Безмоментная теория. Мягкие оболочки

Глава 14. БЕЗМОМЕНТНАЯ ТЕОРИЯ. МЯГКИЕ ОБОЛОЧКИ [c.202]

Безмоментная теория - одно из существенных упрощений общей теории оболочек. Она обычно соответствует частным решениям моментной теории, а также технической теории мягких оболочек. Расчет многих тонкостенных конструкций основан часто на приближениях, соответствующих безмоментной линейной теории без уточнений. [c.153]

При расчете тонкостенных конструкций, изгибная жесткость которых мала, применяется теория мягких оболочек, согласно которой оболочка считается безмоментной и неспособной воспринимать силы сжатия. При наличии растягивающих сил оболочка находится в двухосном напряженном состоянии. Если на поверхности возможно возникновение сжимающих сил, они принимаются равными нулю и оболочка или ее часть считается образованной системой нитей, направленных вдоль главной растягивающей силы (одноосная оболочка). [c.180]

Получим решения рассмотренных задач, используя техническую теорию мягких оболочек. Выделим основное напряженное состояние, соответствующее безмоментной теории. По этой теории для оболочки, имеющей жесткие днища, меридиональная и окружная силы равны [c.171]

Мягкая цилиндрическая оболочка находится под действием внутреннего избыточного давления р и ветровой нагрузки. Давление ветра вследствие особенностей обтекания оболочки распределено вдоль контура поперечного сечения по закону q (ф) = sin ф (см. рисунок). Пользуясь безмоментной теорией, определить минимальное давление р, при котором в стенках оболочки не возникает сжимающих напряжений. [c.307]

Отметим, что еще большее значение имеет безмоментная теория в нелинейной теории оболочек (оболочки из эластомеров, мягкие, пневматические, биологические мембраны и т. п.). О возникающих здесь проблемах сказано в [215]. Там же приведен список литературы по этому вопросу. [c.345]

В гл. 14 рассматривается безмоментная теория оболочек. Исследуются вопросы, связанные с мягкими оболочками (сопряжение одно- и двухосных зон, задача раскроя оболочки в условиях больших деформаций и т. п.), с прямоугольной мембраной. [c.5]

Тонкие оболочки с весьма малой изгибной жесткостью (часто именуемые мягкими ) рассчитываются в основном по безмоментной теории. Для них является характерным более или менее равномерно распределенное внутреннее давление. В общем случае равновесного состояния в оболочке образуются две зоны растянутая и складчатая . В складчатой зоне одно из главных безмоментных усилий равно нулю (складки образуются из-за местной потери устойчивости), а другое — положительно. Граница между этими зонами, конечно, заранее не известна. [c.246]

При построении технической теории мягких оболочек все силы и параметры, характеризующие геометрию де< рмированного состояния оболочки, представляют в виде суммы компонент основного состояния и дополнительных слагаемых. Геометрия оболочки в основном состоянии считается известной. В качестве такой геометрии может быть принята начальная (раскройная) форма оболочки или некоторая промежуточная, близкая к окончательной и определенная при упрощенном нагружении или при более простых граничных условиях (например, без учета стеснения перемещений). Силы в основном состоянии находят для заданной геометрии по линейной безмоментной теории. [c.188]

В этой главе выводятся основные зависимости безмоментной теории для оболочек общего вида. Идеальным при проектировании оболочки является решение, при котором удается заставить ее работать в напряженно-деформированном состоянии, близком к безмоментному, так что напряжения распределяются равномерно по толщине. Существуют и широко используются так называемые мягкие оболочки (гл. 6), для которых безмоментное состояние является единствешю возможным. При довольно общих предположениях о форме оболочки, нагрузке и условиях закрепления напряженно-деформировашюе состояние может быть представлено как сумма безмоментного и (нелинейного) краевого эффектов. Поэтому в данной главе рассматривается также круг вопросов, связанных с краевым эффектом [27]. [c.130]

В первом случае мы будем иметь равновесие абсолютно гибкой оболочки (мембраны), а во втором — безмоментное напряженное состояние оболочки, обладающей конечной жесткостью на изгиб. Хотя обе эти задачи охватывает одна и та же теория, тем не менее между ними следует делать различие, поскольку они имеют специфические особенности. Так, абсолютно гибкая оболочка (например, матерчатая) совершенно не в состоянии воспринимать сжимающие усилия, ибо всякое сколь угодно малое сжатие будет вызывать потерю устойчивости ее форм, т. е. образование на ней складок. Поэтому расчет подобной оболочки будет соответствовать истине лишь в том случае, если во всех сечениях усилия получаются растягивающими. Данное условие является, например, основным требованием, которому должен удовлетворять корпус мягкого (или полужесткого) дирижабля при проверке его продольной прочности. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...