует об удачном конструировании и рациональном использовании материала оболочки. Этим, собственно, и объясняется то большое внимание, которое уделялось и уделяется безмоментной теории. Исторически безмоментная теория предшествовала моментной. Поэтому долгое время она развивалась вне связи с последней. В настоящее время, когда момент-ная теория получила достаточное развитие, более или менее общепринятым является взгляд на безмоментную теорию, как на приближенный прием нахождения решения общей (моментной) теории. [c.325]

Далее при проектировании оболочки, работающей в заданных условиях, конструктор-расчетчик обычно имеет возможность (в известных пределах) назначать по своему усмотрению форму срединной поверхности, закон изменения толщины и подкрепляющие края бортовые элементы. Это дает возможность в целом ряде практически интересных случаев создавать оболочки, работающие в весьма близком к безмоментному напряженном состоянии купола, сосуды и т. п. Для таких оболочек безмоментное решение полностью решает задачу расчета на прочность. [c.343]

Широкое использование в строительстве тонкостенных конструкций в начале нашего века оживило интерес к безмоментной теории. Естественно, что при расчете по безмоментной теории конкретных оболочек постоянно возникал вопрос о законности пренебрежения моментами и перерезывающими силами (и других упрощений). Кроме того, зачастую инженеры сталкивались со случаями, когда расчет по безмоментной теории давал явно неверные результаты. Назрела необходимость в формулировке условий, выполнение которых гарантировало бы законность применения к рассматриваемой оболочке безмоментной теории. [c.344]

Теория оболочек безмоментная 648— [c.829]

Подобная задача была рассмотрена в гл. 7 (см, пример 7.6). При решении предполагалось, что кольцо абсолютно жесткое и что напряженное состояние оболочки — безмоментное. [c.375]

Рис. 2.5. Примеры определения внутренних сил в оболочках (безмоментное напряженное состояние)

Приближенную оценку безмоментного напряжения состояния призматических складок с числом граней не менее пяти можно сделать на основании расчета соответствующих цилиндрических оболочек/в которые они вписываются. Как и в цилиндрических оболочках безмоментное состояние характеризуется очертанием эпюр внутренних сил Мх, Му, Мху, действующих в срединных поверхностях тонкостенных конструкций, и интенсивностью их базовых ординат. [c.124]

Рассмотрим задачу о влиянии граничных условий при неосесимметричном выпучивании, сжатой в осевом направлении цилиндрической оболочки, предполагая при этом докритическое состояние оболочки безмоментным [21]. [c.202]

Предположим, что докритическое состояние оболочки безмоментное и определяется по формуле [c.230]

Предположим, что докритическое состояние оболочки безмоментное, т. е. [c.263]

Рассматриваем замкнутую тороидальную оболочку, нагруженную равномерным внешним давлением. Предполагаем, что до потери устойчивости напряженное состояние оболочки безмоментное и определяется выражениями (10.26). Рассматриваем два варианта граничных условий при а=я/2 и а = Зл/2 — условие симметрии левой и правой частей оболочки Гю и условие косой симметрии Ге- [c.285]

Это допущение с большой точностью реализуется во многих случаях, однако оно все же охватывает весьма узкий класс оболочек. Безмоментное напряженное состояние осуществляется при специальных внешних нагрузках и кинематических связях. Края оболочки не должны быть стеснены всеми теми физич кими или кинематическими условиями, которые обеспечивают однозначную разрешимость трехмерных задач. Им надо предоставить достаточную свободу, чтобы оболочка могла приспособиться к требованиям реализации безмоментного состояния. Например, для реализации безмоментного состояния равновесия выпуклых оболочек необходимо и достаточно обращение в нуль работы внешней нагрузки и сил реакции кинематических Связей, выполняемой на перемещениях, допускаемых при бесконечно малых изгибаниях серединной поверхности оболочки. В частности, если выпуклая оболочка замкнута то ее серединная поверхность — ова- [c.10]

Еще более упрощаются уравнения и их решения, если сочетаются оба указанных обстоятельства — рассматривается осесимметричная задача в безмоментной теории оболочек. Тогда выполняются все равенства (17.1) и (17.2). [c.468]

Рассмотрим примеры расчета безмоментных оболочек. Сферический баллон заполнен газом, давление которого равно /7 (рис. 466). [c.472]

До сих пор мы рассматривали оболочки, меридиональные сечения которых представляли собой плавные кривые с непрерывно изменяющейся кривизной. Расчет такой оболочки по безмоментной теории (если толщина оболочки мала) дает вполне приемлемые для практики результаты. [c.475]

Двумя бесконечно близкими меридиональными и двумя бесконечно близкими окружными сечениями вырезаем из оболочки элемент АВСО и рассматриваем его равновесие (рис. Х.2). Если принятые предположения выполняются, то нормальные напряжения, действующие по граням элемента, можно считать распределенными по толщине равномерно. Состояние оболочки, при котором напряжения распределяются по ее толщине равномерно, называется безмо-ментным, а теория расчета такой оболочки — безмоментной. Обозначим — меридиональное напряжение сг, — окруж- [c.323]

Таким образом, анализ показывает, что при достаточно жест- ких диафрагмах в виде железобетонных ферм с предварительно напряженным нижним поясом и треугольной решеткой допустимо вести расчет гладких отдельно стоящих оболочек без учета податливости диафрагм, при этом моменты должны учитываться как краевые эффекты. Для расчета отдельно стоящих ребристых оболочек безмоментный расчет может быть использован для определения усредненных в пределах ребра и полки нормальных сил и для расчета диафрагм. Расчет многоволновых покрытий по безмо-ментной теории дал значительное расхождение с опытом при определении нормальных сил в оболочке и не может быть рекомендован для применения при проектировании. Из приведенных расчетных и экспериментальных данных о распределении усилий в диафрагмах можно заключить, что расчет неразрезных оболочек по безмоментной теории без учета влияния податливости контура в своей плоскости дает заниженное значение усилий сдвига, действующих в месте примыкания оболочки к диафрагмам. Лучшее совпадение опытных и расчетных данных имело место при расчете диафрагм как у отдельно стоящих оболочек. [c.139]

Оболочка, безмоментная в исходном состоянии, является удобной моделью для решения задач устойчивости. В действи-телЬ)Ности же исходное состояние, как правило, моментное. Изгибы элементов оболочки обусловливаются влиянием краевых условий. Исследуем напряженно-деформированное состояние оболочки при осесимметричном нагружении. Прогибы определяются решением уравнения нелинейного краевого эффекта [c.104]

В отлшие от пластины, оболочка способна вьщерживать нормальную распределенную нагрузку без возникновения внутренних моментов. В безмоментном состоянии напряжения равномерно распределены по толщине оболочки, безмоментные оболочечные конструкции можно считать оптимально спроектированными. [c.230]

Предположим, что докритическое состояние оболочки безмоментное, т. е. в каждой оболочке Tl = qR, а в каждом шпан- [c.293]

Как известно из теории безмоментных оболочек, К = djVi. Отсюда - [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...